Работа проталкивания

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока [c.198]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела [c.198]

Предположим, что по каналу переменного сечения перемещается газ (рис. 13-1). Выделим сечениями / — / и II — II элементарную массу газа. В сечение I — / действует сила pf, а в сечении II — II — сила (р + dp) (/ + df), действующая противоположно силе в сечении I — I. Обе силы в сечениях / — / и // — II совершают работу алгебраическая сумма этих работ будет работой, затраченной на проталкивание элементарной массы газа. Элементарную работу проталкивания газа на бесконечно малом пути между сечениями I — / и // — II за I сек находим из уравнения [c.198]

Уравнепие (13-3) показывает, что подведенная теплота в процессе при течении газа (или жидкости) расходуется на изменение внутренней энергии, на работу проталкивания и на изменение внешней кинетической энергии рабочего тела, или подведенная теплота при течении газа расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.199]

Вывод уравнения работы проталкивания. [c.214]

Величина (pi — ро) представляет собой работу проталкивания в окружающую среду. [c.188]

Таким образом, полезная внешняя работа, которая производится, над внешним объектом работы в результате данного процесса, равняется разности работы изменения объема тела и работы проталкивания, т. е. складывается как из работы тела, так и из работы окружаюш,ей среды. [c.21]

Эти трудности отпадают, если рабочим телом является влажный пар. В этом случае изобарический процесс, как известно, является и изотермическим. Постоянство температуры в изобарическом процессе подвода или отвода теплоты обеспечивается испарением или конденсацией части рабочего вещества при этом никакой работы, кроме работы проталкивания рабочего тела, не затрачивается. Таким образом, в паровом цикле процессы подвода и отвода теплоты могут быть отделены от процесса получения полезной работы, что представляет большие практические преимущества, особенно при значительной мощности установки. [c.572]

Работа сжатия может быть значительно уменьшена, если конденсацию пара перед сжатием доводить до конца, т. е. до точки 5 (рис. 18.3). Уменьшение работы сжатия при полной конденсации пара объясняется тем, что жидкость практически несжимаема и поэтому вся затрачиваемая при сжатии работа сводится к работе проталкивания ее. А так как удельный объем жидкости невелик, то и работа сжатия, равная 05, будет мала. [c.573]

Работа проталкивания. Эта работа, затрачиваемая на перемещение рабочего тела в канале, совершается потоком против действия внешних сил. Для определения работы проталкивания рассмотрим стационарный поток идеальной упругой жидкости, движущейся в канале переменного сечения (рис. 13.1) При установившемся режиме через любое поперечное сечение (в том числе через сечения /—1 и 2—2) в единицу времени протекает одинаковая масса газа М. Допустим, что па невесомый поршень А площадью fi (сечение J—/) действует давление pi, а на поршень Б площадью (сечение 2—2) — давление р . Истечение рабочего тела происходит под действием разности давлений pi — р. ). Тогда под действием внешней силы р Р поршень А передвинется на расстояние S] и над рабочим телом будет произведена работа [c.8]

Эта работа называется внешней работой при истечении или работой проталкивания. [c.8]

Для удельного массового расхода М = 1 кг/с) работа проталкивания имеет вид [c.8]

Таким образом, располагаемая работа, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, равна разности работы расширения и работы проталкивания. [c.10]

Поскольку элементарная работа проталкивания единицы массы равна dl = d pv), а энтальпия газа t = гг + pv, то уравнение (13.3) примет вид [c.107]

Определим работу проталкивания (перемещения) элементарного объема газа массой dm из сечения / с параметрами р , Ьу, в [c.102]

Работа проталкивания / равна алгебраической сумме названных выше (первой и второй) работ. [c.102]

Работу проталкивания элементарной массы dm-/ определим графически, она равна разности заштрихованных площадей на рис. 10.1, б, т. е. [c.103]

В большинстве практических случаев процесс дросселирования происходит при затрате работы проталкивания рл —PiV , что обусловливает увеличение внутренней энергии газа или пара. [c.116]

В зависимости от соотношения абсолютных значении прироста работы проталкивания, потенциальной части внутренней энергии и кинетической части внутренней энергии на основании (11.3) возможны следующие случаи [c.116]

Разность между работой расширения и обш,ей работой проталкивания pW — p[Vi представляет собой полезную внешнюю работу L, которая произведена телом над внешним объектом работы в результате протекания данного процесса [c.23]

Способ вычисления работы проталкивания весьма прост II удобен и, разумеется, желателен и для других видов работы. Например, в механике в общем случае работа подсчитывается как скалярное произведение вектора силы R на вектор перемещения <18 [c.27]

Проведенный анализ показывает, что работа проталкивания, определяемая изменением термодинамического параметра pv, органически связана с самим процессом движения среды. Движение среды побуждается воздействием внешних сил (например, движение воды в трубопроводе возникает под воздействием силы давления насоса), однако передача этого воздействия в объеме среды осуществляется внутренними силами, совершающими работу проталкивания. Эта работа, следовательно, должна быть отделена от полезной работы потока, которую можно вывести из системы и использовать по своему усмотрению. Такое отделение осуществляется в результате того, что внутреннюю энергию и объединяют с величиной pv, получая энтальпию к — и- -рь. В определенном смысле энтальпия выполняет для потока ту же роль, что внутренняя энергия для неподвижной системы. [c.167]

Процесс дросселирования 1 кз рабочего тела сопровождается затратой или совершением внешней работы (работы проталкивания) P2V2 —piVi. При этом произведение характеризует работу, [c.220]

Поскольку для адиабатного процесса дросселирования справедливо равенство ij = I2, т. е. Ui -f piVi = U2 + или Uj — = р2 2 — PiVi, ТО отсюда следует, что внешняя работа (работа проталкивания) в этом процессе совершается за счет убыли внутренней энергии тела. [c.220]

Кроме работы изменения объема важное значение имеет также полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объектом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде (при этом внешний объект работы предполагается теплоизолированным от тела). Для того чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой есть р, надо затратить работу р У, называемую работой проталкивания. Пусть в начальном состоянии давления и объемы тела и окружающей среды равны соответствено р , У ирг, У, а в конечном состоянии р2, Кг И Рг, У 2- Допустим далее, что произошло расширение тела от объема до объема >К1- В результате расширения телом совершена [c.21]

Разность между работой расширения и работой проталкивания ргКг — Р1У1 представляет собой полезную внешнюю работу К, которая произведена телом в результате данного процесса над внушним объектом работы [c.21]

Из уравнения (13.4) можно найти соотнон1ение между работой проталкивания располагаемой работой / и работой расширения I потока в сопле. Поскольку р dv == (11, а —V dp = dlf), то выражение (13.4) примет вид [c.10]

При рассмотрении процесса лросселироваиия было установлено 1) внешняя работа (техническая) в процессе не производится, = 0 2) процесс предельно необратим, т. е. работа проталкивания полностью расходуется iia преодоление сил трения в сужении канала и превраш,ается в теплоту, (fv) = 1. [c.22]

Члены уравнения (10.1) относятся к элемептар1юму объему в потоке газа dq — подведенное количесгво теплоты da — изменение внутренней энергии d/ —рлбота против внешних сил—работа проталкивания газа по каналу d (ьу /З) — изменение внешней кинетической эиергии —р а спо л а га ем а я работа. Уравнение [c.101]

И учитывая, иппример, что у двухатомного газа й=1,4, видим располагаемая работа в 1,4 раза больше работы расширения — значит работа проталкивания / затрачивается. [c.105]

Кроме работы изменения объема, большое значение имеет и полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объ-сктом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде, в предположении, что внешний объект работы теплоизолирован от рассматриваемого тела. Чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой р, надо совершить работу p V, называемую работой проталкивания. [c.22]

То обстоятельство, что в большинстве тепловых двигателей рабочее тело к моменту сжатия обновляется, обусловливает определенные особенности циклов. В частности, в циклах, где отработавшее рабочее тело выбрасывается во внешнюю среду после адиабатического расширения, необходимо учитывать, что при этом не используется работа проталкивания, равная p. V — Р2К4 (индекс 2 обозначает конец адиабагического расширения, а 3 — начало адиабатического сжатия). Поэтому замыкающим процессом в рассматриваемом цикле надо принимать изохорический процесс 2—3, т. е. считать, что отвод теплоты производится при V = onst. [c.509]

Каков физический смысл разности (приращения) произведения рг Значение можно трактовать как работу против окружающей среды с давлением р, значение P2V2 — как работу против окружающей среды с давлением рг- При совершении работы такого рода тело, имеющее заданный объем (например, и ), вводится в окружающую среду с заданным давлением (например, ро). Такую работу называют работой проталкивания . Работа проталкивания определяется как приращение величины ро, являющейся функцией состояния. Поскольку формально можно записать [c.26]

Подводя итог сказанному, можно констатировать, что работа изменения объема I и полезная работа 1а вычисляются путем интегрирования вдоль процесеа изменения состояния и, например, для кругового процесса их значения совпадают работа проталкивания может быть вычислена как приращение величины рь и не зависит от конфигурации процесса. [c.27]

Работа проталкивания отражает взаимодействие открытой термодинамической системы с силами давления окружающей среды. Для бесконечно малого участка трубки тока работа проталкивания равна б.(ра). Видно, что работу проталкивания можно представить в виде суммы работы изменения объема рйь и работы сил давления по перемещению среды айр-. й рю) = рс1а- -ис1р. Важно подчеркнуть, что работа проталкивания может быть рассчитана по параметрам р и и начального и конечного состояний, независимо от того, какого вида процесс осуществляется между этими состояниями. В этом смысле величину ри можно считать потенциалом работы проталкивания, при этом правильность знака (работа равна изменению потенциала, взятому со знаком минус ) обеспечивается, если считать, что работает окружающая среда, а не система. [c.166]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.102 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.26 , c.166 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.42 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.73 , c.238 , c.273 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.19 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.18 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.28 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...