Излучающие ударные волны

До недавнего времени явления переноса в излучающих p(i-дах интересовали главным образом астрофизиков в связи с исследованием процессов, происходящих в звездах. Однако в последние годы теория лучистого переноса энергии приобрела большое значение в новых областях науки и техники, в частности при разработке методов тепловой защиты поверхности гиперзвуковых летательных аппаратов. Как известно, температура газа за ударной волной при входе космических объектов в атмосферы планет может достигать 10 000 К и выше. В этом случае вклад лучистого теплового потока в общий поток теплоты в газе оказывается значительным. [c.141]

Однако большой радиус затупления аппарата неизбежно влечет за собой появление за ударной волной значительных по толщине сжатых слоев высокотемпературного, а следовательно, и излучающего газа. Поэтому проблема посадки перспектив- 285 [c.285]

Импульсный нагрев газа прп его быстром сжатии до состояния излучающей плазмы осуществляется в движущихся со сверхзвуковой скоростью ударных волнах, создаваемых в т. н. ударных трубах, к-рые применяются для определения атомных л молекулярных констант и сечений элементарных фотопроцессов. Интенсивное излучение со сплошным спектром, близким к излучению абсолютно черного тела при Т до 10 К, наблюдается в сильных ударных волнах, образующихся при выходе детонационной волны из кумулятивного канала заряда взрывчатого вещества в газ (воздух, инертный газ) при давлении 1 атм. Эти т. н. взрывные И. о. и. с (2,4—6)-10 К, 0 3— [c.224]

Температура воздуха, нагретого отраженной ударной волной, измерялась с помощью закона Кирхгофа. Метод определения температуры состоял в одновременном и независимом измерении излучательной и поглощательной способности воздуха для определенной длины волны. Их отношение, согласно закону Кирхгофа, есть функция Планка, зависящая при данной фиксированной длине волны только от температуры излучающего объекта. [c.318]

При таких температурах толщина излучающего слоя весьма мала и проходится ударной волной за единицы—десятки наносекунд. [c.74]

Излучение частично прозрачной среды за фронтом ударной волны нарастает по мере распространения волны и, соответственно, увеличения толщины излучающего слоя. Это явление используется для измерения коэффициента поглощения плазмы ударно-сжатых газов Т1у [37, 48]. Ввиду малого времени фотонной релаксации по сравнению с характерным газодинамическим временем спектральная интенсивность излучения такого слоя / (0 в квазистационарном приближении [49] имеет вид [c.355]

В работе [14] для абсолютных измерений массовой скорости за фронтом ударной волны в алюминии использовались излучающие реперы—тонкие пластины из европия, обладающего аномально большим сечением радиационного захвата, которые размещались внутри исследуемого образца и вовлекались в движение вместе с окружающим их веществом. Под действием нейтронов ядерного взрыва реперы начинали испускать у-излучение. Это излучение регистрировалось сцинтилляционными датчиками, которые были расположены в нескольких параллельных щелевых коллиматорах, как это показано на рис.9.17. Таким образом регистрировались моменты пересечения реперами плоскостей коллиматоров. Расстояние между коллиматорами является базой измерения скорости. [c.374]

В нелинейном режиме форма волны уже не должна оставаться неизменной при ее распространении сквозь образец. На рис. 7.13.4 показан отклик деформации и электрического поля в образце при задании деформации на излучающей стороне в виде синусоиды при сопротивлении внешнего контура, при котором мода становится практически модой сопротивления. Видно, что крутизна волнового фронта быстро нарастает, и это приводит к образованию ударной волны. Практически она сформировывается при возвращении сигнала к излучающей стороне X =Xi после отражения от неподвижной (в данном случае) стороны Х= Х2. Очевидно, что здесь не учитывается эффект компенсации благодаря дисперсии, мешающий образованию ударной волны поэтому здесь нет решения в виде уединенной волны, как это было в 7.12. [c.532]

Ударные и радиационные волны бесстолк-новительные и столкновительные ударные волны сильно-излучающие ударные волны ионизационные во.шы-, лазерная искра (см. Лазерная плазма. Оптические разряды) дозвуковые и сверхзвуковые радиац. волны, [c.112]

Фрезер [7] рассмотрел некоторые стационарные задачи распространения скачков уплотнения с учетом излучения. Он нашел, что полезно различать излучающие ударные волны, за которыми имеется область постоянной плотности, и излучающие пламена, за которыми находится область постоянного давления. Излучающая ударная волна образуется при движении поршня, когда F onst при z —> — оо. Излучающие пламена возникают в условиях мощного потока лучистой энергии через границу раздела вещества с вакуумом. [c.434]

Данный способ регистрации оказывается ограниченным со стороны малых плотностей плазмы из-за того, что затухание ударной волны начинается в этом случае раньше, чем достигается насыщающая толщина излучающего слоя. Поэтому при регистрации малых коэффициентов поглощения были поставлены эксперименты [38] в несколько измененной редакции, использующей взрывные ударные трубы в качестве источника плазмы воздуха. Затухание ударных волн в таких системах приводило к появлению максимума регистрируемой зависимости положение которого позволяло найти в каждом опыте значение а , а другие параметры ударного сжатия оценить на основе газодинамических данных. Полученные результаты послужили основой для оценки сечения фотораспада отрицательного иона азота. [c.357]

Очевидно, поток излучения, выходящего наружу из нагретого объема с плавным распределением температуры, определяется температурой того слоя (излучающего), в котором длина пробега имеет порядок характерных размеров задачи, порядка десятка метров. Наружные, менее нагретые слои прозрачны и сами практически не излучают света. Более глубокие — непрозрачны и рожденные в них кванты не в состоянии уйти на значительное расстояние. С подобным положением мы уже сталкивались при рассмотрении излучения прогревной зоны воздуха перед разрывом в очень сильной ударной волне. По аналогии можно и в настоящей задаче ввести понятие температуры прозрачности Т2, как такой температуры, при которой длина пробега света имеет порядок характерного расстояния, где заметно меняется температура. В отличие от задачи о свечении прогревного слоя, где размеры были 10- —10- см и температура прозрачности 20 000° К, здесь масштаб порядка 10 метров и температура прозрачности Гг Ю 000° К. [c.487]

Посмотрим, как светится поверхность вещества в непрерывном спектре и какое излучение попадает в регистрирующий прибор, направленный на плоскую свободную поверхность. Пары металла представляют собой одноатомный газ, оптические свойства которого в непрерывном спектре были подробно изучены в гл. V. Коэффициент поглощения видимого света чрезвычайно резко зависит от температуры, быстро возрастая с повышением температуры, причем холодные пары совершенно прозрачны в непрерывном спектре. Свечение слоя с распределением температуры, подобным изображенному на рис. 11.60, уже было рассмотрено в гл. IX. Явление совершенно аналогично свечению воздуха в прогревном слое, образующемся перед скачком уплотнения в сильной (сверхкритической) ударной волне. При низких температурах у границы с вакуумом пары прозрачны и излучают очень слабо. Наоборот, в более глубоких слоях, где температура высока, пары совершенно непрозрачны для видимого света и не выпускают рожденные в этих слоях кванты. На бесконечность с поверхности вещества уходят кванты, рожденные в некотором промежуточном, излучающем слое, отстоящем от/границы с вакуумом на оптическом расстоянии tv порядка единицы (излучающий слой заштрихован на рис. 11.60). [c.602]

Поэтому если параметры излучающей цилиндрической поверхности выбраны так, что (е/с ) сог оГо < 1/2, то ни при каких значениях г С. условие образования ударных волн (III.2.4) не может быть реализовано. Отсюда следует, что для существенного накопления нелинейных эффектов в сходящейся цилиндрической волне необходимо, чтобы радиус, частота и начальная амплитуда пульсирующего цилиндра были достаточно велики, чтобы выполнялось условие (е/ср соУоГр 1. [c.69]

Поэтому при исследовании тепло- и массопереноса в излучающем и поглощающем газе, обтекающем поверхность тела, делается допущение, что ударный слой является вязким, а давление поперек него не изменяется. В этом случае с учетом допущения (16.28) систему дифс1зеренциальных уравнений, описывающую течение излучающего газа за ударной волной, можно свести к системе дифференциальных уравнений пограничного слоя (16.1). .. [c.405]

Между пластинами заряженного конденсат1ора действует сила притяжения [28]. Этот эффект можно использовать в излучающих звуковых искателях или при прямом излучении звука. Для этого на небольшом расстоянии от поверхности детали ставят неподвижный электрод и подводят к электроду и поверхности некоторое напряжение [906]. Поскольку электростатические силы в металлах действуют перпендикулярно к поверхности, в таком случае возникают преимущественно продольные волны. Такой излучатель пригоден для получения высоких звуковых частот и ударных волн. Излучатель, работающий по такому принципу, схематически представлен на рис. 8.5. [c.171]

Колебания излучающей поверхности, погруженной в расплав, приводят при интенсивностях звука более 1 Вт/см к появлению в расплаве маленьких пузырьков газа — зародышей кавитации. Их количество увеличивается с ростом газосодер-жения расплава и с введением в расплав мелких твердых частиц. Это могут быть частицы твердой фазы, например, 2п, если температура расплава 5п—2п находится на диаграмме состояния между линиями солидуса и ликвидуса. Пузырьки, находя-шлеся в расплаве возле облуживаемой поверхности, пульсируют, т. е. расширяются и затем захлопываются. При захлопывании возникает ударная волна, давления в которой могут достигать 10 ат. Такие микровзрывы разрушают пленки окис- лов и загрязнений на облуживаемой поверхности. Чистая поверхность, защищенная от окисления припоем, хорошо смачивается и облуживается. Возникающие в кавитационной области [c.155]

В работе [1] приемная и излучающая катушки рассматривались как независимые устройства. Однако в практике ЭМА возбуждения и приема ультразвука прием часто л елателько производить датчиком с одной и той же высокочастотной катушкой, что и возбуждение, потому что он возбуждает и принимает УЗК волны одной поляризации, что очень важно при работе со сдвиговыми волнами [2]. Кроме того, если для возбуждения ультразвука в качестве индуктивного элемента (или части его) контура ударного возбуждения применяется высО Кочастотная катушка, то контур ударного возбуждения Я)Вляется самонастраиваюш,ейся системой относительно резонансной частоты в зависимости от зазора, так как изменяется вносимый в контур импеданс [3, 4]. Следовательно, частота возбуждения ультразвука при ЭМА способе возбуждения есть функция зазора, что необходимо учитывать при приеме ультразвуковых колебаний, т. е. желательно возбуждение и прием ультразвуковых колебаний осуществлять датчиком с одной катушкой. [c.124]

В сходящихся волнах нелинейные параметры и факторы схождения влияют противоположно. Нелинейные параметры по-прежнему вызьюают увеличение ширины фронта, тогда как факторы схождения сужают ударный фронт. На рис. И1.3 приведены три кривые, дающие зависимость ширины ударного фронта от безразмерного расстояния, про11денного волной от источника возмущения к фокусу системы. Все три кривые имеют максимумы, хотя построены для различных излучающих систем. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...