Сфера вращающаяся

Обтекание сферы вращающейся 155, 251 [c.334]

Применить статическое понятие об устойчивости (гл. IX, 4) к относительному равновесию тяжелой точки, вынужденной оставаться на сфере, вращающейся без трения вокруг вертикальной оси (п. 8). [c.319]

Для каждого частного вида поверхности S значение К можно получить, сравнивая вышеприведенную формулу с известным решением для сферической частицы. Результаты сведены в табл. 7.8.1. Для сфер, вращающихся вблизи границ, известны лишь весьма немногие решения уравнений медленного течения. Они последовательно рассмотрены в табл. 7.8.1. Первые два случая взяты из статьи Джеффри [36] о вращении осесимметричных [c.402]

СФЕРА, ВРАЩАЮЩАЯСЯ В ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ВНУТРИ КОАКСИАЛЬНОГО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА [c.404]

Сфера, вращающаяся внутри другой сферы 403—404 [c.618]

Среда упругая неограниченная 71 н д. Сфера вращающаяся 348 [c.490]

Коллинеарные конфигурации. Коллинеарной конфигурацией на сфере называется конфигурация вихрей на большом круге сферы, вращающаяся с постоянной угловой скоростью вокруг оси, расположенной в плоскости этого круга, так что расстояния между вихрями постоянны (см. рис. 13). [c.71]

В работе Рубинова и Келлера [63] рассмотрена задача о стационарном обтекании вращающейся с угловой скоростью Ша сферы поступательным (вдали) потоком со скоростью Vx, при малых числах Рейнольдса [c.251]

Отметим, что в данной схеме роль вязкости сводится к тому, чтобы передать циркуляцию жидкости от вращающейся сферы, а реализующаяся при этом сила не зависит от вязкости. [c.252]

Последовательность (алгоритм) решения задачи представим в виде блок-схемы (рис. 154) и поясним на рис. 155. Исходя из вида данных поверхностей Ф, Д и их взаимного расположения, выбирают вид посредника Г (блок 2). В качестве посредников используют различные поверхности. Для построения линий пересечения простейших поверхностей используют плоскости и сферы. Поэтому различают метод плоскостей и метод сфер, которые имеют разновидности метод плоскостей — уровня вращающейся плоскости м е -тод сфер — концентрических сфер эксцентрических сфер. [c.122]

Направление J приблизительно одинаково для всех больших планет. Момент импульса Нептуна относительно его собственного центра масс значительно меньше. Момент импульса вращающейся однородной сферы порядка MvR, где V — линейная скорость точки на поверхности и R — радиус сферы. В действительности, однако, вследствие того, что масса сферы не сконцентрирована в точке, находящейся на расстоянии R от оси вращения, а распределена определенным образом относительно оси вращения, этот результат должен быть уменьшен для случая однородного распределения [c.200]

Постоянные а и Ь определяются из условий v = О при г = R2 и v = и при г = Ль где U = [0]Г] есть скорость точек вращающейся сферы. В результате подучим [c.98]

По условию отсутствия скольжения скорости VA и Vв должны быть соответственно равны скоростям точек А н В, принадлежащих вращающимся сферам, так что [c.287]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

Внутренний момент вращения электрона — спин — не имеет классического аналога. Если уподобить электрон вращающейся сфере, то при тех механических и магнитных моментах, которые он имеет в действительности, скорость вращения экваториальной [c.168]

Как мы можем это объяснить Так как земная вращающаяся система отсчета вращается относительно всей сферы небесных тел , или, что то же самое, вся сфера небесных тел вращается относительно Земли, то в соответствии с нашим объяснением на Земле должны действовать силы инерции, в частности центробежная и кориолисова силы. Наоборот, поскольку в коперниковой системе отсчета вся масса небесных тел покоится, сфера небесных тел не вращается и силы инерции внутри сферы не возникают. Поэтому в коперниковой системе отсчета силы инерции отсутствуют. В соответствии с этим мы и сформулировали выше ( 27) результат опыта Фуко так опыт Фуко доказывает, что Земля вращается относительно всей массы небесных тел, а коперникова система отсчета покоится относительно всей массы небесных тел. [c.391]

Если угловая скорость шара, вращающегося вокруг вертикальной оси на верху неподвижной сферы, превосходит указанный предел, то положение подвижного шара будет, в известном смысле, устойчивым. В случае шара вращающегося на дне сферической чаши, с должно быть взято с обратным знаком, а потому условие устойчивости всегда выполняется. [c.101]

Звено 1, вращающееся вокруг неподвижной оси А, имеет сферу а, соприкасающуюся с плоскостью Ь звена 2, вращающегося вокруг неподвижной оси В. Механизм осуществляет передачу вращения между двумя произвольно расположенными осями А и В. [c.20]

В случае малого угла обхвата сферы призмой рычаг может не установиться, т. е. не обеспечится его контакт со сферой в двух точках. Повышение точности установки в этих случаях достигается применением на рычаге вместо жесткой призмы двух вращающихся роликов или шарикоподшипников (фиг. 64,6). [c.67]

Опыт эксплуатации уже первых станций показал большие возможности переменного тока для экономичной передачи энергии на расстояние, но обнаружил и основной его недостаток ограниченность использования в сфере освещения, так как экономичных электродвигателей однофазного тока не существовало. Победа переменного тока началась с освоения нового физического принципа работы электродвигателей — вращающегося магнитного поля. [c.59]

В связи с изложенным для определения критических температур масел на машине КТ-2 при трении стали по различным антифрикционным материалам авторами была предложена новая схема трения сфера— кольцевой образец (рис. 1), при которой резко снижаются контактные удельные нагрузки и в то же время сохраняется низкая скорость скольжения. В этом случае трение происходит между вращающимся шариком из закаленной стали диаметром 12,7 мм и сферической вогнутой поверхностью в виде кольцевого пояска, выдавленной на фаске неподвижного нижнего образца, изготовленного из испытуемого материала. Внутренний диаметр кольцевого образца, по которому происходит трение, 8 мм. [c.177]

Даны две неизменяемые системы точек Si и 2г> вращающиеся вокруг параллельных осей 0 и О2 с угловыми скоростями oj и oj. Дана сфера, диаметр которой равен d. Сфера движется по прямой линии, пересекающей ось мгновенного относительного вращения в торцовой плоскости под углом р к плоскости осей колес (фиг. 1), со скоростью и [c.51]

С другой стороны, для вязко-пластичного бингамовского тела, отличающегося от обычной вязкой жидкости наличием предельного напряжения сдвига (предела текучести удалось разрешить ряд задач, а именно осевое движение в цилиндрическом капилляре [7], движение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами [8, 9], движение между двумя вращающимися концентрическими сферами [10], осевое движение между двумя коаксиальными цилиндрами и течение в плоском капилляре [11]. [c.31]

ЛАМИНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ НА ВРАЩАЮЩЕЙСЯ СФЕРЕ [c.114]

Краткое содержание. Численным методом с помощью электронной счетной машины Манчестерского университета получено распределение скоростей в несжимаемом ламинарном пограничном слое на вращающейся сфере при различных условиях вращения. Вычислена сила поверхностного трения и найдено влияние вращения на положение точки отрыва пограничного слоя. [c.114]

В реометре Кепеса [13] образец материала находится между двумя концентрическими сферами, вращающимися с одной и той же угловой скоростью 2 относительно двух диаметральных осей вращения, образующих друг с другом малый угол е. Если х — некоторая ось, лежащая в плоскости, образуемой двумя осями вращения, ортогональная к одной из них и проходящая через центр сферы, и если у — ось, проходящая через центр сферы [c.205]

Вообще говоря. Too = О (8я и1с (о). Из предыдущего соотношения можно, таким образом, видеть, что степень влияния стенок для вращающейся частицы зависит от членов порядка 0 jVf в то время как влияние стенок для частицы, движущейся поступательно, зависит от членов порядка О ( /Z). Следовательно, в первом случае эффект стенок намного меньше, чем во втором. Малость этого эффекта была отмечена еще Джеффри [36] в связи с задачей о сфере, вращающейся около плоской стенки. Вследствие этого формула (7.8.15) применима при гораздо больших значениях отношения сИ, чем аналогичная формула для поступательного движения. Например, когда сферическая частица радиуса с вращается вокруг оси, перпендикулярной твердой бесконечной плоскости, расположенной на расстоянии Z от центра частицы, формула (7.8.15) дает при сИ — 0,7477 и 0,925 значения Г/Гоо, равные соответственно 1,055 и 1,110. Точные же значения, протабулированные в работе Джеффри [36], для этих двух случаев равны соответственно [c.401]

Хаберман [29] и независимо Бреннер и Саншайн [10] изучали медленное симметричное вращение сферы радиуса а в вязкой жидкости, ограниченной извне бесконечно длинным круговым цилиндром радиуса Rq, причем сфера находится на оси цилиндра. Более позднее решение [10] является точным и полностью охватывает диапазон отношения a/Ro от О до l.j При a/Rg < 0,9 момент, действующий на сферу, вращающуюся с угловой скоростью [c.404]

Калинин Л. Г., Горбис 3. Р., Методика исследования теплового пограничного слоя вращающейся сферы шлирен-методом. Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.407]

В случае Лагранжа точка 2 пересечения оси симметрии волчка с единичной сферой не может описывать замкнутую кривую, аналогичную изображенной на рисунке. Эта точка все время нахо,цится вблизи вертикальной плоскости "Р, содержащей вектор кинетического момента и монотонно вращающейся вокруг вертикали. Поэтому возможные типы движения изображающей точки 2 исчерпываются показанными на рис. 6.8.2. [c.485]

Решение. В силу лииейности уравнений движение между двумя вращающимися сферами можно рассматривать как наложение двух движений, имеющих место, если одна из сфер поконтея, а другая вращается. Положим сначала 32 = 0, т. е вращается только внутренняя сфера. Естеетвенно ожидать, что скорость жидкости в каждой точке будет направлена по касательной к окружности с центром на оси вращения в плоскости, перпендикулярной к этой оси. Но в силу аксиальной симметрии относительно оси вращения давление не может иметь градиента в этом направлении. Поэтому уравнение движения (20,1) приобретает вид [c.98]

Введем понятие о сфере действия планеты. Пусть имеется центральное тело, обладающее большой массой, например Солнце, и вращающееся вокруг него тело меньшей массы, например Земля. Предположим, что в поле тяготения этих тел находится третье тело, масса которого столь мала, что практпческп не влияет на движение первых двух тел. Движение этого тела, например ракеты, можно рассматривать как в системе отсчета, связанной с Солнцем, — гелиоцентрической системе, так и в системе отсчета, связанной с Землей, но не участвующей в ее суточном вращении, — геоцентрической системе. Тогда сферой действия Земли по отношению к Солнцу называют область вокруг Земли, в которой отношение силы /с, с которой Солнце возмущает геоцентрическое движение ракеты, к силе Яз притяжения ее к Земле меньше, чем отношение силы / з, с которой Земля [c.118]

В работе S. Rubinow, J. Keller (1961) рассмотрена задача о стационарном обтекании вращающейся с угловой скоростью Юа сферы поступательным (вдали) потоком со скоростью v при [c.153]

Рис. 2.1.2. Схема плоских сеченп для вращающейся вокруг оси 2 сферы

В качестве примера данные [7] измерения величины следа 5 за бесконечно длинным цилиндром приведены на рис. 5.11, а за сферой — на рис. 5.12. Заметим, что при одинаковых условиях обтекания (Не/ = соп81) протяженность отрывной области или гидродинамического следа за цилиндром существенно больше, чем за сферой. Кроме того, при обтекании цилиндра в диапазоне Ке = = 40-1-5000 гидродинамический след представляет собой систему несимметричных вихрей, вращающихся в противоположные стороны. Такую систему вихрей принято называть дорожкой Кармана (рис. 5.13). Дорожка Кармана перемещается обычно со скоростью На, несколько меньшей скорости невозмущенного потока Ноо, и является в общем случае неустойчивой. [c.248]

Пифагорейцы, поскольку шар самая совершенная геометрическая фигура, объявили Землю шаром, вращающимся вокруг Центрального Огня вместе с Солнцем, Луной, Противоземлей и другими планетами. Без Про-тивоземли число мировых сфер — Меркурий, Венера, Марс, Юпитер, Сатурн, Солнце, Луна, звезды, Земля — не достигало совершенного числа десять, а также затрудняло объяснение затмений... [c.23]

Шар на вращающейся плоскости. Рассмотрим качение шара по шероховатой горизонтальной плоскости, которая вращается около фиксированной в ней точки О с заданной угловой скоростью й. Угловая скорость Q мон<ет быть не постоянна и являться заданной функцией от t, принадлежащей классу j (как в примере 5.5). Можно рассматривать однородный твердый шар, однородную сферическую оболочку либо вообще любое тело сферической формы, центр тяжести G которого лежит в его геометрическом центре, а эллипсоид инерции в точке G представляет сферу. Воспользуемся системой координат Oxyz с осями вдоль фиксированных направлений и началом в точке 0 ось Oz направим перпендикулярно к плоскости. Выберем затем систему G123 с осями, параллельными осям системы Oxyz, так что в рассматриваемой задаче будем иметь 0i = 02 = 63 = 0. Координаты центра катящегося шара обозначим через х, у, а здесь а — радиус шара. Условия качения запишутся в виде [c.224]

Кривошип 1, вращающийся вокруг оси у, входит во вращательную пару с ползуном 3. Ось 2 пальца кривошипа пересекается с осью у в точке О. Звено 2, имеющее кулнсу, ось которой криволинейна и совпадает с дугой большого круга сферы, движется в неподвижных направляющих, ось которых совпадает с дугой большого круга сферы, перпендикулярного к оси х. Звенья 1 к 2 вращаются вокруг взаимно перпендикулярных осей у к X. [c.39]

Звено 1, вращающееся вокруг неподвижной оси А, входит в двухиодвижную кинематическую пару со звеном 2, состоящую из сферических поверхностей а и Ь, входящих в соприкосновение с полой сферой d и плоскостью [ звена 2. Звено 3, вращающееся вокруг неподвижной оси В, входит в двухподвижную кинематическую пару со звеном 2, состоящую из сферических поверхностей eng, входящих в соприкосновение с полой цилиндрической поверхностью h и плоскостью k звена 2. Механизм осуществляет передачу вращения между двумя произвольно расположенными осями А и В. [c.341]

Рис. 10.51. Синусный механизм. На диске 1, вращающемся вокруг неподвижной оси, укреплен эллиптический цилиндр 2, имеющий в сечениях, перпендикулярных оси вращения, окружность. Перемещая вверх каретку 3, несущую толкатель 4, можно изменять амплитуду е синусоиды, которой описывается закон перемещения толкателя 4. Схема представляет собой развитие схемы, изображенной на рис. 10.50, Рис. 10.52. Сннусньп механизм для получения интегральной функции. Ролик 1 ведомого вала приводится грибовидным фрикщюном от двигателя с постоянной частотой вращения. Переменный радиус г малого круга сферы равен R sin у., следовательно, угловая скорость ведомого вала пропорциональна sin а сО] = = С02 sin о . Сообщая перемещение оси грибовидного ролика с помощью синусного механизма (показанного в нижней части рисунка), ползушка которого перемещается со скоростью /с(где — постоянная и ——вводимая скорость),

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...