Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Работа проталкивания

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока  [c.198]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела  [c.198]

Предположим, что по каналу переменного сечения перемещается газ (рис. 13-1). Выделим сечениями / — / и II — II элементарную массу газа. В сечение I — / действует сила pf, а в сечении II — II — сила (р + dp) (/ + df), действующая противоположно силе в сечении I — I. Обе силы в сечениях / — / и // — II совершают работу алгебраическая сумма этих работ будет работой, затраченной на проталкивание элементарной массы газа. Элементарную работу проталкивания газа на бесконечно малом пути между сечениями I — / и // — II за I сек находим из уравнения  [c.198]


Уравнепие (13-3) показывает, что подведенная теплота в процессе при течении газа (или жидкости) расходуется на изменение внутренней энергии, на работу проталкивания и на изменение внешней кинетической энергии рабочего тела, или подведенная теплота при течении газа расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии.  [c.199]

Вывод уравнения работы проталкивания.  [c.214]

Величина (pi — ро) представляет собой работу проталкивания в окружающую среду.  [c.188]

Таким образом, полезная внешняя работа, которая производится, над внешним объектом работы в результате данного процесса, равняется разности работы изменения объема тела и работы проталкивания, т. е. складывается как из работы тела, так и из работы окружаюш,ей среды.  [c.21]

Эти трудности отпадают, если рабочим телом является влажный пар. В этом случае изобарический процесс, как известно, является и изотермическим. Постоянство температуры в изобарическом процессе подвода или отвода теплоты обеспечивается испарением или конденсацией части рабочего вещества при этом никакой работы, кроме работы проталкивания рабочего тела, не затрачивается. Таким образом, в паровом цикле процессы подвода и отвода теплоты могут быть отделены от процесса получения полезной работы, что представляет большие практические преимущества, особенно при значительной мощности установки.  [c.572]

Работа сжатия может быть значительно уменьшена, если конденсацию пара перед сжатием доводить до конца, т. е. до точки 5 (рис. 18.3). Уменьшение работы сжатия при полной конденсации пара объясняется тем, что жидкость практически несжимаема и поэтому вся затрачиваемая при сжатии работа сводится к работе проталкивания ее. А так как удельный объем жидкости невелик, то и работа сжатия, равная 05, будет мала.  [c.573]

Работа проталкивания. Эта работа, затрачиваемая на перемещение рабочего тела в канале, совершается потоком против действия внешних сил. Для определения работы проталкивания рассмотрим стационарный поток идеальной упругой жидкости, движущейся в канале переменного сечения (рис. 13.1) При установившемся режиме через любое поперечное сечение (в том числе через сечения /—1 и 2—2) в единицу времени протекает одинаковая масса газа М. Допустим, что па невесомый поршень А площадью fi (сечение J—/) действует давление pi, а на поршень Б площадью (сечение 2—2) — давление р . Истечение рабочего тела происходит под действием разности давлений pi — р. ). Тогда под действием внешней силы р Р поршень А передвинется на расстояние S] и над рабочим телом будет произведена работа  [c.8]


Эта работа называется внешней работой при истечении или работой проталкивания.  [c.8]

Для удельного массового расхода М = 1 кг/с) работа проталкивания имеет вид  [c.8]

Таким образом, располагаемая работа, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, равна разности работы расширения и работы проталкивания.  [c.10]

Поскольку элементарная работа проталкивания единицы массы равна dl = d pv), а энтальпия газа t = гг + pv, то уравнение (13.3) примет вид  [c.107]

Определим работу проталкивания (перемещения) элементарного объема газа массой dm из сечения / с параметрами р , Ьу, в  [c.102]

Работа проталкивания / равна алгебраической сумме названных выше (первой и второй) работ.  [c.102]

Работу проталкивания элементарной массы dm-/ определим графически, она равна разности заштрихованных площадей на рис. 10.1, б, т. е.  [c.103]

В большинстве практических случаев процесс дросселирования происходит при затрате работы проталкивания рл —PiV , что обусловливает увеличение внутренней энергии газа или пара.  [c.116]

В зависимости от соотношения абсолютных значении прироста работы проталкивания, потенциальной части внутренней энергии и кинетической части внутренней энергии на основании (11.3) возможны следующие случаи  [c.116]

Разность между работой расширения и обш,ей работой проталкивания pW — p[Vi представляет собой полезную внешнюю работу L, которая произведена телом над внешним объектом работы в результате протекания данного процесса  [c.23]

Способ вычисления работы проталкивания весьма прост II удобен и, разумеется, желателен и для других видов работы. Например, в механике в общем случае работа подсчитывается как скалярное произведение вектора силы R на вектор перемещения <18  [c.27]

Проведенный анализ показывает, что работа проталкивания, определяемая изменением термодинамического параметра pv, органически связана с самим процессом движения среды. Движение среды побуждается воздействием внешних сил (например, движение воды в трубопроводе возникает под воздействием силы давления насоса), однако передача этого воздействия в объеме среды осуществляется внутренними силами, совершающими работу проталкивания. Эта работа, следовательно, должна быть отделена от полезной работы потока, которую можно вывести из системы и использовать по своему усмотрению. Такое отделение осуществляется в результате того, что внутреннюю энергию и объединяют с величиной pv, получая энтальпию к — и- -рь. В определенном смысле энтальпия выполняет для потока ту же роль, что внутренняя энергия для неподвижной системы.  [c.167]

Процесс дросселирования 1 кз рабочего тела сопровождается затратой или совершением внешней работы (работы проталкивания) P2V2 —piVi. При этом произведение характеризует работу,  [c.220]

Поскольку для адиабатного процесса дросселирования справедливо равенство ij = I2, т. е. Ui -f piVi = U2 + или Uj — = р2 2 — PiVi, ТО отсюда следует, что внешняя работа (работа проталкивания) в этом процессе совершается за счет убыли внутренней энергии тела.  [c.220]

Кроме работы изменения объема важное значение имеет также полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объектом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде (при этом внешний объект работы предполагается теплоизолированным от тела). Для того чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой есть р, надо затратить работу р У, называемую работой проталкивания. Пусть в начальном состоянии давления и объемы тела и окружающей среды равны соответствено р , У ирг, У, а в конечном состоянии р2, Кг И Рг, У 2- Допустим далее, что произошло расширение тела от объема до объема >К1- В результате расширения телом совершена  [c.21]

Разность между работой расширения и работой проталкивания ргКг — Р1У1 представляет собой полезную внешнюю работу К, которая произведена телом в результате данного процесса над внушним объектом работы  [c.21]

Из уравнения (13.4) можно найти соотнон1ение между работой проталкивания располагаемой работой / и работой расширения I потока в сопле. Поскольку р dv == (11, а —V dp = dlf), то выражение (13.4) примет вид  [c.10]


При рассмотрении процесса лросселироваиия было установлено 1) внешняя работа (техническая) в процессе не производится, = 0 2) процесс предельно необратим, т. е. работа проталкивания полностью расходуется iia преодоление сил трения в сужении канала и превраш,ается в теплоту, (fv) = 1.  [c.22]

Члены уравнения (10.1) относятся к элемептар1юму объему в потоке газа dq — подведенное количесгво теплоты da — изменение внутренней энергии d/ —рлбота против внешних сил—работа проталкивания газа по каналу d (ьу /З) — изменение внешней кинетической эиергии —р а спо л а га ем а я работа. Уравнение  [c.101]

И учитывая, иппример, что у двухатомного газа й=1,4, видим располагаемая работа в 1,4 раза больше работы расширения — значит работа проталкивания / затрачивается.  [c.105]

Кроме работы изменения объема, большое значение имеет и полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объ-сктом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде, в предположении, что внешний объект работы теплоизолирован от рассматриваемого тела. Чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой р, надо совершить работу p V, называемую работой проталкивания.  [c.22]

То обстоятельство, что в большинстве тепловых двигателей рабочее тело к моменту сжатия обновляется, обусловливает определенные особенности циклов. В частности, в циклах, где отработавшее рабочее тело выбрасывается во внешнюю среду после адиабатического расширения, необходимо учитывать, что при этом не используется работа проталкивания, равная p. V — Р2К4 (индекс 2 обозначает конец адиабагического расширения, а 3 — начало адиабатического сжатия). Поэтому замыкающим процессом в рассматриваемом цикле надо принимать изохорический процесс 2—3, т. е. считать, что отвод теплоты производится при V = onst.  [c.509]

Каков физический смысл разности (приращения) произведения рг Значение можно трактовать как работу против окружающей среды с давлением р, значение P2V2 — как работу против окружающей среды с давлением рг- При совершении работы такого рода тело, имеющее заданный объем (например, и ), вводится в окружающую среду с заданным давлением (например, ро). Такую работу называют работой проталкивания . Работа проталкивания определяется как приращение величины ро, являющейся функцией состояния. Поскольку формально можно записать  [c.26]

Подводя итог сказанному, можно констатировать, что работа изменения объема I и полезная работа 1а вычисляются путем интегрирования вдоль процесеа изменения состояния и, например, для кругового процесса их значения совпадают работа проталкивания может быть вычислена как приращение величины рь и не зависит от конфигурации процесса.  [c.27]

Работа проталкивания отражает взаимодействие открытой термодинамической системы с силами давления окружающей среды. Для бесконечно малого участка трубки тока работа проталкивания равна б.(ра). Видно, что работу проталкивания можно представить в виде суммы работы изменения объема рйь и работы сил давления по перемещению среды айр-. й рю) = рс1а- -ис1р. Важно подчеркнуть, что работа проталкивания может быть рассчитана по параметрам р и и начального и конечного состояний, независимо от того, какого вида процесс осуществляется между этими состояниями. В этом смысле величину ри можно считать потенциалом работы проталкивания, при этом правильность знака (работа равна изменению потенциала, взятому со знаком минус ) обеспечивается, если считать, что работает окружающая среда, а не система.  [c.166]


Смотреть страницы где упоминается термин Работа проталкивания : [c.63]    [c.197]    [c.166]    [c.8]    [c.8]    [c.121]    [c.102]    [c.103]    [c.116]    [c.116]    [c.116]    [c.474]    [c.166]   
Смотреть главы в:

Техническая термодинамика. Теплопередача  -> Работа проталкивания


Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.102 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.26 , c.166 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.42 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.73 , c.238 , c.273 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.19 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.18 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.28 ]



ПОИСК



Работа проталкивания в адиа атном процессе

Работа проталкивания изобарном процесс

Работа проталкивания изотермическом процессе

Работа проталкивания изохорном процесс

Работа проталкивания полезная

Работа проталкивания политропном процессе

Работа проталкивания удельная

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока

Работа проталкивания. Располагаемая работа



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте