Бонда число

Бассе сила 175 Бонда число 258 [c.333]

Число Бонда Во, определяющее соотношение гравитационных и капиллярных сил [c.331]

Отношение этих сил дает число (критерий) Бонда [c.91]

При числах Бонда, существенно больших единицы (Во 1), силы тяжести значительно превосходят силы поверхностного натяжения, а при Во < 1, напротив, преобладающими являются силы поверхностного натяжения, или, как нередко говорят, капиллярные силы. Условие Во = 1 определяет линейный масштаб области, в которой силы поверхностного натяжения и тяжести соизмеримы. Этот масштаб получил название капиллярной постоянной (постоянной Лапласа) [c.91]

Иногда данные по временам индукции и разрушения представляются в виде зависимостей от числа Бонда [c.171]

Эта зависимость действительна, когда диаметр канала существенно выше размера крупных пузырей. Поэтому построенные обобщения применимы для определенной области значений числа Бонда Bo=gd (p —р")/а. Из анализа экспериментальных данных, определяющих ф в различных режимах, установлено, что значения фактора взаимодействия г звз можно рассчитывать по формуле [c.99]

Определенная комбинация чисел Вебера и Бонда дает известное число Фруда [c.312]

Автор приходит к выводу, что высота всплеска и скор ть движения жидкости увеличиваются при уменьшении числа Бонда, т. е. при большем искривлении начальной поверхности. Соответствие экспериментальных и расчетных данных удовлетворительное. [c.385]

Роль поверхностного натяжения определяется значением числа Бонда [c.62]

При такой записи Я (г) — кривизна на уровне г. Знак + в правой части соответствует положению фаз на рис. 1.69 если на этом рисунке поменять местами фазы (или направить ось z вниз), то следует брать знак - . Константа С] в уравнении равновесия при этом имеет смысл перепада давлений на некотором нулевом уровне, т.е. С = = 2оЯ(0). Для покоящейся системы с характерным размером Z, из (1.169) получают масштабы сил тяжести /g g(p - р" )1 и сил поверхностного натяжения / a/L. Мерой отношения этих сил служит число Бонда [c.80]

Такой же результат получен в [36] в рамках высокочастотного подхода с помощью процедуры осреднения. Подробно высокочастотный случай, включая нелинейные аспекты, будет обсуждаться в гл. 3. При больших числах Бонда [Н 1) формула (1.3.39) переходит в результат работы [36 [c.52]

Рис. 3.5.5. Зависимость акустического числа Бонда от безразмерного экваториального радиуса при рх <С 1

Отношение (15.95), характеризующее связь между гравитационными силами и силами поверхностного натяжения, называется числом (критерием) Бонда и обозначается символом Во. [c.277]

Необходимо разграничить области по доминирующим силам 1)идер-ции 2) капиллярным 3) гравитационным. В случае те.чения жидкости при малых значениях We и Во капиллярные силы являются доминирующими (рис. 5-15), а эффектами гравитации можно пренебречь. При малых значениях числа Бонда число Вебера определяет решающую роль капиллярных и гравитационных сил. При больших числах Фруда эффектами гравитации пренебрегают. [c.312]

Таким образом, по схеме а) при достаточно больших числах Бонда Во разрушение происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, а по схеме б) при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так называемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чем больше I или превышение чисел Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We — We и Во — Boj ), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бонда Во и Вебера We ц 2п должны [c.258]

Таким образом, по схеме а при достаточно больших числах Бойда Во pa.jpymemie происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, по схеме б при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так пазшшемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чедг больше I или превышение числа Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We—We, , и Во—Воц.), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бойда Во, .4л и Вебера We 2л должны определяться из опыта, так как распад капель и пузырьков всегда происходит вследствие появления нелинейных, конечных по амплитуде возмущений на сферической (а не плоской) поверхности. [c.163]

Число vja=Pr — число Прандтля жидкости. Число = o/[g (p —р") ] = Во является аналогом числа Бонда. Здесь I — линейный размер системы. В рассматриваемом нами случае число Во характеризует относительные размеры паровых пузырей при отрыве от греющей поверхности. Оно может являться аргументом критериального уравнения в том случае, когда отрывной диаметр парового пузыря соизмерим с размерами теплоотдающей поверхности, например при кипении жидкости на тонких проволочках или при кипении в капиллярных трубках в условиях естественной или вынужденной циркуляции. Когда процесс автомоделей относительно линейных размеров системы, происходит вырождение числа Во и его влияние не проявляется. Соответственно Во выпадает из совокупности аргументов обобщенного уравнения. [c.186]

В формулах (1.3.32), (1.3.33) We = uPldg — число Вебера, определенное через капиллярную длину 1с = [a/ g pi — p2))Y -> P = Pi/Р2 отношение плотностей H — толщина слоев, измеренная в единицах 1 , связанная с числом Бонда Во = h g [pi — Р2) /а соотношением Во = =. Безразмерный параметр В у характеризует интенсивность вибраций [c.49]

В литературе имеется большое число работ, посвященных теоретическому и экспериментальному исследованию равновесных форм жидкой капли, левитирующей в поле стоячей акустической волны (см., например, [30—36]). В работе [30] для малых отклонений формы капли от сферической найдено, что капля уплощается в направлении распространения волны. Количественные данные о деформации капли, индуцированной радиационным давлением, получены в экспериментах [31]. В работах [32-34] обнаружено, что существует критическое значение интенсивности акустического поля, выше которого равновесных форм капли не существует, а при подкритических значениях параметров каждому числу Бонда соответствуют две различные равновесные формы. Одна из этих форм устойчива, а другая неустойчива. В настоящем параграфе исследуются квазиравновесные формы капли в поле неакустических высокочастотных вибраций. Изложение основано на работах [37, 38]. [c.144]

Задача определения равновесной формы капли интенсивно изучалась для случая акустически левитирующей капли в газовой среде (см., например, [30-34]). В этих работах эффекты сжимаемости были существенны и определяющими параметрами служили акустическое число Бонда Ва = = A Rq/(pi a) и параметр А fio, где А — интенсивность акустической волны, к = ш/с — волновое число, fio — радиус недеформированной [c.150]

Учитывая, что А = рхсаш, можно представить число Бонда в виде Ва = р Ко/сс. Сравнивая эту формулу с определением параметра В, введенным выше, получаем Ва = АрхВ. Для сравнения результатов с имеющимися в литературе данными о равновесных формах акустически левитирующей капли полученные в настоящем параграфе данные пересчитаны в терминах Ва и безразмерного равновесного экваториального радиуса К, связанного с эксцентриситетом [c.151]

В работе [35] сосуществование устойчивых и неустойчивых состояний обнаружено при достаточно малых значениях акустического числа Бонда. Экстраполяция результатов [35] для kRo = 0,2 и /гfio = 0,575 на нулевое значение kRo дает для fii значение, примерно равное 1,53 (в предположении квадратичной зависимости от /г fio). Наши расчеты дают fii и 1,56, Таким образом, полученные здесь результаты хорошо согласуются с результатами, найденными в [35] с помощью численных методов. [c.152]

Основную трудность при рассмотрении ионизации в релаксационной воне представляет вопрос об образовании затравочных электронов. Эффективные сечения ионизации ударами атомов фактически неизвестны (см. 15 гл. VI). Имеющиеся в литературе экспериментальные данные для аргона [37, 38[ относятся к энергиям в несколько десятков электронвольт. Поэтому при расчетах приходится задаваться какими-то более или менее разумными значениями сечений. Расчеты структуры зоны релаксации в аргоне были сделаны Бондом [36[, Л. М. Биберманом и И. Т. Якубовым [93[ ). Для иллюстрации приведем рассчитанные в последней работе распределения атомной и электронной температуры и степени ионизации для числа Маха М = 16, О = 5,1 км сек и начального давления ро = Ю мм рт. ст. (рис. 7.17). Эти кривые рассчитаны в предположении, что атомы ионизуются электронным ударом прямо с основного уровня, а сечение ионизации ударами атомов вблизи порога [c.394]

Расчет нормальной температуры плавления осложняется тем, что Tf = = AHflaSf и в то время как AHf зависит от межмолекулярных сил, ASf является функцией межмолекулярной симметрии. Как заметил Бонди [2], aSf выше, когда молекула может иметь большее число ориентаций в жидкой фазе по сравнению с твердой. Таким образом, для сферических жестких молекул ASf ниже/а Tf выше, чем для анизометрических и гибких молекул тех же размеров. Как бы то ни было, Эйтон [3 ] предложил интерполяционный метод для коррелирования нормальных температур плавления в гомологических рядах. Для таких рядов график строится-в координатах Ть—Tf)lTf — молекулярная масса. За исключением, пожалуй, первых членов рядов этот тип графика дает прямую линию. Интерполяция или приемлемая экстраполяция позволяет определить Tf для тех представителей гомологического ряда, точки плавления которых неизвестны. Для пользования-этим методом желательно располагать точными значениями Г. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...