Симонов

Берман, Симон, Клеменс и Фрай [20, 39, 40] исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой она была отнесена за счет рассеяния на дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Вторая часть изменялась как где п лежит между 1 и 3. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном и производит целую лавину смещений. Образование таких лавин предполагается теорией взаимодействия нейтронной радиации с веществом [168, 169]. [c.252]

Натрий. Пикар и Симон [71], измерявшие теплоемкость натрия между [c.337]

Егце ранее Симон и Ланге [200] обнаружили, что при температурах выше 10°К теплоемкость аморфного глицерина больше, чем кристаллического. Указанные авторы обсуждали возможные следствия этого явления с точки зрения третьего закона термодинамики. [c.369]

Температурная зависимость давления насыщенных паров гелия представляет собой настолько удобную шкалу с хорошей воспроизводимостью, что ею пользовались задолго до появления международных соглашений в гелиевой области температур. Еще в 1924 г., до появления МТШ-27, Камерлинг-Оннес в Лейденском университете первым установил температурную шкалу по давлению паров " Не вплоть до критической точки 5,2 К. Шкала уточнялась в Лейдене в 1929, 1932 и 1938 гг. Международное соглашение о шкале по давлению паров Не было заключено в 1948 г., когда представители лаборатории Камерлинг-Оннеса (КОЛ), Королевской лаборатории Монда в Кембридже и нескольких криогенных лабораторий в США согласились принять усредненную шкалу [55]. Эта шкала была основана на термодинамической формуле Блини и Симона [8] для температур ниже 1,6 К, измерениях давлений паров от 1,6 до 4,3 К, выполненных Шмидтом и Кеезомом [51], и на пяти значениях давлений паров между 4,3 и 5,2 К, найденных Камерлинг-Оннесом и Вебером [37]. Построенная таким образом шкала официально не принималась, однако была широко известна и ею пользовались при [c.68]

Из научных предшественников Галилея можно назвать Леонардо да Винчи и Стевина. Знаменитому художнику Леонардо да Винчи (1452—1519) принадлежат исследования по теории механизмов, трению и движению по наклонной плоскости. Замечательны его попытки построить летательные машины. Труды голландского инженера Симона Стевина (1548—1620) также касаются равновесия тела на наклонной плоскости. Он открыл, быть может под влиянием работ парижского математика Иордана Неморария (XIII в.), закон равновесия трех сил, пересекающихся в одной точке, и вплотную подошел к закону параллелограмма сил в такой форме, в какой мы его знаем теперь. [c.14]

Подобная задача была решена Симоном и Клиффордом [13] с учетом альбедо однократного отражения, не зависящего от угла 00, без потери энергии с изотропным или косинусоидальным угловым распределением отраженного излучения. Ограничение Симона и Клиффорда оказывается приемлемым только для нейтронов тепловых и промежуточных энергий. [c.150]

Работа Симона и Клиффорда [13] была первой среди таких исследований. Ее авторы рассмотрели компоненту излучения Фал. пр для двухсекционного цилиндрического канала радиусом а, длиной первой секции и, второй /г, изогнутого под углом ф. Входное окно канала перпендикулярно его оси занимает плоский изотропный иотонник излучения мощностью N0 нейтронов. [c.157]

Для тепловых нейтронов плотность потока во второй секции в зависимости от угла изгиба 1з хорошо описывается законом 1/з1п1 ), даваемым приближением Симона и Клиффорда. Для быстрых нейтронов расхождение результатов эксперимента и расчета в этом приближении может достигать 500%. [c.164]

Правило параллелограмма сил установлено в результате работ ряда ученых, из которых следует упомянуть С. Стевина (умер в 1633 г.) И. Ньютона и П. Вариньона (1654—1722). Симон Стевин доказал правило параллелограмма сил, исходя из невозможности существования вечного двигателя (perpetuum mobile). И. Ньютон и П. Вариньон доказывали правило параллелограмма сил, основываясь на принципах динамики. Собственно И. Ньютон рассматривал правило параллелограмма как добавление ко второму закону динамики, подтверждающее с современной нам точки зрения векторные свойства силы. Вариньон, не ограничиваясь дедуктивными соображениями, проверил правило параллелограмма экспериментально на построенном им приборе. [c.251]

Джонс, Ларсен и Симон [148] приводят описание водородно-ожижительпой установки Кларендонской лаборатории (Оксфорд), построенной в 1948 г. В статье, кроме конструкции ожижителя, приведены также подробные данные о различном вспомогательном оборудовании, необходимом для производства жидкого водорода. К сожалению, в статье не описана конструкция теплообмеиппков. Эта установка интересна тем, что она предусматривает конверсию орто-водорода в пара-водород, проводимую на активированном угле, охлажденном до 75° К. (Подробнее этот вопрос рассматривается в п. 25.) Производительность установки равна 13 л час при циркуляции через ожижитель [c.70]

Отметим, что Лонг и Симон [203—205] предложили п применили для кижепия гелия новый тип детандера с гибким металлическим снльфоном вместо обычных цилиндра и поршня. [c.96]

Экснансионный метод ожижения пригоден только в том случае, когда теплоемкость сосуда С меньше теплоемкости находяш,егося в нем газа. Это условие выполняется лишь при очень низких температурах, когда теплоемкость твердых тел становится малой. Поэтому экснансионный метод применяется практически только для ожижения водорода п гелия. Этим и объясняются неудачи Кальете в его опытах по ожижению кислорода. В табл. 15, по данным Пикара и Симона [2И], приведены значения теплоемкости стального сосуда объемом 150 см , рассчитанные на давление 100 атм и теплоемкости такого же количества гелия при том же давлении для двух температур. Из таблицы видно, что при более низкой температуре (10° К) теплоемкость сосуда пренебрежимо мала, т. е. почти весь холод, получаемый при расширении, идет на охлаждение газа. При более высокой температуре наблюдается обратная картина. [c.97]

Практически процент заполнения сосуда жидкостью намного меньше Гид На фиг. 79 приведены некоторые экспериментальные данные Симона и др. [210] по заполнению сосуда при ожижении водорода с = 52° К. В опытах Симона и др. [210) действительный процент заполнения не превышал 15%. Однако линейная экстраполяция результатов (что, как показывают соот-ветстиующие данные но ожижению гелия, вполне допустимо [211]) дает при Т — 52° К и pj = 200 атм значение Удеисти. 0,45, т. е. достаточно высокий выход жидкости. [c.98]

Для увеличения выхода жидкости Симон и Альберг [209] предложили использовать эффект Джоуля —Томсона. Помещая дроссельный вентиль в холодной части прибора непосредственно на сосуде С и пропуская расширенный газ по змеевику, навитому на сосуд С и припаянному к ному, можно понизить температуру сжатого газа, а следовательно, и увеличить количество получаемой жидкости. С приборами такого типа работали Симон, Кук и Пирсон [210]. [c.98]

Ф и г. 79. Процент. заполнения сосуда жидкостью для ра.зличных начальных давлений и температур при ожижении водорода экснанси-оиным методом (ио данным Симона, Кука и Пирсона [210]). [c.98]

Экспансионный ожижитель Симона. Существуют три различных типа гелиевых ожижителей, а именно непрерывного действия с предварительным водородным охлаждением, непрерывного действия с охлаждением детандером и хорошо известный процесс ожижения без использования непрерывного потока. Первые два способа ожижения кратко описаны выше. Третий способ используется в так называемом экспансионном ожижителе Симона [2], который показан схематически на фиг. 7. В этом ожижителе газообразный гелий, охлажденный и змеевике S, нагнетается в металлическую камеру В, охлаждаемую жидким или твердым водородом G. Чтобы обеспечить теплопроводность пространства Z, последнее заполняется гелием при низком давлении. Теило, поглощенное водородной ванной, определяется уменьшением внутренней энергии гелия после входа в камеру и работой сжатия. Работа сжатия равна 2 mpv, где т—масса очень малого количества входящего "аза, а v—его удельный объем. Если весь газ входит при одинаковой температуре Т,, то общая работа потока равна NRT , где lY—число молей газа, который входит в камеру, а В—газовая постоянная. Охлаждение с помощью водорода, требующееся для поглощения тепла, производимого работой сжатия, может оказаться больше того, которое необходимо для изменения внутренней энергии гелия. Это видно из сравнения величины двух произведений В1 и С ,ср,(2 ,—Tj), где Гд—конечная температура. [c.132]

Весьма важным достоинством экспансионного ожижителя Симона является ничтожно малая теплоемкость камеры, в которую накачивается [c.133]

Экспансионные ожижители без непрерывного потока. Различными исследователями было построено около двенадцати экспансиопных ожижителей, но почти все они являются модификацией описанной выше симоновской конструкции. Первое изменение, введенное Куком, Роллином и Симоном [19], состояло в том, что ожижитель был снабжен приспособлением для [c.149]

К, который, как он полагает, вызывается мартенсптовым превращением. Следует напомнить также о калориметрических измерениях Симона и Пикара [45] с натрием, которые обнаружили аномалию теплоемкости в области 1° К (см. также работу Паркинсона н Кварингтона [46]). [c.166]

Если часть фононов отражается от поверхности зеркально, то эффективное значение L возрастает, и в случае, когда коэффициент зеркального отражения не зависит от частоты, L также от нее не зависит. Берман, Симон и Зиман [46] произвели такое обобщение и, кроме того, рассчитали уменьшение L при конечной длине образца. [c.248]

Исчерпывающая проверка теории Казимира была сделана Берманом, Симоном и Зиманом [46] на алмазе. Вследствие высокой дебаевской температуры и высокой температуры максимума теплопроводности алмаза оказалось возможным в области гелиевых температур исключить все побочные процессы рассеяния. Однако нужно было вводить нонравки на конечную длину образца. Было найдено, что ниже 6°К. Средний свободный [c.251]

В случае спрессованных порошков можно грубо оценить размер кристаллитов. Предполагая вероятность рассеяния на каждой границе, равной единице, мон -но оценить тепловое сопротивление, вызванное рассеянием границами кристаллитов. Кюрти, Роллин и Симон [31], а также ван-Дейк и Кеезом [32] нашли, что тенлопроводность спрессованного порошка жрлезоаммониевых квасцов составляет всего /j(, теплопроводности монокристалла [31], у которого средняя длина свободного пробега фононов равна всего только - 0,05 см. Размеры кристаллитов не приведены. Теплопроводность спрессованного порошка из той же соли была измерена также Хадсоном [35]. Кристаллиты имели размеры между 10 и 10 сж. Как указал Берман [5], средний свободный пробег фонона в этом случае составлял - 10" см, что согласуется с размерами кристаллитов. [c.253]

Ни в опытах Кюрти, Роллина и Симона [31], ни в опытах Гарретта [37] не было найдено каких-либо других составляющих теплопроводности, кроме решеточной, но это нельзя считать расхождением с вышеуказанными теориями. [c.255]

Используемый в Оксфорде калориметр, в котором применяется теплообменный газ [66], показан на фиг. 3. В этом приборе жидкий гелий получается по способу Симона расширением в верхней камере Е. Гелий поступает в сосуд калориметра по капилляру и коиденсируется здесь, так что сам [c.333]

Группа Па. а) Бериллий. В ранее выполненных работах Кристеску и Симона [93] указывалось па наличие максимума теплоемкости вблизи 11° К, однако позднейшие работы Хилла и Смита [94] не подтвердили этот результат. [c.339]

Данные о значении у обнаруживают некоторый разброс, причем значение Пикара и Симона [71, 167] значительно выше результатов Рейна [68], а также Иетса и Хоура. [c.358]

Эти результаты, получеггные Шоттки [182], использовались Симоном [183] для объяснения отклонений теплоемкости лития, натрия, кремния, серого олова и алмаза от формулы Дебая (5.6). Однако теплоемкость этих веществ меняется с температурой монотонно, любой же монотонный ход теплоемкости, как отмечал Блекмен [39], может быть получен из соответствующего непараболического спектра решетки. Поэтому рассмотренную выше схему энергетических уровней следует использовать для объяснения поведения теплоемкости только при наличии максимумов теплоемкости. Так, нанример, для некоторых редкоземельных элементов [99] подобные максимумы связываются с переходами между 4/-уровнями, расщепленными внутрикристаллическим нолем (см. п. 20). [c.366]

Описание лейденской аппаратуры для размагничивания дано в работах де-Клерка [31] (стр. 31), Стенланда [56], а также [57—59]. Описание оксфордской установки было дано Кюрти и Симоном [60] п Халлом [61]. Де-Клерк и Хадсон [62] недавно опубликовали подробную статью об установке Бюро стандартов США. Данные об установке в Беркли приведены в работах Джиока и его сотрудников [55, 63—66]. [c.445]

Схема хвостовой части металлического криостата Кларендонской лаборатории в Оксфорде показана на фиг. 5. Криостат для размагничивания изготовлен как одно целое с экспансионным ожижителем Симона (последний на фиг. 5 не показан). Стеклянный дьюар V содержит жидкий водород, в который погружен как сам ожижитель так и гелиевый сосуд В. [c.445]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...