Молекулярные электроны

Переходы, связанные с возбуждением молекулярных электронов, локализованных на л- и а-орбиталях. В соответствии с типом орбиталей выделяют (я->-л )-и (а-кт )-переходы. [c.20]

Свойства симметрии и система обозначений. В двухатомной молекуле существуют компоненты сильного электрического поля вдоль межъядерной оси, которые определяют симметрию электронных волновых функций. В атомных волновых функциях при связи Ь — суммарный орбитальный момент импульса электронов Ь является константой движения и, следовательно, квантуется. В атомах компонента Ь вдоль некоторого направления, т. е. М, не влияет на уровень энергии, за исключением тех случаев, когда имеется внешнее магнитное (эффект Зеемана или Пашена — Бака) или электрическое ноле (эффект Штарка). Даже при самых сильных полях, получаемых в лабораторных условиях, расщепление энергетических уровней (для различных значений М при фиксированном Ь) меньше, чем 10" эв. В противоположность этому энергии молекулярных электронов почти полностью определяются компонентой момента импульса электронов вдоль оси молекулы и эти энергетические уровни отделены друг от друга на несколько электрон-вольт. Такое различие получается из-за того, что локальные электрические поля в пределах молекулы значительно пре- [c.103]

Для молекулярных электронных полос (см. 4.9.4) силы осцилляторов также могут быть определены для каждой полосы с учетом того, что вращательные уровни являются вырожденными состояниями колебательных уровней. [c.514]

Нами наблюдались слабые молекулярные электронные полосы, описанные в [6] и отнесенные к ртутно-цезиевым молекулам. Такая интерпретация полос неверна, все эти полосы скорее принадлежат молекуле цезия, так как наблюдались нами и в чисто цезиевой плазме. [c.231]

В качестве третьего примера в табл. 19 приводятся молекулярные электронные состояния СНг, получающиеся из низших состояний объединенного атома О, как для линейной, так и для нелинейной конфигурации молекулы. [c.280]

СТАБИЛЬНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 361 [c.361]

СТАБИЛЬНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 363 [c.363]

СТАБИЛЬНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 367 [c.367]

СТАБИЛЬНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 369 [c.369]

СТАБИЛЬНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИИ [c.401]

К. э. на связанном электроне. В рассеянии фотона связанным (атомным или молекулярным) электроном, в отличие от случая рассеяния на свободном электроне, выделяют три след, канала рэлеевское рассеяние, при к-ром состояние мишени пе меняется комбинационное рассеяние света, в результате к-рого мишень переходит в др. связанное состояние комптонов-ское рассеяние, сопровождающееся ионизацией. [c.432]

Кроме того, следует отметить, что спектральные методы анализа, основанные на использовании молекулярных электронных или колебательных спектров, требуют от снектросконистов-аналп-тиков более глубоких физических сведений по теоретическим основам молекулярной спектроскопии. [c.629]

В ТОМ случае, если молекулярное (электронное) состояние обладает постоянным электрическим дипольным моментом, т. е. центр положительного (ядерного) заряда и центр отрицательного (электронного) заряда разделены. Из соображений симметрии ясно, что в любом состоянии молекула с двумя одинаково заряженными ядрами (например, Нг, Ог, N2, Щ, 0 , и т. д.) не имеет диполь-ного момента. В табл. 4.3 приведены дипольные моменты для некоторых состояний молекул с различными ядрами. [c.123]

Так же как в атомах и двухатомных молекулах, связь спина S с орбитальным движением может приводить к расщеплению молекулярного электронного состояния на 26 + 1 компонент. Эта мультиплетность обозначается верхним индексом перед символом, представляющим тип симметрии. Например, при 6=0 имеем состояния Mj, Е, . .. при S == /g — состояния Ы1, Вп, Е, . . . при 6 = 1 — состояния Во, Е, . .. и т. д. В действительности расщепление наблюдается не всегда, потому что электрическое поле влияет на спин не неносредственно, а только через магнитное поле. Согласно элементарным концепциям классической и квантовой механики, магнитный момент появляется всегда, если момент количества движения электронов не равен нулю. Как было указано выше, все вырожденные состояния аксиальных молекул, как правило, характеризуются моментом количества движения электронов, не равным нулю, и поэтому возникает довольно сильное магнитное поле, которое может ориентировать спин 8. Для всех молекул, за исключением самых легких, следует ожидать довольно сильное мультиплетное расщепление. [c.21]

Для удобства в приложении III приведены таблицы умножения, включая таблицу для двузначных типов, соответствующие всем основным точечным группам. Включены только точечные группы без центра симметрии. Такие же таблицы умножения соответствующих точечных групп с центром симметрии получаются по правилу g, и), т. е. g X g == g, g X и =-- и, и X и = g. Эти таблицы будут использованы не только при оценке влияния электронного спина, но также и в дальнейшем — нри определении типов симметрии электронно-колебательных волновых функций, при определении наборов состояний, получающихся из открытых электронных конфигураци , и при описании корреляции молекулярных электронных состояний. [c.25]

Следует отметить, что в последующих разделах пспользуются некоторые постулаты п предположения, содержание которых пе излагается и которые часто вообще не указываются. Ниже в ряде мест эти молчаливо принимаемые предположения по возможности будут сформулированы и пояснены. Здесь отметпм только, что в разд. 1 и 2 ( Корреляция электронных состояний и Электронные конфигурации ) предполагается, что точечная группа симметрии, к которой принадлежит равновесная конфигурация ядер молекулы, известна. Следовательно, в этих разделах теоретические соображения (теория групп и квантовая механика) не используются для установления равновесной геометрической конфигурации ядер молекулы и ее элементов симметрии. Если рассматривается реальная молекула, то предполагается, что данные по геометрии равновесной конфигурации ядер (по меньшей мере точечная группа симметрии равновесной конфигурации) известны из эксперимента. Если рассматривается какая-либо пробная модель молекулы, то указанные данные задаются как исходные прп рассмотрении возможных электронных состояний этой модели. В отличие от этого в разд. 3 ( Стабильность молекулярных электронных состояний. Валентность ) ставится вопрос об определении равновесной геометрической конфигурации ядер или ее отдельных параметров пли, наконец, только точечной группы симметрии, к которой относится равновесная конфигурация, исходя не из экснеримента, а на основании теоретических положений квантовой механики. [c.276]

Объединенный атом или молекула ) в общем имеют более высокую симметрию, чем рассматриваемая молекула (например, НоСО О2 S). Для того чтобы получить молекулярные электронные состояния, соответствующие данному состоянию объединенного атома (или молеку.иы), необходимо разложить неприводимые представления точечной группы Р этого атома на неприводимые представления той точечной группы О, к которой принад.т[е-жит молекула. Такое разложение приводится без труда с помощью таблицы характеров групп (приложение I). При этом для рассматриваемых представлений в этой таблице характеров точечной группы / нужно найти характеры для онераций симметрии точечной группы Q. Эти характеры либо принадлежат определенным неприводимым представлениям Q, либо относятся к сумме определенных неприводимых представлений О, устанавливаемых однозначно (см. [23], стр. 255). В табл. 58 приложения IV дано такое разложение первых десяти неприводимых представлений сферической точечной грунны свободных атомов (соответственно точечная группа см. табл. 55 приложения I) на неприводимые представления точечных групп Од, Т,i, -Duh, [c.277]

Молекулярные электронные состояния молекул ЩСО и С Н, , соответствующие низшим сост,ояниям молекулы О2 [c.280]

Несимметричные молекулы (точечная группа ( сс ). Для определения молекулярных электронных состояний на основе электронных состояний разъединенных атомов или групп атомов в случае несимметричных линейных молекул можно использовать векгорную модель. Как и в случае двухатомных молекул, возможные значения квантового числа Л получаются алгебраическим сложением соответствуюнщх компонент орбитальных [c.283]

Построение из индивидуальных атомов. Для изучения вопроса, какие молекулярные электронные состояния нелинейной молекулы возникают ИЗ данных состояиий разъединенных атомов, необходимо использовать тот же путь, что и в случае двухатомных молекул. Другими словами, следуя Котани [689 сначала необходимо определить возможные состояния каждого набора атомов, эквивалентных с точки зрения точечной группы всей молекулы, а затем объединить результаты, полученные для всех наборов, и найти возможные состояния всей молекулы. [c.290]

Принципиально стабильность молекулярного электронного состояния может быть установлена теоретически расчетом значений электронной энергии для ряда межъядерных расстояний с последующим выяснением, будет ли получаться при этом минимум потенциальной энергии (после добавления ядерного отталкивания). Практически же оказывается, что подобные расчеты настолько трудны, что даже для простейшей многоатомной системы Нд они пока не проведены с высокой точностью. С достаточной точностью проведен лишь расчет для двухатомных систем и Нз, для которых было получено исключительно хорошее согласие с экспериментальными данными (см. [22], стр. 351 и 360 русский перевод, стр. 258 и 264, а также работы Колоса и Роотхаана [685] и Герцберга и Монфилса [535]). Хотя таким же способом были проведены (с гораздо меньшей точностью) расчеты небольшого числа других молекул, однако для качественного понимания возможности образования молекулы и стабильности молекулярных электронных состояний необходимо ввести определенные допущения, позволяющие существенно упростить подход. Как уже говорилось в работе [22], в этом направлении были развиты два различных метода, которые широко использовались для понимания вопросов стабильности молекулярных электронных состояний метод валентных связей (метод валентных схем), или метод электронных пар, являющийся развитием первоначальной теории Гайтлера — Лондона для молекулы Нз, и метод молекулярных орбиталей, [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...