Гиперзаряд

Все мезонные адроны имеют барионный заряд В= о, т. е. совпадающие значения странности S и гиперзаряда К = В + S х= S. Анти- [c.668]

Значения основных квантовых чисел (В, S я Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 43. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда У = В -Ь S, мультипольности изотопического мультиплета М = 2Т + [c.669]

Значения основных квантовых чисел (В, 5 и Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 16. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда Y = B + S, мультипольности изотопического мультиплета Л1 = 2Т +1 и среднего электрического заряда мультиплета z = Yj2= B + S)I2, которые при указанном выше выборе основных квантовых чисел являются производными . [c.293]

Нестрогие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место в одних типах взаимодействий и нарушаются в других. К таким квантовым числам относят изотопический спин, гиперзаряд, пространственную и зарядовую четности, С-четность и ряд других. [c.971]

Гиперзаряд У есть сумма квантовых чисел У = В+ -f5- - - -6, он связан с электрическим зарядом Q (в единицах е ) и проекцией изотопического спина /3 следующим соотношением Q== l- +Yl2. [c.971]

Наиболее точными из приближенных законов являются законы сохранения странности S и шарма С, справедливые как для сильных, так и для электромагнитных взаимодействий, но нарушаемые слабыми взаимодействиями. Странность и шарм являются целочисленными аддитивными величинами типа заряда. Часто вместо странности вводят несколько другую эквивалентную ей величину, называемую гиперзарядом Y. [c.284]

Так как барионный заряд аддитивен, целочислен и сохраняется, то гиперзаряд обладает теми же свойствами, что и странность, но имеет иную, чем у странности, величину для частиц с ненулевым барионным зарядом. [c.291]

НЫ, К-мезоны), очарованных и прелестных частиц. Этому разделению отвечает наличие у адронов особых квантовых чисел странности 5. очарования С и прелести (красоты) Ь с допустимыми значениями (по модулю) О, 1,2, 3. Для обычных частиц S = = b = Q, для странных частиц S O, С = 6=О, для очарованных частиц С О, 6 = 0, % для прелестных b Q. Наряду с этими квантовыми числами часто используется также квантовое число гиперзаряд Y=B + S+ + b, имеющее, по-видимому, более фундам. значение. [c.602]

Нестрогие квантовые числа элементарных частиц сохраняются только при определенных взаимодействиях. К их числу относятся изотопический спин, гиперзаряд, пространственная и зарядовая четности, G-четность и квантовое число А. [c.810]

Наряду с ними для мезонов и барионов вводятся не вполне точные квантовые числа изотопический спин т, не сохраняющийся в электромагнитных взаимодействиях внутренняя четность Р и странность 5 (или связанный с ней гиперзаряд), не сохраняющиеся в процессах, вызываемых слабыми взаимодействиями. Неточные квантовые числа позволяют произвести дальнейшую систематизацию свойств мезонов и барионов и выявить среди них родственные группы частиц. Например, частицы с разными значениями электрического заряда, но с одним значением т объединяются в изотопический мультиплет. Рассмотрим этот вопрос несколько подробнее. [c.252]

Комбинация 0+5 называется гиперзарядом и обозначается У=/1о+5. [c.255]

Здесь У — гиперзаряд частицы. Для барионов У = В. [c.132]

Возьмем адроны с одинаковым спином н четностью. Они могут отличаться друг от друга значением третьей компоненты изотопического сннна и странностью 5 (или гиперзарядом У). [c.378]

Каждая частица, положенная в основу схемы Саката, характеризуется тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, электрическим зарядом Z = Q/e, странностью S (или гиперзарядом Y). Однако в качестве тройки исходных частиц нельзя брать р, п, Л, так как при этом барионное число В любой составной частицы было бы равно 3. [c.389]

Вместо странности S иногда пользуются понятием гинерзаряда Y = = В S. Так же, как и остальные заряды, гиперзаряд изменяет знак при замене частицы на античастицу. [c.641]

Новое Старое и гиперзаряд У В- - S Т плетность 27 + 1 Мэе резонанса Г, Мэе схема сильного распада [c.668]

Выще говорилось о том, что схема Саката обладает наибольшей привлекательностью с точки зрения минимума лежащих в ее основе фундаментальных частиц р, п. Л). Однако там же было показано, что эта схема не приводит к правильному набору барионных унитарных мультиплетов. Между тем положенное в основу схемы Саката представление о том, что каждая частица характеризуется только тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, зарядом 2 и странностью 5 (гиперзарядом У), может быть использовано для построения другой аналогичной схемы, которая дает правильные мульти-плеты, [c.691]

Обозначение Странность S и гиперзаряд У= В -(- S Изото- пиче- ский спин Т Муль-типлет-ность 2Т + 1 Масса т, Мэе Ширина резонанса Г, Мвв Спин и четность iP Преобладающая схема сильного распада [c.292]

Все мезонные адроны имеют барионный заряд В = 0, т. е. совпадающие значения странности 5 и гиперзаряда У = В + 5 = 5. Антиад-роны имеют тождественные с соответствующим адроном значения массы т, ширины резонанса Г, спина I и изотопического спина Т и противоположные по знаку значения гиперзаряда У, электрического заряда z, странности S и проекции изотопического спина Т . Схема распада антиадрона зарядовосопряжена схеме распада адрона. [c.292]

Порядок в мире элементарных частиц. С помоац>ю введенных выше, казалось бы, совершенно абстрактных величин (барион-ного числа В, странности S и изоспина 1) удалось выявить порядок в мире элементарных частиц. Если на координатной плоскости, осью абсцисс которой является множество значений проекций изоспина / , а на оси ординат откладываются значения B+S (гиперзаряд), расположить барионы со значением спина s= l2, ТО ТОЧКИ их расположения на плоскости образуют правильный шестиугольник (рис. 63). Аналогичное построение получится и для восьмерки мезонов со спином 5=0 (рис. 64). Резонансы со спином 5=72 образуют на этой плоскости треугольник (рис. 65). Интересно отметить, что одна из частиц, образующих его, была сначала открыта теоретически М. Гелл-Маном в 1961 г. Ее существование было подтверждено экспериментально только через три года (1964), причем характеристики частицы точно соответствовали предсказаниям теории, что сразу же доказывало ее справедливость. Была установлена связь между электрическим зарядом мезонов и барионов Q и другими их характеристиками [c.190]

В табл. 36.2, 36.3 приводится кварковый состав наиболее распространенных мезонов и барионов, содержащих кварки трех сортов и, d, s. Символом J " обозначены спин и четность адрона (полный момент и четность системы кварков, образующих адрон) /, /з — изотопи- еские квантовые числа адронов У — их гиперзаряд. Адроны, указанные в табл. 36.2, 36.3, образуют мультн-плеты, состоящие из восьми или десяти частиц, массы которых отличаются от средней массы частиц мульти-плета на 10—15%. Исключение составляют аномально легкие пионы (я , л ). Наблюдаемое объединение близких по массам адронов в более сложные по сравнению с изотопическими мультиплеты свидетельствует о том, что в мире адронов осуществляется, хотя и приближенно, более высокая симметрия, чем изотопическая. Она получила название унитарной симметрии. [c.972]

Правила запрета, связанные с сохранением изоспипа для мезонов, общее — систем, с нулевым гиперзарядом [c.119]

Удвоенное значение второго слагаемого называют гиперзарядом, 31гач0ния квантовых чисел К. и результирующий электрич. заряд, а также их символы и назва-иия приведены в таблице. [c.340]

L,), нр с разным электрич. зарядом (е, Vj, ц, Vj, т , v ) можно трактовать как проявление симметрии, связанной с группой т.н. слабого изоспина 5С/<,л(2), а сами пары рассматривать как спинорные (дублетные) представления этой группы. Аналогичная трактовка возможна в отношении пар кварков, участвующих в слабом взаимодействии. Отметим, что рассмотрение в рамках этой схемы слабого взаимодействия с участием кварка Ь с необходимостью ведёт к заключению о существовании у него изотопического партнёра кварка t, составляющего пару (t, Ь). Выделение слабым взаимодействием определ. спиральности (левой) у участвующих в нём фермнонов дополнительно можно рассматривать как проявление существования симметрии /сл(1). связанной со слабым гиперзарядом Y . При этом левым и правым фермионам следует приписывать разные значения гиперзаряда У ", а правые фермионы нужно рассматривать как изотопические скаляры. В принятом построении естественно военикает соотношение уже встречавшееся нам у адронов. [c.606]

Гиперзаряд Y определяется как сумма В S, он связан с зарядом Q и величиной / з соотношением Гелл-Мана—Нишиджимы Q = /з -f- К/2. [c.810]

Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда Y, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям f и Y. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811]

Помимо обычных, разговорных , наименований элементарных частиц, которые приводятся в таблицах в колонке Частица , существует предложенная Чу, Гелл-Маном и Розенфельдом [6] символика мезонов и барионов, обеспечивающая группировку элементарных частиц по изотопическому спину и гиперзаряду. В табл. 36.2 и 36.3 приведены символы барионов и мезонов в зависимости от / и У, объединенных в унитарные супер-мультиплеты. Дополнительные обозначения, которые записываются в виде индексов у символа элементарной частицы, обеспечивают группировку частиц по значению четности и спина, а также связывают частицы, расположенные на одной траектории Редже [7]. Правила, по которым вводится индекс у символов барионов и мезонов, приведены в табл. 36.3. Например, протон и нейтрон, для которых I = 1/2 У= 1 = [c.812]

В ф-лу С. входит в комбинации S В, называемой гиперзарядом. Ио-видимому, гинерзаряд — более фундаментальная характеристика сильновзаимодействующих частиц, чем С., но классификация состояний ио С. привычнее. Важной проблемой является теоретич. обоснование ф-лы Гелл-Манна — Иисид-зимы. Если существуют дополнит, квантовые числа, управляющие сильными взаимодействиями, то формула ( ) может оказаться частным случаем более общей ф-лы, связывающей все эти квантовые числа с величиной электрич. заряда. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...