Магнитные параметры петли гистерезиса

Гармоники э.д.с. накладного датчика, связанные однозначно с магнитными параметрами петли гистерезиса ферромагнетика, находятся из формул (11), (28 ), (28"). Таким образом, поставленная задача полностью решена. [c.17]

Влияние термообработки и деформации на магнитные параметры петли гистерезиса [c.224]

Магнитные параметры петли гистерезиса [c.97]

Для ферритов, применяемых в импульсных режимах (табл. 85), такие параметры, как критическая частота, относительный коэффициент потерь на гистерезис и максимальная магнитная проницаемость не имеют численных значений и поэтому опущены, но зато важную роль приобретают параметры петли гистерезиса в статическом режиме остаточная [c.193]

К числу информативных параметров, используемых в магнитном неразрушающем контроле (НК), относятся коэрцитивная сила Н намагниченность М, остаточная магнитная индукция В , начальная или максимальная магнитная проницаемость р,, параметры петли гистерезиса В Н), параметры скачков Баркгаузена, параметры магнитооптического эффекта и др. (см. табл. 1.2). [c.98]

В теории петли гистерезиса рассматривается в первую очередь природа коэрцитивной силы Н , поскольку для разных веществ и материалов Не меняется в сотни тысяч и миллионы раз, а другие характерные параметры петли гистерезиса (например, остаточная магнитная индукция В г) — всего в несколько раз. [c.278]

Если нет необходимости снимать полную петлю гистерезиса, основные магнитные параметры определяют следующим путём. [c.183]

Контроль качества—оценка характеристик, определяющих качество (состав, структура, свойства). Контролируемые параметры магнитная проницаемость намагниченность насыщения форма петли гистерезиса электрическая проводимость. [c.195]

Сложный характер одновременного влияния (часто в противоположных направлениях) различных факторов на магнитные свойства материалов, как правило, не позволяет их выделить и раздельно определить влияние каждого из них. Только в некоторых простых случаях имеется возможность определить влияние одного пли нескольких (основных) факторов на размеры и форму петли гистерезиса. В случае, если этот фактор одновременно и однозначно влияет на другие физические (немагнитные) свойства материала, можно установить связь между ними и использовать магнитные свойства для контроля физических пли химических свойств (параметров), [c.82]

II - магнитно-твердые сплавы с заданным сочетанием параметров предельной петли гистерезиса или петли гистерезиса, соответствующей полю максимальной проницаемости [c.3]

Магниты из соединений R- o обладают высокой стабильностью остаточной намагниченности при воздействии внешних размагничивающих полей, которая тем выше, чем больше значения таких параметров магнитов, как Н] и Н,-м. С приближением технической кривой размагничивания магнитов В Н) к предельной (Я в=Вг, lib=1) внешнее размагничивающее поле вызывает только обратимое снижение индукции в момент приложения поля. Такие магниты не нуждаются в стабилизации для защиты от влияния размагничивающего поля и могут намагничиваться вне магнитной системы, так как рабочая точка такого магнита при установке его в систему поднимается по основной петле гистерезиса В (Я) [2-107]. [c.104]

Рассмотренные выше основная кривая намагничивания и петля гистерезиса соответствуют замкнутой магнитной цепи (ЗМЦ, см. раздел 6.5.1), то есть могут быть получены на образцах кольцевой формы. В этом случае намагниченность материала М определяется внешним намагничивающим полем и магнитными параметрами материала. [c.100]

Наиболее полное представление о магнитных свойствах материала дают основная кривая намагничивания и петля гистерезиса, по которым можно определить магнитные параметры материала. Для построения основной кривой и петли гистерезиса измеряют ряд значений напряженности намагничивающего поля и соответствующих им значений магнитного потока образца Ф, последовательно изменяя напряженность поля в пределах [c.111]

Сплав с заданными параметрами частной (в поле максимальной проницаемости) петли гистерезиса. Приобретает магнитные свойства после холодной деформации и отпуска. Анизотропен, но может изготавливаться с пониженной анизотропией. Назначение - для активной части гистерезисных двигателей. [c.564]

Необходимый объем гистерезисного слоя определяется величиной Рг. Чем больше ее значение, тем меньше необходимый объем слоя при заданной мощности устройства. Величина sin Vr определяет качество материала. При равных значениях Вг и Яр максимальный гистерезисный момент тем выше, чем больше значение sin Yr- Величина примерно пропорциональна значению sin Vr- Отношение Рг/Нг позволяет оценить гистерезисный материал с точки зрения определения габаритов индуктора. Чем выше это отношение, тем меньше необходимые размеры индуктора. При работе гистерезисного материала в точке петли гистерезиса с параметрами Вг и Ну магнитная проницаемость максимальна. Магнитные свойства гистерезисных материалов в значительной степени зависят от режима термообработки и получаются после отпуска. [c.231]

В ряде солей при более низких температурах были обнаружены эффекты гистерезиса, форма петли которого может быть измерена путем постепенного ступенчатого включения и выключения поля в обоих направлениях и наблюдения отбросов баллистического гальванометра (см. п. 23). Если нас интересует только остаточный магнитный момент (например, в качестве термометрического параметра см. п. И), то для измерения петли достаточно всего [c.516]

Указанные особенности позволяют объяснить изменения магнитных характеристик в зависимости от режимов охлаждения. Действительно, для феррита из материала 1,3 ВТ незначительное изменение статических параметров петли гистерезиса с изменением температуры начала разрежения соответствует сравнительно мало- Му изменению величины у в пределах однофазной шпинельной структуры. Вместе с тем импульсная квадратность сердечников uV ldVz), являющаяся более чувствительной характеристикой к изменению дефектности шпинели [189], значительно снижается по [c.144]

Не и уменьшением остаточной индукции и коэффициента пря-моугольности Кп. Образец, отожженный при 300°С, сохраняет исходные магнитные характеристики, чему соответствует неизменное значение постоянной решетки и фазового состава материала. Отжиг при 400°С и выше приводит к ухудшению статических параметров петли гистерезиса, а на рентгенограммах появляется значительное расширение линий и искажение их формы, свидетельствующее о неоднородности материала. Последнее может стать результатом окисления, идущего в первую очередь по границам [c.148]

Несомненный интерес представляют данные [45] о зависимости статических параметров петли гистерезиса железо-никель-ко-бальтовых ферритов от напряженности магнитного поля при охлаждении от температуры, несколько превышающей точку Кюри. Медленное охлаждение (130° /4a ) без поля приводит к получению перетянутой петли гистерезиса. С ростом поля Ятмо перетянутые петли превращаются в прямоугольные через округлые (рис. 65). При быстром охлаждении ферритов независимо от величины Ятмо перетянутых петель не наблюдали, а при термической обработке без поля петли гистерезиса имели округлую форму, подобную форме петли при медленном охлаждении в слабых полях. При обсуждении этих результатов авторы [45] исходили из того, что в ферритах, нагретых выше точки Кюри, отсутствует как направленное, так и локальное упорядочение. При охлаждении без поля (Ятмо=0) ниже точки Кюри внутри образующихся доменов и на границе между ними создается локальное упорядочение, степень которого в значительной мере определяется скоростью охлаждения. Наложение малых синусоидальных полей во время охлаждения приводит лишь к обратимым смещениям границ доменов, так как характер локальной упорядоченности существенно не изменяется в сравнении с тем, который существовал в отсутствии поля. Отсюда, очевидно, и незначительное изменение магнитных параметров. Действительно, величина максимальной индукции (Вт) слабо изменяется вплоть до полей Я = 3—4 э, а затем быстро растет, достигая насыщения. Еще раньше начинается рост коэффициента пря-моугольности петли гистерезиса. Можно ожидать, что при медленном охлаждении в магнитном поле превалирует эффект локального упорядочения, а в больших полях — эффект направленного упорядочения [И]. iB случае же быстрого охлаждения без поля отсутствует не только направленное упорядочение, но и локальное, так как затруднены диффузионные процессы, связанные с перераспределением ионов ( замороженная структура). Этим и объясняется появление округлой петли гистерезиса после быстрого охлаждения в отсутствии магнитного поля. [c.183]

Конструктивно МГ выполнена в виде постоянного разъемного магнита вместе со съемными БД. МГ рассчитана таким образом, что контролируемый канат предварительно промагничивается до насыщения (точка на рис. 7.2). При износе каната и уменьшении его диаметра параметры петли гистерезиса и величина В, также уменьшаются. Изменение величины индукции В измеряется датчиками Холла, установленными в БД. Магнитный поток, проходящий через канат, при уменьшении сечения каната уменьшается, а по воздуху — увеличивается, так как напряженность поля постоянных магнитов МГ остается неизменной. Датчики Холла измеряют магнитный поток Фо, а также тангенциальную составляющую потока рас- [c.114]

Наиболее общей характеристикой магнитных свойств металла при заданном напряженно-деформированном состоянии является предельная петля гистерезиса (см. рис. 7.2), параметры которой определяются индукцией и напряженностью магнжного поля насыщения, остаточной индукцией В, и коэрцитивной силой Я,. Однозначно установить функциональную зависимость между каким-то отдельным параметром петли гистерезиса и напряженно-деформи-рованным состоянием конструкции, изготовленной из ферромагнитного материала, как показывает теория магнитного контроля, не удается. Связь между этими параметрами определяется корреляционными зависимостями с определенной достоверностью. [c.127]

Основные параметры петли гистерезиса определяются точками пересечения ее с осями координат. Остаточная индукция В , или реманенц - индукция предварительно намагниченного до насыщения материала, сохраняющаяся после выключения намагничивающего поля при отсутствии других магнитных полей В = ]и М). Коэрцитивной силой называют напряженность магнитного поля, в котором намагниченность или индукция пред-Рис. 6.15. Максимальная (1) и частная (2) варительно намагниченного до нетли гистерезиса насыщения образца обращается в [c.98]

В литературе можно найти многочисленные примеры исследования влияния давления на параметры индуктивных элементов. Индуктивность компонентов, содержащих железный порошок в пластиковой матрице, обычно пропорциональна давлению, однако эти изменения не носят постоянного характера. Единственный описанный в литературе случай существенного остаточного изменения параметров в результате воздействия давления связан со специальным сердечником из материала с ориентированной зеренной структурой и с прямоугольной петлей гистерезиса. Сведения о влиянии давления на элементы устройств магнитной памяти в литературе найти не удалось, но можно предположить, что такие компоненты будут выходить из строя при однократном повышении давления, поскольку в них используются материалы, аналогичные применяелйлм в ориентированных сердечниках с прямоугольной петлей гистерезиса. [c.482]

В заключение отметим, что собственное атомное разупорядо-чение существенным образом влияет на магнитные свойства ферритов и это обстоятельство надо учитывать, когда надо получить материал со строго повторяющимися параметрами. В качестве технологического приема, стабилизирующего магнитную индукцию и квадратность термостабильной петли гистерезиса, иногда рекомендуют дополнительные к основной термообработке отжиги при температурах 700—800°С в течение времени, достаточном для равновесного перераспределения ионов по подрешеткам (продолжительность отжига зависит от природы феррита 2]). Примером значительного влияния собственно атомного разупорядочения на магнитные свойства является поведение феррита никеля, резко закаленного с высоких температур и обладающего определенной концентрацией ионов Ni + в Л-узлах решетки (при 1300°С в формуле Fe " [Ni Fe2ij ]04 JT = 0,9955). Как показали измерения [142], появление Ni + в тетраэдрических узлах шпинельной структуры приводит к изменению анизотропии кристалла и ширины линии ферромагнитного резонанса. [c.116]

Магнитные свойства лент полнее всего характеризуют кривыми намагничивания (см. 9.4). Но пользование графиками не вполне удобно. Поэтому чаще прибегают к численному определению магнитных свойств лент. На предельной петле гистерезиса выделяют три характерных точки (см. рис. 9.26) Л, Б, С. Расстояние от А до горизонтальной оси характеризует намагниченность насыщения отрезок ВО — максимальную остаточную намагниченность /г тах отрезок СО — коэрцитивную силу Типичные величины этих трех параметров = 30. .. 120 кА/м, /гтах = 70... 100 кА/м, Нс 20. ..80 кА/м. Отношение Jr к Уд называют коэффициентом пря-моугольности У гамма-окисла железа и феррита кобальта 0,5, у двуокиси хрома и чистого железа 0,9. [c.256]

В ряду магнитно-твердых пленок из сплавов Со—N1, Со—W, Со—Р, Со—N1—Р толщиной 0,1—0,7 мкм значения коэрцитивной силы увеличиваются от 14,5 до 74,3 кА/м. Остаточная индукция составляет 0,5—0,79 Тл (для сплава Со—N1 0,97—1,2 Тл). Коэффициент прямоугольности петли гистерезиса 0,56—0,93. Наилучшим коэффициентом квадратичности обладают сплавы Со—N1, наихудшим Со—Р. Пленки Со—W, Со—N1—Р занимают промежуточное положение, их магнитные параметры мало меняются с изменением толщины пленки. Подробную библиографию по структуре, составу и магнитным свойствам пленок можно найти в работе 17.1]. [c.331]

Магнитное реле перехода впервые разработано ЦНИИ МПС для тепловозов ТЭЮ и ТЭПбО [8], а затем Коломенским тепловозостроительным заводом для тепловоза ТГП50 в системе автоматики управления гидропередачи. Входным параметром МРП являются результирующие ампер-витки, создаваемые обмотками подмагничивания, а выходным — ток нагрузки, скачкообразное изменение которого равносильно замыканию или размыканию контактов реле. Характеристика МРП имеет типичную форму нелинейности с петлей гистерезиса и зонами насыщения (см. рис. 26,6). [c.69]

Нами ранее на этой основе была предложена модель [21], согласно которой спонтанная ППГ обусловлена определенной относительной дисперсностью поликристаллической структуры ферритов. Для характеристики степени относительной дисперсности поликристаллической структуры был использован безразмерный параметр — приведенный размер зерна феррита l=Lld , где d — критический размер однодоменно-сти. В определенной области значений I кристаллитные зерна могут вести себя как магнитные частицы, обладающие переходной доменной структурой, и петля гистерезиса феррита становится прямоугольной. [c.129]

Представлены результаты исследования влияния малых добавок быстрорелаксирующих ионов на основные характеристики ряда литий-титан-хромовых ферритов. Приводятся данные о компонентах тензора магнитной проницаемости, измеренных в малых подмагни-чивающих полях и в состоянии остаточной намагниченности, о форме петли гистерезиса, а также о пороге нестабильности спиновых волн. Тензорные параметры и Лкр измерялись на частоте 3000 Мгц. Показана возможность синтеза однофазных ферритов-шпинелей, содержащих редкоземельные элементы. [c.231]

Р. у. обычно содер ит релейные элемент ы, характерное (двойство к-рых — скачкообразное обратимое изменение значений их выходных параметров в моменты, когда входные параметры достигают определенных заданных значений. Это свойство релейных элементов не зависит от характера (непрерывного или скачкообразного) изменения значений входных параметров. Примеры релейных элементов — электромеханич. реле, триггеры, магнитные элементы с прямоугольной петлей гистерезиса, [c.416]

Каждый магнитный материал характеризуется петлей гистерезиса, которая представляет собой зависимость магнитной индукции от напряженности магнит-веге ноя (рис. 22. 29), По гнстереаисной кривой определяются следующие параметры магнитного материала [c.665]

Другой способ измерений статических магнитных параметров материалов на стержневых образцах в замкнутой магнитной цепи осуществляется в пермеаметрах - приборах, в которых ЗМЦ создается массивным ярмом из железа или иного магнитно-мягкого материала, замыкающим магнитный поток образца. Пермеаметры позволяют построить основные кривые намагничивания и петли гистерезиса преимущественно магпитно-мягких материалов. [c.115]

В роторах гистерезисных электродвигателей магнитно-твердые сплавы. используются для создания крутящего момента роторов и работают в переменном магнитном поле, напряженность которого составляет от 1,6 до 32 кА/м в зависимости от конструкции и назначения двигателя. Магнитное состояние таких сплавов характеризуется полной рабочей петлей гистерезиса, имеющей вершину в точке максимальной проницаемости 5 гпах)-При расчете и конструировании двигателей используются зависимости гистерезисных параметров от намагничивающего поля и индукции, а также данные о ТКЛР и удельном электросопротивлении сплава для согласования магнитно-твердого материала (активной части ротора) с конструктивными элементами ротора и правильного учета используемых и вредных потерь [c.549]

Сплавы для элементов памяти систем управления, автоматизации и связи используют в качестве так называемых полупостоянных или переменных магнитов, подвергаемых в процессе эксплуатации большому числу циклов перемагничивания (10 -10 °). Магнитное состояние таких материалов изменяется под воздействием кратковременных изменений тока в управляющих катушках и описывается параметрами полной рабочей петли гистерезиса, соответствующей принятой стандартной максимальной напряженности намагничивающего поля равной 8 или 16 кА/м. Основными магнитными характеристиками таких сплавов при указанном являются заданное в интервале от 1,5 до 5 кА/м значение коэрцитивной силы, высокие значения остаточной индукции и коэффициента прямоугольности, с которым связано малое время перемагничивания порядка микросекунд. Специфика требований, предъявляемых к материалам этого назначения, обусловила выделение их в особую фуппу полутвердых магнитных сплавов. Магнитные свойства всех магнитно-полутвердых сплавов формируются в процессе холодной деформации с высокой степенью обжатия более 80 % и последующего отпуска в интервале 500—700 °С. Сплавы поставляют в холоднодеформированном состоянии. Операции, необходимые для изготовления деталей, проводятся до отпуска, так как после него сплавы теряют пластичность и их твердость увеличивается. Сплавы для элементов памяти можно разделить на две подфуппы а) сплавы на основе систем Ре—Со—Сг и Ре—N1 (для элементов с внешней памятью) б) сплавы на основе системы Ре—Со—N1 (для элементов с внутренней памятью). [c.550]

Комментарии Напряженность магнитного поля Н указывается в эрстедах, магнитная индукция В в гауссах. Параметр Region принимает значения 1, 2 и 3. Значение 1 соответствует начальной кривой намагничивания при изменении Н от 0 до Нтах значение 2 — верхнему участку петли гистерезиса при изменении Н от Нтах до 0 значение 3 — нижнему участку петли гистерезиса при изменении Н от 0 до Нтах. Для повышения точности результатов на всех участках задается одинаковое число точек. Параметры геометрии сердечника AREA, PATH и GAP указываются пользователем [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...