Магния энергия решетки

Химические и физические свойства MgO. Оксид магния — Единственное кислородное соединение магния существует только в одной модификации и кристаллизуется в кубической системе. Кристаллическую форму оксида магния называют периклазом. Она имеет решетку типа каменной соли и постоянную, равную 0,42 нм. Плотность оксида магния 3,58 г/см . Твердость периклаза 6. Температура плавления 2800°С. Теплота образования оксида магния из элементов 613 кДж/моль. Энергия решетки 39 мДж/моль. Поверхностная энергия при 0°С — [c.139]

D) Неверно. Мерилом энергии связи атомов в кристаллической решетке является температура плавления вещества. Для магния этот показатель невелик. [c.125]

Как видно из рисунка, количество уровней за счет штарковского расщепления оказывается существенно большим, чем у изолированного иона. Однако из-за малости расщепления уровни энергии собираются в отдельные группы вблизи значений энергий уровней мультиплетов изолированного иона (ср. рис. 1.6). Вследствие низкой симметрии окружения вырождение уровней ионов полностью снято в решетке АИГ, за исключением двукратного вырождения по проекции спина, снимаемого только внешним магнит-16 [c.16]

Известно, что из кристаллов с меньшей энергией связи уходит большее количество частиц, чем из кристаллов с большей энергией связи. Поэтому на направление контактного плавления будет влиять диффузионный поток, который будет устремлен в сторону компонента с большей скрытой теплотой плавления. Направление диффузионного потока зависит от ориентировки зерен. Для металлов, имеющих гексагональную решетку, в частности для магния, наблюдается анизотропия при контактном плавлении. С большей скоростью происходит плавление по плоскости базиса, чем по плоскости, перпендикулярной ей. Считается, что по плоскости базиса, более густо усеянной атомами, облегчается контакт разнородных атомов [22]. [c.162]

Первая реальная попытка сравнения энергий различных кристаллических структур была предпринята в работе [211 для натрия, магния и алюминия. Перед этим впервые была определена функция Р д) для тех же металлов [строго говоря, еще раньше был проведен расчет для цинка, в котором использовалась довольно грубая функция Р д), полученная вручную ]. Сравнивались энергии гранецентрированной кубической, объемноцентрированной и гексагональной плотно упакованной структур. Поскольку величина отношения осей с1а в гексагональной плотно упакованной структуре не определяется симметрией, необходимо было рассчитать энергию этой структуры для ряда значений с а и выбрать то из них, которому отвечает минимум энергии. Результаты расчетов оказались удивительно хорошими. Было найдено, что как в натрии, так и в магнии наименьшей энергией обладает гексагональная плотно упакованная структура. При низкой температуре оба металла действительно являются гексагональными. Для алюминия наиболее энергетически выгодной оказалась гранецентрированная кубическая решетка, наблюдаемая при низких температурах. Интересно, что для гексагональных структур такие расчеты дают дополнительную информацию. В частности, как в натрии, так и в магнии значения с а, отвечающие минимуму энергии, оказались близкими к наблюдаемым. Кроме того, из изменения энергии при изменении с а можно непосредственно определить одну из упругих сдвиговых постоянных. Для магния вычисленная и найденная из эксперимента упругие постоянные оказались исключительно близкими для натрия в гексагональной модификации соответствующие экспериментальные данные отсутствуют, но теоретическое значение можно считать вполне разумным. [c.491]

Ато-мы данного элемента могут образовать, если исходить только из геометрических соображений, любую кристаллическую решетку. Однако устойчивым, а следовательно, реально существующим типом является решетка, обладающая иаиболее низким запасом свободной энергии. Так, например, в твердочм состоянии литий, натрий, калий, (рубидий, цезий, молибден вольфрам и другие металлы имеют объемноцентрированную ку бическую решетку алюминий, кальций, медь, серебро, золото платина и др. — гранецентрированную, а бериллий, магний цирконий, гафний, осмий и иекоторые другие — гексагональную [c.55]

На горячих участках твердого и жидкого металлического тела электроны обладают большей средней энергией, чем на холодных. Легко переходя в области с низкой температурой, электроны вносят добавочную энергию и повышают температуру. Большой подвижностью общих электронов объясняют высокую электро- и теплопроводность металлов. Следовательно, с увеличением валентности теплопроводность металлов должна расти и для металлов с однотипной кристаллической решеткой должна быть периодической функцией порядкового номера со-01ветствующих химических элементов. На опыте это и наблюдается. Например, для натрия, магния и алюминия с числом валентных электронов 1, 2 и 3 коэффициент теплопроводности при 325" К составляет соответственно 100,8 135,4 и 178 ккал м-ч-град). В отличие от металлов в телах с ионной к ковалентной связью главную роль играет теплопроводность основной решетки, вызванная колебаниями ее узлов. Такие тела относительно мало теплопроводны. [c.6]

Принцип действия. В К. у. для усиления эл.-магн. колебаиий используется изменение внутр. энергии ластиц при квантовых переходах из возбуждённого состояния в состояние с меньшей энергией. Такими частицами являются парамагн. ионы, изоморфно входящие в виде небольшой примеси (сотые доли %) в кристаллич, решетку диэлектрич. кристалла (п а р а-м а г н. кристалл ы). [c.334]

Коэрцитивная сила магнитов из порошков ВтСоз после процессов спекания и отжига намного превышает коэрцитивную силу исходного порошка. Это может быть связано с различным состоянием поверхности частиц в порошке и магните, где поверхность частиц преобразуется в границы зерен, составляющих магнит. В то время как поверхность частиц порошка в течение всех процессов его получения и обработки подвергается деформации и интенсивному окислению [2-36], в магните в процессе его спекания и последующего отжига может происходить устранение деформации решетки и освобождение границ зерен от окислов за счет укрупнеппя частиц окислов или процесса растворения — выделения. Тем не менеее границы зерен вследствие большой плотности дислокаций в них или изменения состава (обогащения кобальтом) могут иметь низкую магнитокристаллическую анизотропию или низкую энергию обмена и быть местом образования зародышей обратной магнитной фазы и связывания их границ. [c.68]

Парамагнитная релаксация. Восстановление тепл ового равновесия в парамагнетиках во многих случаях представляет собой двухстуненный процесс сначала равновесие устанавливается внутри спин-си-с т е м ы — системы магн. моментов всех парамагнитных частиц, а затем происходит обмен энергией мегкду спин-системой и колебаниями кристаллической решетки в кристаллах или броуновским движением частиц в жидкостях. Скорость релаксации внутри снип-системы характеризуется временем сппн-спиновой релаксации Tj, ско- [c.500]

Обсуждая стабильность кристаллических структур, необходимо иметь в виду и другие аспекты. Описанный выше расчет дает нам внутреннюю энергию системы при нулевой температуре для различных структур. На самом же деле важно знать полную свободную энергию. При конечной температуре возбуждаются колебания решетки, дающие вклад в свободную энергию. Даже при абсолютном нуле текшературы необходимо учитывать вклад во внутреннюю энергию нулевых колебаний системы. Введение в предыдущий расчет поправок на нулевые колебания не влияет на результаты для натрия, магния и алюминия, но это не значит, что соответствующими вкладами в энергию всегда можно пренебречь. Энергия нуле-, вых колебаний равна сумме по всем модам колебаний величин /пЬ(Лд. В очень рыхлой решетке все частоты будут низкими, а энергия нулевых колебаний — малой это выгодно для данной структуры. С повышением температуры энтропия более рыхлой решетки увеличивается быстрее, и в результате свободная энергия становится меньше, чем у жесткой решетки. Например, в объемноцентрированной кубической структуре натрия зона поперечных акустических колебаний лежит в области довольно низких частот. Обычно считают, [c.492]

Изучение сплавов ферромагнитных металлов с неферро магнитными показывает, что магнитные моменты атомов железа, никеля и кобальта в таких сплавах могут меняться благодаря тому, что число электронов в их незаполненных оболочках изменяется за счет валентных электронов, переходящих от атомов неферромагнитных элементов. Последнее обстоятельство очень хорошо можно проиллюстрировать на примере сплавов никеля с медью, цинком, алюминием, кремнием и сурьмой. Рассмотрим сначала случай, когда к металлическому никелю добавляются атомы меди. Замена одного атома никеля в решетке медно-никелевого сплава одним атомом меди эквивалентна добавлению одного электрона, поскольку атом меди имеет один валентный 45-электрон. Этот электрон стремится занять в сплаве место с наинизшей энергией и находит его в подоболочке Ъй никеля скорее, чем в атоме меди, к которому он первоначально принадлежал. Это понижает магнитный момент атома никеля на один магнетон Бора, вследствие чего результирующий момент всего сплава в целом также понижается. Дальнейшее добавление меди к никелю уменьшает магнитный момент атома никеля до тех пор, пока все пустые места в подоболочке Ъй не будут заполнены. Это будет соответствовать нулевому значению результирующего магнит- [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...