Фойгта — Кельвина уравнение для

Фойгта — Кельвина уравнение для упруговязкого тела 44 Форма спектров релаксации и запаздывания 140 Форма упругого потенциала при неравновесном нагружении 134 Формование 97 сл. [c.356]

Примем для диссипативных сил в конструкции гипотезу Кельвина—Фойгта. Тогда уравнение (1.102) можно представить в виде [c.49]

Если подставить соотношения (6.2) в уравнение закона сохранения энергии (3.32) или (3.35) с учетом равенства (3.45), а затем получившееся выражение вычесть из неравенства (3.42) или (3.43), то мы получим выражение для второго закона термодинамики, справедливое для модели скоростной среды Кельвина-Фойгта [c.126]

Мы получили так называемое уравнение Кельвина — Фойгта для вязкоупругой среды. [c.49]

Один из широко известных методов учета поглощения имеет то преимущество, что он дает линейное волновое уравнение, которое может быть решено для произвольной формы сигнала. Соответствующее предположение состоит в том, что напряжения прямо пропорциональны скорости изменения деформации как и компонентам самой деформации. Это предположение было предложено независимо Стоксом, Кельвином и Фойгтом. а следствия ня него изучались многими исследованиями. Этот тип среды мы будем называть телом Фойгта, поскольку термин использовался различными авторами. [c.92]

Тело Кельвина-Фойгта. Классическую схему построения модели частотно-зависимого поглощения удобно проиллюстрировать на примере неупругого (вязкого) тела Кельвина-Фойгта, используя для простоты одномерные уравнения типа (1.3) - (1.5), как это сделано в работе (Кондратьев, 1986). [c.109]

Задача 14.3. Исходя из вида (2.31а) удельной упругой энергии Т для упруговязкой среды (модель Кельвина — Фойгта), получить реологическое уравнение (2.1 72). [c.411]

Исходя из (4.4) и действуя по общей схеме, приве денной в разделе 1.1, легко получить волновое уравнени для среды Кельвина-Фойгта [c.109]

Использование гипотезы Е. С. Сорокина для нелинейных систем связано с переходом к дифференциальным уравнениям с запаздывающим аргументом в вещественной форме, что потребовало бы для их интегрирования применения аппарата дифференциально-разностных уравнений. Чтобы сохранить единство класса рассматриваемых в книге дифференциальных уравнений, в дальнейшем принимаем гипотезу Кельвина—Фойгта с поправкой Шлиппе—Бонка [80], исправляющей основной недостаток этой гипотезы. [c.166]

Зависимость между напряжением и деформацией для невулка-низованных резинокордных материалов (при 15—25"" С) может быть описана реологическим уравнением тела Кельвина—Фойгта [c.128]

Аналогично, обобщая уравнения Фойгта — Кельвина для упруговязкого тела, можно получить уравнение ползучести при постоянном напряжении СТо = onst [c.44]

В дальнейшем пользуемся упрощенной моделью, в которой предполагается, что взаимодействие тела с преградой происходит в течение всего времени пребывания тела в области л >0. Ясно, что это время больше значения t из предыдущей задачи, и для моментов времени t>f получаем физически абсурдную картину стенка удерживает тело т, когда оно двил<ется от стенки в отрицательном направлении. Таким образом, вторая модель не претендует на физическое обоснование теории удара. Однако (какпоказано ниже) в результате некоторого предельного перехода она также приводит к модели удара с трением, изложенной во введении, а простота получающихся при этом формул позволяет развить эффективный метод решения ряда задач устойчивости движения в системах с неудерживающими связями (см. гл. 3). Идея метода состоит в следующем односторонние связи заменяются средой Кельвина — Фойгта, и в решениях полученных уравнений движения совершается предельный переход, при котором коэффициенты упругости и диссипации некоторым согласованным образом устремляются к бесконечности. В пределе получается движение системы с неупругим ударом, причем характеристики среды Кельвина —Фойгта определяются по заданному с самого начала коэффициенту восстановления. Такой подход позволяет при решении задач о движении систем с ударами использовать обычные дифференциальные уравнения динамики с дополнительными силами определенного вида. Основным результатом здесь являются теоремы [c.41]

Учет реологических свойств горных пород основан на использовании определенных моделей упругопластических деформаций [17]. Для геофильтрациопных процессов целесообразно использовать реологическую модель Кельвина—Фойгта, в которой предполагается, что эффективные напряжения, воспринимаемые жесткими и пластическими связями, линейно зависят соответственно от деформаций и их скорости [17]. Тогда связь между коэффициентом пористости е, характеризующеА деформацию породы, и изменением эффективного напряжения До записывается уравнением [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...