Источника (стока) напряжение

Имея в виду, что при тождестве обобщенных уравнений теплового и электрического процессов относительным величинам температуры, координаты, времени и тепловыделения (теплопоглощения) будут соответствовать относительные величины напряжения, координаты, времени и источника (стока), из равенства обобщенных параметров находим исходные соотношения для выбора параметров электрической модели [c.283]

Следовательно, за счет самопроизвольного стока неравновесных вакансий могут расти лишь присутствующие в металле зародышевые микропоры, либо в рассматриваемом микрообъеме должны быть заданы условия, позволяющие преодолеть энергетический барьер. Если сжимающие гидростатические напряжения способствуют захлопыванию микропор [2], то можно предположить, что растягивающие напряжения могут снижать потенциальный барьер их образования. Подходящими источниками растягивающих напряжений в металле могут быть ядра дислокаций, особенно петли внедрения Франка. Следовательно, петли вычитания Франка могут быть источниками избыточных вакансий, а петли внедрения - местами стока. С наибольшим эффектом управлять механизмами зарождения вакансий и их коагуляцией в микропоры можно, очевидно, в сплавах, находящихся в состоянии упорядоченного твердого раствора, основным механизмом деформации которых является движение частичных дислокаций и образование большого числа дефектов упаковки, в том числе петель Франка. [c.116]

Обсуждая литературные данные, автор приходит к следующему заключению адсорбция поверхностно активных примесей обусловлена плотностью вакансий и дислокаций, размером и ориентацией блоков. Адсорбированные поверхностно активные примеси снижают эффективность дислокационных петель, границ блоков и источников стока вакансий, ослабляют упругие напряжения, что приводит к затруднению передвижения растворенных атомов к линейным и поверхностным дефектам и к частичному торможению распада твердого раствора. [c.108]

Если внутри замкнутой поверхности 5 содержится несколько источников и стоков напряжением Ми М2,. .., Мп, тогда сложение расходов из каждого источника дает [c.80]

Как и в трехмерном случае, если замкнутая кривая Ь включает источники и стоки напряжением тг,..., пг , расход на единицу длины составляет [c.84]

Применяя способ, подобный только что использованному при выводе выражений для присоединенных масс, можно показать, что когда особенности состоят из распределенных источников и стоков напряжением М " на единицу объема, точечных источников и стоков напряжением М, а также диполей с компонентами напряжения Д, Ау и Д , первый интеграл справа составляет [c.95]

Из соотношений (6.6.14), (6.6.15) и (6.6.16) следует, что пара источник — сток, воздействуя друг на друга, движется вдоль прямой, их соединяющей, в направлении от источника к стоку, оставаясь на постоянном расстоянии, со скоростью, прямо пропорциональной напряженности источника — стока и обратно пропорциональной их расстоянию. [c.140]

Пара источник — сток (источник п сток равных напряжений) (фиг. 14). Функция потенциала скоростей [c.418]

Это рассуждение справедливо только в том случае, когда сумма напряженностей диполей значительно отличается от нуля такое требование необходимо но тем же причинам (обсуждавшимся в разд. 1.6), что и для суммы напряженностей источников. Поле каждого диполя в отдельности достаточно велико по сравнению с ошибкой, возникающей при аппроксимации поля соответствующей пары источник — сток полем диполя, но аналогичный вывод относительно их суммы можно сделать только в том случае, когда нри сложении напряженностей диполей получается суммарная величина, не на много меньшая, чем напряженность каждого отдельного диполя. [c.54]

Интеграл (3.8) по произвольному замкнутому контуру называется /-интегралом [79,147] или Г-интегралом [117,127]. Если контур Г ограничивает область без особых точек (точек, в которых не выполняются однородные уравнения равновесия или уравнения совместности деформаций), то он равен нулю. Действительно, он представляет собой поток энергии внутрь контура при стационарном перемещении поля напряжений и перемещений вместе с контуром. При этом в ограниченной контуром области энергия неизменна, и так как там нет источников (стоков) энергии, нет и потока (суммарного) через Г. [c.24]

Заключение. Найдены распределения скоростей, а также выражение для функции тока осесимметричного винтового (по Жуковскому) течения в полубесконечном круговом цилиндре при наличии круглого отверстия в дне. Закрутка потока оказывает существенное влияние на характер течения в цилиндре. В рассматриваемой постановке отпадет необходимость в дополнительном ограничении, накладываемом на параметр напряженности винтового течения к, = 2.405 [1]. Последний удается также выразить через физические и геометрические параметры угловую скорость вращения жидкости вдали от дна, расход и радиус цилиндра. Получены предельные случаи винтовой сток в центре основания цилиндра и винтовое течение жидкости в верхнем полупространстве при наличии на его границе кругового отверстия или осесимметричного винтового источника (стока). Проведено сравнение с потенциальным истечением. Показано, что доля расхода в подпитке стока от различных трубок тока (за исключением поверхности самого цилиндра) в закрученном потоке выше, чем в потенциальном. Поэтому если желательно сливать больше жидкости из приосевой зоны, то поток целесообразно сильнее закручивать. [c.96]

Q>0, то течение называют источником (рис. 16.2), если Q<0, то— стоком (рис. 16.3). Постоянную Q называют обильностью или напряжением. источника или стока. [c.260]

На рис. 8.36, б приведена схема включения транзистора в цепь к истоку подается плюс, к стоку—минус источника напряжения Уст, к затвору — минус источника Vg-Для простоты рассмотрения будем считать, что поверхностные состояния отсутствуют. Тогда свойства [c.252]

Уравнение электрических напряжений трех проводников со стоками и источниками [c.214]

Уравнение (6-31) является трехмерным дифференциальным уравнением электрических напряжений проводящей среды со стоками и источниками. Поскольку оно получено для произвольной узловой точки решетчатой области электрической схемы, то оно в одинаковой мере справедливо для всей рассматриваемой области. Частными выражениями уравнения (6-31) будут Уравнение Пуассона ( э = 0) [c.217]

Дифференциальное уравнение (6-33) является уравнением электрических напряжений трехмерной электропроводной среды с переменной проводимостью, содержащей стоки, источники и емкости. Одновременно [c.220]

Уравнение электрических напряжений трех проводников со стоками, источниками, емкостями и индуктивностями [c.222]

Подвижный сток (источник) предназначен для реализации в модели теплопоглощения при абляции или тепловыделения при горении. Он состоит из резистора, один вывод которого подключен к источнику напряжения U , а второй передвигается по узловым точкам в соответствии с заданным значением потенциала. В начале работы модели сток отключен. После достижения в узловой точке модели заданного потенциала срабатывает реле соответствующей управляющей ячейки и включится сток. [c.391]

Здесь максимальное напряжение при моделировании источников тепла и минимальное при моделировании стоков. [c.403]

Таким образом, наличие источников тепла вызывает появление дополнительных сопротивлений, одни концы которых подключены к соответствующим узлам сетки, а на вторые подведено напряжение У , равное наибольшему напряжению источника питания электромодели при истоке тепла и наименьшему при стоке. [c.413]

Приведенные данные находят объяснение в рамках представлений о конденсации зафиксированных закалкой вакансий, равновесных при высокой температуре. При последующем нагреве избыточные вакансии выделяются из пересыщенного раствора и образуют поры на границах зерен, где критический размер зародыша пор невелик. Возможность такого представления показана в работе [75], где получено хорошее совпадение расчетных и экспериментальных данных об изменении объема с числом циклов и температурой закалки. Если предположить, что поставка вакансий краевыми компонентами дислокаций происходит быстрее, чем в результате испарения вакансий с поверхности пор, то объем пустот при нагреве образца не уменьшится. Во время цикла поры в основном являются стоками вакансий, а источниками их служат дислокации, возникающие при теплосменах как следствие незавершенных сдвигов под действием термических напряжений. [c.24]

Повышение подвижности дислокаций и релаксационной способности их групп при Т — 300 К обусловлено прежде всего благоприятной возможностью их неконсервативного движения, поскольку поверхность является практически бесконечным источником и стоком точечных дефектов. Повышенная подвижность приповерхностных дислокаций, обусловленная влиянием сил изображения и действием фактора переползания, отмечалась, например, Л.В. Тихоновым [27]. Было показано, что наиболее подвижными местами дислокационных линий являются их приповерхностные участки в слое толщиной до 100 мкм. При этом, как уже отмечалось ранее (см. п. 4.4), роль сил изображения и свободной поверхности заключается не только в усилении тенденции к неконсервативному движению, но и в увеличении эффективного напряжения сдвига т и, сле- [c.152]

Зная функцию источника (стока) теплового процесса, легко определяют проектные и эксплуатационные параметры источников (стоков) для электрической R -молеля. Следует иметь в виду, что функция источника имеет не только различные значения для отдельных ячеек электрической модели, но и изменяется во времени. Поскольку функция источника в общем случае определяется через искомую функцию (температуру, напряжение граничных точек), то для повышения точности решения следует пользоваться итерационным способом. [c.337]

Чтобы напги ее, заметим, что на расстояниях, больших по сравнению с диаметром группы источников, поле каждой пары источник — сток на рис. 6 аппроксимируется полем диполя, описываемым уравнением вида (102). Вектор г здесь означает расстояние от диполя, который для данного приближенного равенства можно считать расположенным либо в источнике, либо в стоке (либо в некоторой промежуточной точке) в разд. 1.5 он располагался в положительном источнике, но здесь мы отдадим предпочтение отрицательному источнику (стоку), который для всех рассматриваемых диполей находится в одной и той же центральной точке. Поле давления (102) диполя липшно зависит от его напряженности 0(0, и поэтому сумма всех полей различных диполей равна полю давления (102) одного диполя с напряженностью С (1), равной векторной сумме их напряженностей. [c.54]

На основе направленных вакансионных потоков в работах Френкеля, а затем Набарро и Херринга были предложены модель и механизм внутризеренной диффузионной пластичности . Здесь используется известный факт о том, что диффузионные процессы особенно интенсивно протекают по границам зерен, т. е. в местах с наибольшим искажением кристаллической решетки. Границы зерен являются источниками и стоками направленного движения вакансий в поле приложенного напряжения, причем поток вакансий идет через объем зерна и направлен от по-перечных границ к продольным (рис. 92), а поток атомов движется в противоположном направлении. Происходят мас-соперенос и пластическое течение. Эти потоки приводят к удлинению зерна в продольном направлении и сокращению 3 поперечном, поскольку объем зерна Рис. 92. Направленные пото- остается неизменным. Вследствие низкой ки вакансий при деформации ПОДВИЖНОСТИ граннц зерен формоизме-зерна (а — приложенные на- нение зерна фиксируется, а деформации пряжения) становятся необратимыми. Этот меха- [c.156]

На основе направленных вакансионных потоков в работах Френкеля, а затем Набарро и Херринга были предложены модель и механизм внутризеренной диффузионной пластичности . Здесь используется известный факт о том, что диффузионные процессы особенно интенсивно протекают по границам зерен, т. е. в местах с наибольшим искажением кристаллической решетки. Границы зерен являются источниками и стоками направленного движения вакансий в поле приложенного напряжения, причем поток вакансий идет через объем зерна и направлен от поперечных границ к продольным (рис. 92), а поток атомов движется в противоположном направлении. Происходят мас-соперенос и пластическое течение. Эти потоки приводят к удлинению зерна в продольном направлении и сокраш,ению [c.158]

Как было отмечено ранее, уравнение (8-103) сравнительно inpo TO моделируется а электрической модели. Так же просто реализуются в модели граничные и начальные условия. В связи с различными теплофизическими свойствами отдельных слоев электрическая модель многослойной среды представляет собой неоднородную пространственную электрическую цепь, состоящую из сопротивлений, емкостей, источников и стоков. Уравнение напряжений электрического процесса в неоднородной модели имеет вид [c.306]

Границы зерен оказывают сложное влияние на дислокации. Они создают поля напряжений и могут задерживать движение дислокаций. Вместе с тем границы могут служить источниками дпслокаций, особенно на ранних стадиях течения. Границы зерен, как указывалось ранее, служат источниками и стоками вакансий. Картина осложняется с повышением температуры, когда большое значение приобретают диффузионные процессы и сказывается разница в скорости диффузии на границе и внутри зерна. [c.320]

Таким образом, имеется достаточно оснований полагать, что вакансионный механизм образования и роста пор является одним из основных при высокотемпературном разрушении металлических сплавов. Хотя теоретический анализ показывает [18], что для образования зародыша поры критического размера в чистом металле требуется очень большое пересыщение, коагуляция вакансий в действительности уже наблюдается при избытке, равном 1,05. Это объясняется гетерогенным характером образования пустот в процессе диффузии. Сложное влияние оказывают границы зерен, поскольку они могут служить как источником вакансий, так и местом их стока. Кроме того, на границах зерен обычно адсорбируются чужеродные атомы, влияющие на концентрацию вакансий и релаксацию их. Оценки и опыт показывают, что в определенных случаях (порообразование в латуни в условиях вакуума и растягивающих напряжений) процесс порообразования контролирует диффузия по границам зерен [392]. Как отмечали Крюссар и Фридель, потенциальный барьер, возникающий из-за отталкивания между вакансиями, находящимися на близком расстоянии (равном 2—3 межатомных), на границах зерен оказывается меньше или отсутствует вовсе из-за наличия разориентировки. Усиление роли границ зерен в порообразовании под влиянием напряжений связано, по-видимому, с тем, что при высоких температурах пластическая деформация локализуется по границам зерен, где и возникает избыточная концентрация вакансий. [c.411]

Таким образом, из (7.5) - (7.9) следует, что химический потенциал вакансий должен уменьшаться с увеличением внешнего сжимающего давления, при этом общий термодинамический потенциал образования вакансий должен увеличиваться согласно (7.5), а концентрация вакансий соответственно уменьшаться по сравнению с равновесным значением при Р = О и р = 0. При этом максимальный эффект следует ожидать именно в приповерхностных слоях образца в области его торцов, где максимален коэффициент концентрации напряжений, который может быть порядка (Отах/ ср) 3—10 и более, а также в области ребер, где имеет место пересечение двух свободных поверхностей, т.е. свободная поверхность как облегченный источник и сток точечных дефектов здесь работает максимально. Еще большее изменение (повышение или понижение в зависимости от типа включения) локального химического потенциала G следует ожидать 206 [c.206]

Таким образом, физическая природа интенсификации микропластичес-кого течения в поверхностных слоях материалов и последующего усталостного разрушения при циклических нагрузках должна рассматриваться именно с указанных позиций. При этом следует отметить, что необратимое действие вакансионного насоса при циклировании, создающего спектр приповерхностных источников дислокаций и вызывающего их переползание, обеспечивается не только созданием периодического пересыщения при цикле сжатия и существующим недосыщением на стоках [601, 602], но и различием потенциальных энергетических барьеров на источниках и стоках точечных дефектов, непосредственно на поверхности и в более удаленных от поверхности приповерхностных слоях. Поэтому полученные в главе 7 результаты представляют основу для дальнейшего развития как теоретических, так и экспериментальных исследований в области изучения основных закономерностей эволюции дислокационной структуры при испытаниях на длительную и циклическую прочность и физической природы усталости металлических и неметаллических материалов в различном диапазоне напряжений и температур. Наконец, учитывая результаты работы [586], следует также весьма осторожно относиться к интерпретации низкотемпературных пиков внутреннего трения и помнить, что они могут появиться в ряде случаев именно в силу проявления методических особенностей способа нагружения (использование циклических изгибных или крутильных колебаний с максимальной величиной напряжений вблизи свободной поверхности и присутствием градиента напряжений по сечению кристалла). [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...