Зарядовая симметрия

Зарядовая симметрия (п — п) = р — р) [из сопоставления энергии связи зеркальных ядер, из сравнения результатов опытов по (р — р)- и п — )-рассеянию]. [c.537]

Зарядовая симметрия или зарядовая четность (Q означает действие одних и тех же законов как для частиц, так и для античастиц. Это правило нарушается в распадах нейтрального [c.196]

Симметрия законов природы относительно частиц и античастиц, т. е. относительно изменения знака заряда частицы, называется принципом зарядового сопряжения. Согласно этому принципу, все частицы природы существуют парами. Каждой частице с положительным (отрицательным) зарядом соответствует античастица с отрицательным (положительным) зарядом и противоположным по знаку магнитным моментом. Частица и античастица имеют тождественные значения массы, спина и времени жизни. При встрече частицы со своей античастицей происходит их аннигиляция, сопровождающаяся образованием новых частиц и преобразованием энергии покоя обеих аннигилирующих частиц в другую форму энергии. [c.546]

Открытие антинуклонов и обнаружение антигиперонов еще раз подтвердило правильность предположения о симметрии законов природы относительно зарядового сопряжения. [c.636]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Зарядовое сопряжение 546, 617, 636 Зарядовый мультиплет см. Изотопический мультиплет Зеемана эффект 71 Зеркальная симметрия 89, 599 Зеркальные ядра 278 [c.716]

Ядерные силы и вообще все сильные взаимодействия обладают интересным и нетривиальным свойством симметрии, носящим название изотопическая инвариантность или, что то же самое, зарядовая инвариантность. [c.188]

Среди приближенных интегралов движения следует указать зарядовую четность, соответствующую симметрии законов природы относительно операции С зарядового сопряжения, при котором изменяются знаки всех зарядов. Зарядовое сопряжение сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях, но нарушается слабыми. Кроме зарядовой четности существуют еще другие приближенные законы сохранения, соответствующие симметриям относительно операций типа отражений. Однако эти законы не независимы, а получаются комбинированием уже перечисленных. Сюда относятся, например, четность Р и G-четность. [c.284]

Для полноты упомянем еще одну операцию отражения, играющую важную роль в теории сильных взаимодействий. Эта операция состоит из зарядового сопряжения С и поворота на 180 вокруг изотопической оси у (см. гл. V, 6). Физическая величина, соответствующая симметрии относительно этой операции, называется G-четностью. Очевидно, что С-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. Поворот вокруг второй изотопической оси меняет знак третьей компоненты изотопического спина. Из-за этого в соответствии с (7.20) рассматриваемая операция не меняет электрического заряда при Б + 5 = О, в частности, у пиона. Это дает возможность приписать пиону определенное значение G-четности, оказывающееся отрицательным. Отсюда следует важное для теории сильных взаимодействий утверждение о невозможности превращения четного числа пионов в нечетное под влиянием сильных взаимодействий. [c.296]

Рис. 2 и 3 наглядно демонстрируют нарушения зеркальной (Р) и зарядовой (С) симметрий в процессах р -распадов. О первом свидетельствует наличие асим- [c.232]

Сильные и эл.-магн. взаимодействия инвариантны относительно операции зарядового сопряжения замены всех частиц на соответствующие им античастицы. Эта С. не является пространственной и рассматривается в этом разделе из-за её связи с СРГ-симметрией. Зарядовая С. приводит к закону сохранения особой величины — зарядовой чётности (или С-чётности), характеризующей истинно нейтральную частицу (или систему частиц, не обладающую к.-л. зарядом), переходящую сама в себя при зарядовом сопряжении. [c.507]

Онаруженное сходство в структуре уровней зеркальных ядер можно объяснить, если предположить тождественность элементарных (р — р)- и п — п)-взаимодействий. Это предположение называется гипотезой о зарядовой симметрии ядерных сил. [c.278]

K =(K + eKг) 1- -S8P)- / где 8 — комплексное число в распадах К - 2л определяется модуль величины е. Веществ, часть е, Ree, была измерена при наблюдении зарядовой симметрии в распадах К з для долгоживущих мезонов. Параметр axoii асимметрии обозначают обычно буКВОЕ 6 [c.388]

Взаимодействие мюонов с нейтральными токами. Универсальный характер электрослабого взаимодействия М. и др. лептонов с нейтральными токами подтверждается прямыми экспериментами по распадам 2 -бозо-на, Z —>р+р. , е е", и косвенными измерениями нарушения зеркальной и зарядовой симметрии в процессах e" " е —> р , T+t" на встречных электрон-позитрон- [c.231]

Симметрия природы относительно существования частиц и античастиц была названа принципом зарядового сопряжения. В первоначальной редакции принципа зарядового сопряжения предполагалось, что природа симметрична не только относительно существования, но и относительно любых (сильных, электромагнитных, слабых) взаимодействий частиц и античастиц. Из этой глобальной симметрии, в частности, следовало, что частица и античастица должны иметь тождественные массу, спин и время жизни и противоположные заряды (электрический, барионный, лептонный и др.). В 1956 г. было показано, что в слабых взаимодействиях зарядовая симметрия нарушается, что проявляется, например, в различии знака продольной поляризации у е и е, а также у v и v (левые и V и правые и v). OjunaKO упомянутые выше заключения о свойствах частиц и античастиц (т, s, т, заряды) сохраняются. Теперь только они являются следствием не С-инвариантности, а СРГ-инвариантности уравнений квантовой теории поля (см. также 18, п. 8 и 103, п. 3). [c.111]

Вскоре после предсказания, открытия и изучения свойств позитрона было высказано предположение о существовании в природе зарядовой симметрии а) у каждой частицы должна быть своя античастица (иногда совпадаю-ш,ая с ней) б) законы природы не изменяются при замене всех частицсоответствуюш,ими античастицами и наоборот ). Массы частицы и античастицы строго одинаковы, равны и их средние времена жизни. Если частица несет электрический заряд, то античастица имеет электрический заряд противоположного знака. Если частица электрически нейтральна, то античастица может отличаться от нее знаками других зарядов (VI.5.2.6°). Суш,ествует несколько частиц, называемых истинно нейтральными, которые совпадают со своими античастицами. [c.509]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

Октетная симметрия превосходно подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета V2+ существует аналогичный мезонный октет (см. рис. 278) и очень похожий по структуре мезонный нонет (см. рис. 279). Первый объединяет все известные -псевдоскалярные мезоиные адроны , находящиеся в состоянии Q-, а второй — векторные мезонные резо-..нансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1-. При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов векторного унитарного октета и векторного унитарного синглета. Сравнение рис. 278, 279 и 280 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов [c.683]

Согласно гипотезе унитарной симметрии, ядерное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие не зависит от странности и заряда частицы оно формирует вырожденные унитарные мультиплеты. Умеренно сильное взаимодействие снимает вырождение по странности, благодаря чему унитарный мультиплет расщепляется на зарядовые мультиплеты. Конкретными вариантами унитарных построений являются схема Саката, 5f7(3)-симметрия, 5/7(6)-симметрия и модель кварков. [c.704]

Возникшую проблему, которую назвали (0—т)-п р о б л е м о й, пытались разрезшить разными способами. В одном из вариантов была предложена особая симметрия ядерпых сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но различающихся по четности (O и 0 ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных [c.170]

Для восстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранени-я четности, но и зарядовая (С)-инвариантность. Это легко понять на том же примере с продольно поляризованными нейтрино и антинейтрино. Действительно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительной замены всех частиц их античастицами. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы ее античастицей С. [c.247]

Слабое взаи-модействие не инвариантно относительно зарядового сопряжения и, следовательно, нарушает симметрию между частицами и А., -что проявляется в различии нек-рых дифференц. характеристик их слабьЕХ распадов. [c.119]

Дираковскими наз. массивные (т ф 0) Н., свободное движение к-рых описывается Дирака уравнением. Эти Н. имеют 4 независимые компоненты Н. с проекциями спина s = + /а и s = — /2 на заданную ось и антинейтрино с s = -(- / и s = — Ур-ния движения и соответствующий лагранжиан обладают С-, Р-, СР-, а также глобальной I7(l)-симметриями (см. Зарядовое сопряжение, Пространственная инверсия, С Р-инвариантность, Унитарная симметрия). Последнюю симметрию в случае Н. и лептонов связывают с сохранением лептонного числа (L). L позволяет описать различие между Н. и антинейтрино L v) = - +1, L v) == -1. [c.261]

В стандартной зонной схеме твёрдых тел в диэлектриках и полупроводниках заполненные зоны отделены от пустых запрещённой зоной (анерге-тич. щель) Sg, а в металлах есть зоны, заполненные частично, и электроны могут двигаться по этим зонам в слабом электрич. поле (см. Зонная теория). Структура зов в однозлектронном приближении связана с симметрией кристаллич. решётки. П. м.— д. может быть связан с изменением решётки, т. е. со структурным фазовым переходом. Такова природа П. м.— д. во мн. квазиодномерных соединениях и кеазидвумерных соединениях (слоистых). В этом случае переход паз. Пайерлса переходом или переходом с образованием волны зарядовой плотности. С изменением симметрии решётки связаны П. м.— д. и в др. веществах, напр. переход белого олова в серое ( оловянная чума ). С изменением ближнего порядка связаны П. м.— д., происходящие при плавлении мн. полупроводников (см. Дальний и ближний порядок). Так, в Ое И 31, имеющих в твёрдой фазе решётку типа алмаза, при плавлении меняется ближний порядок и они становятся жидкими металлами. [c.577]

Величина имеет простой смысл ср. поля частиц системы, действующего на данную частицу, а В, ведёт к увеличению (уменьшению) вероятности сближения двух бозе- ферми-)частиц, изменяя соответств. образом нх взаимодействие. Самосогласованному характеру величины И отвечает зависимость матрицы плотности (3) от решений ур-ния (5), к-рое становится нелинейным и может поэтому иметь более одного набора решений. Так, при выполнения нек-рых условий возможно сосуществование двух решений ур-ния (5), отвечающих однородному и неоднородному состояниям системы, каждое из к-рых устойчиво в своей области плотностей и темп-р. Это соответствует фазовому переходу со спонтанным варушеиием трансляц. симметрий и с появлением волн зарядовой плотности. [c.414]

Из всех типов взаимодействий С. в. обладает иаиб. высоким уровнем симметрии. Часть симметрий является приближённой, причём нарушение симлсетрии в ряде случаев сравнительно невелико и характер этого нарушения поддаётся объяснению. С. в. (подобно электромагнитным) инвариантны относительно пространственной инверсии, обращения времени и зарядового сопряжения (а также относительно преобразований Лоренца, вращений в пространстве, сдвигов в пространстве и времени). В соответствии с этим в С. в. сохраняются пространственная чётность и зарядовая чётность. Сохраняется также барионное число. [c.499]

Существуют также симметрии, отвечающие дискретным преобразованиям изменению знака времени (обращению времени) пространственной инверсии (т. н. зеркальная симметрия природы), зарядовому сопряжению (замене всех участвующих в к.-л. процессе частиц на соответствующие античастицы). Фундам. законы природы, описывающие микропроцессы, обратимы во времени (о единств, исключении см. ниже) необратимость в макромире имеет ста-тистич. происхождение и связана с неравновесным состоянием Вселенной..Зеркальной симметрии в квантовой теории соответствует сохранение квантового числа — пространственной чётности. [c.318]

Симметрии относительно пространственной инверсии и зарядового сопряжения не носят абс. характера в процессах слабого взаимодействия они нарушаются (экспериментально подтверждено в 1956 опытами By Цзянсун с сотрудниками). При этом сохраняется симметрия по отношению к комбинированной инверсии — одноврем. проведении зеркального отражения и замены всех частиц на античастицы. Однако в 1964 при исследованиях распада т. н. долгоживущего нейтрального К-мезона было обнаружено нарушение симметрии и при комбинированной инверсии. Т. к. в совр. квантовой теории поля любой процесс должен быть инвариантен по отношению к одноврем. проведению всех трёх перечисленных дискретных преобразований теорема СРТ), то нарушение симметрии при комбинированной инверсии в распаде К означает, что в этом распаде нарушается также симметрия по отношению к обращению времени. Причина этого нарушения не выяснена. [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...