Протоны угловое распределение

Под характеристиками ускорителя как источника излучения следует понимать вид излучения (первичного, вторичного, рассеянного) — протоны, электроны, а-частицы, нейтроны, мезоны пространственное и спектрально-угловое распределения излучения , а также количественную оценку излучения (поток, мощность и т, д.). [c.230]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Спектрально-угловые распределения каскадных частиц. Энергетическое распределение каскадных частиц характеризуется широким спектром. В нем имеются частицы с энергиями, близкими к энергии первичной частицы, и частицы с энергией вплоть до некоторого минимального значения, с которой они могут покинуть ядро. Очевидно, что минимальная энергия различна для протонов и нейтронов из-за кулоновского барьера. Считается, что в спектре каскадных частиц имеется хотя бы одна частица с энергией, близкой к энергии падающей частицы. Так как такая частица обычно совпадает с сортом падающей частицы, ее называют лидирующей частицей. [c.249]

Рис. 15.10. Спектрально-угловое распределение вторичных нуклонов, образованных во взаимодействии протонов с начальным импульсом Ро=10 й Гэв/с с ядром атома Ре,

Экспериментальные исследования затрудняются сложностью постановки экспериментов, ограниченностью в настоящее время верхнего предела начальных энергий ускоренных протонов на ускорителях (70 Гэв), отсутствием детекторов для измерения спектрально-угловых распределений частиц во всем диапазоне [c.255]

Очень существенные свойства ядерных сил получены в результате анализа углового и энергетического распределения (п — р)- и р — -рассеяний при больших кинетических энергиях (Г > 100 Мэе). В частности, анализ углового распределения рассеянных нейтронов при (п — р)-взаимодействии показал, что наблюдается слишком большое количество протонов, летящих вперед, чтобы его можно было объяснить только при помощи законов сохранения энергии и импульса без дополнительных предположений относительно механизма взаимодействия. Однако результаты опытов можно понять, если предположить, что в процессе взаимодействия нейтрона и протона они могут обменяться зарядами. В этом предположении быстрый нейтрон в момент взаимодействия забирает у протона заряд и продолжает лететь вперед (испытав сравнительно небольшое отклонение в момент взаимодействия) уже в качестве протона. Это так называемое обменное ядерное взаимодействие, которое происходит наряду с обычным ядерным взаимодействием. [c.23]

Угловое распределение нейтрино было измерено при помощи установки, регистрирующей совпадения электронов и протонов, летящих Б определенном направлении (рис. 56). В таком опыте в соответствии с законом сохранения импульса нейтрино р-рас-пада вылетают вверх. Измерение числа совпадений при двух ориентациях спина нейтрона (вверх и вниз) привело к выражению [c.164]

Из табл. 23 видно, что вплоть до энергии Г 20 Мэе нейтроны должны взаимодействовать с протонами только при / = 0. Это заключение подтверждается экспериментально изотропией углового распределения п — р)-рассеяния. [c.273]

Полученные результаты противоречат представлению о протекании ядерной реакции через промежуточное ядро действительно, если реакции (d, р) и d, п) идут с образованием промежуточного ядра, то при прочих равных условиях выход реакции (d, р) должен быть меньше выхода реакции d, п) из-за наличия кулоновского барьера, препятствующего вылету протона из ядра. С ростом энергии выход реакции d, р), а следовательно, и отношение Y(d, p)IY d, п) должны возрастать. Угловое распределение продуктов реакции должно быть изотропным. [c.459]

В соответствии с законом сохранения энергии кинетическая энергия протона будет однозначно определяться энергией возбуждения образующегося ядра. Когда нейтрон захватывается ядром в основное состояние, протон уносит максимальную кинетическую энергию. Когда нейтрон садится на более высокие уровни ядра, кинетическая энергия протона меньше. Совершенно аналогично применение законов сохранения момента количества движения и четности позволяет по величине четности и спина основного со стояния ядра-мишени и по характеру углового распределения продуктов реакции определить четность и спин основного или первых возбужденных состояний образующегося ядра. [c.464]

Вернемся к вопросу об определении момента и четности уровней ядра Измерение углового распределения протонов реакции (59.2) показало, что для протонов с максимальной энергией оно совпадает с теоретической кривой, соответствующей захвату нейтрона с /э = /п = 2, а для протонов с кинетической энергией 7 р, = [(Т р)макс — 0,9] Мэе экспериментальное угловое распределение совпадает с наиболее анизотропной теоретической кривой k = U = 0). Первый случай соответствует образованию ядра в основном состоянии, второй — в первом возбужденном состоянии. [c.468]

В результате этого изучения выяснилось, что основными реакциями под действием -лучей являются реакции типа у, п) и (y, Р), причем сечение поглощения у-лучей линейно растет с зарядом ядра. Раздельное изучение легких и тяжелых ядер привело к следующим результатам. Оказалось, что угловое распределение продуктов реакций (у, п) и (у, р), полученное при исследовании тяжелых ядер (Л > 100), приводит к изотропии для вылетающих нейтронов и медленных протонов и к анизотропии в пользу угла 0 = 90° для вылетающих быстрых протонов. Отношение выходов реакций (у, р) и (у, п), полученное на опыте, оказалось равным [c.472]

Эти результаты противоречат боровскому механизму протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра. Действительно, если процессы (у, п) и (у, р) идут с образованием промежуточного ядра, то испускаемые нейтроны и протоны должны характеризоваться сферически симметричным угловым распределением и максвелловским распределением по энергии с соответствующей ядерной температурой. При этом испускание протонов должно происходить реже из-за действия кулоновского барьера. И так как средняя энергия протонов значительно меньше максимальной (из-за того, что конечное [c.472]

Такими протонами прямого вырывания можно объяснить и относительное возрастание выхода (у, р)-реакций по сравнению с ожидаемым из модели промежуточного ядра, и анизотропию углового распределения вылетающих протонов (поперечная поляризация электрического вектора у-лучей). [c.473]

В первых двух методах угловое распределение изучалось путем измерения угла г1з между направлением падающего нейтрона и направлением образовавшегося протона отдачи. Изучение углового распределения этим методом показало, что число рассеянных нейтронов, в л. с. к., приходящихся на единицу телесного угла, пропорционально os 6 [c.499]

Измерения с более высокими энергиями показали, что для Т > 400 Мэе угловое распределение рассеянных протонов становится анизотропным (в пользу малых углов). Это указывает на участие в рассеянии волн с более высокими значениями I. [c.531]

Е первых двух методах изучалось распределение угла i() между направлением падающего нейтрона и направлением образовавшегося протона отдачи. Изучение углового распределения этим методом показало, что число рассеянных нейтронов [c.40]

Таким образом, все опыты, в которых изучалось п—р)-рассеяние, независимо от того, производилось ли непосредственное исследование углового распределения протонов отдачи или снимался их энергетический спектр, приводили одному и тому же результату угловое распределение рассеянных нейтронов в л. с. к. описывается законом os 0. [c.40]

Рис. 4.9. Угловое распределение протонов с энергией, большей 9 МэВ, в реакции (V, р) на ядре изотопа меди 2,Си . Ядро лСи облучалось v-квантами с непрерывным спектром энергий

Рис. 4.21. Различные типы угловых распределений протонов в реакции (d,- р).

Другого рода неожиданность обнаружилась при изучении нейтрон-протонного рассеяния при энергиях в несколько сотен МэВ. Оказалось, что в этом случае угловое распределение уже не изотропно, но не смещено вперед, а симметрично относительно угла 90°. Типичный график такого углового распределения приведен на рис. 5.5. Левая часть этого графика в какой-то мере соответствует выводам, сделанным в п. 2 сечение имеет максимум в направлении [c.184]

Определим теперь угловое распределение нейтронов в случае непрозрачного ядра, когда Rg. В этом случае границу ядра можно считать плоской (см. рис. 8). Нас интересуют такие столкновения дейтрона с ядром, при которых проекция положения протона попадает в область ядра, а проекция нейтрона лежит вне ядра, т. е. jfp < О и > О (индексы р к п относятся соответственно к протону и нейтрону). [c.141]

Обменный характер подтверждается различными опытами, например результатами измерений углового распределения нейтронов высоких энергий при рассеянии их на протонах. Остановимся на этом подробнее. [c.76]

Расчеты показывают, что для потенциала типа прямоугольной ямы сечение рассеяния должно меняться в зависимости от энергии частиц как 1/Г, а само рассеяние должно происходить в пределах малого угла 0. Следовательно, угловое распределение рассеянных нейтронов в системе центра инерции должно иметь максимум в направлении их движения, а распределение протонов отдачи должно иметь максимум в противоположном направлении. [c.77]

Размер области, в которой сосредоточен электрический заряд протона, может быть измерен по упругому рассеянию на протоне электронов высокой энергии — процессу, обусловленному электромагнитным взаимодействием. Такой метод определения размеров заряженных микрообъектов восходит к знаменитому опыту Резерфорда, в котором было открыто атомное ядро. Этот метод основан на зависимости углового распределения заряженных частиц, рассеявшихся па заряженной мишени, от размеров этой мишени чем она меньше, тем больше относительная вероятность рассеяния на большие углы. [c.130]

Путем анализа сечения и углового распределения рассеянных частиц в области плато (/ = 0) можно определить фазу 6о ( 1.4.2). На рис. 4.2 приведен график зависимости (в градусах) от энергии налетающих нейтронов в случае их рассеяния в синглетном состоянии So (спины нейтрона и протона противоположно направлены) и в триплетном состоянии Si (спины нейтрона и протона параллельны). Приведенная масса системы равна ц = fx /2. [c.105]

Если в ядерных реакциях, протекаюнгих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [c.287]

Для измерения углового распределения электронов регистрировалось число (е — /5)-совпадений электронов и протонов р-распада нейтронов при двух разл>ичных ориентациях опинов. Было получено распределение вида [c.164]

Чем медленнее частица (чем меньше ее импульс р), тем меньше возможных значений может принимать ор битальное число I и тем меньше возможных (р < а) значений будет принимать параметр удара. Нетрудно подсчитать, например, что рассеяние нейтрона с энергией Г < 10 Мэе на протоне может происходить только с / = О и р = О (аналог центрального удара в классической механике). Наоборот, для быстрых частиц р велико и условие (19.2) может быть выполнено при разных значениях / и р. В этом случае каждое значение I будет определять свой закон углового распределения рассеянной частицы. (Подробнее квантомеханическая задача рассеяния будет рассмотрена в гл. XIII). [c.214]

При исследовании энергетического распределения протонов отдачи в понизать Г ционной камере оказалось, что это распределение имеет равную вероятность для всех возможных энергий протонов от О до Го, где Го — начальная энергия падающих нейтронов (рис. 18). Легко видеть, что равномерное распределение протонов отдачи по энергиям эквивалентно закону OS0 для углового распределения рассеянных нейтронов. Действительно, с учетом величины телесного угла закон os 0 для л. с. к. должен быть записан следующим образом [c.40]

Угловое распределение протонов получается путём интегрирования (13.10) по dEndo , в результате которого получается [c.128]

Поэтому при малых энергиях реакция (d, р) более вероятна, чем реакция (d, п). Если бы эти реакции шли через состаЁное ядро, то имела бы место обратная картина, поскольку вылет протона из составного ядра затрудняется кулоновским барьером. При высоких энергиях дейтона реакции (d, р) и (d, п) происходят о ина-ковр чдсто. В этих процессах наблюдается анизотропия углового распределения продуктов реакции, которые летят преимущественно вперед, что также противоречит модели составного ядра. [c.188]

Первые эксперименты по упругому рассеянию электронов высокой энергии (188 МэВ) на протонах были выполнены Р. Хофстедтером и его сотрудниками в конце 50-х — начале 60-х годов В этих экспериментах было установлено отличие измеренного углового распределения от ожидаемого для точечной мишени и таким образом измерен формфактор протона. В дальнейшем эксперименты но упругому ер-рассеяпию были осуществлены в диапазоне энергий электронов до 20 ГэВ. Во всех этих экспериментах пучок электронов падал на жидководородную мишень, а углы вылета и импульсы рассеявшихся электронов измеряли магнитными спектрометрами. [c.132]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

Эксперимент не оправдал этих ожиданий. Впервые из данных Г. Г. Баршалла и его сотрудников выяснилось, что для нейтронов с энергией до 3 Мэе сечения 0,, и 0 как ф-ции А и энергии налетающих нейтронов Е не монотонны и обнаруживают поведение, непонятное с точки зрения представления о черном ядре. Дальнейшее экспериментальное исследование угловых распределений рассеянных нейтронов и протонов также плохо согласовывалось с концепцией черного ядра. В то же время оказалось, что совокупность всох этих данных весьма удов.летворительно описывается О. м. я., согласно к-рой ядро об.ладает значительной прозрачностью для падающих нейтронов (длина свободного пробега нейтрона в ядре сравнима с радиусом ядра). Параметры оптич. потенциала подробно обсуждаются ниже. [c.516]

При кинетич. энергии в лабораторной системе <= 195 Мэе фаза 33 проходит через 90°, что указывает на сильное резонансное взаимодействие (притяженпо) я-мезона с нуклоном в состоянии = 1, / = /.., I = /2, соответствующее первому максимуму в сечении я—N-pa eяния. При энергиях я-мезонов выше 200 Мов возможны реакции рождения дополнит, я-мезонов, типа реакций (6). И.мпульсные и угловые распределения продуктов таких реакций определяются, помимо фазового множителя, взаимодействиями я-мезонов и нуклонов в конечном состоянии. В области высоких энергий полные сечения взаимо т,ействия я+-и я -мезонов с протонами сближаются. Это нахо- [c.622]

Т. н, тяжелого подхват а ядро-мишень А испускает протон, и получившееся ядро В подхватывается налетающим дейтроном с образованием остаточно1 о ядра В. В этом случао вперед вылетают ядра 15, а угловое распределение получившихся в результате реакции протонов вытянуто назад. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...