Вебера число струи

Решение данной задачи получено при различных числах Ке, 3 е и Рг, причем число Вебера изменялось в пределах от 10 до 5, число Ке - от 200 до 1000, а число Рг -от 1 до 50. В этих пределах найдены профили температур и скорости на различном расстоянии от входа струи, а также развитие радиуса струи. Затем по найденным величинам по формуле (2.3.13) вычислялось число Стантона, а результаты численного решения аппроксимировались с точностью до 5% следующей формулой [c.68]

Примером задачи, в которой число Вебера является определяющим параметром, мох<ет служить задача о форме и устойчивости струи жидкости, вытекающей из центробежной форсунки. Если взять за характерный размер радиус выходного отверстия г, а за характерную скорость — скорость истечения в выходном сечении V, то число Вебера будет иметь вид [c.239]

Зависимость коэффициентов истечения от числа Вебера. Опыты показывают, что при истечении жидкости из отверстий в газовую среду, когда имеется граница раздела двух фаз, с увеличением влияния поверхностного натяжения уменьшается как скорость истечения, так и сжатие струи, падает коэффициент скорости и возрастает коэффициент сжатия струи. Уменьшение скорости истечения с увеличением влияния поверхностного натяжения объясняется снижением эффективного (действующего) напора на величину кд (см. Введение). Из формулы (34) видно, что при малых диаметрах отверстия напор может заметно уменьшиться. [c.319]

К. Вебер [Л. 11] аналитически определил условия распада и длину сплошной части струи вязкой жидкости, также применив к этому случаю теорию малых колебаний. Для струи жидкости, обладающей вязкостью jj., коэффициентом поверхностного натяжения а и плотностью р, вытекающей из круглого отверстия радиуса Rq в спутный поток невязкого газа плотности Рг с относительной скоростью W, которая значительно меньше скорости звука, было получено следующее уравнение зависимости инкремента колебания от волнового числа I [c.6]

В цилиндрическом насадке с острой входной кромкой минимальное давление, как уже отмечалось, достигается в сжатом сечении струи в вихревой зоне, находящейся вблизи стенки насадка. Следовательно, именно в этой области начинает образовываться кавитационная зона - каверна, заполненная паром или газом. Кавитация начинается у стенок насадка, вблизи узкого сечения. В центральной части потока в это время видимой кавитации не наблюдается. Центральная часть потока (ядро потока) в начальных стадиях кавитации движется в виде свободной струи, окруженной смесью пара и жидкости. По мере увеличения скорости истечения при постоянном противодавлении либо при уменьшении противодавления (при постоянной скорости истечения) происходит расширение кавитационной зоны. Она распространяется по длине насадка вниз по течению. Длина зоны каЕ (тации характеризует степень развития кавитации в потоке. Критерием динамического подобия условий кавитационного течения является число кавитации х в некоторых случаях кавитация зависит также от чисел Рейнольдса и Вебера [17]. Изменять величину числа кавитации можно за счет скорости истечения, противодавления р2, а также за счет давления насыщенных паров. [c.113]

При истечении воды и других жидкостей малой вязкости из отверстий малого диаметра (( < 3 см) и при малых напорах коэффициенты истечения е, ср, ц могут испытывать заметное влияние поверхностного натяжения. С увеличением поверхностного натяжения при истечении из малых отверстий в тонкой стенке уменьшается коэффициент скорости ф, возрастает коэффициент сжатия струи е и уменьшается коэффициент расхода р,. В табл. 7.1 [1] приведены значения коэффициента расхода [х в функции от числа Вебера (для отверстий в тонкой стенке) [c.149]

Решение данной задачи получено при различных числах Ке, We и Рг, причем число Вебера изменялось в пределах от 10" до 5, число Ке — от 200 до 1000, а число Рг - от 1 до 50. В этих пределах найдены профили температур и скорости на различном расстоянии от входа струи, а также развитие радиуса струи. Затем по найденным величинам по формуле [c.163]

На рис. 2.3.1 представлена зависимость безразмерной длины струи от расстояния при различных числах Рейнольдса Ре (рис. 2.3.1, а) и Вебера е (рис. 2.3.1, б). Число е заметно влияет нс только на радиус струи, но и на его кривизну. Это влияние тем заме гнее, чем ближе к точке выхода струи из отверстия разниг(а в величинах радиуса, при т = 5 почти в 2 раза больше, чем при х = 50, когда радиус струи выходит на постоянную величину. [c.67]

На рис. 7.14 приведены зависимости коэффициентов р, ф и ё" от числа Вебера Уе для истечения из малого отверстия в тонкой стенке. При этом р=рп/Ро ф=фп/фо, ё =еп/8о, где индекс п ука-.зывает на наличие влияния поверхностного натяжения, а индекс О — на отсутствие этого влияния. Из рисунка видно, что значения коэффициента ф монотонно возрастают с увеличением Уе, приближаясь к 1 при больших Уе (кривая 3). Значения коэффициента е монотонно возрастают с уменьшением и е, достигая при Уе=Ю значения 1,30 (кривая 1), т. е. диаметр выходящей струи становится больше диаметра отверстия. Коэффициент расхода р с увеличением У е вначале возрастает (при малых Уе), достигает максимума р= = 1,09 при Уе 70, после чего уменьшается до 1 (кривая 2). Влия- ние поверхностного натяжения перестает сказываться на истечеции-при соблюдении условия We<3000. [c.319]

При истечении жидкости в газ, когда имеется граница раздела двух сред, на величину коэффициента расхода отверстия а тонкой стенке начинают оказывать влияние силы поверхностного натяжения, относительную величину которых оценивают с помощью критерия или числа Вебера. Силы поверхностного натяжения создают дополнительное давление внутри струи и, в то же время, изменяют траектории движения частиц жидкости, увеличивая диаметр ее сжатого сечения, а следовательно, и коэффициент сжатия. Вследствие сказанного, очевидно существование экстремума в зависимости коэффициента расхода от числа Вебера. Для исключения влияния числа Рейнольдса в качестве зависимой переменной целесообразно взять относительный коэффициент расхода отношение коэффициента расхода при истечении в газовую среду к коэффициенту расхода при n te4eHHH под уровень. [c.110]

В теории распада струй и капель, обтекаемы.х газовым потоком, используются числа Вебера W=u pr6/ T — соотношение между скоростным напором газа и давлением поверхностного натяжения и Wi= = рж/рг Рейнольдса Ке=нршв/цж — соотношение между силами инерции и силами вязкости Лапласа Lp = ReVWi=opHta/n , характеризующее соотношение между силами вязкости и поверхностного натяжения М=рг/рш, учитывающее инерционные силы газовой и жидкой сред Ы= Хг/11ж — соотношение между силами вязкости газовой среды и жидкости, где б — толщина пленки жидкости (перед ее распадом) или струи. [c.115]

На рис. 8.3.1 представлена звисимость безразмерной длины струи от расстояния при различных числах Рейнольдса Ке (а) и Вебера Уе (б). Число е заметно влияет не только на радиус струи, но и на его кривизну. Это влияние тем заметнее, чем ближе к точке выхода струи из отверстия [c.161]

На рис. 8.3.2 представлены результаты численного расчета безразмерной температуры струи на различных расстояниях от начала входа струи. При X = О безразмерная температура Г = О, что отвечает начальной температуре струи. С увеличением расстояния от своего устья струя нагревается с поверхности Гн (7 = 1). Интенсивность нагрева струи зависит от числа Прандтля, т.е. от ее физико-химических свойств. Нагрев происходит тем быстрее, чем меньше число Прандатля. От чисел Рейнольдса и Вебера профиль температуры струи практически не зависит. Эта независимость носит, естественно, условный характер, так как на рис. 8.3.2, а,б эта зависимость представлена в безразмерных координатах, в частности при х = и = = Ко1с )у, т.е. в реальных координатах, на характер зависимости радиуса струи на различном расстоянии от входа струи в пространство, заполненное паром, будет влиять величина с = gRo v , где g — ускорение свободного падения, которое выполняет функцию внешней силы. [c.162]

Rq - начальный радиус струи А = " /yRQ = ReWe We - число Вебера у - коэффициент поверхностного натяжения v — кинематическая вязкость =gRo/v We=pWo o/7- [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...