Число Вебера критическое

В плавно ускоряющихся потоках газа относительно капли критические значения числа Вебера We выше [21, 56] и равны 10. [c.260]

Величины б , (ш") и (щ) ) находятся из критического числа Вебера Уе р и уравнений (4.42) и (4.44) при допущении, что в начальном сечении йхю (И = 0. [c.136]

Для маловязких жидкостей (например, для воды) основную роль играет число Вебера W. Распад капель происходит в том случае, если число Вебера больше критического значения W>Wkp. Зная критическое число Вебера, можно найти наибольший диаметр капель после распыления. [c.13]

Вопрос о том, каковы же фактические диаметры капель, вызывающих эрозию лопаток паровых турбин, еще недостаточно изучен. Поскольку во многих турбинах осевой зазор между сопловыми аппаратами и рабочими лопатками невелик, вполне может оказаться, что распад капель не успевает закончиться и капли, достигающие лопаток рабочего колеса, имеют диаметр, превышающий тот, который соответствует критическому значению числа Вебера. С увеличением осевого зазора наряду с улучшением условий дробления капель на более мелкие увеличивается абсолютная с и уменьшается относительная [c.19]

Фиг. 6. Зависимость максимального размера капли от скорости газа. А — критическое число Вебера, основанное на половинной скорости газа Б — критическое число Вебера, основанное иа скорости газа скорость жидкости, кг/час в 227,

Крупные капли, растущие за счет кинематической коагуляции и медленно теряющие скорость из-за большого начального импульса, становятся неустойчивыми и распадаются на более мелкие капли. Распад на две капли происходит, когда число Вебера превысит некоторое критическое значение, равное 5-7 [5, б]. [c.294]

Рис. 3-23. Зависимость критического числа Вебера от числа устойчивости (а) и осевого расстояния и размера частиц (б).

Более точно это можно сделать, пользуясь числом Вебера при его критическом значении [c.159]

Если рассмотреть процесс обтекания пузырька или капли со скоростью Wi2, то анализ размерностей выявляет в качестве критерия разрушения превышение числа Вебера некоторого критического значения [c.108]

Если учесть, что срыв должен зависеть от плотностей фаз Pg и Рр J0 зависимость критического числа Вебера, задающего начало динамического срыва капель, от параметров процесса, можно представить в виде [c.214]

Требование выполнения граничного условия для нормальных напряжений в передней и задней критических точках, а также вдоль границы миделева сечения пузыря приводит к следующей зависимости между числом Вебера Уе и отношением х большой и малой полуоси эллипсоида [261] [c.83]

Таким образом, по схеме а) при достаточно больших числах Бонда Во разрушение происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, а по схеме б) при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так называемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чем больше I или превышение чисел Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We — We и Во — Boj ), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бонда Во и Вебера We ц 2п должны [c.258]

Таким образом, по схеме а при достаточно больших числах Бойда Во pa.jpymemie происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, по схеме б при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так пазшшемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чедг больше I или превышение числа Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We—We, , и Во—Воц.), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бойда Во, .4л и Вебера We 2л должны определяться из опыта, так как распад капель и пузырьков всегда происходит вследствие появления нелинейных, конечных по амплитуде возмущений на сферической (а не плоской) поверхности. [c.163]

Различные авторы, исходя из результатов теоретических и экспериментальных исследований, предлагают различные численные значения для критического числа Вебера. Например, Прандтль [Л. 25], считая каплю шаром и сравнивая силу аэродинамического со)противлення, возникающую при движении капли в потоке, с внутренним давлением в капле, обусловленным силами поверхностного натяжения, на основании результатов опытов находит, что Wkp=3,76. По Волынскому [Л. 24] и Лышевскому (Л. 28] Wkp=6—7, по данным Бухмана Л. 31] Wkp=1,3—1,8. [c.13]

Для маловязких жидкостей (вода, керосин и др.) основную роль играет число Вебера We. Распад капель происходит в том случае, когда число We достигает значения, большего критического (We>WeKp). По величине W kp можно определить наибольший диаметр капель после распада. Опытные данные показывают [Л. 30, 112], что критическое значение числа Вебера We p=w6. Таким образом, максимальный диаметр капли после дробления определяется по формуле [c.244]

Pii . 3-5. Взаимосвязь критических значе-ипй скорости и угла падения частиц влаги ири различ/1Ь значениях числа Вебера. [c.56]

В работах многих авторов приводятся так называемые критические значения чисел Вебера We (We = 2piA V /a), при которых все крупные капли дробятся потоком. Часто указываются минимальные (при которых распадается примерно 10% капель) и максимальные (при которых все крупные капли раздробляются) значения критерия Вебера. Значительный разброс полученных значений We (в опытах обнаружен диапазон изменения We. от 3 до 45) объясняется не только различиями в точности и методике экспериментов, но и влиянием ряда других факторов. В частности, в работе [Л. 205] отмечена зависимость критического числа Вебера от числа устойчивости / = i2 /2rp2fT. Как видно из рис. 3-23,а. в широком диапазоне Г (от 10-вдо 10 2) значение We меняется незначительно (We = 10-=-15), и лишь при больших Г наблюдается существенный рост We. Таким образом, [c.67]

Для распада капли необходимо достижение критического числа Вебера ( 12.2). Значения W kp можно определять по экспериментальному графику на рис. 12.17,6, где дана зависимость W eKp от критерия Лапласа [18] [c.348]

Рис. 12.17. Деформация и расиад капли в потоке пара (а) и зависимость критического числа Вебера от критерия Лапласа (б) (разброс экспериментальных точек показывают вертикальные отрезки)

Апробация описанного метода определения аэродинамической характеристики частиц в потоке была осуществлена при исследовании аэродинамики потока капель воды в вертикальной трубе. Применение водяных капель повышает достоверность полученных результатов и существенно упрощает проведение экспериментов за счет обеспечения равномерного распределения частиц по поперечному сечению потока (что соответствует теоретической модели) и постоянства и стабильности расхода материала. В качестве генератора капель использовался призматический сосуд с деревянным днищем. В днище по кругу диаметром 0,3 м равномерно были просверлены отверстия, в которые вставлены капилляры с внутренним радиусом 0,4 мм. Постоянство расхода обеспечивалось поддержанием в сосуде определенного уровня воды. Исследования проводились при расходе от 0,05 до 0,18 кг/с, при этом на концах капилляров наблюдалось устойчивое каплеобразование. Диаметр капель составлял 3 мм (скорость витания при = 0,5 составляет 7,8 м/с), число Вебера УУе = р (1с 2(5 = , Ъ (при поверхностном натяжении воды о = 0,0728 П/м), т.е. меньше критического, и дробление их в опытах не происходило. [c.88]

Рассмотрим азимутальные возмущения т Ф 0). Нейтральная кривая для монотонных возмущений в случае Уе = 10 , т= 1 приведена на фиг. 1. Нейтральные кривые для азимутальных монотонных возмущений не имеют точек разрыва при всех числах Вебера. При этом нейтральная кривая для т = лежит ниже соответствующей нейтральной кривой при т = 0. Например, при е = 10 кривая 4 (фиг. 1) имеет локальный минимум М = 88,2, а минимальное значение нейтральной кривой 3 для осесимметрических возмущений равно 114,5. При увеличении т происходит стабилизация равновесия относительно монотонно нарастающих возмущений. Так, при т = 2 соответствующая нейтральная кривая лежит существенно выше кривой при т=, с дальнейшим ростом т происходит смещение нейтральных кривых вверх. Дестабилизирующее влияние первой азимутальной моды является решающим при небольших волновых числах, а с их ростом становится несущественным (фиг. 2, б). В случае е = 10 нейтральная кривая для монотонных возмущений при т = 1 (2 на фиг. 3) лежит выше соответствующей при /и = О кривой только в области небольших волновых чисел. С ростом волнового числа эти кривые практически сливаются. Поведение нейтральных кривых колебательных возмущений сильно зависит от значения азимутального волнового числа. С ростом т происходит дестабилизация равновесия относительно колебательных возмущений. При этом происходит смещение "носика" нейтральной кривой влево и понижение минимачьного значения числа Марангони. Зависимость минимальных чисел Марангони М и критических волновых чисел а от ази- [c.8]

Каждый из шести указанных выше механизмов дробления реализуется в своем диапазоне чисел Вебера, ограниченном некоторыми критическими числами We, вообще говоря, зависящими от числа Лаи.часа жидкости. По-впдимому, могут быть указаны шесть соответствующих диапазонов чисел Вебера [c.167]

Если воспользоваться уравнением движения капли (3-13) формулой (3-15), то можно определить место разрушения крупных, неустойчивых капель и соответственно максимальные значения чисел Вебера W m. На рис. 3-23,6 приведены расчетные значения чисел We в зависимости от осевого зазора в турбинной ступени для различных значений размеров капель. В качестве исходных данных для расчета были приняты те же параметры и скорости, что и в ранее рассмотренном примере (см. рис. 3-22,6). На рис. 3-23,6 видно, что для принятого критического числа We = 15, определяющего начало колебательного процесса, при зазоре 2<15 мм. неустойчивыми являются капли радиусом г> >10- м. Максимальные же значения числа WeM, при которых происходит разрушение капель, существенно зависят от размера калель. Так, для капель радиусом /-=100х ХЮ-8 м WeM=16, а при г = 500х ХЮ м WeM 45. Это объясняется [c.69]

С этой целью была проведена вторая серия опытов на воде с добавками поверхностноактивного вещества (изоамилового спирта, мыльного раствора). В первой серии опытов, проведенной на чистой воде, поверхностное натяжение жидкости было равно о = 0,073Н/м. Добавка незначительного количества мыльного раствора привела к снижению поверхностного натяжения рабочей жидкости до 0,04 Н/м, что позволило оставить на прежнем уровне вязкость жидкости, а следовательно, и экспериментально исследованные пределы изменения числа Ке. Таким образом, в результате проведения второй серии опытов была получена кривая Нк/Ро = /(Гг), отличающаяся от ранее полученной и представленной на рис. 9,23 только величиной критерия Вебера. Ск>поставление этих двух кривых дано на рис. 9.24, из которого видна четкая зависимость параметра Нк/Во от критерия We. Снижение величины поверхностного натяжения приводит к росту критической высоты воронкообразования. Это означает, что моделирование условий воронкообразования в подпорных емкостях только по величине критерия в соответствии с рекомендациями [8, 10, 47] приводит к занижению критической высоты воронкообразования примерно на 20—30% для большинства нефтепродуктов и нестабильного конденсата, имеющих а =0,03 4-0,04 Н/м. [c.367]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...