Энтропия воды

Чтобы изобразить описанные процессы в Т,. ч-диаграмме водяного пара в одном масштабе, отложенные на ней значения энтропии воды и пара отнесены к I кг, а энтропии греющих газов — к их количеству, приходящемуся на 1 кг пара, т. е. si =.siг m,/0, S2 = S2, m,ID, где Sr — удельная энтропия газа. Для удобства сравнения принято также общее начало отсчета энтропии, т. е.. S2r/Иг/О = s i. В таком случае площадь 1-Г- 2 -2. представляющая собой количество отданной газом теплоты, и площадь 2 -3-4-5-6-в эквивалентная количеству теплоты, воспринятой паром, равны друг другу. [c.57]

В термодинамике энтальпию и энтропию воды в состоянии, соответствующем тройной точке, принимают равными нулю [c.178]

Энтропия воды и водяного пара [c.182]

Изменение энтропии воды в изобарном процессе графически на Гх-диаграмме представится отрезком s (в процессе АВ) (рис. 11-6). Площадь под кривой процесса АВ будет в некотором масштабе определять с небольшим допущением энтальпию кипящей воды После подогрева воды до температуры кипения начинается процесс парообразования при постоянном давлении н неизменной температуре Т . Количество теплоты, подведенное при парообразовании и равное г, графически определяется площадью под кривой ВС (s" — [c.183]

Практически энтропию воды сухого насыщенного и пер( гретого пара берут из таблиц водяного пара. [c.184]

Энтропия воды, влажного, сухого и перегретого игра. [c.188]

Энтальпию и энтропию воды в точке 2 находим на линии кипящей жидкости (х = 0) [c.318]

Энтропия водяного пара отсчитывается от условного нуля, в качестве которого принимают энтропию воды при 0,01° С н при давлении насыщения, соответствующем этой температуре, т. е. при давлении 0,0006108 МПа. [c.174]

В Т—S диаграммах (Рис. 1.15), область, заключенная в треугольнике MKN, будет характеризовать различные состояния влажного насыщенного пара. В этой области изобара совпадает с изотермой. Точка М соответствует состоянию тройной точки, где энтропия воды принимается равной нулю. Область, лежащая ниже изобары тройной точки р , соответствует состояниям смеси пар + лед. Сама тройная точка характеризуется тем, что в ней одновременно в равновесном состоянии присутствуют лед, вода и пар. Состояние перегретого пара характеризуется областью, которая лежит правее линии KN и над ней, а состояние воды — областью левее линии МК и над ней. [c.66]

Рассмотрим 7—5-диаграмму водяного пара (рис. 7.3). Общие свойства этой диаграммы были описаны ранее (см. 18). Т—5-диаграмма строится по данным специальных таблиц, содержащих параметры Т, 5 и 5", полученные на основании опытов и теоретических исследований. Так как энтропия воды в тройной точке, т. е. при = 0,01°С (7 = 273,16 К), обычно принимается равной нулю, это состояние в 7—5-диаграмме соответствует точке М. Откладывая для разных температур 7 значения 5 и 5", получим нижнюю (х = 0) и верхнюю (х=1) пограничные кривые с критической точкой К, соединяющей их. [c.85]

Изменение удельной энтропии воды в процессе аЬ [c.64]

Значения удельной энтропии воды s (учетом переменного значения удельной теплоемкости с1) и сухого насыщенного пара s" приведены в таблице насыщенного водяного пара. [c.166]

На основании формулы (6-6), учитывая, что энтропию воды при 0°С условно принято считать равной нулю, при любой другой температуре Т ее можно определить по формуле [c.105]

НО, если энтропия пара в точке d равна 5nd, содержание пара в точке / равно у, а энтропия воды в точке f равна Ssf, то [c.74]

И энтропия воды после регенеративного подогрева. [c.145]

В процедуре ПАР имеется обращение к процедуре TS(p), IS p), SS p) для расчета температуры насыщенного пара, энтальпии и энтропии воды на линии насыщения. Для определения искомого значения температуры пара используется процедура Корень с признаком О или 1. В теле процедуры Корень имеется обращение к стандартной процедуре поиска корней нелинейного алгебраического уравнения (в интервале от TS до 700°С). [c.30]

Рассмотрим несколько простых примеров приложения принципа возрастания энтропии. Если шарик вращается внутри не проводящей тепла сферы, то из опыта известно, что при отсутствии возмущений шарик придет в состояние покоя на дне сферы. Конечное состояние системы, содержащей шарик и сферу, должно быть состоянием наибольшей энтропии. Далее, если кубик меди получает тепло от окружающей его водяной ванны в отсутствии каких-либо других воздействий, то конечное состояние системы медь — вода должно быть состоянием наибольшей энтропии. Возрастание энтропии меди должно превосходить уменьшение энтропии ВОДЫ такое заключение легко проверить, исходя из определения энтропии. [c.56]

Из (11-90) следует, что увеличение энтропии воды в насосе составляет [c.381]

В рассматриваемом нами цикле Ренкина, как мы условились ранее, ро=98 кПа (1 кгс/см ) и Го=10° С=283,15 К. При этих параметрах энтальпия и энтропия воды составляют соответственно io=42 кДж/кг (10,1 ккал/кг) и So=0>1511 кДж/кг (кг-К) [0,0361 ккал/(кг-К)]. [c.384]

Теплота жидкости, энтальпия и энтропия воды в процессе парообразования [c.122]

Теплота жидкости, энтальпия и энтропия воды при парообразовании 123 [c.123]

Пример 4К Определить удельный объем, удельный вес, энтальпию и энтропию воды при температуре 180° С и дав.чении 12 ат. [c.124]

Диаграмма s — Т для водяного пара изображена на рис. 27. По ее вертикальной оси откладываются значения абсолютных температур, а по горизонтальной — значения энтропии. Обозначение точек, соответствующих различным стадиям процесса парообразования,— то же, что и в диаграмме v—p (рис. 25). Точка / соответствует начальному состоянию воды, имеющей 0°С и любое давление. Она лежит на оси температур, так как в этом состоянии энтропиЮ воды мы ранее условились считать равной нулю So —0. Линия 1 — к представляет собой верхнюю [c.133]

Изменение энтропии воды в обратимом изобарном процессе находится по общей формуле (5-9) [c.115]

При этом теплосодержание и энтропия воды при = 0°С и соответствующем давлении насыщения приняты равными нулю [c.10]

S — энтропия воды и перегретого водяного пара, ккал/кг ад [c.21]

В термодинамике энтальпию и энтропию воды в тройной точке принимают равной нулю Hq =0, [c.66]

Удельная энтропия воды может быть рассчитана по формуле [c.66]

Допустим, что пар в турбине расширяется изоэнтропически вдоль линии 1—2 (рис. 15.6). На участке между температурами Т и Т—с1Т для регенеративного подогрева питательной воды отбирается dg кг пара (от 1 кг пара). Отобранный пар смешивается с водой и подогревает последнюю так как количество отобранного ранее пара составляет g кг, то количество воды к моменту смешения рассматриваемого количества dg пара будет равно 1—g кг. Количество теплоты, отданной паром воде, равняется Т (з —з ) dg, где з есть энтропия воды при температуре Г с другой стороны, количество полученной водой теплоты равно — (1—g) Tds. Из равенства [c.527]

Процесс изменения состояния рабочего тела в насосе происходит так, что ни температура, ни энтропия воды ПОЧТИ не изменяются, и ее состояние по выходе из насоса (точка 4) совпадает с состоянием в точке 3. Нагревание воды в котле при постоянном давлении изобразится изобарой 4-5, которая на основании сказанного s 3-3 совпадает с нижней пограничной кривой. Точка 5 характеризует состояние воды в котле при температуре кипения ta- Процесс парообразования, протекающий при t = == onst (и при р = onst), изобразится прямой 5-6, параллельной оси абсцисс, а перегрев пара, происходящий прир = onst, — изобарой б-/, являющейся продолжением изобары 4-5-6. Точка / характеризует состояние пара по выходе его из перегревателя парового котла. Адиабатное расширение изобразится прямой 1-2, параллельной оси ординат. Расширение закончится в точке 2, лежащей на той же изобаре, что и точка 3, так [c.173]

Энтальпию и энтропию воды, находящейся в состоянии, соответствующем тройной точке, принимают равными нулю. Удельная внутренняя энергия в этой точке составит соответственно u o = i o—pofo = = —0,0015 ккал/кг, откуда следует, что приближенно и о О. [c.253]

Рис. 3.12. Зависимость показателя иэо-энтропы воды (сплошные линии) и объемной доли сжимаемой части ее (пунктирные линии) от температуры при различных значениях давления

Энтальпия воды на линии насыщения при давлении Рг=4 кПа (0,04 кгс/см ) равна ij=120 кДш/кг (28,7 ккал/кг). Энтропия воды в этом состоянии равна 0,4178 кДж/(кг -К) [0,0998 ккал/(кг-К)]. Находим с помощью таблиц свойств воды и водяного пара значение энтальпии воды в точке 5, на выходе из насоса, при давлении 16 670 кПа (170 кгс/см ) и том же, что и в тотое 3, значении энтропии 25=137 кДж/кг (32,7 ккал/кг) (при этом температура воды Т =29° С). [c.364]

Величина rj ] обычно составляет 0,85—0,90, т. е. примерно равна В расчетах потерь в цикле установки, обусловленных необратимостью процессов, потерями в насосе обычно пренебрегают поскольку увеличение энтальпии воды в процессе 3-5 весьма мало по сравнению с теплонерепадом в турбине (процесс 1-2), то соответственно и прирост энтропии воды в результате необратимости процесса сжатия в на- [c.368]

УсЛ ОВимоя. что оточеты значений В1нутрвнней энергии, энтальпии и энтропии воды будем производить от 0°С, т. е. будем считать, что при этой температуре и любом давлении внутренняя энергия Uo, энтальпия io и энтропия л о воды равны нулю. Теплота жидкости q равна [c.122]

Значение энтропии воды можло приближенно подсчитать и по формуле (146) [c.124]

Учитывая, что при температуре тройной точки энтропия воды для давлений до 650 бар очень мала и не превышает по абсолютной величине 0,0012 кдж/ кгу(. Хград), с достаточной для современной паротехники точностью аномалией воды можно пренебречь и считать, что начало всех изобар совпадает с началом нижней пограничной кривой, как показано на рис. 7-11, Изобары [c.120]

S — энтропия воды на линии насыщения, ккал кг град s" — энтропия сухого насыщенного водяного пара, ккал1кг гр .д [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...