Струя о пластинку

Прямой удар струи о пластинку. Предположим, что струя конечной ширины, имеющая скорость и, встречает неподвижную пластинку ВВ шириной I, расположенную под прямым углом к потоку, как изображено на [c.301]

Лобовое сопротивление пластинки. В случае прямого удара струи о пластинку полное давление на пластинку, или лобовое сопротивление, определяется путем применения теоремы Бернулли [c.303]

СИЛЫ в направлении движения струи изменению количества движения. Импульс силы удара за момент времени сИ равен РсИ, где Р — сила удара струи о пластинку. Приращение количества движения за тот же промежуток времени в направлении движения струи при изменении скорости с до О равно [c.160]

Активное взаимодействие между струей и твердой преградой имеет место в том случае, когда струя, вытекающая из сопла, наталкивается на неподвижную или подвижную преграду, например, в виде выпуклой изогнутой пластинки (рис. 138). После удара о пластинку струя растекается по ее поверхности со скоростью с. В центре пластинки образуется вихревая зона. При этом струя отклонится от своего первоначального направления на угол е, вследствие чего пластинка будет испытывать силу давления К в направлении оси сопла 5—S. Сила X является силой активного давления струи на неподвижную пластинку. [c.219]

Идея преобразования годографа приобрела в исследованиях Чаплыгина силу метода, известного в современной газовой динамике как метод годографа . Таким способом он впервые дал точное решение задач о дозвуковом истечении газа из бесконечного сосуда с плоскими стенками и об ударе 311 струи газа о пластинку, перпендикулярную к начальному направлению струи. Результаты теоретических исследований Чаплыгин сравнил с опытными данными и получил качественное подтверждение своей теории. Однако процесс нахождения точного решения был достаточно сложным, кроме того, трудно было удовлетворить граничным условиям в физической плоскости. Поэтому Чаплыгин искал приближенный метод решения. [c.311]

Для повышения равномерности распределения топлива иногда применяют ударно-струйные форсунки, для чего перед отверстиями форсунок устанавливают отбойную пластинку (рис. 9.14). Струя топлива, ударяясь о пластинку, равномерно растекается вдоль нее и поступает в поток газа. [c.455]

Для того чтобы при исследовании распыла отпечатки капель не перекрывали друг друга, струе дают ударяться о пластинки ограниченное время, задаваемое, например, перемещением задвижки (фиг. 121) со щелью или поворотом диска с прорезью. [c.211]

Если пластинка перемещается со скоростью и под углом o к плоскости пластинки, то вместо абсолютной Скорости струи о надо в ф-лу количества движений подставить выражение с sin а — м sin S, [c.223]

В прошлом в связи с запросами водопроводной техники исследовалась задача о высоте подъема свободной незатопленной струи /г] и дальности ее полета t в зависимости от угла а наклона струи к горизонту в начальном ее сечении (рис. IX.1), а в связи с запросами турбостроения — вопрос о динамическом воздействии струи на обтекаемые ею пластинки. Развитие современной техники потребовало более глубокого изучения этой области гидродинамики. В настоящее время теория свободных струй и методы их практического приложения составляют обширный [c.138]

Кавитационная схема Рябушинского, иначе называемая схемой с зеркалом . Каверна замыкается фиктивной пластинкой (рис. 147, а), параллельной и равной по длине обтекаемой потоком пластинке. Вдоль фиктивной пластинки скорость убывает от ц = По до у = О в критической точке Е на оси симметрии. Эта пластинка, как бы препятствуя образованию и распаду возвратной струи, делает течение установившимся. [c.291]

Анализ графиков на рис. 5.1.5 и 5.1.6 показывает, что для увеличения коэффициента усиления при заданном числе Мос и давлении р о воздушного потока необходимо уменьшать давление торможения в струе Роу. Это же достигается уменьшением ширины щели А и установкой пластинок по обе стороны щели параллельно воздушному потоку. При этом уменьшение Роу и А приводит к снижению Рр и не способствует достижению повышенных значений Кр. Действительно, из (5.1.4) и (5.1.5) видно, что увеличить Fp можно только с помощью 5щ при значительной длине [c.357]

Если преградой является пластинка, расположенная нормально к оси струи (рис. 154), то а = 90°, os а = О и сила давления струи [c.213]

Обозначим через к расстояние точки приложения силы Р от точки О пересечения пластинки с осью струи (см. рис. 34). [c.57]

Интересные данные о разрушении металлических пластинок высокоскоростной струей воды приведены в упоминавшейся выше статье (Л. 47]. Пластинки толщиной 1,5 мм располагались перпендикулярно оси ст )уи на расстоянии 60 мм от сопла диаметром 1 мм. Фикси- [c.43]

В этой связи следует указать, что эрозии подвергаются такие химически пассивные материалы, как агат, бетон, золото и др. [Л. 85]. Известны примеры очень интенсивной эрозии, когда сквозное эрозионное разрушение металлической пластинки высокоскоростной струей воды происходит за несколько секунд Л- 47] или сильная эрозия возникает с нескольких ударов крупных капель Л. 48, 79 и др.]. При столь малом времени эрозионного разрушения бессмысленно говорить о преобладающей роли коррозии. Исследовав более тридцати различных материалов в морской воде, авторы [Л. 43 и 98] пришли к выводу, что скорость эрозионного разрушения при кавитации превосходит скорость коррозионного разрушения в среднем более чем на четыре порядка. При кавитации в неагрессивных жидкостях химические процессы только сопровождают основной механизм эрозионного воздействия, подготовляя деталь к последующему более легкому повреждению, и тем самым ускоряют процесс 158 [c.58]

В современной лаборатории моделирования, занимающейся нестационарными процессами тепло- и массопереноса, необходимо иметь счетно-рещающее устройство. Сейчас применяются гидравлические интеграторы, просто и наглядно решающие задачи из этой области. В частности, они используются для численного интегрирования дифференциальных уравнений теплопроводности и диффузии при любых граничных условиях в одно-, двух- и трехмерном пространстве [Л. 7-5, 7-6, 7-7 ]. С их помощью решаются частные задачи расчета процессов диффузионного горения пласта угля [Л. 7-8] и диффузионного горения газового факела ]Л. 7-9]. Они используются для решения задач о распространении свободных турбулентных струй, некоторых задач пограничного слоя ]Л. 7-8] и др. [c.256]

Центральное место среди работ Чаплыгина занимают его исследования но механике жидкости и газа. Уже в 90-е годы Чаплыгин проявляет большой интерес к исследованию струйных течений. В 1899 г. Чаплыгин, примыкая к Жуковскому, но несколько иным способом, решил задачу о струйном обтекании пластинки потоком несжимаемой жидкости ( К вопросу о струях в несжимаемой жидкости ). Особенно привлекала Чаплыгина задача о струйном обтекании тел газом, которая, как он писал, была едва затронута . [c.276]

В 1910 г. С. А. Чаплыгин начинает цикл работ по теории крыла. Результаты исследования аэродинамических сил, действующих на крыло самолета, Чаплыгин изложил в работе О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910), а также в докладе Результаты теоретических исследований о движении аэропланов , сделанном в ноябре 1910 г. на заседании Московского общества воздухоплавания и изданном в 1911 г. Применение теории струй позволило оценить величину сил, действующих на простейшее крыло — пластинку. Чаплыгин ссылается на соответствующие работы Релея, Жуковского и на свою работу О газовых струях , в которой он дал формулы для [c.276]

Конечно, при нелинейности уравнений движения не может быть речи о каком-то наложении потоков друг на друга однако, как далее будет показано, некоторое сходство профиля продольных скоростей вблизи ограничивающей струю плоскости с соответствующим профилем вблизи пластинки и профиля скоростей вдалеке от плоскости с профилем в струе все же наблюдается. [c.504]

Уравнение это будет иметь единственное решение, если потребовать дополнительно, чтобы f (с) = О, т. е. чтобы задняя кромка пластинки была бы точкой плавного схода струи с конечной скоростью. Решение указанного сингулярного уравнения может быть представлено несобственным интегралом типа Коши от правой части уравнения. Имея в виду, что после разыскания функции " х) необходимо производить еще дополнительные и довольно сложные расчеты скорости, естественно обратиться к методам, позволяющим непосредственно находить скорость движения (интенсивность вихревого слоя может быть после этого при желании легко найдена как разность касательных скоростей на нижней и верхней границах слоя). [c.304]

Простота этого решения обусловлена тем, что стенка предполагается безграничной. В случае удара струи о пластинку конечной шнрины явление усложнилось бы за счет необходимости учета обтекания ее концов. Выведенная формула Бернул.ти приближенно верна, если считать ширину пластинки змачито. 1ьно превосходящей ширину струи. [c.146]

Ввод воды, необходимой для реакции, происходит сверху, через потолки камер. Практиковавшийся раньше ввод воды в виде пара сейчас почти нигде не применяется без особой необходимости (зимние месяцы в очень холодных местностях), так как пар кроме большей стоимости, излишне повышает Г. Для получения хорошего эффекта вода д. б. вбрызгиваема в камеры в возможно более дисперсном виде, что осуществляется распылителями (удар тонкой струи о пластинку) и разбрызгивателями (действие центробежной силы). [c.296]

Давление струи. Рассмотрим удар плоской струи о пластинку (рис. VIII.25), принимая направление струи нормальным к последней. После удара струя делится на два потока, направленных вдоль пластинки, Силу удара можно определять из условия равенства импульса [c.160]

Неустойчивая ламинарная струя, ударяющая в пластинку. Визуализации сдвигового слоя струи осуществляется с помощью краски в воде при числе Рейнольдса, рассчитанном ио диаметру и скорости на выходе, равном 4000. Плоская пластинка располагается на рас-сгоянии трех диаметров от сопла. Развитие струи модулируется обратным воздействием вихрей, ударяющихся о пластинку. Фото Но СЬ111-М1п [c.73]

Обозначим через а толщину струи до в тречи ею пластинки и через и a. толщину частей струи, двигающихся по пластинке вверх и вниз. Пусть скорость подходящей струи равна >1У, а давление в ней пусть равно р . Пересечение центральной линии струи с пластинкой обозначим через О. [c.215]

У. струи о твердую преграду сильно отличается от У. твердых тел, т. к. при соударении двух твердых тел по окончании явления У. происходит разгрузка, при течении же жидкости частицы жидкости непрерывно действуют на преграду, создавая нек-рое постоянное давление на последнюю. Т. к. масса струи жидкости, притекающей в единицу времени к преграде, является величиной постоянной, то теорема о количестве движения м.б. написана для одной секунды и дать не только импульс силы, но, наоборот, самую силу, вызванную постоянным У. частиц жидкости о твердую преграду. Если М означает секундную массу жидкости, притекающей перпендикулярно к пре-гоаде и стекающей с нее, т.н. массовый расход, (j—объемный расход жидкости, с—среднюю скорость притекающей жидкости, у — уд. в. жидкости (вес единицы объема) и — угол, образуемый потоками струй, стекающих с пластинки или преградыс первопачальпым направлением движения струи, то сила Р, действующая на пластинку или преграду, получит на основании закона количества движения вид [c.223]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

И, наконец, найдем коэффициент сопротивления пластинки при ее обтекании с отрывом струй безграничным симметричным потоком (рис. 145). Другими словами, получим предельное значение коэффициента для пластинки в канале (рис. 145), когда последний бесконечно расширяется. В этом предельном случае должны совпадать по величине и направлению скорости течения бесконечно далеко слева и справа от пластинки обе они параллельны оси абсцисс и равны ц . Тогда можно считать, что в плоскости течения г (рис. 143, б) бесконечно удаленная точка Н сливается с бесконечно удаленной точкой А. Это осуществляется при Н—> 1 (рис. 137, б). Для получения значения при й —< 1 (т. е. при Д/ — оо, vJvoo 1), которое мы в дальнейшем будем обозначать через С х, подставим сначала выражения для // и соответственно из (7-97) и (7-76) в формулу (7-98) для [c.287]

Впереди пластинки образуется тонкая брызговая струя толш ины б, очевидно, что на поверхности струи и в бесконечности в струе величина скорости жидкости равна Vo. Следовательно, брызги, образуюгциеся впереди глиссируюш ей поверхности в относительном движении, имеют скорость г о, равную скорости глиссирования, а в абсолютном движении (соот-ветствуюш ем неподвижной жидкости в бесконечности впереди пластинки) при малых а скорость брызг приближенно равна 2г о. [c.58]

Фет. 9. Тележка тепловоза Д 1 7—рама 2—спиральная пружина 5—планка —стержень 5—верхняя направляющая нижняя направляющая 7—болт 5 — гибкий всэдухоБОд 9—ось ]о пята JJ—отверстие для воздухопровода масленка пяты 13 и 14—балансиры 16— подвеска 16— накладка —буксовая струнка 18—болт 7Р—буксовые направляющие 26 —пластинка износа боковой опоры 21 — листовая рессора 22—спиральная рессора 23—подкладка 24 — седло 25 — подвеска [c.547]

Перед колонками высокого давления необходимо устанавливать заградительные приспособления, которые иногда выполняют в виде защитной пластинки из плексигласса. Практика, однако, показала малую пользу этих пластинок, которые при разрыве слюды легко перерезаются струей пароводяной смеси, бьющей с очень большой скоростью. Пл0ксигла ос дополнительно несколыда ухудшает видимость уровня. При наблюдении за уровнем необходимо надевать защитные очки и стоять несколько в стороне от стекла. [c.248]

Первая пара формул показывает, что при скольжении струи жидкости вдоль пластинки горизонтальная составляюгцая скорости все время равна нулю, а вертикальная увеличивается от значения О нри = О до оо при = /i. В точке ж = О, у = т.е. у верхнего края гцита скорость равна бесконечности. Далее, нри у > > h условия резко меняются, на этом участке вертикальная состав ляюгцая равна нулю, а горизонтальная меняется от 1 в оо до оо при у = h. Чтобы получить представление о раснределении скоростей не только по осям координат, а по всей [c.113]

Широкое рассмотрение течений сжимаемой жидкости (газа) было проведено на рубеже века в прошедшей тогда почти не замеченной докторской диссертации G. А. Чаплыгина О газовых струях (1902). В ней Чаплыгин разработал метод решения струйных задач кирхгофовского типа для дозвуковых адиабатических течений газа, опирающийся на решение соответствующих задач для несжимаемой жидкости. В частности, им были построены и проанализированы решения для истечения струи газа из отверстия и для симметричного обтекания пластинки струей . [c.285]

О етим здесь примыкающую частично к теории установившихся волн и теории струй задачу о глиссировании пластинки по поверхности тяжелой жидкости, исследовавшуюся первоначально Вагнером и Сретенским. В строгой постановке с учетом брызговых струй она была решена Л. И. Седовым/. [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...