Источник и сток равного напряжения

Источник и сток равного напряжения. Пусть в пространственном потоке жидкости в точках 0 и О2 имеются источник и сток одинакового напряжения д. Функция потенциала скоростей искомого сложного течения может быть написана в виде [c.415]

Волны рэлеевского типа. Задача о гармонических рэлеевских волнах на поверхности идеально упругой сферы впервые рассматривалась в работе [87]. Под волнами рэлеевского типа здесь понимается точное решение уравнения (1.1), удовлетворяющее условию отсутствия напряжений на поверхности г = / сферы и имеющее характер установившихся монохроматических поверхностных волн. В полюсах сферы 9 = 0 и 9 = я (г, ф, 9 — сферические координаты) располагаются источник и сток волн, соответствующие особым точкам решений уравнения (1.1). Предполагается, что источник и сток вполне эквивалентны один другому и волны распространяются от полюсов с равными амплитудами в +9- и [c.84]

Эти симметричные случаи удобно трактовать как результат одновременного наличия источника и равного ему по напряженности стока (или минус —источника). [c.221]

Таким образом, наличие источников тепла вызывает появление дополнительных сопротивлений, одни концы которых подключены к соответствующим узлам сетки, а на вторые подведено напряжение У , равное наибольшему напряжению источника питания электромодели при истоке тепла и наименьшему при стоке. [c.413]

В выводе уравнения для диполя были объединены источник и сток равного напряжения, так что чистое напряжение было равно нулю. Это условие равенства нулю чистого напряжения необходимо для сочетаний особенностей, используемых для создания амкнутых тел в поле потока. [c.91]

Источник — пара или диполь. Если постепенно начнем уменьшать расстояние между равной ал ряженными источником и стоком, то обтекаемое тело, определяемое ими, будет все более уменьшаться, лока в пределе, т. е. при совпадении источника и стока, совсем не исчезнет. Если необходимо, чтобы обтекаемое тело в предельном /положеаии все же сохранило конечные размеры, то следует с уменьшением расстояния между источником и стоком соответственно увеличивать их напряжение или интенсивность следовательно, напряжение источника и стока в этом случае должно возрастать до величины д/Ьх (бх—,приращение по оси х). [c.413]

Волны рэлеевского типа могут существовать и на сферической поверхности. Задача о гармонических волнах такого типа на поверхности идеально упругой сферы радиуса Я рассматривалась в работе [25]. Под волнами рэлеевского типа понималось точное решение уравнений теории упругости, удовлетворяющее условию отсутствия напряжений на поверхности сферы и имеющее характер установившихся монохроматических поверхностных волн. В полюсах сферы 0 = 0 и 0 = я (г, ф, 0 — сферические координаты) располагались источник и СГОК волн, соответствующие особым точкам решений уравнений. Предполагалось, что источник и сток вполне эквивалентны один другому и волны распространяются от полюсов с равными амплитудами в +0 и —0 направлениях, так что наложение их позволяет образовать стоячие волны, регулярные во всех точках сферы. [c.50]

Б данном разделе указывается связь между этими двумя примерами и показывается, как турбулентное течение жидкости генерирует то же самое звуковое ноле, что и некоторое распределение квадруполей с некоторой заданной напряженностью квадруполей на единицу объема. Заметим, что в то время как напряженность диполя включает направление (направление малого смещения от стока до источника) и соответственно является векторной величиной, напряженность квадруполя содержит два направления (не только направления равных и протпвоно-лоншых диполей, но и нанравление смещения между ними) и соответственно является тензорной величиной. Мы нокан ем, что тензорная напряженность квадруполя на единицу объема в турбулентном потоке принимает довольно простой вид. [c.78]

Таким образом, имеется достаточно оснований полагать, что вакансионный механизм образования и роста пор является одним из основных при высокотемпературном разрушении металлических сплавов. Хотя теоретический анализ показывает [18], что для образования зародыша поры критического размера в чистом металле требуется очень большое пересыщение, коагуляция вакансий в действительности уже наблюдается при избытке, равном 1,05. Это объясняется гетерогенным характером образования пустот в процессе диффузии. Сложное влияние оказывают границы зерен, поскольку они могут служить как источником вакансий, так и местом их стока. Кроме того, на границах зерен обычно адсорбируются чужеродные атомы, влияющие на концентрацию вакансий и релаксацию их. Оценки и опыт показывают, что в определенных случаях (порообразование в латуни в условиях вакуума и растягивающих напряжений) процесс порообразования контролирует диффузия по границам зерен [392]. Как отмечали Крюссар и Фридель, потенциальный барьер, возникающий из-за отталкивания между вакансиями, находящимися на близком расстоянии (равном 2—3 межатомных), на границах зерен оказывается меньше или отсутствует вовсе из-за наличия разориентировки. Усиление роли границ зерен в порообразовании под влиянием напряжений связано, по-видимому, с тем, что при высоких температурах пластическая деформация локализуется по границам зерен, где и возникает избыточная концентрация вакансий. [c.411]

При анализе механизма ползучести Набарро рассмотрим однокомпонентный поликристаллический агрегат в однофазном состоянии. Границы зерен агрегата представляют собой области прерывности (нарушения) кристаллического строения, поэтому они служат источниками вакансий и одновременно являются стоками для вакансий. Когда растягиваюшее напряжение р направлено нормально к границе, оно может способствовать образованию вакансий, для чего потребуется затратить работу на каждую образуемую вакансию, где —объем вакансии, примерно равный атомному объему. Если напряжение отсутствует, вероятность нахождения вакансии в данном месте определяется соотношением [c.252]

Чтобы напги ее, заметим, что на расстояниях, больших по сравнению с диаметром группы источников, поле каждой пары источник — сток на рис. 6 аппроксимируется полем диполя, описываемым уравнением вида (102). Вектор г здесь означает расстояние от диполя, который для данного приближенного равенства можно считать расположенным либо в источнике, либо в стоке (либо в некоторой промежуточной точке) в разд. 1.5 он располагался в положительном источнике, но здесь мы отдадим предпочтение отрицательному источнику (стоку), который для всех рассматриваемых диполей находится в одной и той же центральной точке. Поле давления (102) диполя липшно зависит от его напряженности 0(0, и поэтому сумма всех полей различных диполей равна полю давления (102) одного диполя с напряженностью С (1), равной векторной сумме их напряженностей. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...