Гелий, насыщенных паров давление

Гелий, насыщенных паров давление 68 [c.444]

Если даже отвлечься от явлений, связанных с ).-переходом, изучение диаграммы энтропии гелия очень существенно. Поскольку оказалось, что гелий под давлением насыщенного пара остается жидкостью даже при абсолютном нуле, возник вопрос, каким же способом осуществляется здесь состояние наибольшего упорядочения, к которому при абсолютном нуле должны [c.821]

В 1982 г, ККТ рекомендовал использовать уравнения для зависимости давления насыщенных паров изотопов гелия от температуры Г76 [23] (см, также [84]). Эти же уравнения рекомендовано использовать для вычисления Т 76 по измеренным значениям давления паров гелия (см. табл. 8.27 и 8.28). [c.176]

Действие конденсационных термометров основано на температурной зависимости давления насыщенных паров жидкости. Термометрические вещества — обычно жидкие газы гелий, водород, неон, аргон, кислород и др. Для определения температуры по измеренному давлению пользуются таблицами или эмпирическими формулами. Диапазон измерения температуры конденсационными термометрами ограничен снизу температурой затвердевания термометрической жидкости, а сверху — температурой критической точки. Высокоточные термометры позволяют измерять температуру с погрешностью не больше 0,001 К. [c.187]

Таблица 9.4. Удельная теплоемкость с , кДж/(кг К), жидкого гелия Не под давлением насыщенных паров [21] при различной температуре (К)

Как известно, хладоагентом, имеющим самую низкую температуру кипения, является жидкий гелий температура его кипения при атмосферном давлении равна 4,20 К- Путем интенсивной откачки паров жидкого гелия, т. е. значительного снижения давления насыщенных паров гелия, можно получить температуру около 0,7 К. [c.68]

Давление насыщенных паров гелия при этой "температуре равно 3,6-10 мм рт. ст.= 0,48 Па. [c.68]

Для диапазона от 5,2 до, примерно, 0,2 К рекомендуется определять температуру по давлению насыщенных паров гелия. Установлены две практические шкалы 1) Шкала Не 958 г. (для диапазона от 5,2 до 0,5 К) и Шкала Не 1962 г. (для диапазона от 3,3 до 0,2 К). Верхние пределы шкал определяются критическими точками этих газов, а нижние — давлением паров, которое становится слишком малым для надежного измерения. Обе шкалы рекомендованы Консультативным комитетом по термометрии. Считается, что в диапазоне между 0,9 К и критической точкой Не расхождение значений температур Ь8 и Т яа порядка 0,3 мК- Ниже 0,2 К определение температур осуществляется по магнитной шкале. [c.38]

Конденсационный термометр. Воспроизведение температур кипения кислорода, водорода и гелия осуществляется с помощью конденсационного термометра. Определение температуры сводится к измерению давления насыщенного пара газа и вычислению по найденному давле- [c.38]

Неоногелиевая смесь (неон технический) выпускается трех сортов высшего, первого и второго. Во всех сортах объемные концентрации Ne и Не составляют 70 и 30 %. Суммарная объемная концентрация неона и гелия в высшем, первом и втором сорте составляет соответственно 99,985 99,8 98,5 %. Концентрация водяного пара определяется точками насыщения при давлении 101,3 кПа и температуре не более -58 °С для высшего сорта и -52 °С для двух других сортов. Неон высокой чистоты выпускается в соответствии с ТУ6-21-9-78 с объемной концентрацией неона 99,896 % и гелия 0,1 %. [c.338]

В области температур от 0,8 до 1,5 К используется шкала Не 1962 г., использующая зависимость давления насыщенных паров изотопа гелия-3 от температуры. Уравнение, выражающее эту зависимость, приводится в ГОСТ 8.157—75. [c.61]

В диапазоне от 1,5 до 4,2 К используется шкала Не 1958, построенная по тому же принципу, что и шкала Не 1962 г. Однако зависимость давления насыщенных паров изотопа гелия-4 от температуры оказывается более сложной, поэтому в ГОСТ 8.157—75 она приводится в виде таблицы. [c.61]

Во время экспериментов вискозиметр заполнялся гелием до давления, на 2—3 ата превышавшего давление насыщенных паров при температуре опыта гелий создавал также защитную атмосферу для конструкционных материалов и щелочных металлов. [c.77]

Рис. 8. Диаграмма состояния смеси изотопов гелия Т — X) при давлении насыщенного пара.

Во время работы в кислородном конденсационном термометре содержится несколько капель жидкого кислорода в равновесии с его парами. Жидкий кислород находится вблизи чувствительных элементов термометров, подлежащих градуировке. Насыщенные пары кислорода заполняют все пространство вплоть до мембранной камеры, которая находится примерно при комнатной температуре. Мембрана передает давление от кислорода к гелию, находящемуся в точном манометре. [c.134]

Упругость паров жидкого гелия используется в качестве чувствительного термометрического параметра в области температур между критической точкой гелия и температурой, соответствующей низшему измеримому давлению насыщенных паров гелия. В физике низких температур охлаждение почти всегда производится с помощью жидкого гелия, и поэтому очень удобно пользоваться давлением паров гелия в качестве термометрического параметра. Интервал измеримых с достаточной точностью давлений паров гелия лежит между 0,1 мм рт. ст. (0,98° К) и 1718 мм рт. ст. (5,206° К). [c.228]

Со времени первых экспериментов Камерлинг-Оннеса [1] в 1911 г. в интервале от давления в 3 мм рт. ст. до давления в критической точке зависимость между давлением насыщенных паров и температурой жидкого гелия многократно исследовалась и для этой области была установлена температурная шкала. В 1948 г. было достигнуто неофициальное международное соглашение [2] и были опубликованы таблицы зависимости давления паров от температуры с целью согласования различных экспериментальных данных. К этому моменту было ясно, что шкала 1948 г. не вполне удовлетворительна, но соглашение об этой шкале было первым шагом по узаконению существовавшей практики измерения температур. Несколько позже [3—6] появились экспериментальные данные, которые подтвердили неудовлетворительность шкалы, и была произведена дальнейшая ее проверка по-видимому, в ближайшем будущем будут произведены дальнейшие исправления шкалы 1948 г. [c.228]

Температура равновесия между жидкой водой и ее паром реализуется динамическим методом, согласно которому термометр помещают в атмосферу насыщенного пара, находящегося или в герметически закрытых приборах, или в приборах, сообщающихся с атмосферой. Первый тип приборов, в которых гипсометр и манометр связаны с наполненным гелием маностатом большого объема, предпочтительнее при точном эталонировании в точке кипения воды. Гипсометр необходимо поместить так, чтобы были исключены перегрев пара вокруг термометра, загрязнение воздухом или другими веществами, а также влияние радиации. Критерием достижения равновесной температуры может служить то, что наблюдаемая температура, приведенная к постоянному давлению, оказывается независимой от времени, изменений в скорости подвода тепла к жидкости и в потерях тепла через стенки и от глубины погружения термометра. [c.57]

В приведенной ниже таблице указаны экспериментальные значения теплоемкости жидкого гелия ). Эти значения были получены вдоль кривой давления насыщенного пара жидкого гелия He но можно принять, что они не сильно отличаются от значений при тех же температурах. [c.299]

Соотношение между различными фазами гелия можно видеть на Р — Г-диаграмме и поверхности уравнения состояния, показанными на фиг. 123. Вдоль кривой давления насыщенного пара /.-переход происходит при температуре Т и удельном объеме которые равны соответственно [c.414]

Температурная шкала Не 1958 г., основанная на зависимости давления р насыщенных паров изотопа гелия-4 от температуры Т, [c.62]

В диапазоне от 0,8 до 1,5 К установлена шкала конденсационного термометра Не 1962 г., основанная на зависимости давления насыщенных паров изотопа гелия-3 от температуры. [c.18]

Гелий при атм. давлении остаётся жидким вплоть до абс. нуля темп-ры (см. Гелий жидкий). Однако при откачке паров жидкого Не (природного изотопа гелия) обычно не удаётся получить темп-ру существенно ниже 1 К, даже применяя очень мощные насосы (этому мешают чрезвычайно малая упругость насыщенных паров Не и его сверхтекучесть). Откачкой паров изотопа Не (Гдг= = 3,2 К) удаётся достичь темп-р 0,ЗК. Область темп-р ниже 0,3 К наз. с в е р X н и 3 к и м 1г температурам п. Методом адиабатич. размагничивания парамагн. солей (см. Магнитное охлаждение) удаётся достичь темп-р 10 К. Тем же ме- [c.467]

Здесь —показание шкалы в мм, соответствующее верхнему уровню ртути 2—показание шкалы в мм, соответствующее нижнему уровню ртути —поправка в мм для 1, полученная при градуировке шкалы 2—поправка в мм для полученная при градуировке шкалы 1,5-10 град. —линейный коэффициент теплового расширения шкалы (инвар) 1—температура шкалы Р—численный коэффициент для приведения удельного веса ртути к значению, соответствующему стандартному значению ускорения силы тяжести и температуре 0° С —0,001—суммарная поправка на капиллярную депрессию уровня ртути (диаметр трубки барометра 32 мм) — расстояние в мм от средней точки спирали термометра до линии конденсации водяного пара (направление вверх считается положительным) /з—расстояние в мм от линии конденсации водяного пара до нижнего мениска ртути в барометре (направление вверх считается положительным) /-1—отношение плотности насыщенного водяного пара при давлении р к плотности ртути —отношение плотности гелия при давлении р и комнатной температуре к плотности ртути. [c.309]

Отмеченные выше результаты работ с магнитными термометрами и газовым термометром НФЛ позволили найти, а затем устранить термодинамическое несоответствие известных температурных шкал по давлению паров Не и Не с температурной шкалой, лежащей выше 13,81 К- Недавно в КОЛ разработаны новые таблицы зависимости давлений насыщенных паров гелия от температуры, соответствующие температурам по ПТШ-76. Представляется весьма вероятным, что новая МПТШ будет иметь своей основой для воспроизведения температур ниже 4,2 К температурную зав-исимость давления паров гелия вплоть до температур порядка 0,5 К. В качестве реперных температур для этого интервала возможно также применение переходов сверхпроводник-нормальный металл в чистых веществах. Однако исследования последних лет показали, что эти устройства требуют чрезвычайно осторожного обращения и приписанные температуры переходов могут оказаться сдвинутыми на величину, превышающую 1 мК- Кроме того, материалы из разных источников обнаруживают различающиеся величины Тс, что затрудняет применение этого способа в МПТШ. [c.7]

Температурная зависимость давления насыщенных паров гелия представляет собой настолько удобную шкалу с хорошей воспроизводимостью, что ею пользовались задолго до появления международных соглашений в гелиевой области температур. Еще в 1924 г., до появления МТШ-27, Камерлинг-Оннес в Лейденском университете первым установил температурную шкалу по давлению паров " Не вплоть до критической точки 5,2 К. Шкала уточнялась в Лейдене в 1929, 1932 и 1938 гг. Международное соглашение о шкале по давлению паров Не было заключено в 1948 г., когда представители лаборатории Камерлинг-Оннеса (КОЛ), Королевской лаборатории Монда в Кембридже и нескольких криогенных лабораторий в США согласились принять усредненную шкалу [55]. Эта шкала была основана на термодинамической формуле Блини и Симона [8] для температур ниже 1,6 К, измерениях давлений паров от 1,6 до 4,3 К, выполненных Шмидтом и Кеезомом [51], и на пяти значениях давлений паров между 4,3 и 5,2 К, найденных Камерлинг-Оннесом и Вебером [37]. Построенная таким образом шкала официально не принималась, однако была широко известна и ею пользовались при [c.68]

Давление насыщенных паров в мм рт. Парафин, ./т ра плав- Смолы сернокис- Смолы СИ ли- ка геле- Ас- Кок- Кислотное Нафте- Еыход фракций. % вес. [c.283]

Обычно используют газовые термометры, ибо они пе требуют калибровки в широком интервале и не подвержены влиянию магнитных нолей. Оба термометра могут быть ирисоедипены к дифференциальному манометру при этом объемы термометров долн ны быть равны, а мертвы объем (капилляры и манометр)—максимально малым, чтобы соответствующие поправки можно было рассматривать только в первом ирпближепип. Установки такого тина были описаны Халмом [92], Берманом [39], Эндрюсом, Веббером и Спором [95], Уайтом [88] и Розенбергом [87]. Ниже 2° К применение газовых термометров затруднительно, так как давление в нпх не может превосходить давления насыщенных паров гелия. [c.226]

Влияние магнитного поля может быть описано нрн помощи формулы Фрица и Джиока, приведенной выше. Этот эффект в случае меньших частиц был несколько большим, однако во всех случаях он оставался малым. Адсорбция небольшого количества газообразного гелия увеличивала сопротивление, однако при приближении к давлению насыщенного пара было обнаружено небольшое уменьшение сопротивления. Все эти изменения сопротивления соответствовали разностям температуры в несколько тысячных градуса. [c.580]

В тот день, когда впервые Камерлииг-Ониес [1] ожижил гелий, он пытался также достичь тройной точки, понижая давлеине пара над жидкостью. Эта и последующие попытки окончились неудачей, после чего стало ясно, что гелий иод давлением насыщенных паров остается жидкостью при всех температурах ниже критической точки. [c.784]

Следует отделить свойства гелия как квантовой жидкости от других его апомалпй. Благодаря наличию высокой нулевой энергии гелий не может затвердевать иод давлением насыщенных паров это относится к обоим изотопам гелия. Аномальные же свойства жидкости, сказывающиеся на явлении переноса, присущи в силу квантовой статистики только тяжелому изотопу. [c.786]

Давление насыщенных паров. В 1910 г. Камерлинг-Ониес [72] впервые измерил давление насыщенных паров гелия в зависимости от температуры, отсчитываемой но газовому термометру. С того времени было про-недено еще очень много подробных и точных измерений давления паров гелия, особенно Кеезомом и его школой. Точные данные о давлении насыщенных паров гелия необходимы в основном для измерения температуры, и потому этому вопросу было уделено так много внимания. Онисанне различных попыток связать давление паров гелия с иоказаииямн первичных термометров или определить его из измерений других термодинамических функций не входит в задачи настоящей главы. [c.820]

В области термометрии существуют различные эталоны и различные поверочные схемы для нескольких диапазонов значений температуры. В диапазоне от 1,5 до 4,2 К единица температуры воспроизводится в соответствии с гелиевой щкалой Не 1958 Государственным специальным эталоном, состоящим из гелиевого конденсационного термометра и электроизмерительной аппаратуры для измерения сопротивления. Погрешность воспроизведения единицы температуры определяется погрешностью измерений давления насыщенных паров гелия эталонным конденсационным термометром. Среднее квадратическое отклонение результата измерений составляет 0,001 К при неисключенной систематической погрешности в пределах 0,003 К. Путем сличения в криостате единица температуры передается вторичным рабочим эталонам и эта-лонам-свидетелям, в качестве которых используются германиевые термометры сопротивления, и далее образцовым полупроводниковым термопреобразователям сопротивления. Предусмотрен только один разряд образцовых средств измерений. В качестве рабочих средств измерений используются термодиоды, термоэлектрические преобразователи и полупроводниковые термопреобразователи сопротивления. Они поверяются сличением с образцовыми средствами измерений или с рабочими эталонами в гелиевой ванне с регулятором давления.. Предел допускаемой абсолютной погрешности рабочих приборов не превышает 0,3 К. [c.82]

Опыты по динамическому сжатию цезиевых паров выполнены [20, 24] на пневматической диафрагменной ударной трубе, схема которой приведена на рис.9.3. В целях получения высоких начальных давлений насыщенных паров установка длиной 4 м и внутренним диаметром 4,5 см нагревалась до температуры 700°С. Ионизующая ударная волна создавалась при разрьюе диафрагмы, разделяющей пары цезия и сжатый инертный газ — гелий, аргон или их смеси при давлении до 0,1 ГПа. Измерения проводились как в прямой ударной волне, так и в ударной волне, отраженной от закрытого торца трубы. Измерялись скорость фронта ударной волны и плотность Ударно-сжатой плазмы. Длина волны зондирующего рентгеновского [c.345]

Важно было знать высоту уровня насыщенных паров при давлении в 1 атм, так как в соотеетствии с данными, полученными в Массачусетском технологическом институте [И], плотность их такова, что изменение высоты столба паров серы на 4,0 см соответствует изменению температуры насыщения на 0,00Г. Определив высоту уровня насыщенных паров серы с помощью щупающей термопары, можно более точно определить давление паров на уровне чувствительных элементов термометров. В гелии выще границы, которой достигают горячие пары серы, температура в трубке настолько ниже температуры кипения серы, что охлажденные насыщенные пары серы имеют при этой температуре очень малое парциальное давление. [c.133]

По наклону йР/с1Т экспериментальной кривой давления насыщенных паров можно найти скрытую теплоту испарения жидкого гелия. Экстраполяция экспериментальных данных показывает, что при абсолютном нуле производная йР1йТ положительна. Следовательно, жидкий гелий обладает неисчезающей энергией связи на атом при абсолютном нуле. Иными словами, основное состояние жидкого гелия [c.416]

Для измерения темп-ры от 630,74°С до 13,81 К по МПТШ-68 с точностью 0,001 К служит платиновый термометр сопротивления. МПТШ-68 пока не продлена ниже 13,8 К ввиду отсутствия в этой области Н. т. вторичного термометра, не уступающего по чувствительности, точности и воспроизводимости показаний платиновому термометру сопротивления при более высоких темп-рах. В диапазоне 0,3—5,2 К низкотемпературная термометрия основана на зависимости давления насыщенных паров р гелия от темп-ры Т, устанавливаемой газовым термометром. Эта зависимость была принята в качестве междунар. температурной шкалы в области 1,5— 5,2 К (шкала Не, 1958) и 0,3—3,3 К (шкала Не, 1962). Зависимость Ps Т) в этих температурных диапазонах не может быть представлена простой аналитич. ф-лой и поэтому табулируется табличные данные обеспечивают точность определения темп-ры до тысячной доли кельвина. [c.468]

Сверхтекучесть Не. Жидкий гелий Не становится сверхтекучим ниже темп-ры Ту = 2,И К, при давлении насыщенных паров =38,8 мм рт. ст. Свехтекучий Не наз. Не II (см. Гелий жидкий), несверхтекучий жидкий Не наз. Hel. С. Не II была открыта П. Л. Капицей в 1938. В 1972—74 было установлено, что С. обладает также жидкий Не при темп-ре ниже Тс 2,ЬЛ0 К и давлении 2,58-10 мм рт. ст. (34 атм). Переход жидких Не и Не в сверхтекучее состояние представляет собой фазовый переход II рода. [c.663]

Атомная энергетика исчисляет свою историю с июня 1954 г., когда в СССР в г. Обнинске была введена в строй первая в мире АЭС мощностью 5 МВт. Основным элементом АЭС является ядерный реактор — источник энергии. Теплоноситель реактора (насыщенный, перегретый пар или гелий) достаточно высоких параметров можно иепользо-вать непосредственно в качестве рабочего тела паро- или газотурбинной установки (одноконтурная схема АЭС). В реакторе е водой под давлением, гелием с умеренной температурой или натрием теплота теплоносителя передается рабочему телу паротурбинной установки в специальных теплообменных аппаратах, что приводит к двухконтурным или трехконтурным схемам АЭС. [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...