Ядерные силы симметрия

О, 1,2, вплоть до I а/к. Если же энергия нейтронов не слишком велика и Х> а, j o для I остается возможным только единственное значение / = 0. В соответствии с квантовой механикой в этом случае угловое распределение рассеянных нейтронов должно быть сферически симметричным. Очевидно, что может быть сделано и обратное заключение. Если опыт показывает сферическую симметрию углового распределения рассеянных нейтронов в с. ц. и., то это означает, что рассеяние происходит с 1 = 0 (т. е. уже при I = 1 параметр удара qi > а). Отсюда и может быть получена оценка радиуса действия ядерных сил. [c.501]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Четность является фундаментальным понятием. Она характеризует свойства симметрии ядер, элементарных частиц и вообще любых физических систем по отношению к зеркальным отражениям. Важность этого понятия обусловлена законом сохранения четности, согласно которому физическая система, обладающая зеркальной симметрией в начальном состоянии, сохраняет эту симметрию во все последующие моменты времени. Этот закон справедлив как для электромагнитных взаимодействий, определяющих структуру атомов и молекул, так и для ядерных сил, определяющих структуру ядер. О нарушении закона сохранения четности в так называемых слабых взаимодействиях см. гл. VI, 4, п. 10 и гл. VII, 8, п. 7. [c.73]

Ферми-газ. Предельно упрощенный вариант оболочечной модели, в котором нуклоны трактуются как идеальный ферми-газ, заключенный внутри большого (в пределе неограниченного) объема. Область применимости простое качественное объяснение некоторых общих свойств ядра, таких как насыщение ядерных сил, существование большой энергии симметрии и др. [c.111]

Ядерные силы и вообще все сильные взаимодействия обладают интересным и нетривиальным свойством симметрии, носящим название изотопическая инвариантность или, что то же самое, зарядовая инвариантность. [c.188]

А.С. Компанеец [35] симметрию ядерных сил в системе протон -нейтрон связывает с вращательным типом симметрии, рассматривая изотопический спин. Это позволило объединить две группы вращений -пространственную и изотопическую. Связь устойчивости симметрии ФЭЧ с обобщенным законом золотой пропорции вытекает из известной дробности электрического заряда ФЭЧ. Отмечено, что частицы имеют дробный заряд равный 1/3 и 2/3 элементарного электрического заряда. Нетрудно показать, что в первом случае при делении целого на две части реализуется линейная обратная связь Ат = Ai = 1/3 -0,324, а во втором - нелинейная А = 0,67 = 0,465 . [c.87]

Из-за тесного соседства нуклонов и малого радиуса действия ядерных сил средний потенциал ямы ядра должен быть близок к однородному (рис. 15,6), быстро спадать к нулю на границе ядра и обладать сферической симметрией (из-за сферической формы ядра). Для упрощения вычислений используются две идеализации у легких ядер принимается параболический закон изменения потенциала и (г) (рис. 15, в) у тяжелых ядер полагают, что потенциальная яма имеет прямоугольную форму (рис. 15,г). [c.62]

Это свойство ядерных сил носит фундаментальный характер и указывает на глубокую симметрию, существующую между двумя частицами протоном и нейтроном. Оно получило название зарядовой независимости (или симметрии) и позволило рассматривать протон и нейтрон как два состояния одной и той же частицы — нуклона. [c.71]

Важность понятия четности объясняется законом сохранения четности система, обладающая зеркальной симметрией в начальный момент времени, сохраняет ее и в дальнейшем. Этот закон справедлив лишь при действии электромагнитных или ядерных сил при слабых взаимодействиях закон сохранения четности места не имеет. [c.495]

Ядерные силы не зависят от электрических зарядов взаимодей-ствуюш их частиц, т.е. силы взаимодействия между (р,р), (гг, гг) или п,р) одинаковы. Это свойство ядерных сил носит название зарядовой независимости (симметрии). Согласно этому свойству протон и нейтрон можно рассматривать как два состояния одной и той же частицы — нуклона. [c.496]

Ядерное взаимодействие инвариантно по отношению к вращению в изотопическом пространстве (не зависит от значения компоненты изотопического спина т ), и именно в этом смысле мы говорили раньше о законе сохранения, который носит название изотопической инвариантности (подобно тому как обычные потенциальные силы в системе не зависят от ориентации обычных спинов частиц, от вращения в обычном пространстве). Последнее означает собой симметрию сильных взаимодействий, не связанную с общими свойствами пространства и времени. [c.253]

В соответствии с общей схемой ИТС, DT-топливо помещается в сферическую капсулу, в которой оно подвергается сжатию до колоссальных плотностей (300-1000) г-см за счет импульса давления, обеспечиваемого внешним источником энергии — драйвером. В момент наибольшего сжатия достигаются необходимые условия по плотности и температуре вещества и происходит зажигание топлива, т.е. начинает идти ядерная реакция синтеза D+T с выделением энергии в виде нейтронов и а-частиц. Нейтроны покидают зону реакции, а а-частицы тормозятся и отдают свою энергию топливу, содействуя развитию самоподдерживающегося процесса горения. Для этого необходимо, чтобы оптическая толщина сжатого топлива pR R — радиус сжатого топлива) превосходила универсальное значение, рЯ 0,5 г-см , определяемое пробегом а-частиц с энергией 3,5 МэВ, темпом лучистых потерь энергии из DT-плазмы и критерием инерциального удержания. В этих условиях заряженные продукты реакции синтеза — а-частицы, передают значительную часть своей энергии плотной плазме и процесс горения происходит при температурах 30-100 кэВ, соответствующих максимальным значениям скорости DT-реакции. Прежде чем реагирующее топливо разлетится под действием сил гидродинамического давления за время 10" с, должно прореагировать 30% массы DT. Таким образом, требование сильного сжатия термоядерного топлива обусловлено необходимостью получения значительного коэффициента выгорания и большого коэффициента термоядерного усиления энергии G (см. гл. 3.) при относительно малой (не более нескольких миллиграмм) массе DT-топлива. Проблема равномерности сжатия топлива в ИТС является ключевой. В настоящее время установлены весьма жесткие требования к симметрии обжатия топливной капсулы — допускается неравномерность в пределах 1% [1]. Такая задача решается двумя способами [c.17]

Онаруженное сходство в структуре уровней зеркальных ядер можно объяснить, если предположить тождественность элементарных (р — р)- и п — п)-взаимодействий. Это предположение называется гипотезой о зарядовой симметрии ядерных сил. [c.278]

Представление о радиусе действия ядерных сил (а < 2х Х10- см) и характере притяжения было получено из анализа п — р)- и р — р)-рассеяния при относительно невысоких (Г < 20 Мэе) энергиях падающих нуклоно1В [сферическая симметрия п — р)-рассеяния и зависимость р — р)-рассеяния от энергии]. Квантовомеханический анализ (Л/ —jV)-взаимодействия показывает, что для существования связанного состояния должно выполняться определенное соотношение между радиусом действия ядерных сил а и величиной потенциала (глубиной потенциальной ямы) V [c.538]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

На рис. 44 показаны результаты фазового анализа для (Р—р)-рассеяния в интервале энергий 0 Гр<660Мэв. Из рисунка видно, что сферическая симметрия (р—р)-рассеяния есть результат наложения многих фаз (а не .sq- и ро-состояний). Фазы б( ро), 6( pi) и б( рг) ведут себя существенно различно. А так как они описывают (р—р)-взаимодействие при разных взаимных ориентациях I и S, то это различие означает существование спин-ор-битальной зависимости ядерных сил. В потенциал ядерного взаимодействия должен быть добавлен член [c.83]

Представление о радиусе действия ядерных сил (а<2Х Х10 з см) и характере притяжения было получено из анализа (п—р) и р—р)-рассеяний при относительно невысоких (7 < <20 Мэе) энергиях падающих нуклонов [сферическая симметрия п—/ )-рассеяния и зависимость (/ —р)-рассеяния от энергии]. Квантовомеханический анализ N—Л )-взаимодействия показывает, что для существования связанного состояния долж- [c.89]

Возникшую проблему, которую назвали (0—т)-п р о б л е м о й, пытались разрезшить разными способами. В одном из вариантов была предложена особая симметрия ядерпых сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но различающихся по четности (O и 0 ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных [c.170]

Ядерные силы обладают нетривиальной симметрией в отношении протоаов и нейтронов, называемой изотопической инвариантностью. Изотопическая инвариантность проявляется в спектрах ядер, а также в рассеянии нуклон — нуклон ( 6). [c.199]

Состояния ядер, входящих в состав одного изотопич. мультиплета, наз. аналоговыми состояниями. Вследствие изотопич. инвариантности ядерных сил структура (чисто ядерная) этих состояний одинакова, а все отличия в их свойствах обусловлены эл.-магн. взаимодействием. Напр., энергии связи аналоговых состояний одинаковы с точностью до различия кулоновских энергий в ядрах данного мультиплета. С увеличением Z возрастает роль кулонов-ского взаимодействия. Поэтому в тяжёлых ядрах точность изоспина как квантового числа уменьшается. Тем не менее следы изоспиновой симметрии проявляются в том, что в разл. ядерных реакциях наблюдаются открытые в 1961 состояния, нестабильные по отношению к испусканию нуклона, к-рые являются аналогами основного или низших стабильных возбуждённых состояний соседнего ядра с меньшим Z (аналоговые резонансы). Напр., при рассеянии протонов на стабильном ядре А с числами нейтронов и протонов yV и Z (Го= Tz = (N—Z)/2) наблюдаются резонансы, отвечающие образованию составного ядра А + (Z4-1, ЛО в возбуждённом состоянии с квантовыми числами T=To + 4z, Гг = Го-72, входящем в тот же изотопич. мультиплст, что и осн. состояние соседнего ядра А + 1 (N-hl, Z), r=7 z=7 o+ /2- Однако эксперименты показали, fjo аналоговые резонансы имеют тонкую структуру, K-paji свидетельствует о том, что имеет место смешивание аналогового состояния, характеризуемого изоспином о + /г с др. возбуждёнными состояниями составного ядра, отвечающими изоспину Г= Го—V2 [c.687]

Распределение по направлениям волновой амплитуды у-лучей 0) или интенсивности (аФ ) характерно для осциллирующего электрического диполя, квадруноля и т. д. или осциллирующего магнитного диполя, квадруполя и т. д. Фактически электрическое квадрупольное излучение — = 2, нет изменения четности) является самым распространенным типом излучения ядерных у-лучей. Электрическими дипольными моментами в силу симметрии распределения заряда можно пренебречь, но электрические квадрупольные моменты могут быть относительно велики. [c.35]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

Наиб, важными характеристиками ядерных состояний являются спин ядра (или момент кол-ва движения, называемый также угловым моментом ядра) / и чётность я= 1. Спин I измеряется в единицах й и принимает полуцелые значения (/= /2. /2, ) У нечётных ядер и целочисленные значения (/=0, 1, 2,....) у чётных ядер. Чётность п указывает на симметрию волновой ф-ции < / ядерного состояния относительно зеркального отражения пространства Р (см. Пространственная инверсия) Р 1/ = я (/. В связи с этим для ядерных состояний указывают объединённую характеристику /", Эмпирически установлено, что осн. состояния чётно-чётных ядер имеют характеристику 0" . Спины и чётности нечётных ядер, как правило, объясняются моделью оболочек (см. ниже). Строго говоря, чётность не является точным квантовым числом, поскольку она не сохраняется при слабом взаимодействии. За счёт сил элек-трослабого взаимодействия между нуклонами пройсходит смешивание состояний с одним и тем же спином 7 и противоположными чётностями. Однако вследствие малости сил, нарушающих чётность, указанное смешивание мало [c.686]

Выражение (2 7 [ 1) если не учитывать постоянный множитель, определяемый ядерным спином (см. стр. 39), представляет полный статистичзский вес только в случае молекулы, случайно являющейся сферическим волчком, или молекулы, у которой спины одинаковых ядер очень велики. Сложнее обстоит дело для молекулы, являющейся сферическим волчком в силу своей симметрии и имеющей малые спины одинаковых ядер добавочный множитель, на который следует умножить (2 7- -1)-кратноэ пространственное вырождение для получения полного статистического веса, не будет равен просто (2 74-1), умноженному на множитель, зависящий от спина ядра. Как будет более подробно показано в гл. IV, в случае тетраэдрических молекул (точечная группа Т ,), таких как СН4, СО , СС1,, Р , получаются три типа симметрии вращательных уровней, называемых А, Е я Г, которые аналогичны симметричным (я) и антисимметричным а) уровням линейных симметричных молекул и уровням А и Е молекул с осью симметрии третьего порядка. Оказывается, что за исключением самых низких вращательных уровней все три типа уровней возникают при данном значении 7 ). Число подуровней каждого типа меняется по [c.52]

Если молекула является симметричным волчком в силу своей симметрии, то, кроме того, имеется еще правило, устанавливающее, что комбинировать между собой могут только вращаМельные уровни с одинаковой полной симметрией (без ядерного спина). Это правило получается из таких же соображений, как и правило, запрещающее комбинирование симметричных вращательных уровней с антисимметричными в случае двухатомных молекул с одинаковыми ядрами (см. Молекулярные спектры I, гл. III, 2). Первое правило столь же строгое, как и второе. Оно выполняется для переходов любого рода, даже [c.444]

В более высоком приближении к правой части уравнения (1,27) следует прибавить член % Q, д), который зависит как от координат ядер Q), так и от координат электронов (д), причем эта зависимость такова, что электронные и ядерные координаты невозможно разделить. Однако все сказанное выпте о типах электронно-колебательных волновых функций остается в силе, потому что между уровнями, получающимися при постепенном изменении величины электронно-колебательного взаимодействия, должно существовать однозначное соответствие, так что при любой степени электронно-колебательного взаимодействия функция ev (или 117608) должна принадлежать к типу той точечной группы, к которой относится равновесная конфигурация молекулы. Причина этого заключается в том, что потенциальная энергия (а потому и волновое уравнение) симметрична по отношению ко всем операциям симметрии данной точечной группы. [c.29]

Механизм пироэлектрич. эффекта аналогичен пьезоэффекту (см. Пьезоэлектричество) и обусловлен деформацией кристаллич. решётки, изменяющей степень спонтанной поляризации кристалла и возникающей у пьезоэлектриков под действием внешней силы, а у пироэлектриков в результате теплового расширения. Поэтому пироэлектрич. кристалл является одновременно и пьезоэлектриком. Спонтанная поляризация у пироэлектриков, т. е. дополнительное смещение зарядов в одном направлении в отсутствии внешнего электрич. поля, объясняется тем, что дипольный момент ядерного и электронного зарядов отличен от нуля. Поэтому пироэлектриками могут быть лишь такие кристаллы, в к-рых существует выделенное направление, остающееся неизменным при всех преобразованиях симметрии. Этому условию удовлетворяют лишь 10 кристаллографич. классов из 32. Наиболее изученными пироэлектрич. кристаллами являются турмалин и сегнетова соль. Для турмалина при темп-ре 20 °С велР1Чина р 1,3 СГСЭд/(°Ссм.2). [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...