Антирезонанс

Вблизи антирезонанса это уравнение не выполняется, так как выражение к(1м—I) уже нельзя считать малым. [c.103]

Как уже упоминалось, для всех гиперонов обнаружены античастицы. Должны быть античастицы и у резонансов — антирезонансы. Все заряды антирезонансов (барионный, электрический, странность) должны быть противоположны зарядам соответствующих резонансов. Антирезонансы обозначаются той же буквой, что и резонансы, но с тильдой наверху и противоположным знаком электрического заряда, например [c.289]

Антирезонансы Aj gg наблюдались экспериментально в процессе аннигиляции протона и антипротона [c.293]

При p = l/ ii/aii = 1/4000/0,5 = 89,4 с —первая парциальная частота (частота собственных колебаний системы, изображенной на рис. 258, а) амплитуда вынужденных колебаний стержня равняется нулю (Лф = О —случай антирезонанса). В этом случае груз массой/т может рассматриваться как гаситель колебаний стержня. Величину А в этом режиме проще определить по формуле (6) [c.378]

Если Д=7 0, то из (17.4) можно найти такую частоту 0J, при которой Л1 = 0. Такое состояние системы называют антирезонансом, а соответствующую частоту со антирезонансной. В нашем случае [c.137]

Аналог скорости 34 Аналог ускорения 35 Антирезонанс 137 [c.275]

Явление антирезонанса может быть использовано для виброгашения. Для этого достаточно подобрать величину массы ni2 и коэффициент жесткости q так, чтобы удовлетворялось равенство [c.337]

Определить пьезомодуль dn керамики титаната бария — кальция с кобальтом для образца в форме диска радиуса г = см, если частоты резонанса fr = 195 кгц и антирезонанса = 200 кгц - [c.164]

Частота /а соответствует полуволновой пластине, т. е. Л = = 0,5Я = 0,5с//а- Если на такой пластине Zn как реактивное сопротивление равно бесконечности, частоту называют анти-резонансной. В этом случае реактивная проводимость в параллельной схеме включения (см. рис. 1.38, в) равна нулю, поэтому антирезонанс — это резонанс параллельного колебательного контура. [c.65]

Как показывают экспериментальные данные [30], входной импеданс руки существенно зависит от усилия нажатия Р и плотности захвата Q. При увеличении Р VI Q максимум модуля входного импеданса Z и частота антирезонанса /о растут, причем смещение Z и /о определяется суммой Р и Q, т. Z Р + Q) = Z (Р + Q ) при заданной частоте, если Р + Q = Р + Q, Р Р, Q Q. На рис. 17, а приведена зависимость Z от частоты f как функция от F = Р + Q, а в табл. 16 даны значения Z max и соответствующие ему /о при разных значениях F, полученных в работе [30]. [c.76]

Если в нуль обращается числитель дроби (17.189), то в системе возникает антирезонанс — система колеблется при нулевом значении обобщенной координаты qj в течение всего процесса колебаний. [c.143]

В примере. 17.29 исследуются вынужденные колебания той же системы при моногармоническом возмущении (рис. 17.69) с построением графиков динамических коэффициентов. В этом же примере попутно обсуждаются антирезонанс и виброгасители. [c.150]

Динамический коэффициент p при одном значении (u/((0 )i равен нулю. Это свидетельствует о том, что при таком соотношении частот в процессе колебания системы масса т не смещается. Такое явление, как уже говорилось, носит название антирезонанса. Описанный факт является одной из иллюстраций того общего положения, что поведение систем при динамических воздействиях качественно отличается от наблюдаемого в условиях статики. Остановимся на этом вопросе. Представим амплитуды I и Сг согласно (17.209), в следующей форме [c.164]

И В системе возникнет антирезонанс. Разумеется, такая картина имеет место лишь при строго определенной частоте вынуждающей силы, удовлетворяющей условию (17.217). [c.165]

Установим, при каком значении частоты <л возникает антирезонанс. Раскроем зависимость (17.217) [c.165]

Свойство механических систем находиться при определенных условиях в состояния антирезонанса используется в технике. Если имеется система с одной степенью свободы, находящаяся под воздействием вынуждающей силы, и возникает необходимость погасить колебания такой системы, то этого можно достигнуть, превратив ее в систему с двумя степенями свободы, испытывающую антирезонанс, путем присоединения к ней определенным образом некоторой массы при помощи соответствующим путем подобранных упругих элементов. Такая добавленная к исходной механической системе конструкция носит название динамического виброгасителя. Следует, однако, иметь в виду, что виброгаситель эффективен лишь при строго определенной частоте вынуждающей силы — именно той, при которой возникает антирезонанс. При других частотах виброгаситель не дает необходимого эффекта. Существуют способы, позволяющие расширить полосу эффективной (в некотором осредненном смысле) работы виброгасителя ). [c.165]

Эти выражения получены после несложных преобразований из общих формул для V z) и M(z) при соответствующих значениях аргумента z. Произведем исследование V(l) и М(0) на антирезонанс. С этой целью рассмотрим равенства [c.187]

Проверка на антирезонанс величины Л1(0), аналитически выражаемой зависимостью (17.242)2, показывает, что он не наступает, поскольку уравнение (17.242) 2 не имеет вещественного решения, кроме (а/)1 = 0. Графическая интерпретация этого утверждения показана на рис. 17.86. Действительно, при [c.187]

Рассмотрим характер изменения функций в зависимости от z при а/, значительно большем рассмотренного выше. Заодно проиллюстрируем нагрузку, характерную для антирезонанса. С этой целью примем а/ по формуле (17.244) при = 2, т. е. примем а/ = 9я/4 = 7,06858 радиан (405°, тригонометрические функции при этом такие же, как при 45°), а = 0,02356194 сл- , [c.188]

Фазовые соотношения показаны на фиг. 1. 12 и на векторных диаграммах на фиг. 1. 13. В двух антирезонансах, характеризуемых равенствами Zg = О при со = 22,4 и 2 = О при ш = 31,6, при отсутствии трений были бы нулевые амплитуды у первой и второй массы или соответственно у второй и третьей. В действительности же за счет трений они не нулевые, а в первом случае даже не проходят через минимумы и мало отличаются от резонансных значений, приходящихся вблизи значения со = 24,1. [c.64]

В зоне этих частот минимумы сдвинуты по кривым левее антирезонансов из-за структуры знаменателя, который здесь имеет довольно пологий максимум. Напротив, в зоне второго антирезонанса, при ш = 31,6, числители Фа и Фз имеют явно выраженные минимумы и малые величины, что приводит к равенствам Фа Фз == 0. [c.64]

При U = 1 амплитуда = 0 этот случай антирезонанса рассмотрен на стр. 259, 260. [c.251]

Отсюда видно, что при h kl os kl = 0 наступает резонанс этот случай соответствует совпадению частоты возмущающей силы с какой-либо из собственных частот. В то же время, если выполняется равенство tg kl = th kl, то конец консоли будет оставаться неподвижным (антирезонанс). [c.269]

Резонанс такой системы наступает при обращении в нуль знаменателей в уравнениях (61) и соответствующем стремлении амплитуд Oi и 02 к бесконечности. При этом резонансные частоты равны собственным частотам рассматриваемой системы, а их число всегда равно числу ее степеней свободы. При антирезонансе в нуль обращается числитель первой формулы (61). Для этого необходимо, чтобы вынуждающая частота со составляла o = V/2/ i2- При таком значении частоты ио формулам (61) tzi = О, й2 = —Qo/h- [c.139]

Следовательно, первая масса остается неподвижной, хотя к ней приложена возмущающая сила Q=Qo sin oi. Возможность антирезонанса практически используется при устройстве динамического гасителя колебаний. При этом в систему вводится дополнительная масса на упругой связи. Надлежащая настройка виброгасителя обеспечивает прекращение колебаний основной конструкции, в то время как дополнительная масса m2 вибрирует достаточно интенсивно. Динамический виброгаситель [c.139]

Условием полного гашения вибрации точки А, т. е. наступления антирезонанса в этой точке, является выполнение равенства [c.157]

На рис. 10.15 приведены (а — для демпфируемого объекта, б — для гасителя) амплитудно-частотные характеристики рассматриваемой системы с гасителем (см. рис. 10.14,6). Для сравнения на рис. 10.15, а штриховой линией нанесена амплитудно-частотная характеристика объекта (см. рис. 10.14, а). При выбранной настройке присоединение гасителя образует такую результирующую систему с двумя степенями свободы, у которой на частоту возбуждения приходится антирезонанс. При этом частота антирезонанса совпадает также с частотой ре.аднанса исходной системы. [c.288]

При р = 1/си/ац = )/4000/05 = 89,4 с" первая парциальпая частота (частота собственных колебаний системы, изображенной на рис. 249, а) амплитуды вынужденных колебаний стержня равна нулю (А = О — случай антирезонанса). В этом случае груз массой itti может рассматриваться как гаситель колебаний стержня. Величину в этом режиме проще определить по формуле (6) = Мо/сц = 0,014 м. [c.349]

Электрическое сопротивление преобразователя Zn. э — комплексное электрическое сопротивление, измеренное на зажимах преобразователя при опре-деленмон акустической нагрузке на его рабочей поверхности. Различают электрическое сопротивление нагруженного преобразователя Z" g и не-нагруженного 3. График зависимости модуля I Zn, э I от частоты имеет в области рабочих частот два характерных экстремума минимум на частотах резонанса и антирезонанса. Значения Z . g и его параметры используют для определения оптимальных условий согласования преобразователя с электронным блоком дефектоскопа, а также для диагностирования его качества. Например, при нарушении склейки пьезопластины с демпфером значения Z g, [c.214]

Однако при (О = (Од в импедансе контура может сохраняться реактивная составляющая за счет импеданса Zp. Для дальнейшей оптимизации режима выбирают частоту о, соответствующую антирезонансу колебаний свободной пьезопластины о = сОа. На этой частоте практически все реактивные импедансы исчезают и импеданс контура генератора Z- = Ra Rp становится чисто активной величиной. [c.66]

Рис. 17.74. К примеру 17.29 а) система с одной степенью свободы б) система, присоединяемая к изображенной на рис. а, с целью создания антирезонанса для массы Ши в) система с двумя степенями свободы (система с одной степенью свободы с виброгаснтелем) г) трактовка системы, изображенной на рис. б д) система с одной степенью свободы с виброгасителем (система с двумя степенями свободы).

Динамический виброгаситель. В двухмассовой системе при определенных соотношениях масс nti, m2 (рис. 48) и жесткостей ji и /2 пружин можно обеспечить так называемый антирезонанс [53], при котором точка приложения периодической силы остается неподвижной. Уравнения движения масс rrii и m2 можно записать в виде [c.139]

При Р, в электрич. цепях реактивная часть комплексного импеданса обращается в нуль. При атом в после-доват. цепи падения напряжения на катушке индуктивности и на конденсаторе имеют амплитуду QEg. Однако они складываются в противофазе и взаимно компенсируют друг Друга. В параллельной цепи (рис. 1, б) при Р. происходит взаимная компенсация токов в ёмкостной и индуктивной ветвях. В отличие от последоват. Р., при к-ром вееш. силовое воздействие осуществляется источником напряжения, в параллельном контуре резонансные явления реализуются только в том случае, когда внеш. воздействие задаётся источником тока. Соответственно Р в последоват. контуре называют Р. напряжений, а в параллельном контуре — Р. токов. Если в параллельный контур вместо генератора тока включить генератор напряжения, то на резонансной частоте будут выполняться условия не максимума, а минимума тока, поскольку вследствие компенсации токов в ветвях, содержащих реактивные элементы, проводимость цепи оказывается минимальной (явление антирезонанса). [c.309]

Резонансное нарастание колебаний происходит во всех частях колебат. системы на одних я тех же частотах (рис. 5), равных частотам собств. колебаний системы. Нормальные частоты не совпадают с парциальными, т. е. с собств. частотами осцилляторов, входящих в совокупную систему. Если частота сторовней силы равна одной из парциальных частот, то в совокупной системе Р. не наступает. Напротив, в атом случае амплитуды вынужденных колебаний достигают минимума, аналогично случаю антирезонанса в системе с одной степенью Свободы. Возможность подавления колебаний, частота к-рык равна одной из парциальных, используется в злектрнч. фильтрах я успокоителях механик, колебаний. [c.310]

Речевой тракт представляет собой сложный акустич. фильтр с рядом резонансных полостей, создаваемых артикуляц. органами Р., поэтому выходной сигнал, т. е. произносимая Р., имеет спектр с огибающей сложной волнообразной формы (рис.). Максимумы концентрации энергии в спектре звука Р. наз. формантами, а резкие провалы — антиформантами. В речевом тракте для каждого звука Р. есть свои резонансы и антирезонансы, поэтому спектральные огибающие этого звука имеют индивидуальную форму. Для большинства гласных звуков Р. характерно своё расположение формант и соотношение их уровней для согласных важен также ход изменения формант во времени (формантные переходы). [c.388]

Масса riij имеет три частоты антирезонанса, находящиеся в интервалах между соседними собственными частотами. Масса /Пг обладает двумя аитирезонансами, масса /Пз — одним антирезонансом. Для массы OTj аитирезонансиое состояние невозможно. [c.107]

Курс теории механизмов и машин (1985) -- [ c.137 ]

Теория механизмов и машин (1979) -- [ c.337 ]

Вибрации в технике Справочник Том 1 (1978) -- [ c.106 ]

Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 2 (1995) -- [ c.325 , c.327 ]

Введение в теорию механических колебаний (0) -- [ c.162 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...