Задача о взрыве сильном сферических

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

Следовательно, приближенное автомодельное решение задачи о сильном взрыве можно получить только с показателем автомодельности (16), а именно а = 2/3 для плоских волн, 0 = 1/2 для цилиндрических волн и а = 2/5 для сферических волн. Ниже излагается решение этой задачи для сферического случая. [c.210]

Широко распространена в газовой динамике модель поршня — задача о поршне, решение которой при определенных условиях является автомодельным. Модель поршня часто используется для описания поведения различных физических объектов. Так, задачу о сильном взрыве с учетом газообразных продуктов взрыва можно исследовать, моделируя движение этих газообразных продуктов движением поршня, имеющего плоскую, цилиндрическую или сферическую поверхность, пренебрегая при этом начальными размерами массы [c.6]

Задачу о сферическом поршне можно рассматривать как модельную задачу о взрыве в воздушной атмосфере, если принять, что внутри 2 имеются продукты химической реакции — сильно сжатый газ, который вытесняет воздух, действуя, как поршень. В этом случае в воздухе образуется воздушная ударная волна, которая называется взрывной волной. Для определения движения воздуха между взрывной волной S и поверхностью 2, за которой находятся продукты взрыва, необходимо решать задачу газовой динамики. Для решения этой задачи выше подготовлены все уравнения и дополнительные начальные и граничные условия. [c.386]

В работах С. С. Григоряна и Р. А. Чередниченко [24], Р. А. Чередниченко [70] рассмотрена осесимметричная задача о действии на упругий слой, покрывающий однородное полупространство, нормального давления. Последнее определяется из решения автомодельной задачи о сильном взрыве со сферической симметрией в воздухе. Используется конечноразностный метод второго порядка точности совместно с соотношениями на бихарактеристиках. По сравнению с однородным полупространством обнаружена значительная концентрация напряжений на границе раздела. [c.359]

Пример 3. Задача о сильном взрыве. В 1945 г. была испытана первая атомная бомба. Ее взрыв с точки зрения механики представляет соб й почти мгновенное (в течение Ю сек) выделение громадного, хотя и конечного 1 П1чества энергии Е (около 10 эрг) в малой области (диаметр около 10 см). В таких условиях пренебрегают массой и размерами вещества, выделяющего энергию. В результате сильного взрыва образуется сферическая ударная волна, представляющая собой фронт газовой среды с очень большим давлением и распространяющаяся с течением времени по среде с плотностью р и давлением р (рис. 88). Интерес представляет зависимость радиуса ударной волны К от времени и от параметров взрыва, т. е. [c.478]

Постановка задачи о сильном взрыве. В покоящемся политропном газе с показателем адиабаты 7 и параметрами состояния р, р, заполняющем все пространство в момент вре.мени = О в точке г = О мгновенно выделилась большая (по сравнению с внутренней энергией газа) конечная энергия Ео (произошел взрыв). При i > О в газ распространяется ударная волна, вызывающая одномерное движение с плоскими, цилиндрическими или сферическими волнами. Требуется найти закон перемещения ударной волны и движение газа за ее фронтом. [c.209]

Жестко-пластическая схема пригодна, если пластическая работа значительно (скажем, на порядок) превышает упругую энергию. Это условие вытекает из решений некоторых упруго-пластических динамических задач. Разумеется, строгая оценка пластической работы и упругой энергии по исходным данным задачи практически недоступна. Однако особенности рассматриваемой задачи обычно позволяют судить о возможности пренебрежения упругой деформацией. Наприйер, если необходимо определить значительные пластические изменения формы в результате удара, упругие деформации можно, как правило, исключить из рассмотрения. Примером другого типа может служить задача о сильном взрыве (сферическом) в упругопластической среде хотя пластическая работа здесь может значительно превосходить упругую энергию, упругими деформациями [c.379]

Улучшить ситуацию можно за счет снижения интенсивности абляции воздействием на атмосферу в окрестности трассы полета. Это может быть достигнуто, например, с помощью интенсивного лазерного или СВЧ излучения, создающего перед летящим телом тепловой канал с пониженной плотностью среды. Расчеты [12] показывают, что так можно увеличить эффективную дальность полета на 30-50%, но технически этот способ труднореализуем и энергоемок. Другое возможное решение - использование области пониженной плотности за ударной волной, образующейся при достаточно протяженном цилиндрическом или плоском взрьше. Решение задачи о сильном взрыве [13] показывает, что в окрестности взрыва существует область с характерным размером = (Ео1р1У , в которой справедливо автомодельное решение (здесь о -энергия взрыва, р - величина внешнего противодавления, V = 1, 2, 3 - показатель симметрии задачи, плоской, цилиндрической или сферической соответственно). В части этой области имеет место понижение плотности среды на 1-2 порядка. Даже при сравнительно небольших энергиях взрыва 4 10 Дж, что соответствует примерно 0.1 кг обычного взрывчатого вещества на 1 погонный метр, протяженность зоны пониженной плотности в направлении движения ударной волны составляет порядка 1-3 м, что существенно превосходит возможности формирования теплового канала за счет СВЧ излучения. Что касается протяженности зоны низкой плотности в продольном направлении, то она ограничивается только конфигурацией и способом развертывания заряда взрьшчатого вещества. [c.197]

Рассмотрим распространение сферической ударной волны большой интенсивности, возникшей в результате сильного взрыва, т. е. мгновенного выделения в некотором небольшом объёме большого количества энергии (которую мы обозначим Е) газ, в котором происходит распространение, будем считать идеальным. Изложенное ниже решение этой задачи принадлежит Л. И. Седозу (1946). [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...