Закон ползучести

Для модели материала Кельвина найти закон ползучести при ступенчатом изменении напряжения tr==0i для 0=02>0i для Результаты расчета изобразить графически, [c.303]

Консольная балка длиной I защемлена на одном конце и нагружена постоянной сосредоточенной силой Р на другом. Найти зависимость прогибов балки от времени, если закон ползучести имеет вид е = Ва [c.316]

Начальное напряжение в болте 0,1 ГПа (см. рисунок). Определить время, за которое напряжение снизится в 3 раза Принять, что фланцы несжимаемы. Болт изготовлен из стали, для которой при температуре 650 С закон ползучести выражается зависимостью е = о/Е + Ао -, [c.270]

Определить скорость изменения прогиба в точке А балки (см. рисунок) при законе ползучести материала е = Ва В = = 0,25 (ГПа .ч)- /г = 3. [c.271]

Определить максимальное касательное напряжение и относительный угол закручивания для сплошного вала диаметром 55 мм через 300 ч, работаюш.его при 540°С. Крутяш.ий момент равен 4 кН М. Для материала может быть принят закон ползучести вида = Лх , А = 3 (ГПа ч)-1, С = 60 ГПа. [c.276]

Здесь функция т( )—экспериментально определяемая функция времени. Принимая закон ползучести в таком виде, при постоянном напряжении и постоянной температуре мы находим [c.623]

Формула (18.6.3) определяет время релаксации ют напряжения Оо до напряжения о. Очевидно, что и при других видах функции /(о) задача решается квадратурами, которые ни при одном из принятых законов ползучести не выражаются через элементарные функции. При втором варианте теории упрочнения, чтобы получить тот же закон ползучести при постоянном напряжении, необходимо заменить уравнение (18.6.2) следующим [c.627]

Частные формы закона ползучести [c.632]

ЧАСТНЫЕ ФОРМЫ ЗАКОНА ПОЛЗУЧЕСТИ 033 [c.633]

При степенном законе ползучести решение выписывается в замкнутом виде полагая в уравнениях (18.9.2) —(18.9.5) [c.636]

После этого из уравнения совместности деформаций и закона ползучести определяется о, как функционал от Ог и Оф, содержащий неизбежным образом константу С [c.637]

Если закон ползучести для материала известен, то известен потенциал напряжений U (вар), так что напряжения выражаются следующим образом [c.639]

Если e — скорость деформации оси стержня, v. — скорость изменения кривизны, то скорости деформации верхней и нижней полок будут е + и/i и е — соответственно. Учитывая возможность положительных и отрицательных знаков напряжений и знаков скоростей соответственно, нам будет удобно записывать основной закон ползучести в виде (18.2.1), а именно, [c.648]

Здесь верхний предел интегрирования принят равным бесконечности, что соответствует превращению образца в бесконечно длинную и бесконечно тонкую нить. График зависимости о от i по уравнению (19.8.4) представлен на том же рис. 19.8.2. За критическое время теперь можно принять лишь то конечное время, при котором перемещение и напряжение становятся бесконечно большими. Фактически, конечно, разрыв происходит при некотором конечном перемещении, но кривая a — t в конце идет вверх чрезвычайно круто и абсцисса асимптоты дает достаточно хорошую оценку времени до разрушения. Если принять степенной закон ползучести v = Aa , то по формуле (19.8.4) получается [c.674]

Определяющие соотношения и основные предположения. Асимптотическая устойчивость решения краевой задачи вязкоупругости для однородных тел без односторонних связей рассматривалась в [143], а разрешимость краевой задачи вязкоупругости в [357, 480, 544, 545, 555, 560]. Запишем обратный к (1.10) закон ползучести в форме [c.38]

Сформулируем вытекающие из механических соображений ограничения на закон ползучести, при которых имеет место асимптотическая устойчивость рассматриваемой задачи теории. ползучести. Обозначим область, занятую телом, через О. [c.39]

Наиболее существенное из принимаемых на закон ползучести ограничений формулируется так при любых t справедливо не- [c.39]

Значит, напряжение в элементе возрастает по логарифмическому закону. Ползучесть материала наращиваемого тела приводит к передаче части усилия от исходного тела Qp на вновь рожденные элементы. Однако при Т = 5 сут, когда свойство ползучести не успевает проявиться в полной мере, напряжение в элементе а 2 = = йр — о возрастает почти на всем отрезке времени [0, Т. При Г — 20 сут вслед за участком возрастания появляется участок разгрузки, обусловленный ползучестью. При Т = 100 сут вслед за двумя рассмотренными участками появляется третий участок, на котором напряжение возрастает. Этот участок обязан своим появлением сильной неоднородности возраста, в силу которой жесткость исходного тела I2p увеличивается со временем по сравнению с жесткостью вновь рожденных элементов. [c.108]

Наращивание полого цилиндра при линейном законе ползучести. Случай линейного закона ползучести можно исследовать, положив в установленных соотношениях т = 1. Приведем сводку соответствующих формул [c.118]

Закон ползучести основного материала при принятом начале отсчета, времени имеет в силу (1.1.5) вид [c.159]

Замена величин сдвига в законе ползучести при сдвиге [c.291]

Пусть линейный вязкоупругий материал при постоянной температуре подвергается одноосному нагружению с историей a = a(t) (рис. 10.28) и пусть известен закон ползучести этого материала при фиксированном напряжении 0 = 0q, начинающем действовать с момента = 0 [c.762]

Закон ползучести в инкрементальной форме имеет вид [c.33]

Законы ползучести типа течения (в некоторых формулировках) и упрочнения (в классической формулировке) имеют известные особенности в начальный момент времени (г"=0). Поэтому при решении конкретных задач с использованием теории течения численное исследование ползучести оболочки проводим не с нулевого момента времени, а с момента, близкого к нулю. При использовании теории упрочнения применяем ее моди- [c.33]

Для теоретических исследований и сопоставления их результатов с данными опытов используем феноменологическую теорию ползучести. Параметры в законе ползучести целесообразно определять на основе опытов на простое последействие, которые проводятся на образцах, выполненных из того же материала, что и исследуемый объект [69]. [c.91]

Используя решение пр(здыдущей задачи, произвести в момент времени t2>ti разгрузку материала и найти обратный закон ползучести. [c.303]

Здесь с — неопределенная пока постоянная интегрирования, множитель УЗУ2 введен для удобства. Определим по формуле (18.8.3) величину V, а именно, V = /r . Следует заметить, что если е О, то для достаточно длинной трубы эта величина постоянна, ввести в условие несжимаемости еще одно постоянное слагаемое и проинтегрировать получившееся уравнение не составило бы никакого труда. Вследствие условия = О должно быть в соответствии с законом ползучести (18.7.4) при условии (18.8.1) Oz = == /2(0г + 0ф) и по формуле (18.8.3) [c.634]

В силу построения последовательности и , е , при любом t предел и ( ) Уд. Деформации е выражаются через и из (4.11), а е и а связаны законом ползучести (4.1). Для доказа -тельства (4.20) запишем (4.36) для приближения и [c.50]

Приведенные результаты получены в 1947 г. в [13, 14]. Несколько ранее аналогичные результаты для частного случая несжимаемого, нестареющего материала были получены в [533]. Этот результат был обобщен для сжимаемого материала и частного закона ползучести в [635]. Несколько иная трактовка приведенных результатов в дальнейшем была дана в [466, 491]. Вышеприведенные теоремы распространены на упругоползучие тела с переменными коэффициентами Пуассона в случае плоской задачи в[96]. [c.280]

Следует отметить, что для рассматриваемой здесь модели нелинейно-упругоползучего тела, когда его деформации сопровождаются большими углами поворота при малых, но превышающих предел пропорциональности, удлинениях и сдвигах, часто бывает целесообразно воспользоваться прямым законом ползучести, имеющим вид [334] [c.299]

Из двух подробно рассмотренных задач — растяжение стержня н действие внутреннего давления на тонкостенную трубу —остановимся на первой из них, как на более простой и позволяющей произвести сопоставление с решением Хос а. Закон ползучести принят в такой же форме, как у Хоффа. Учитывая принятую гипотезу о независимости хрупкого трещинообразования от ползучести, можно определить продолжительность жизни образца при отсутствии ползучести (вследствие чего F = Fq) и чисто хрупком разрушении . Из (8.62) имеем [c.586]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...