Резонанс электрический

Для достижения оптимального режима работы излучателя индуктивность контура L = L подбирают из условия достижения резонанса электрического контура, т. е. чтобы электрические индуктивная и емкостная нагрузки взаимно компенсировались на частоте генератора со = о = 1 L . Колебательные свойства такого контура характеризуются электрической добротностью Qa = l/((Ooi (i ), которую регулируют, меняя Ra- [c.66]

Резонансный метод, используемый для определения диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь, основан на известных зависимостях между величинами емкости С и добротности Q настроенного в резонанс электрического колебательного контура при определенной частоте электрического поля. [c.150]

Чем больше заряд, тем сильнее деформируется пластинка. Под влиянием переменного электрического поля пластинка сжимается или растягивается в такт изменению знаков приложенного напряжения, т. е. колеблется она с частотой, с какой меняется электрическое поле. Если приложенное электрическое напряжение изменяется с частотой, равной частоте механического резонанса пластинки, то пластинка совершает колебания на этой резонансной частоте. [c.195]

Резонанс в электрической цепи.......244 [c.213]

Из уравнения (71.1) следует, что электрический резонанс в последовательной цепи, содержащей конденсатор и катушку, наступает при частоте шо, равной [c.245]

Линейные резонансные ускорители представляют систему линейно расположенных электродов, к которым приложено переменное электрическое поле, частота поля постоянна и находится в резонансе с движением частицы. Ускоряемые частицы движутся прямолинейно и многократно проходят ускоряющие промежутки. При прохождении каждого ускоряющего промежутка частица приобретает энергию, равную ZeU , где — ускоряющее напряжение в каждом промежутке в вольтах с учетом фазы ср. [c.62]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, пК, 2я, Зя и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Y -, К -, р-, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица (квазичастица) с вполне определенными свойствами электрическим и ба- [c.661]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Как уже упоминалось, для всех гиперонов обнаружены античастицы. Должны быть античастицы и у резонансов — антирезонансы. Все заряды антирезонансов (барионный, электрический, странность) должны быть противоположны зарядам соответствующих резонансов. Антирезонансы обозначаются той же буквой, что и резонансы, но с тильдой наверху и противоположным знаком электрического заряда, например [c.289]

Значения основных квантовых чисел (В, 5 и Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 16. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда Y = B + S, мультипольности изотопического мультиплета Л1 = 2Т +1 и среднего электрического заряда мультиплета z = Yj2= B + S)I2, которые при указанном выше выборе основных квантовых чисел являются производными . [c.293]

Уровни сверхтонкой структуры — это очень тесно расположенные уровни энергии атомов и молекул, связанные с наличием у атомных ядер собственных моментов (ядерных спинов). Разности энергий этих уровней, появление которых обусловлено взаимодействием магнитных и электрических моментов ядер с электронными оболочками атомов и молекул, очень малы и составляют от десятимиллионных до стотысячных долей электрон-вольта. Соответствующие переходы непосредственно изучаются радиоспектроскопическими методами ядерного резонанса (магнитного и квадрупольного). [c.228]

Уровни электрической структуры — это уровни энергии, получающиеся при расщеплении уровней энергии свободных атомов и молекул во внешнем электрическом поле. Происходит расщепление как электронных уровней атомов и молекул, так и вращательных уровней молекул, обладающих дипольным электрическим моментом. Величина расщепления электронных уровней энергии в сильных полях (порядка десятков и сотен тысяч вольт па сантиметр) достигает десятитысячных и тысячных долей электрон-вольта. Для вращательных уровней энергии в применяемых электрических полях порядка тысяч вольт па сантиметр величина расщепления составляет миллионные доли электрон-вольта. В видимой и ультрафиолетовой областях спектра наблюдается расщепление спектральных линий атомов в электрическом поле, соответствующее расщеплению электронных уровней энергии, которое носит название эффекта Штарка. Расщепление вращательных уровней дипольных молекул в электрическом поле может изучаться непосредственно радиоспектроскопическим методом электрического резонанса. [c.229]

Если поместить пластинку между обкладками конденсатора, питаемого переменным напряжением (рис. 475), то в ней можно возбудить вынужденные упругие колебания этого типа. При совпадении частоты внешней силы с собственной частотой пластинки наступит резонанс и амплитуда вынужденных колебаний достигнет максимума (она может достигать величины 10 см). Прикладывая достаточно большие электрические напряжения, легко было бы получить и большие амплитуды, но при этом деформации в пластинке превосходят допустимые пределы и она может разрушиться. [c.745]

Значения электрооптических коэффициентов для различных типов кристаллов приведены в табл. 33.1— 33.4. Если частота электрического поля, при которой произведены измерения, намного выше или ниже частоты собственного акустического резонанса, то использованы соответственно обозначения (S) иг. ИЛИ (Г) и Погрешность измеренных значений г, , около 15%. В сегнетоэлектриках и других материалах, имеющих фазовый переход, наблюдается сильная зависимость электрооптического коэффициента от температуры. если последняя близка к критической температуре Тка- Зависимость г /1, от длины волны света в области прозрачности веществ, как правило, слабая. [c.861]

Первые опыты по параметрическому резонансу производились в 30-е годы путем механического перемещения ферромагнитного сердечника внутрь катушки индуктивности колебательного контура. Используя нелинейную зависимость намагничивания сердечника от проходящего по вспомогательной обмотке тока, можно было и электрическим путем менять реактивный параметр контура. На этих принципах были построены тогде первые в мире параметрические машины (генераторы) Мандельштама и Папалекси. Однако из-за неизбежных больших потерь за счет петли гистерезиса и низких механических частот перемещения сердечника реализовать в те годы параметрическую регенерацию в диапазоне радиочастот для практических целей оказалось невозможным. [c.151]

Перейдем к теоретическим представлениям о механизме гигантского резонанса. При дипольном поглощении -у-кванта на все протоны ядра действует импульс однородного электрического поля, направленного перпендикулярно направлению пучка падающих фотонов. Под действием этого импульса центр тяжести протонов смещается относительно центра тяжести нейтронов. Но это смещение может произойти по-разному. Одним из крайних случаев является тот, когда все частицы смещаются примерно на одинаковые расстояния. Такая модель гигантского резонанса называется коллективной. В другом крайнем случае, наоборот, смещается лишь один нуклон. Это оболочечная модель в ее простейшем варианте независимых частиц. Подчеркнем, что в этом случае смещаться может как протон, так и нейтрон, несмотря на то, что нейтрон не имеет заряда и непосредственно поглощать фотон не может. Фотон поглощается здесь не нейтроном. [c.164]

И. В циклотроне нельзя ускорять электроны, поскольку они быстро достигают релятивистских скоростей. Тем не менее существуют ускорители, в которых электроны ускоряются импульсами электрического поля в постоянном однородном магнитном поле. Ускорители такого типа называются микротронами (иногда употребляется название электронный циклотрон). В микротроне частицы вводятся в ускорительную камеру не в центральной части магнитного поля, а на его краю. В месте вывода частиц помещается полый ускоряющий резонатор. В резонансе при каждом обороте электроны получают энергию 0,511 МэВ, точно равную энергии покоя электрона. Следовательно, в соответствии с (9.3) период Тп п-го оборота кратен периоду первого [c.477]

Появление резонанса свидетельствует о равенстве этих частот. Получение малой частоты собственных колебаний сод не вызывает затруднений и может быть осуществлено за счет уменьшения жесткости пружины получение же высокой частоты озо связано с некоторыми трудностями. Если требуется обеспечить большие частоты, используют приборы с электрическими вибраторами. [c.357]

Для излучения и приема ультракоротких (до единиц наносекунд) аку стических импульсов применяют наиболее широкополосные из известных, так называемые толстые пьезопреобразователи [25], Б которых толщина используемых пьезоэлементов намного больше длины волны возбуждаемых в них импульсов УЗК. В этих преобразователях отсутствуют условия для акустического резонанса и электромеханическое преобразование происходит только у излучающей (принимающей) УЗК поверхности пьезоэлемента, где существует резкий скачок поляризации или (и) возбуждающего электрического поля. [c.219]

Электрическая часть за небольшим исключением собрана из доступных элементов, выпускаемых промышленностью. Продольные колебания возбудителя создаются комбинацией синусоидального напряжения от задающего генератора с постоянным напряжением. Это обеспечивает получение колебаний без удвоения частоты. Для поддержания состояния резонанса (резонансная частота меняется с изменением температуры образца) использована цепь обратной связи. Сигнал от предусилителя усиливается каскадом из нескольких усилителей, что обеспечивает эффективную работу цепи обратной связи. [c.381]

Известно [2], что пассивные механические двухполюсники могут быть представлены на-эквивалентной электрической схеме некоторым числом L -контуров. На рис. 8 параллельно массам m и т источника и нагрузки включены последовательные L -контуры, имитирующие резонансы в системах с распределенными постоянными. В ранее рассмотренных случаях выбиралась достаточно большая постоянная времени Т i -фильтра, так что область отрицательного сопротивления (ю/й) Re [2" (1 -Ь /С/)1 <0 умещалась целиком в низкочастотном диапазоне, где г a /а т". Очевидно, при этих условиях устойчивость определяется условиями на первой критической частоте Й1. [c.75]

В предыдущем исследовании свободных и вынужденных колебаний предполагалось, что на движение звездочки и обоймы не действуют никакие силы сопротивления. Вследствие этого предположения в случае свободных колебаний было найдено, что амплитуда колебаний остается постоянной, хотя эксперименты показывают, что со временем амплитуды уменьшаются и колебания постепенно затухают. В случае вынужденных колебаний при резонансе было найдено, что амплитуда колебаний может неограниченно увеличиваться, хотя, как мы знаем, вследствие демпфирования амплитуды всегда остаются ниже определенного верхнего предела. Чтобы приблизить аналитическое решение вопроса о колебаниях к действительным условиям, необходимо принять во внимание силы неупругого сопротивления (демпфирования). Эти силы могут возникать от различных причин (трение между соприкасающимися поверхностями, сопротивление воздуха или жидкости, электрическое сопротивление, внутреннее трение вследствие несовершенной упругости и т. д.). [c.57]

Фиг. 15 ясно показывает, что изменения температуры газа при наличии и без подвода тепла сравнимы, поэтому можно сделать вывод, что приложение переменного электрического поля с частотой, соответствующей резонансу акустических колебаний газа, не приводит к интенсификации теплообмена. [c.448]

К числу методов определения межкристаллитной коррозии по изменению электрических характеристик сплава относится так называемый метод высокочастотного электрического резонанса [14]. Межкристаллитную коррозию определяют путем соприкосновения испытываемого образца с катушкой самоиндукции измерительного ко нтура таким образом, чтобы он пронизывался высокочастотным магнитным полем, которое вызывает в металле вихревые токи. Эти токи создают свое магнитное поле с обратным знаком, уменьшаюшее самоиндукцию контура и нарушающее электрический резонанс. Электрические колебания в контуре, срываясь с резонансцого контура вниз, уменьшаются по амплитуде. Изменения в амплитуде колебаний характеризуют склонность материала к межкристаллитной коррозии изменения тем больше, чем больше склонность к этому виду разрушения. [c.256]

Заметим, что при со = сог наблюдается резонанс. Электрическое поле Е, входящее в уравнения (5.41) — (5.44), есть локальное электрическое поле ) и оно не обязательно совпадает со средним макроскопическим электрическим полем, входящим в уравнения Максвелла. Этот вопрос будет обсуждаться в гл. 13. Однако уравнение (5.44) всегда приводит к частотной зависимости диэлектрической ьтюницаемости, которую в общем виде можно записать так [c.194]

Описанный механизм ускорения заряженной частицы в циклотроне возможен только в том случае, если движение частицы со-верщается синхронно (в резонансе) с изменением электрического напряжения, приложенного к дуантам [c.64]

Все мезонные адроны имеют барионный заряд В = 0, т. е. совпадающие значения странности 5 и гиперзаряда У = В + 5 = 5. Антиад-роны имеют тождественные с соответствующим адроном значения массы т, ширины резонанса Г, спина I и изотопического спина Т и противоположные по знаку значения гиперзаряда У, электрического заряда z, странности S и проекции изотопического спина Т . Схема распада антиадрона зарядовосопряжена схеме распада адрона. [c.292]

Порядок в мире элементарных частиц. С помоац>ю введенных выше, казалось бы, совершенно абстрактных величин (барион-ного числа В, странности S и изоспина 1) удалось выявить порядок в мире элементарных частиц. Если на координатной плоскости, осью абсцисс которой является множество значений проекций изоспина / , а на оси ординат откладываются значения B+S (гиперзаряд), расположить барионы со значением спина s= l2, ТО ТОЧКИ их расположения на плоскости образуют правильный шестиугольник (рис. 63). Аналогичное построение получится и для восьмерки мезонов со спином 5=0 (рис. 64). Резонансы со спином 5=72 образуют на этой плоскости треугольник (рис. 65). Интересно отметить, что одна из частиц, образующих его, была сначала открыта теоретически М. Гелл-Маном в 1961 г. Ее существование было подтверждено экспериментально только через три года (1964), причем характеристики частицы точно соответствовали предсказаниям теории, что сразу же доказывало ее справедливость. Была установлена связь между электрическим зарядом мезонов и барионов Q и другими их характеристиками [c.190]

Здесь ось Z является осью симметрии, А, В ъ Р—постоянные, которые могут быть определены из экспериментов по парамагнитному резонансу (подобно значениям g в п. 30). Первые два члена обусловлены магнитным взаимодействием с ядрами, а последний представляет составляющую, обусловленную электрическим взаимодействием с ядерным квадруиольиым моментом. Подставив (31.1) в функцию раснределепия, получаем соотнотеиие [108] [c.466]

Основным состоянием свободного иона кобальта является состояние оно расщепляется кубической компонентой электрического поля на дублет и триплет, причем последний лежит ниже. В результате совместного действия тетрагональной компоненты электрического поля и спин-орбптальной связи триплет расщепляется на три крамеровских дублета, находящихся приблизительно на расстоянии 10 друг от друга. Влиянием более высоко лежащих дублетов пренебречь нельзя, и при температурах, выше водородных, закон Кюри не выполняется. При температурах жидкого гелия закон Кюри выполняется, но восприимчивость обладает очень большой анизотропией. Эксперименты по парамагнитному резонансу [184] дали для направления тетрагональной оси значение расщепления ц = 6,45 и для [c.494]

Электромагнитные методы основаны на явлении ядерного магнитного резонанса (ЯМР) или на изучении траектории движения заряженных частиц в электрическом поле. Наряду с концентрацией компонента в потоке методы ЯМР позволяют определять и скорость, а следовательно, определять как истинную, так и расходную концентрацию компонента (фазы) в потоке. Так как чувствительность метода зависит от степени поляризации молекул, то наилучшие результаты получают при изучении веществ, молекулы которых являются ярковыраженными диполями. [c.242]

Резонанс напряжения на емкости с1макс С л получается при 7 =1 —1/2Q , т. е. при более низкой чем со,, частоте р, а резонанс напряжения на индуктивности ul макс при у = = 1/(1 — 1/2Q2), т. е. на более высокой чем щ частоте р. Все три максимума совпадают только при Qq- -oo (практически при Qo>10 )- На этом примере легко убедиться в том, что при небольших величинах добротности электрических колебательных контуров (Qn = 2 — 5) резонансные максимумы Ul, с, ur отличаются друг от друга по частоте на несколько процентов, что может быть весьма существенно при использовании таких систем в радиоизмерительных устройствах. [c.85]

Наиболее изучено полное сечение а, поглощения квантов различными ядрами. Основные опытные факты в отношении сечения Ot таковы. На всех ядрах, за исключением нескольких легчайших, сечение at при малых и больших энергиях мало, а где-то посредине имеет высокий и широкий максимум, называемый гиганжким резонансом. Ширина гигантского резонанса равна нескольким (3—4)МэВ, а его положение замечательным образом плавно и монотонно меняется с ростом массового числа А ядра от 20—25 МэВ в легких ядрах до 13—15 МэВ в тяжелых. Такое одинаковое для всех ядер поведение сечения можно назвать уникальным, так как обычно зависимость сечения от энергии для одной и той же реакции резко и нерегулярно меняется от ядра к ядру. Можно считать установленным, что в гигантском резонансе поглощаются в основном электрические дипольные (т. е. 1) кванты. Основной вклад в полное сечение в области гигантского резонанса вносят реакции (v, р), (у, п) вырывания из ядра одного нуклона. [c.164]

Электрическое сопротивление преобразователя Zn. э — комплексное электрическое сопротивление, измеренное на зажимах преобразователя при опре-деленмон акустической нагрузке на его рабочей поверхности. Различают электрическое сопротивление нагруженного преобразователя Z" g и не-нагруженного 3. График зависимости модуля I Zn, э I от частоты имеет в области рабочих частот два характерных экстремума минимум на частотах резонанса и антирезонанса. Значения Z . g и его параметры используют для определения оптимальных условий согласования преобразователя с электронным блоком дефектоскопа, а также для диагностирования его качества. Например, при нарушении склейки пьезопластины с демпфером значения Z g, [c.214]

В работе [31] электрохимический метод использовался также для определения пористости волокна и типа (]зункциональных групп на его поверхности. По скорости изменения электрического заряда после возникновения скачка потенциала можно в какой-то мере судить о пористости волокна, однако этот параметр не связан со сдвиговой прочностью композита. Наличие функциональных групп на поверхности можно установить только для обработанного волокна ourtaulds путем определения электрического заряда при восстановлении поверхностных групп, которое сводится к простому переносу электронов и обнаруживается с помощью усиленного сигнала электронного спинового резонанса. В случае волокна Gourtauldsi добавление одного электрона соответствует содержа- [c.255]

Возбуждение продольных колебаний стержней осуществляют электромагнитными, электродинамическими, пьезоэлектрическими или электростатическими возбудителями колебаний. Возбудитель колебаний устанавливают около одного конца стержня, на другом его конце располагают обратный преобразователь, преобразующий механические колебания стержня в электрические — датчик частоты колебаний и амплитуды вибросмещения. На резонансе при совпадении частоты возбуждающей силы с частотой собственных колебаний стержня благодаря высокой добротности колебательной системы амплитуда вибросмещения резко возрастает. Это обстоятельство используют для определения резонансных частот. [c.136]

Пьезощуп механические колебания модели преобразует в электрические, которые после усиления подаются на отклоняющие пластины вертикальной развертки катодного осциллографа. На пластины его горизонтальной развертки подается напряжение raneipaTOipa,. которое непрерывно измеряется частотомером. Подача двух колебаний одинаковой частоты на две взаимно перпендикулярные развертки позволяет наблюдать на экране осциллографа фигуру Лиссажу в форме эллипса. Пр 1 этом момент наступления резонанса определяется по максимальной амплитуде, т. е. по максимальному раскрытию эллипса. Этот момент фиксируется на шкале частотомера, записывается соответствующая частота колебаний генератора, которая и является резонаншой частотой колебаний модели. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...