Вебера формула

Вебера формула 640. 641 Вектор напряжения 40, 44 [c.860]

Здесь — радиус трубы Уе — критерий Вебера, где в качестве характерного линейного размера выбран радиус трубы рассчитываемый по формуле [c.136]

Решение данной задачи получено при различных числах Ке, 3 е и Рг, причем число Вебера изменялось в пределах от 10 до 5, число Ке - от 200 до 1000, а число Рг -от 1 до 50. В этих пределах найдены профили температур и скорости на различном расстоянии от входа струи, а также развитие радиуса струи. Затем по найденным величинам по формуле (2.3.13) вычислялось число Стантона, а результаты численного решения аппроксимировались с точностью до 5% следующей формулой [c.68]

Вебер ) вывел из других соображений следующую формулу для скачка температуры при течении со скольжением [c.140]

Зависимость коэффициентов истечения от числа Вебера. Опыты показывают, что при истечении жидкости из отверстий в газовую среду, когда имеется граница раздела двух фаз, с увеличением влияния поверхностного натяжения уменьшается как скорость истечения, так и сжатие струи, падает коэффициент скорости и возрастает коэффициент сжатия струи. Уменьшение скорости истечения с увеличением влияния поверхностного натяжения объясняется снижением эффективного (действующего) напора на величину кд (см. Введение). Из формулы (34) видно, что при малых диаметрах отверстия напор может заметно уменьшиться. [c.319]

В числе Вебера We [см. формулы (5.22) и (5.23)] в качестве характерного линейного размера I принята толщина пленки жидкости на краю распределительного диска, равная толщине щели бщ, а в качестве скорости — скорость жидкости в этом сечении, определяемая из зависимости [c.159]

Функция Вебера. У в случае нецелого -< При л> —у определяется формулой [c.137]

Значение совпадает с формулой (3-17), полученной Вебером. [c.34]

Число Вебера, определяемое для дискретной фазы по формуле [c.9]

Значение времени распада для участка АВ в зависимости от физических свойств было аналитически определено Вебером [Л. 2] для случая истечения жидкости в невязкую газовую среду. При этом он получил следующую формулу [c.341]

Для определения контактной теплопроводности может быть использована формула Римана — Вебера, выведенная для кубической кладки сферических частиц диаметром L и радиусом контактного пятна г [c.352]

Существуют и другие расчетные зависимости. Например, Хансеном [Л. 171] предложена формула для расчета критического размера капель, определяемого произведением критериев Вебера и Рейнольдса [c.68]

Анализ приведенных в таблице опытных данных показывает также, что коэффициенты теплопроводности органических теплоносителей подчиняются зависимости (3-39) Вебера — Варгафтика. Входящий в формулу (3-39) коэффициент В вычислен нами по формуле (3-39а) для каждого теплоносителя рассматриваемой группы. Его значения приведены в табл. 3-31. [c.177]

Кнудсен [59] и Вебер [57] вывели формулу для случая существенного уменьшения Н путем помещения проволоки в высокий вакуум. Здесь можно исходить из соотношения (11.9) и получить приближенную формулу путем разложения в ряд tga/. [c.154]

То, что использование Вертгеймом скорости продольных волн в стержнях в формуле Дюамеля (3.2) было ошибочным, лучше всего может быть увидено в ретроспективном освещении проблемы сороковых лет XIX века. По очевидным причинам мы не приводим здесь ни данных Вертгейма, ни их коррекцию Клаузиусом. Критика Клаузиуса экспериментов Вебера была просто неверной. Экспериментальный источник неправильности производимого Вертгеймом сравнения динамических и квазистатических модулей возникает из факта, первоначально замеченного Кулоном в 1784 г. и состоящего в том, что значение модуля уменьшается с возрастанием остаточной деформации отсюда среднее значение модуля, найденное из квазистатических опытов при различных значениях остаточных деформаций, возникающих при относительно большой общей деформации, меньше, чем значение динамического модуля, вычисленного по продольным или поперечным колебаниям, происходящим при чрезвычайно малых деформациях. Амплитуда деформаций в динамических измерениях Вертгейма всегда была ниже, чем минимальная наблюдаемая квазистатическая деформация. Грюнайзен в первом десятилетии XX века проверил этот вопрос сопоставления адиабатических и изотермических модулей в той же области деформаций е= = 10 , рассмотрев как динамическую, так и квазистатическую ситуации, и показал для металлов, изучавшихся Вертгеймом, что разница в значениях модулей Е была чрезвычайно малой — в четвертом знаке после запятой ). [c.303]

Полученное значен,1е Р преувеличено вследствие того, что формула Сен-Венана дает преувеличенные значения. Определим значение жесткости С по формуле (59) 70 в соответствии со сказанным в примечании 1 на стр. 346. При этом воспользуемся более точными выражениями для прямоугольного и уголкового профилей, данных К. Вебером [c.348]

Третий прием, предложенный проф. Л. С. Лейбензоном, состоит в том, что мы для вычисления левой части уравнения (30) применяем приближенные формулы, данные Вебером для полной касательной силы Г, действующей в сечении, сделанном плоскостью, проходящей через образующую боковой поверхности бруса и перпендикулярной к срединной линии [c.405]

Применяя формулу Вебера к нашему случаю, можем в общем виде написать [c.406]

Такое определение вебера получено по формуле [c.87]

Однако при изучении курса общей физики воспользоваться формулой (9.59) для определения вебера и формулой (9.56) для определения тесла нельзя. В этом случае пришлось бы сначала рассмотреть явление электромагнитной индукции, затем магнитный поток и только после этого ввести основную характеристику магнитного поля — магнитную индукцию. [c.88]

При обобщении преобразования Вебера мы следуем той же схеме, что и в п. 29, причем роль формулы (16.5) будет играть теперь соотношение [c.85]

Подставляя теперь это соотношение в (8.4.9) и используя свойства интеграла Вебера, приходим к следующей формуле [c.308]

Магнитное сопротивление. Единица магнитного сопротивления определяется из закона магнитной цепи (7.59) как магнитное сопротивление магннтопровода, в котором магнитодвижущая сила один ампер создает поток один вебер. Формула (7.96а) определяет размерность. [c.272]

Температурная зависимость давления насыщенных паров гелия представляет собой настолько удобную шкалу с хорошей воспроизводимостью, что ею пользовались задолго до появления международных соглашений в гелиевой области температур. Еще в 1924 г., до появления МТШ-27, Камерлинг-Оннес в Лейденском университете первым установил температурную шкалу по давлению паров " Не вплоть до критической точки 5,2 К. Шкала уточнялась в Лейдене в 1929, 1932 и 1938 гг. Международное соглашение о шкале по давлению паров Не было заключено в 1948 г., когда представители лаборатории Камерлинг-Оннеса (КОЛ), Королевской лаборатории Монда в Кембридже и нескольких криогенных лабораторий в США согласились принять усредненную шкалу [55]. Эта шкала была основана на термодинамической формуле Блини и Симона [8] для температур ниже 1,6 К, измерениях давлений паров от 1,6 до 4,3 К, выполненных Шмидтом и Кеезомом [51], и на пяти значениях давлений паров между 4,3 и 5,2 К, найденных Камерлинг-Оннесом и Вебером [37]. Построенная таким образом шкала официально не принималась, однако была широко известна и ею пользовались при [c.68]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Чем меньше число Вебера, тем бо.1Ьше относительное влияние сил гювер.х-ностного натяжения. При больших значениях числа Рейнольдса и числа Фру-да коэффициент расхода отверстия зависит только от числа Вебера, уменьшаясь с увеличением этого числа (см. рис. XVI. 13). Эта зависимость мэжет быть представлена формулой [5] [c.300]

Вакуумметр жидкостный 25 Ватерлиния 50 Вебера критерий (число) 262 Веймаута формула 288 Вентури водомер 341 Вертушка гидрометрическая 340 Вес удельный 19 Вильямса—Газена формула 204 Вихрь присоединенный 102 Водослив 276 Воронка депрессии 328 Высота метацентрическая 50 [c.353]

На рис. 6-13 ряд экспериментов с пароводяной смесью представлен в виде зависимости коэффициента гидравлического сопротивления, определенного по формуле (6-3), от критериев Вебера и Рейнольдса, построеи- [c.144]

Следовательно, в этом случае теплота переноса равна нулю. Промежуточные случаи весьма обстоятельно изучены Вебером (см. для гелия обзор Кеезома [44]). Однако прийти к простым формулам в этом случае не удается. Величина теплоты переноса зависит от отношения средней длины свободного пробега к размерам отверстия или капилляра, соединяющего две фазы. [c.86]

В монографии Фукса [Л. 118] приведены эмпирическая интерполяционная формула Хеттнера для оценки сил термофореза, эмпирическая формула Милликена, Кнуд-сена и Вебера и приближенное уравнение Кенингема для расчета сил аэродинамического сопротивления движущихся частиц. [c.154]

Все способы измерения Ц. сводятся к шкалам наименований (см. Шкала измерений). Количественное выражение субъективных атрибутов Ц. неоднозначно, поскольку оно сильно зависит от различия между конкретными условиями рассматривания объектов и стандартизованными колориметрическими.. Поэтому, в частности, имеется много формул, по к-рым рассчитывают светлоту и цветовые различия. Первое матем. представление цветового различия линейным дифференциальным элементом da предложено Г. 1ёльмгольцем (Н. Helmholtz) в 1852. Он объединил трёхмерное цветовое выражение (RGB) с психофизиологич, законом восприятия Вебера—Фехнера, согласно к-рому приращение ощущения прямо пропорционально относит, приращению стимула [c.420]

Для маловязких жидкостей (вода, керосин и др.) основную роль играет число Вебера We. Распад капель происходит в том случае, когда число We достигает значения, большего критического (We>WeKp). По величине W kp можно определить наибольший диаметр капель после распада. Опытные данные показывают [Л. 30, 112], что критическое значение числа Вебера We p=w6. Таким образом, максимальный диаметр капли после дробления определяется по формуле [c.244]

Если воспользоваться уравнением движения капли (3-13) формулой (3-15), то можно определить место разрушения крупных, неустойчивых капель и соответственно максимальные значения чисел Вебера W m. На рис. 3-23,6 приведены расчетные значения чисел We в зависимости от осевого зазора в турбинной ступени для различных значений размеров капель. В качестве исходных данных для расчета были приняты те же параметры и скорости, что и в ранее рассмотренном примере (см. рис. 3-22,6). На рис. 3-23,6 видно, что для принятого критического числа We = 15, определяющего начало колебательного процесса, при зазоре 2<15 мм. неустойчивыми являются капли радиусом г> >10- м. Максимальные же значения числа WeM, при которых происходит разрушение капель, существенно зависят от размера калель. Так, для капель радиусом /-=100х ХЮ-8 м WeM=16, а при г = 500х ХЮ м WeM 45. Это объясняется [c.69]

В самом деле, формулы (3-39) и (3-39а), впервые предложенные Вебером для температур, близких к комнатной, были теоретически обоснованы А. С. Предводи-телевым 1[Л. 76]. Н. Б. Варгафтик [Л. 74] показал, что для большинства жидкостей множитель В для данной жидкО Сти не зависит от температуры и, следовательно, X зависит только от у. С повышением температуры жидкости Y ее уменьшается, а следовательно, должен и уменьшаться Я, что противоречит опытным данным для всех жидкометаллических теплоносителей, кроме Na и К- [c.172]

Жидкий четыреххлористый титап является неассоциированной жидкостью, и поэтому для него применимо уравнение Вебера — Варгафтика (3-39). Используя приведенные выше данные по удельным весам и теплоемкости четыреххло-ристого титана, мы вычислили для него постоянную В в уравнении (3-39) и значения Х в диапазоне изменений температур 20— 150° С. Эти величины приведены в табл. 3-30. Они согласуются с в еличинами X, вычисленными по формуле (3-38) при значениях постоянных А и С, приведенных в табл. 3-30. Расхождение величин X, вычисленных по формулам (3-39) и (3-38),. не превышает 2% . [c.173]

Не располагая опытными данными по теплопроводности сплавов G -1 и-G -2, мы вычислили X для них, а так же для сплава G -4 и ТКС по формулам (3-39) и (3-39а) Вебера — Вартафтика. Сравнение вычисленных величин X с опытными для сплава ОС-4 и TiK показывает, что если для теплоносителей III подгруппы (к которым относится ТКС) формула Вебера — Варгафтика применима, то для теплоносителей II подгруппы (сплавы ОС) она может быть использована только для вьгч ис-ления приближенных значений X (расхождение для сплава ОС-4 до 34% ). Следовательно, приведенные в табл. [c.175]

Если = п — целое число, то (л) = = (— )"-Jfi(x). В этом случае вторым решением уравнения Бесселя, линейко не зависимым от функции является функция Бесселя 2-го рода порядка п (ф у н к ц н я Вебера), определяемая формулой [c.62]

Впоследствии эта схема была усложнена охлаждением жидкости, получаемой после первого шага, до стеклообразного состояния с последующим продавливанием ее через отверстия шаблона [185], Сразу же отметим, что схема Лоте—Паунда не имеет прямого отношения к проблеме конденсации пара, подменяя ее, как и в рассуждениях Курта, другой проблемой, а именно проблемой вывода некоторых соотношений, возникающих при вырывании капли из массивной жидкости. Существенное отличие их схемы от схемы Фоль-мера—Вебера [176] и от реального процесса конденсации как раз и состоит в искусственном включении в рассмотрение промежуточной массивной жидкости. Следуя своей схеме, Лоте и Паунд [181, 184, 185] заключили, что классическая работа AG образования капли в паре, определяемая формулой (53), должна быть заменена на [c.61]

Наибольшего упрощения можно добиться, применяя формулы К. Вебера (С. Weber) для касательных напряжений. [c.405]

В работе Ю. А. Антипова [10] получено точное решение осесимметричной задачи о вдавливании плоского кольцевого штампа в упругое однородное полупространство. 1У1етод решения основан на сведении интегрального уравнения с ядром Вебера-Сонина, которому эквивалентна задача [27], к уравнению типа свертки на отрезке, а затем к векторной задаче Римана с треугольным матричным коэффициентом специального вида, точное решение которой построено последовательным применением метода факторизации и асимптотического метода. Решение задачи выписано в виде двойного ряда, для коэффициентов которого получены явные формулы. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...