Число Вебера Рейнольдса

При этом имелось в виду, что при достаточно малых числах Рейнольдса из-за действия поверхностно-активных веществ, которые всегда есть в не очень очищенных ншдкостях, трение жидкости о пузырек определяется как для твердой частицы, а при больших числах Рейнольдса реализуется потенциальное обтекание, н сила трения определяется диссипацией в соответствующем поле скоростей. Следует иметь в виду, что если числа Вебера [c.103]

Чем меньше число Вебера, тем больше относительное влияние сил поверхностного натяжения. При больших значениях числа Рейнольдса и числа Фруда коэффициент расхо.да отверстия зависит только от числа Вебера. [c.320]

П. к., связанные с переносом импульса Рейнольдса число Ле = о1/, Эйлера число Ей = Ар/ро , Фруда число Рг = число Вебера ]Уе — рг //сг, Мага [c.668]

Коэффициент расхода зависит от отношения диаметров, остроты кромки (отношение радиуса скругления к радиусу отверстия) и числа Рейнольдса (Re), а при истечении в газ - от числа Вебера, [c.109]

Комплекс Яб представляет собой число Фруда, а комплекс Яб — число Рейнольдса, составленные по характерному линейному размеру а. Можно показать, что комплекс я , называемый числом Вебера (We), является мерой отношения конвективных сил инерции к силам поверхностного натяжения. [c.62]

Деформированный газовый пузырь при больших числах Рейнольдса. Рассмотрим диффузию к пузырю, всплывающему в жидкости при больших числах Рейнольдса. Форма пузыря существенно зависит от величины числа Вебера We, которое определяется следующим образом [c.177]

При численном решении уравнений (2.4.1) и (2,4.2) числа Рейнольдса (Ве = мо/ ц/у), Фруда (Рг = М() / (gRQ)), Прандтля (Рг = у/а) и Вебера ( Уе = р о У) изменялись в следующих пределах Ке - от 15(Ю до 20000, Рг - от 400 до 50(Ю, Рг - от 1 до 50, Уе -- о г 50 до 25(Ю. [c.72]

Так как всякий коэффициент местного сопротивления зависит от числа Рейнольдса, то и коэффициент расхода должен зависеть от этого параметра. Детальные исследования показывают, что на величину х влияют также числа Фруда и Вебера, т. е. силы тяжести и поверхностного натяжения. Однако существует такой диапазон этих критериев, в котором влияние оказывает только число Рейнольдса. По данным А. Д. Альтшуля [1], это имеет место при [c.177]

Поскольку всякий коэффициент местного сопротивления, как мы знаем, зависит от числа Рейнольдса, то и коэффициент расхода р должен зависеть от этого параметра. Детальные исследования показывают, что на величину р влияют также числа Фруда и Вебера, т. е. силы тяжести и поверхностного натяжения. [c.191]

В число этих критериев можно включить указанные выше критерии Рейнольдса П, = Re = Вебера Па = [c.148]

Цилиндрические насадки можно рассматривать как прямые трубы ограниченной длины и использовать для их расчета коэффициент гидравлического сопротивления, Широко распространена также оценка гидравлического сопротивления насадка с помощью коэффициента расхода. Для насадка коэффициент расхода, равно как и коэффициент сопротивления, является функцией чисел Рейнольдса, Вебера и кавитации, а также размеров, определяющих геометрическое подобие. Если для -отверстия в тонкой стенке число кавитации не оказывало влияния на величину коэффициента расхода, то для насадков оно играет большую роль. [c.111]

В цилиндрическом насадке с острой входной кромкой минимальное давление, как уже отмечалось, достигается в сжатом сечении струи в вихревой зоне, находящейся вблизи стенки насадка. Следовательно, именно в этой области начинает образовываться кавитационная зона - каверна, заполненная паром или газом. Кавитация начинается у стенок насадка, вблизи узкого сечения. В центральной части потока в это время видимой кавитации не наблюдается. Центральная часть потока (ядро потока) в начальных стадиях кавитации движется в виде свободной струи, окруженной смесью пара и жидкости. По мере увеличения скорости истечения при постоянном противодавлении либо при уменьшении противодавления (при постоянной скорости истечения) происходит расширение кавитационной зоны. Она распространяется по длине насадка вниз по течению. Длина зоны каЕ (тации характеризует степень развития кавитации в потоке. Критерием динамического подобия условий кавитационного течения является число кавитации х в некоторых случаях кавитация зависит также от чисел Рейнольдса и Вебера [17]. Изменять величину числа кавитации можно за счет скорости истечения, противодавления р2, а также за счет давления насыщенных паров. [c.113]

Основное значение числа кавитации обусловлено тем, что оно является критерием динамического подобия условий течения, при которых происходит кавитация. Поэтому его применимость ограничена рядом факторов. Для полного динамического подобия течений в двух системах необходимо, чтобы влияние всех физических параметров выражалось одними и теми же соотношениями. Поэтому даже при идентичных термодинамических и химических свойствах и одинаковой форме твердых границ без учета влияния примесей, содержащихся в жидкости, для динамического подобия необходимо, чтобы влияние вязкости, сил тяжести и поверхностного натяжения выражалось одним и тем же соотношением в обоих случаях кавитации. Другими словами, заданное условие кавитации воспроизводится точно только в том случае, когда числа Рейнольдса, Фруда, Вебера и т. д., а также число кавитации К имеют определенные значения, соответствующие единому соотношению между ними. Более того, поскольку основное течение в простых системах зависит от формы твердых границ, а в сложных системах — от формы границ и их относительного движения, для подобия необходимо, чтобы направление основного течения относительно твердых границ удовлетворяло определенным условиям. [c.67]

Коэффициенты расхода внешнего цилиндрического насадка Цц.п в общем случае зависят от числа Рейнольдса, Фруда, Вебера, относительной длины, конструктивных особенностей и относительной шероховатости проточной части насадка. Влиянием сил поверхностного натяжения и сил тяжести на коэффициенты расхода рассматриваемых насадков можно пренебречь при Уец>- [c.218]

В (11.3) под знаком интеграла кроме переменной у имеются еще переменные й и р.. В общем случае Й может зависеть от Я, а коэффициент расхода ц также может изменяться с изменением напора, так как при этом изменяются числа Рейнольдса, Вебера, Фруда, которые могут влиять на х (см. 10.2). Рассмотрим только те случаи, когда допустимо принимать изменение коэффициента расхода в процессе истечения настолько незначительным, что можно принять р постоянным. [c.231]

Из зависимости (70) следует, что в общем случае безразмерны перепад давления при течении жидкости, выражаемый числом Эйлера, является сложной функцией большого числа параметров. Для упрощения аналитического рассмотрения во внимание принимают лишь существенно влияющие параметры. Так, например, влияние критериев Фруда, Рейнольдса и Вебера заметно лишь тогда, когда их величины относительно малы. [c.63]

При численном решении уравнений (8.4.1) и (8.4.2) числа Рейнольдса (Ке = Мо оА). Фруда (Рг = о/(я о)), Прандтля (Рг = 1 /а) и Вебера ( е = [c.168]

Поступательный поток. При малых числах Рейнольдса и Вебера осесимметричная задача о медленном поступательном движении капли с установившейся скоростью Ц в покоящейся жидкости исследовалась в [310]. Считалось выполненным условие Уе = О(Ке ). Для определения деформации поверхности капли использовалось условие равенства скачка нормальных напряжений избыточному давлению, обусловленному силами поверхностного натяжения. Было показано, что капля имеет форму сплюснутого (в направлении движения) эллипсоида вращения с отношением большой и малой полуоси, равным [c.82]

Всплывание эллипсоидального пузыря при больших числах Рейнольдса. Рассмотрим движение газового пузыря при больших числах Рейнольдса. При малых Уе форма пузыря близка к сферической. Значения чисел Вебера порядка единицы составляют важную для практики промежуточную область изменения Уе, когда пузырь, будучи существенно деформированным, сохраняет симметрию относительно своего миделева сечения. Для таких значений Уе форма пузыря хорошо аппроксимируется сплюснутым в направлении потока эллипсоидом вращения с полуосями а и Ь = %а, где полуось 6 ориентирована поперек потока и х 1. [c.83]

С увеличением чпсла Вебера Wei при не очень малых числах Рейнольдса RB (а увеличение Wei при фиксированных свойствах фаз получается при увеличении Re ) начинает сказываться деформация капель и пузырьков, которые принимают форму эллипсоида, сплющенного в направлении обтекания и коэффициент сопротивления резко увеличивается (рпс. 5.3.1). При дальнейшем увеличении числа Вебера Wei до значения 1 пузырек или капля принимают фopiIy сегмента, за которым образуется ламинарный или турбулентный (в зависимости от Re ) след. [c.256]

Тей.лор и Акривос [791] рассчитали движение капли в неподвижной неограниченной жидкой среде при малых числах Рейнольдса, решая уравнение движения методом возмущений. При малых числах Вебера We капля деформируется в сплющенный сфероид, а с увеличением We приобретает форлгу сфероидальной чашки. Для капли, поверхность которой можно описать уравнением ria = 1 -г OS 9, где а — радиус соответствующей сферической капли, а [c.109]

Чем меньше число Вебера, тем бо.1Ьше относительное влияние сил гювер.х-ностного натяжения. При больших значениях числа Рейнольдса и числа Фру-да коэффициент расхода отверстия зависит только от числа Вебера, уменьшаясь с увеличением этого числа (см. рис. XVI. 13). Эта зависимость мэжет быть представлена формулой [5] [c.300]

С увеличением числа Вебера Wei при не очень малых числах Рейнольдса Re (а увеличение Wei при фиксированных свойстпах фаз получается при увеличении Re ) начинает сказываться деформация капель и пузырьков, которые принимают форму эллизг-соида, сплющенного в направлении обтекания, и коэффициент [c.161]

При истечении жидкости в газ, когда имеется граница раздела двух сред, на величину коэффициента расхода отверстия а тонкой стенке начинают оказывать влияние силы поверхностного натяжения, относительную величину которых оценивают с помощью критерия или числа Вебера. Силы поверхностного натяжения создают дополнительное давление внутри струи и, в то же время, изменяют траектории движения частиц жидкости, увеличивая диаметр ее сжатого сечения, а следовательно, и коэффициент сжатия. Вследствие сказанного, очевидно существование экстремума в зависимости коэффициента расхода от числа Вебера. Для исключения влияния числа Рейнольдса в качестве зависимой переменной целесообразно взять относительный коэффициент расхода отношение коэффициента расхода при истечении в газовую среду к коэффициенту расхода при n te4eHHH под уровень. [c.110]

В теории распада струй и капель, обтекаемы.х газовым потоком, используются числа Вебера W=u pr6/ T — соотношение между скоростным напором газа и давлением поверхностного натяжения и Wi= = рж/рг Рейнольдса Ке=нршв/цж — соотношение между силами инерции и силами вязкости Лапласа Lp = ReVWi=opHta/n , характеризующее соотношение между силами вязкости и поверхностного натяжения М=рг/рш, учитывающее инерционные силы газовой и жидкой сред Ы= Хг/11ж — соотношение между силами вязкости газовой среды и жидкости, где б — толщина пленки жидкости (перед ее распадом) или струи. [c.115]

Воздухосодержание в гидравлическом прыжке является функцией не только Фруда, но также, например, числа Вебера или числа Рейнольдса. Поэтому при использовании для практических [c.251]

Сферичность формы капли или пузыря, обтекаемых стоксовым потоком, является следствием безынерционности течения. Однако даже в случае преобладания инерционных сил над вязкими, когда число Рейнольдса нельзя считать малым, деформации капли не происходит, если инерционные силы малы по сравнению с капиллярными. Мерой отношения инерционных и капиллярных сил служит число Вебера Уе = р и а/а, где а — поверхностное натяжение на границе капли. При малых значениях Уе способная к деформации капля (пузырь) будет сохранять сферическую форму. [c.56]

Деформация капель, движущихся в газе при больших числах Рейнольдса. В [128] исследована зависимость деформации капли от числа Вебера и интенсивности вихря внутри капли. Было показано, что форма капли близка к сплюснутому эллипсоиду вращения с отношением полуосей х > 1. При отсутствии вихря внутри капли эта зависимость согласуется с функцией Уе(х), приведенной в (2.8.3). При увеличении интенсивности внутреннего вихря х уменьшается. Поэтому движущиеся в газе капли имеют деформацию значительно меньшую по сравнению с пузырями при одном и том же числе Вебера Уе. Величина вихря внутри эллипсоидальной капли, как и у вихря Хилла, пропорциональна расстоянию 71 от оси симметрии [c.87]

На рис. 2.3.1 представлена зависимость безразмерной длины струи от расстояния при различных числах Рейнольдса Ре (рис. 2.3.1, а) и Вебера е (рис. 2.3.1, б). Число е заметно влияет нс только на радиус струи, но и на его кривизну. Это влияние тем заме гнее, чем ближе к точке выхода струи из отверстия разниг(а в величинах радиуса, при т = 5 почти в 2 раза больше, чем при х = 50, когда радиус струи выходит на постоянную величину. [c.67]

Позднейшие исследования показали, что значения коэффициента расхода меняются в зависимости от числа Рейнольдса и критериев Вебера и Фруда. Эта зависимость для круглых отверстий была исследована А. Д. Альтшулем, выполнившим специальные опытные работы над истечением воды, нефти, различных масел, сахарного раствора и т. д. [c.261]

При течении с кавитацией (вк.пючая возникновение кавитации), т. е. при К Л , число кавитации К является определяющим критерием подобия наряду с такими критериями динамического подобия, как критерий Рейнольдса, Фруда, Вебера и т. д. Здесь и ниже рассматривается лищь влияние числа кавитации, что оправдано теоретически при фиксированных значениях Re, Рг, е, а практически связано с приближенным учетом влияния этих критериев, что авторы называют частичным подобием. Влияние этих и других критериев более подробно рассматривается в гл. 6. — Прим. ред. [c.64]

Альтшуля, показали, что коэффициенты расхода отверстий меняются в зависимости от числа Рейнольдса, параметра кине-тичиости и критерия Вебера (поверхностное натяжение). А. Д. Альтшуль провел опыты с ис- ю течением через круглые отверстия зоды, нефти, различных масел, сахарного раствора и т. д., результаты которых хорошо иллюстрируются графиком на рис. УП. 6. [c.151]

На рис. 8.3.1 представлена звисимость безразмерной длины струи от расстояния при различных числах Рейнольдса Ке (а) и Вебера Уе (б). Число е заметно влияет не только на радиус струи, но и на его кривизну. Это влияние тем заметнее, чем ближе к точке выхода струи из отверстия [c.161]

На рис. 8.3.2 представлены результаты численного расчета безразмерной температуры струи на различных расстояниях от начала входа струи. При X = О безразмерная температура Г = О, что отвечает начальной температуре струи. С увеличением расстояния от своего устья струя нагревается с поверхности Гн (7 = 1). Интенсивность нагрева струи зависит от числа Прандтля, т.е. от ее физико-химических свойств. Нагрев происходит тем быстрее, чем меньше число Прандатля. От чисел Рейнольдса и Вебера профиль температуры струи практически не зависит. Эта независимость носит, естественно, условный характер, так как на рис. 8.3.2, а,б эта зависимость представлена в безразмерных координатах, в частности при х = и = = Ко1с )у, т.е. в реальных координатах, на характер зависимости радиуса струи на различном расстоянии от входа струи в пространство, заполненное паром, будет влиять величина с = gRo v , где g — ускорение свободного падения, которое выполняет функцию внешней силы. [c.162]

Здесь Н - преобразованное и безразмерное отклонение толщины пленки от невозмущенного уровня, х,х- безразмерные значения времени и продольной цилиндрической координаты и (р - азимутальная координата, / - радиус цилиндра, L - длина волны нейтральных, аксиально-симметричных возмущений для безволнового режима течения. Ке и Уе - числа Рейнольдса и Вебера, Лр - толщина невозмущенной пленки, Ур -скорость течения жидкости на свободной границе невозмущенной пленки, о - коэффициент поверхностного натяжения на свободной границе, р и V - соответственно плотность и кинематическая вязкость жидкости, - ускорение свободного падения. Уравнение (1.1) написано в системе отсчета, движущейся со скоростью нейтральных бесконечно малых аксиально-симметричных возмущений. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...