Состояние напряженное безмоментное

Определить напряженное состояние в безмоментной пространственной раме, которая получается при введении цилиндрических шарниров во всех узлах системы задачи 9.1 (см. рис. 120). [c.338]

В оболочке средней длины напряженное состояние можно рассматривать состоящим из двух независимых напряженных состояний основного — безмоментного напряженного состояния, охватывающего всю оболочку, и моментного напряженного состояния вблизи опор. Последнее при удалении от опор очень быстро затухает и поэтому носит название краевого эффекта. [c.231]

Первые теоретические решения задачи по определению критической нагрузки для сжатой в осевом направлении тонкостенной цилиндрической оболочки (рис. 6.20, а) были даны Лорен-цом и С. П. Тимошенко в начале века. Они считали, что оболочка имеет идеально правильную цилиндрическую форму, а ее начальное напряженное состояние является безмоментным и однородным, и определяли наименьшую нагрузку, при которой наряду с начальным безмоментным состоянием появлялись смежные изгибные состояния равновесия оболочки. Такую постановку задачи устойчивости оболочек называют классической. [c.258]

В реальных конструкциях тонких оболочек, в частности оболочек летательных аппаратов, в местах передачи на оболочку внешних сосредоточенных нагрузок устанавливаются усиливающие кольца — шпангоуты. Это делается для того, чтобы раз грузить оболочку от изгиба и приблизить ее напряженное состояние к безмоментному. В этом случае и расчет оболочки можно часто выполнять по безмоментной теории, причем при составлении уравнений совместности деформации оболочки и шпангоута учитывают только тангенциальные (и, v) перемещения оболочки. [c.347]

В инженерной практике встречаются задачи, когда напряжения постоянны по толщине оболочки и приводятся только к усилиям первой группы. Такое напряженное состояние называется безмоментным. Если же напряжения приводятся к усилиям обеих групп, тогда напряженное состояние называется моментным. [c.172]

В общей теории тонких оболочек первое напряженное состояние называется безмоментным, второе — смешанным,. третье — моментным. [c.146]

Рассмотрим последовательность расчета осесимметрично нагруженной оболочки вращения-по моментной теории с разделением напряженного состояния на безмоментное и краевой эффект. [c.149]

Получим решения рассмотренных задач, используя техническую теорию мягких оболочек. Выделим основное напряженное состояние, соответствующее безмоментной теории. По этой теории для оболочки, имеющей жесткие днища, меридиональная и окружная силы равны [c.171]

Если разделить напряженное состояние на безмоментное и моментное, то для определения моментного состояния эту систему, так же как и систему (1.20), можно линеаризовать [c.71]

Замечание. Обычно вдали от линий искажений напряженное состояние оказывается безмоментным. Это объясняется тем, что оно выгодней чисто моментного напряженного состояния и, как правило, оболочки конструируются так, чтобы последнее было подавлено (что достигается должным закреплением краев). Однако возможны случаи, когда н вдали от линий искажения будет преобладать чисто моментное напряженное состояние. Примеры будут показаны в части IV. [c.128]

Наиболее существенны в части IV результаты, относящиеся к итерационным методам выполнения граничных условий. Дело в том, что каждое из тех напряженных состояний, которые были введены в рассмотрение в части II (безмоментное и чисто моментное напряженные состояния, напряженное состояние с большой изменяемостью, простые и обобщенные краевые эффекты), обладают отличительными свойствами, важными для суждения о работе оболочки. Очевидно существенное различие между безмоментным и чисто мо-ментным напряженными состояниями в первом из. них материал оболочки работает по толщине равномерно, в то время как во втором загружены только области, примыкающие к лицевым поверхностям. Общим свойством и безмоментного, и чисто моментного напряженных состояний является их тотальность, охват всех областей срединной поверхности. В этом смысле оба они радикально отличаются от краевых эффектов, локализующихся вблизи линий искажения (хотя иногда это свойство и нивелируется). Полное напряженное состояние составляется определенным образом из перечисленных выше более простых напряженных состояний, и роль, которую играет в этой сумме отдельные слагаемые, зависит, в частности, от характера граничных условий. Поэтому можно утверждать, что построив асимптотические процессы выполнения граничных условий, мы, помимо чисто математических выводов, сможем сделать заключения и о физических свойствах полного напряженного состояния оболочки. В частности, здесь выясняются те последствия, которые влекут за собой те или иные странности поведения решений краевых задач безмоментной теории, выявившиеся в части III. [c.271]

Напряжения безмоментного докритического состояния оболочки вычисляются по формулам [c.258]

Ниже мы рассмотрим с более общих, чем в гл. 2, позиций некоторые основные вопросы применения безмоментной теории оболочек. Безмоментная теории значительно проще моментной. Кроме того, для достаточно широкого класса оболочек и нагрузок она дает правильное представление о работе тонкостенной конструкции. Наконец, близость напряженно-деформированного состояния к безмоментному свидетельствует об удачном конструировании и рациональном использовании материала оболочки. Этим, собственно, и объясняется то большое внимание, которое уделялось и уделяется безмоментной теории. Исторически безмоментная теория предшествовала моментной. Поэтому долгое время она развивалась вне связи с последней. В настоящее время, когда момент-ная теория получила достаточное развитие, более или менее общепринятым является взгляд на безмоментную теорию, как на приближенный прием нахождения решения общей (моментной) теории. [c.325]

Согласно 1, в качестве исходных уравнений для исследования устойчивости оболочек примем уравнения теории пологих оболочек (технической теории). Рассмотрим классический вариант задачи устойчивости, когда докритическое (основное) напряженное состояние является безмоментным, Усилия в срединной плоскости обозначим через ри pz и s. [c.107]

Приведем основные уравнения, необходимые для исследования устойчивости оболочек. Рассмотрим классический вариант задачи устойчивости, когда докритическое (основное) напряженное состояние является безмоментным. Усилия в срединной плоскости обозначим через р , р и з, С целью получения уравнений устойчивости составим выражения для проекций этих усилий на направление нормали к срединной поверхности оболочки. В итоге для результирующей этих проекций получим [c.136]

И в последующих главах, за исключением последней, четырнадцатой, начальное напряженное состояние предполагается безмоментным и докритические деформации не учитываются. [c.9]

Рассмотрим круговую цилиндрическую оболочку с постоянными /I, Е, V под действием осевой силы Р и изгибающего момента (рис. 5.2). Криволинейные края шарнирно оперты. Исходное напряженное состояние предполагается безмоментным и определяется усилием [c.100]

Рассмотрим задачу о потере устойчивости цилиндрической оболочки при осевом сжатии. Начальное напряженное состояние считаем безмоментным. В случае, когда оболочка является круговым цилиндром и определяющие функции постоянны, а на краях заданы условия шарнирного опирания, волнообразование при потере устойчивости охватывает всю срединную поверхность (см. 3.4). Если сжатие является неоднородным в ок-ружном направлении, вмятины при потере устойчивости локализуются в окрестности наиболее слабой образующей (см. гл. 5). Ниже в общем случае рассматривается некруговая цилиндрическая оболочка с переменными определяющими функциями. На поверхности оболочки может найтись наиболее слабая точка, в окрестности которой локализуется форма потери устойчивости. В предположении, что эта точка существует и находится вдали от краев оболочки, получены приближенные выражения для критической нагрузки и формы потери устойчивости. 122 [c.122]

Формулы (10), (16), (21) позволяют исследовать влияние граничных условий на критическую нагрузку. Основной недостаток данного подхода состоит в том, что начальное напряженное состояние предполагается безмоментным вплоть до самого края. В действительности в окрестности края оно безмоментным не является, причем уровень начальных моментных напряжений (деформаций) зависит от вида граничных условий. Подробнее этот вопрос обсуждается в гл. 14. [c.172]

Полученные здесь результаты не вызывают сомнений в случае, когда закрепление оболочки осуществляется с натягом> таким образом, чтобы после приложения внешней нагрузки начальное напряженное состояние стало безмоментным. [c.172]

Другое направление в исследовании устойчивости, свободное от необходимости введения в расчет детерминированных возмущений, основано на использовании закона ползучести в виде уравнения состояния с упрочнением. Эти постановки берут свое начало от работ Ю. Н. Работнова. При малых прогибах напряжения и деформации по сечению искривленного стержня, пластинки или оболочки мало отличаются от напряжений и деформаций основного состояния (прямолинейное состояние стержня, безмоментное состояние оболочки), что позволяет провести линеаризацию уравнений ползучести относительно этих малых величин и использовать варьированное уравнение состояния. На этой основе линейные уравнения для прогибов стержней и пластин были получены в работе Ю. Н. Работнова и С. А. Шестерикова [139, 286]. [c.257]

Укажем, что для определения полных напряжений к этим напряжениям надо прибавить номинальные напряжения (напряжения безмоментного состояния). [c.186]

В некоторых простейших случаях удается разбить напряженное состояние на безмоментное и краевой эффект (обобщенный) в случае расчета асимптотического контура. Для цилиндрических и конических оболочек соответствующие соотношения приведены в работах [7, 15]. Для оболочек более общего вида построение обобщенного краевого эффекта становится очень сложным и метод деления напряженно-деформированного состояния на безмоментное и краевой эффект не упрощает расчет. [c.651]

Подобная задача была рассмотрена в гл. 7 (см, пример 7.6). При решении предполагалось, что кольцо абсолютно жесткое и что напряженное состояние оболочки — безмоментное. [c.375]

Расчеты показывают, что напряжения изгиба в данном случае сравнительно невелики, напряженное состояние определяется безмоментными, или так называемыми котельными, напряжениями в цилиндрической оболочке. [c.204]

Рассматриваем замкнутую тороидальную оболочку, нагруженную равномерным внешним давлением. Предполагаем, что до потери устойчивости напряженное состояние оболочки безмоментное и определяется выражениями (10.26). Рассматриваем два варианта граничных условий при а=я/2 и а = Зл/2 — условие симметрии левой и правой частей оболочки Гю и условие косой симметрии Ге- [c.285]

В указанных случаях изгиб будет носить местный характер, и область его распространения будет сравнительно небольшой. Для этих участков приведенные в гл. V формулы безмоментной теории оказываются недостаточными. Необходимо рассмотреть изгиб оболочки и сложить напряжения от изгиба с напряжениями безмоментного состояния. Однако здесь же следует оговориться, что несущая способность оболочек во многих случаях будет определяться безмоментным напряженным состоянием, а местный изгиб существенной роли играть не будет. Поэтому в практических расчетах изгибные напряжения часто не определяются и весь расчет ведется по безмоментной теории. [c.119]

При получении исходных уравнений не учитываются тангенциальные силы инерции, силы инерции вращения и деформации поперечных сдвигов. Приближенно считается, что начальное напряженное состояние является безмоментным и характеризуется тангенциальными силами Г (а, Р, t), Т (а, р, 1). [c.379]

В третьей главе мы особо рассмотрим класс статически определимых задач. Здесь вовсе не используются соотношения между полями напряжений и деформаций тела. Задача равновесия оболочки решается лишь с помощью системы уравнений относительно компонент напряжений и, следовательно, определяется только состояние напряженности оболочки. При рассмотрении статически определимых задач необходимо принять некоторые допущения относительно распределения напряжении в оболочке. Эти допущения, очевидно, не могут быть совершенно искусственными, они должны выражать те или иные механическ ие свойства рассматриваемого класса оболочек, хотя бы интуитивно ощущаемые. Классическим примером класса статически определимых задач является мембранная (безмоментная) теория оболочек. В мембраной теории принимается следующее допущение [c.10]

Эти эпюры показывают, что приложенные к краю оболочки изгибающие моменты Мд оказывают влияние на напряженное состояние оболочки только в непосредственной близости от места их приложения. На достаточном же удалении от края напряжения практически совпадают с теми, которые получаются в результате расчета оболочки по безмоментной теории. Наличие в оболочке местных быстро зату- [c.484]

Силовые тонкостенные конструкции, применяемые в машиностроении, представляют собой, как правило, составные оболочки, под1феш1енные продольным и поперечным набором стрингеров и шпангоутов. Под1феп-ление конструкции в местах передачи сосредоточенных сил и моментов разгружает оболочку от изгиба и приближает ее напряженное состояние к безмоментному, наиболее рациональному с точки зрения весовой отдачи. [c.157]

Первые эксперименты, выполненные Робертсоном, Флюгге, Вильсоном и Ныомарком, Лундкуистом, Доннеллом (см. [5.1]), не подтвердили результатов классического решения. Критические напряжения получились на 10—50% ниже теоретических. Долгое время считали, что краевые условия для оболочек средней длины и длинных оболочек не оказывают суш,ественного влияния на. величину критической нагрузки. Фррмулу (1.5) считали справедливой и для других граничных условий. Это объяснялось локальностью краевого эффекта и форм потери устойчивости. Уточнение формулы (1.5) для различных граничных условий было получено позже. Из ряда работ этого направления отметим сначала работы, в которых исходное состояние принималось безмоментным. [c.101]

Это значит, что оболочки, допускающие условную и безусловную применимость безмоментной теории, отличаются друг от друга не только по формальным математическим признакам, но по существенным свойствам их напряженно-деформированных состояний. Если безмоментная теория применима безусловно, то асимптотика ее напряженно-деформированного состояния оптимальна, а если безмоментная теория может быть применена лишь условно, то это приводит к ухудшению асимптотики напряженно-деформированного состояния оболочки как внутри оболочки, так и вблизи линий искажения. [c.326]

Существенно упрощаются общие уравнения при использовании соотношений основного напряженного состояния или безмоментной теории оболочек. Р1звестно, что применение этих теорий дает наибольшую погрешность при определении усилий и деформаций обо- [c.20]

Уст4 нвость при изгибе поперечной силой. Поперечная сила (рис. 15) соз-дабт в стенках оболочки нормальные и касательные напряжения (безмоментное напряженное состояние) [c.504]

Состояние напряженное — Критерии безмоментности 650 [c.820]

В отлшие от пластины, оболочка способна вьщерживать нормальную распределенную нагрузку без возникновения внутренних моментов. В безмоментном состоянии напряжения равномерно распределены по толщине оболочки, безмоментные оболочечные конструкции можно считать оптимально спроектированными. [c.230]

Безмоментная теория оболочек представляет собой упрощенный вариант общей теории, в котором пренебрегается влиянием изгибающих и крутящих моментов и поперечных сил на напряженно-деформированное состояние. В некоторых очень немногочисленных случаях безмоментная теория описывает напряженно-деформи-рованное состояние оболочки точно, так как и моменты и силы, указанные выше, равны нулю. Оболочки, находящиеся в таком напряженном состоянии, называются безмоментными (например, полая сферическая оболочка, находящаяся под действием внутреннего или внешнего равномерных давлений). Возможность существования безмоментного напряженного состояния оболочки определяется формой ее срединной пoвepxнo tи, характером силового воздействия, в том числе на контуре, и характером закрепления оболочки на контуре. [c.131]

Значение поправочных коэффициентов на начальные отклонения принимают на 15—20% больше указанных для осевого сжатия, и — (1,15- 1,2) с-Устойчивость при изгибе поперечной силой. Поперечная сила (рис. 15) создает в стенках оболочкн нормальные и касательные напряжения (безмоментное напряженное состояние) [c.468]

Различают моментное и безмоментное состояния оболочки. Если Afii=Af22 = -Mi2=0, то напряженное состояние оболочки называют безмоментным. Теория расчета оболочек, основанная на таком предположении, называется безмоментной теорией оболочек. В соответствии с формулами (10.51) напряжения в этом случае [c.226]

Если для оболочки соблюдаются, ава первых условия существования безмоментного состояния, сформулированные в 10.4, а два других условия не выполняются, то напряженное состояние оболочки можно представить как сумму безмоментного напряженного состояния и напряженного состояния краевого эффекта. В этом случае расчет оболочки сводится сначала к расчету по безмоментной теории при заданной внешней нагрузке. Затем решается задача краевого эффекта. После этого усилия и мо1у1енты складывают и получают обш,ее решение задачи. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...