Генерирующее соотношение

Генерация излучения на суммарных или разностных частотах будет осуществляться, естественно, при выполнении условия волнового синхронизма. Например, для волны с суммарной частотой "= 1- - 2 и волновым числом к" условием волнового синхронизма будет соотношение г 1= 1/ 1 = 7 "= ( 1- - 2)//г". Отсюда /г" = = %1 (1-1-Й2/ ]). Если 2<С 1, то произойдет преобразование низкочастотного излучения 2 в высокочастотное " = 1-Ь 2. Если 1 2, будет генерироваться вторая гармоника 2 ь [c.307]

Рассмотрим деформируемую сплошную среду в электромагнитном поле в общем случае их взаимодействия (электромагнитное поле вызывает деформацию среды и, наоборот, деформирование среды генерирует электромагнитное поле). Соотношение электромагнитного поля характеризуется векторами напряженности электрического поля Е, электрической индукции D, напряженности магнитного поля И, магнитной индукции В (В = ЦоН, Цо — коэффициент магнитной проницаемости) и вектором плотности тока J. [c.66]

Исследования [138, 58, 141, 142 и др.] образования трещин при коррозионно-механическом разрушении металла содержат вывод об анодном состоянии вершины трещины, причем при микроскопически малых размерах анодной зоны в вершине трещины плотность анодного тока достигает, например, в определенных условиях единиц и десятков ампер с одного квадратного сантиметра. Поэтому можно полагать, что в вершине трещины сосредоточенным источником генерируется анодный ток определенной мощности q, и найти из соотношения (261) распределение линейной плотности катодного тока по стенкам трещины на модели капилляра ограниченной длины I, нагруженного точечным источником в точке X = 1 [c.202]

Примерно такое соотношение сохранится и на уровне 1980 г. Подобное соотношение между теплоэнергетическими установками и другими генерирующими источниками наблюдается также во многих странах мира. [c.42]

Как уже указывалось ранее, контур спектральной линии значительно шире частотного интервала между модами резонатора, поэтому в полосу усиления попадает обычно большое количество мод, которые генерируются одновременно. В результате интерференции мод появляются флюктуации интенсивности. Если создать такие условия, когда в процессе генерации участвуют все моды, но с определенным соотношением фаз присущих им колебаний, то при этом происходит генерация весьма коротких импульсов исключительно большой мощности. [c.32]

Нейтронный спектрометр. Для измерений энергетич. зависимостей сечений применяют нейтронные спектрометры, гл. обр. спектрометры по времени пролёта (рис. 2), Импульсный источник нейтронов И генерирует нейтроны со сплошным энергетич. спектром в виде короткой вспышки длительностью At. Прн измерении полного сечения детектор нейтронов Д регистрирует нейтроны при положении мишени М в пучке и вне пучка (К — коллиматоры, рис. 2, а). Временной анализатор ВА фиксирует интервал времени I между вспышкой источника и моментом регистрации нейтрона в детекторе. Энергия нейтрона (в эВ) связана с временем пролёта I (в мкс) соотношением = (72,3 где Ь — рас- [c.276]

Проведенные исследования посредством численной реализации соответствующих краевых задач несвязанной термоупругости для различных структур и соотношений упругих свойств структурных компонентов показали, что независимо o числа окружающих элемент ш слоев типовых элементов с помощью специально подобранных для области Q граничных условий в центральном элементе ш генерируется одно и то же распределение переменных деформирования, удовлетворяющее условию (5.12). [c.93]

Временная и пространственная когерентность лазера обусловлены модовой структурой его излучения. Лазер может генерировать большое число разного вида продольных и поперечных световых колебаний, которые называют модами, имеют очень близкие друг другу значения длины волны и отличаются фазовыми соотношениями. [c.35]

При соотношении сечений пучков 1 1 в лазере генерировался цуг ультракоротких импульсов, однако при этом основной импульс сопровождался сателлитом, интенсивность которого составляла более одного процента от интенсивности основного импульса. Несмотря на то что энергия накачки контролировалась с точностью более 1 %, второй порог здесь обнаружен не был. Согласно теории, данной в п. 7.2.3.2, при естественном соотношении сечений такой результат объясняется тем, что в этом случае роль процесса снятия усиления слишком мала. Критический уровень интенсивности теперь настолько мал, что уже [c.266]

В [8.30] для получения очень коротких волн было применено два нелинейных оптических процесса преобразования высших порядков. Как уже упоминалось, эффективность преобразования при таких процессах весьма мала. Для хотя бы частичной компенсации связанного с процессом преобразования уменьшения мощности в этом эксперименте не только повышалась мощность основной волны, но и применялся согласованный усилитель после первого каскада преобразования частоты. Исходными являлись импульсы лазера на красителе длительностью б ПС с длиной волны 579 нм. После прохода через три усилительных каскада эти импульсы преобразовывались в парах стронция в третью гармонику с длиной волны 193 нм. Затем маломощные ультрафиолетовые импульсы усиливались тремя последовательными усилителями на основе ArF -эксимерного лазера и их мощность доводилась от З-Ю до 4-10 Вт. Вследствие широкой полосы эксимерного усилителя длительности импульсов в процессе усиления увеличивались лишь незначительно. Наконец, при помощи полученных ультрафиолетовых импульсов в водороде генерировались третья (Я=64 нм) или пятая (Я = 38 нм) гармоники. Для подбора дисперсионных соотношений и, следовательно, удовлетворения условия фазового синхронизма к водороду в качестве буферного газа примешивался аргон. Мощность третьей гармоники достигла 20 кВт при длительности импульсов 10 пс. [c.286]

Влияние температуры и скорости деформации можно объяснить с помощью дислокационных представлений о механизме хрупкого разрушения твердых тел. Образованию зародышевых трещин предшествует накопление дислокаций перед каким-либо препятствием, задерживающим их движение. Зародышевая трещина возникает тогда, когда число дислокаций в скоплении достигает некоторого критического значения, зависящего от модуля упругости и поверхностной энергии деформируемого твердого тела. Число дислокаций в скоплении зависит от соотношения скоростей двух процессов. Один из них — поступление новых дислокаций в скопление. Число дислокаций, которое генерирует источник дислокаций в единицу времени, примерно пропорционально скорости деформации е. Второй процесс — уход дислокаций из скопления путем преодоления ими потенциального барьера и, созданного препятствием. Как и для любого термически активируемого процесса, скорость ухода дислокаций экспоненциально зависит от температуры, т. е. она пропорциональна множителю . Поэтому при повышении температуры ско- [c.238]

Три уравнения (7.26), (7.27) и (7.28) и есть соотношения Ранкина— Гюгонио для распространяющегося ударного фронта, причем первые два из этих уравнений выведены целиком из. условий сохранения массы и количества движений и, следовательно, справедливы даже в том случае, когда в среде генерируется химическая энергия, как это имеет место в волне детонации, проходящей через заряд. Из уравнения (7.26) можно видеть, что для очень малых разностей давления скорость с стремится к скорости звука в среде, а из (7.26) и (7.27) зависимость между разностью давлений ДР и скоростью частиц У принимает вид [c.166]

Лучший стандарт частоты микроволнового диапазона — водородный мазер, генерирующий на частоте (F = 1- F = 0) 1,4 ГГц. Точность измерения отрезков времени ограничена соотношением неопределенностей Av At 1. В оптическом диапазоне, где частоты 10i ...l0 S можно повысить точность измерения отрезков времени до 13-го знака. Это связано с тем, что можно определять резонанс с точностью до 10 ...10" от ширины линии в микроволновом диапазоне (Av/v 10 ....10 ), а в оптическом это удается делать на два-три порядка выше, т. е. Av/v 10 .... ..10-1 [c.11]

ДЛЯ максимального числа М. мод, которые могут генерировать одновременно. Если величина д достаточно мала, то значительное число мод может сосуществовать даже немного выше порога лазерной генерации, который дается соотношением [c.112]

Мы видим, что взаимодействие между отдельными модами осуществляется через посредство атомов, причем становятся возможны новые комбинации частот, приводящие к появлению боковых полос. Как будет видно из следующих глав, эффекты связи (между модами), в которых существенны фазовые соотношения, играют важную роль в разных отношениях. Они могут вызывать фазовую синхронизацию или затягивание частоты. В случае, когда устанавливается фиксированное соотношение фаз для большого числа мод, могут генерироваться ультракороткие импульсы. [c.157]

Величины — это частоты, на которых генерируют лазерные моды, а функции (. ) описывают пространственную зависимость амплитуд мод. Эти амплитуды могут содержать еще фазовые множители. Если корреляция между фазами или частотами отсутствует, мы говорим о генерации на несвязанных модах. В математике функция, временной ход которой дается формулой (8.1), называется квазипериодической. В частности, подразумевается, что различные частоты 2х иррациональны по отношению друг к другу. Это означает следующее нельзя найти такие целые числа т , чтобы выполнялось соотношение [c.203]

При использовании дробного факторного эксперимента (ДФЭ) необходимо иметь четкое представление о так называемой разрешающей способности дробной реплики, т. е. определить заранее, какие коэффициенты являются несмешанными оценками для соответствующих теоретических коэффициентов. Тогда в зависимости от поставленной задачи подбирается дробная реплика, с помощью которой можно извлечь максимальную информацию из эксперимента. Например, в задаче с четырьмя факторами (N=4) в качестве генерирующего соотношения можно взять Х4=Х1д 2д з или любой из эффектов двойного взаимодействия, например Х4=Х1Х2. [c.125]

В реальных задачах тройные взаимодействия бывают равными нулю значительно чаще, чем двойные. Значит, если нас более всего по физическому смыслу задачи интересуют оценки для линейных эффектов, следует выбирать генерирующее соотношение Х4=Х1Х2Хз. [c.125]

Следовательно, дробную реплику с генерирующим соотношением Х4=Х1Х2 имеет смысл использовать, если нас более всего интересуют коэффициенты Р13, Р23 и Р34. Применяют дробные реплики и большей степени дробности (1/8 реплики, 1/4 реплики и т. п.). [c.125]

Поскольку зависимость (6.18) линейная, для определения величин до и й можно составить ортогональный план первого порядка на основе 1/8 реплики ПФЭ для шести факторов с числом опытов, равным 2 =8. При этом будем использовать следующие генерирующие соотношения Х4=х,Х2Хз Х5=Х[Хг Хе=Х1Х . Матрица планирования приведена в табл. 6.7. [c.126]

Газ-носитель 297, 299 Газоанализатор магнитный 293 масс-спектроскопический 294 оптический 293 тепловой 293 химический 293 Генеральная совокупность 38 Генерирующее соотношение 124, 126 Гетерофазная среда 237 Типертермопара 175 Гипотезы статистические 104 Гистерезис 156 Голограмма 233 Голография 217, 232 Границы доверительные 104 [c.355]

Матрицы планирования задавали генерирующими соотношениями для планирования типа 2 x xix xs, а для планирования 2 дс4 = д л 2л з и xs = xix2- Парные взаимодействия при этом считались несущественными. В табл. 7.1 в качестве примера показано планирование экспериментов для порошкового алюминиевого сплава САС-1. [c.211]

С целью выбора оптимального сочетания интенсивности светового излучения, температуры и влажности были проведены испытания меламиноалкидных покрытий МЛ-12 и пентафталевых покрытий ПФ-115 различных цветов в аппарате искусственной погоды ИПК-3 с ксеноновой лампой ДК СТВ-6000 в соответствии с планом для дробного факторного эксперимента Т- при генерирующем соотношении з = Х1Х2 [50, с. 254—267]. [c.161]

В уравнении (7.65) нужно оценить только линейные эффекты, параметры Ь , Ь , и Ь . Следовательно, четыре степени свободы останутся для проверки адекватности. В этом случае можно воспользоваться дробной репликой от эксперимента типа 2 . Ъозьмем полный факторный эксперимент типа 2 и произведение (парное взаимодействие) приравняем третьему фактору х . Получим полуреплику Говорят, что полуреплика задана генерирующим соотношением xj x . Можно задаться генерирующим соотношением — XiX , тогда мы получим вторую полуреплику (о планах дробных реплик см. [28]). [c.508]

Один из таких механизмов упрочнения связан со способностью дислокаций переходить через границу зерна или генерировать дополнительные дислокации во второй фазе в результате плоского скопления вблизи поверхности раздела первой фазы. Согласно этой модели, прочность композита должна увеличиваться с уменьшением размера пластин или стержней, поскольку при этом убывает размер плоского скопления. В работах ряда исследователей было показано, что действительно имеется соотношение типа Пет-ча между напряжением течения и обратной величиной корня квадратного из размера пластин или расстояния между стержнями [9, 10, 54, 59]. Коссовски и др. [38] учли повышение прочности, обусловленное размерным эффектом типа Петча, и, применив измененную формулу правила смеси, рассчитали прочность композита, которая оказалась в хорошем согласии с экспериментальной величиной для эвтектики Ni—Сг. [c.371]

Простой приближенный расчетноэкспериментальный метод настройки ГШСВ состоит в подборе параметров его генерирующих и формирующих систем таким образом, чтобы энергетический спектр выходных сигналов сказался близким заданному. Если близость спектров характеризовать соотношением их дисперсий в заданных полосах частот, то настройка ГШСВ сводится к установке заданных дисперсий в этих полосах частот. При таком подходе рабочий диапазон частот f2 разбивается на участки Дю , соответствующие полосам формирующих фильтров, н производится ступенчатая аппроксимация заданного спектра G( o). [c.308]

Повышение экономической эффективности электро- и теилогенерирующих установок и связанных с ними электро- и энергоснабжающих сетей путем выбора правильного соотношения между отдельными видами генерирующих установок, использования принципов централизации и комбинирования производства н внедрения передовой техники. [c.10]

Процесс ВРМБ можно описать классически как параметрическое взаимодействие между волнами накачки, стоксовой и акустической. Благодаря электрострикции накачка генерирует акустическую волну, приводящую к периодической модуляции показателя преломления. Индуцированная решетка показателя преломления рассеивает излучение накачки в результате брэгговской дифракции. Поскольку решетка движется со звуковой скоростью частота рассеянного излучения испытывает доплеровский сдвиг в длинноволновую область. В квантовой механике такое рассеяние описывается как уничтожение фотона накачки и одновременное появление стоксова фотона и акустического фонона. Из законов сохранения энергии и импульса при рассеянии вытекают соотношения для частот и волновых векторов трех волн [c.258]

Частотное разделение между временными модами, которые существуют в резонаторе, дается выражением AF= l2L, где с — скорость света, а L — эффективная длина резонатора. Поскольку ширина полосы частот усиления активной среды определяет диапазон частот, в котором может происходить генерация лазера, число временных мод и расстояние между ними в пространстве частот зависят от длины резонатора и ширины полосы частот усиления лазера. Если AF — ширина полосы отдельной временной моды, то длина когерентности этой моды равна L = lIS.F. Обычно hF имеет порядок Ю Гц. Следовательно, оказывается порядка километра. Когда лазер генерирует более чем одну временную моду, длина когерентности уменьшается. Кольер и др. [41 дали достаточное математическое обоснование соотношения между числом временных мод и функцией когерентности. [c.288]

Если перед дифракцией на решетке запаздывание происходило нормально к волновому вектору, то после дифракции направление запаздывания образует с волновым вектором угол у, определяемый соотношением tgy=Kd /dK d jd k — угловая дисперсия решетки). Если импульс с таким фронтом направить в DFDL, как это показано на рис. 2.27, то после наложения обоих пучков в кювете с красителем возникнет интерференционная Картина, как и в нормальном DFDL. Положения максимумов и минимумов в этой картине будут стационарными, но контур интенсивности будет перемещаться вдоль кюветы слева направо со скоростью u = /tgY. Такая бегущая волна света накачки в свою очередь создает в DFDL бегущую волну, распространяющуюся в растворе красителя со скоростью v. В случае синхронного распространения обеих волн, т. е. при v = v, угол у между фронтом замедленного импульса и первоначальным фронтом должен удовлетворять условию tgY = AZi,. Его выполнения можно достичь двумя способами вращением замедляющей решетки или подбором показателя преломления путем изменения концентрации раствора. Первые эксперименты, в которых использовалась описанная методика, позволили получить импульсы с максимальной длительностью 1 пс, причем отдельные импульсы генерировались в условиях значительного превышения порога. [c.101]

Значительные успехи достигнуты в развитии и применении двух спектроскопических методов эмиссионного спектрального анализа и атомной абсорбционной спектрофотометрии [60 ]. В установках для эмиссионного спектрального анализа требуемая энергия возникает в процессе электрического возбуждения атомов, обычно проводимого с помощью дуги или искры. В результате таких разрядов анализируемый материал испаряется, происходит возбуждение атомов и генерируется светойое излучение, характеризующее эти атомы. Излучение затем разлагается призмой или дифракционной решеткой на отдельные спектральные линии, располагающиеся на приемной фотопластинке (фотопленке) в порядке следования длин волн в приборах с непосредственным отсчетом линии проектируются на фотокатоды установленных соответствующим образом фотоумножителей. Поскольку соотношение между концентрацией элемента в исследуемом материале и интенсивностью спектра его излучения неизвестно, это соотношение находят эмпирически сопоставлением с калибровочной кривой, получаемой аналогичным возбуждением стандартных образцов (эталонов) с известным химическим составом. Точность спектрального анализа всецело определяется исследуемым образцом, поэтому к нему предъявляют. определенные требования [75]. [c.86]

Правые части выражений (9.81)—(9.83) рационально рассматривать как источники соответственно и GiJ p в (9.76)—(9.78). Из этих соотношений следует важный вывод о генерации Ац и дефектов за счет искажения формы фрагмента, вызванного движение,ч внутрифрагментных дислокаций. В то же время последние не в состоянии порождать дефекты. Однако, если скорости или плотность дислокаций терпят разрыв на поверхности фрагмента 5, имеющей край, ограничивающий ее контуром Ь, как показано в [31, генерируются и дефекты. Скорость их рождения может быть р. с-считана по формуле [c.294]

Пренебрегая в (2.73) и (2.74) осциллирующими членами инверсной населенности сЛГ вида где тфп (что, строго говоря, справедливо лишь при рассмотрении процессов, длительность которых превосходит период межмодовых биений, при одномодовой генерации или при больнюм числе генерирующих мод, когда происходит сглаживание пространствеппых биений инверсной населенности [74]), и переходя от амплитуд полей мод к плотностям энергии, согласно соотношению [c.92]

Исследования микроструктуры турбулентных струйных течений оказываются чрезвычайно полезными для объяснения механизма турбулентного смешения, а также для оценки точности основных предпосылок полуэмпирических теорий турбулентности. Исследование пульсационных характеристик турбулентных струй представляет и непосредственный лрактЕгческий интерес. В частности, согласно теории Дж. Лайтхилла акустические характеристики турбулентных струй выражаются через тензор турбулентных напряжений. Основываясь на этой теории, А. Г. Му-нин (1962) и Е. В. Власов (1965) разработали метод расчета акустических характеристик затопленных турбулентных струй (звуковая мощность, спектр и т. д.), причем первый использовал соотношения полуэмпирической теории турбулентности Прандтля, а второй — определенные из эксперимента универсальные зависимости для нормальных и касательных рейнольдсовых напряжений. Здесь следует также упомянуть исследования вихревого шума, который генерируется в спутной струе за плохо обтекаемыми телами. Вихревой шум вращающихся и невращающихся стержней исследовали Е, Я. Юдин (1944) и Д. И. Блохинцев (1945). [c.816]

КИМ обратным сантиметрам. Передача энергии в молекулярных столкновениях приводит к тому, что система начинает генерировать преимущественно нд линиях с небольшим усилением эффект конкуренции линий). Иными словами, набор лазерных линий ведет себя как одна однородно уширенная линия усиления. Если в резонатор ввести избирательные потери на всех линиях, кроме какой-либо выбранной, то систему можно заставить генерировать на другой линии, не обязательно совпадающей с наиболее эффективной. Поскольку расстояние между спектральными линиями имеет величину порядка нескольких обратных сантиметров, приходится отказываться от использования эталона, так как его область свободной дисперсии по порядку величины совпадает с расстоянием между линиями. В этом случае более предпочтительно применять решетку Литтроу (рис. 7.40, а и 7.41). Ес-ли мы имеем дело с немонохроматическим пучком, то внутрь полости резонатора отражается лишь часть спектра, длина волны которой удовлетворяет соотношению (6.10.2) при а = 0. Остальные компоненты спектра распространяются вне направления оптической оси и поэтому теряются. Вращением решетки можно изменять длину волны излучения, отраженного в резонатор. Ширина полосы генерации твердотельных лазеров [51] может быть сужена, если одно из зеркал заме- [c.557]

Здесь к дается соотношением пт1Ь, где — расстояние между зеркалами, а т произвольное целое число. Таким образом, в резонаторе может генерироваться набор различных мод. Ниже мы откажемся от специальной формы стоячей волны (5.56) и будем обозначать пространственную часть волновой функции через U , (х). В рассмотренном частном случае функция имеет вид [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...