Энтальпия твердых тел

Если N ЛАшах. то, обозначая увеличение парциального термодинамического потенциала дислокаций за вычетом конфигурационной энтропии через AG (эта величина характеризует увеличение свободной энтальпии твердого тела, вызванное локальными изменениями в атомной и электронной структурах), найдем для химического потенциала дислокаций [c.47]

Энтальпия твердого тела при температуре Т может быть либо определена экспериментально, либо вычислена на основе известного значения энтальпии при какой-либо одной температуре и известных данных по теплоемкости Ср с помощью соотношения [c.161]

Зависимость энтальпии твердого тела от давления настолько мала, что изменением энтальпии твердого тела при изменении внешнего давления, действующего на это твердое тело, практически можно пренебречь. [c.162]

При испарительном охлаждении величина Wy)a равна скорости углубления поверхности испарения внутрь стенки, а Лщ — энтальпия твердого тела или жидкости. [c.77]

Зависимостью энтальпии твердого тела от давления практически можно пренебречь. [c.118]

Скрытая теплота фазового превращения сообщается при условиях постоянства давления и может быть вычислена как изменение энтальпии. Для большого числа веществ изменение энтальпии фазового превращения может быть определено эмпирически при температуре превращения и атмосферном давлении. Так как жидкости и твердые тела почти несжимаемы, на скрытую теплоту и температуру плавления давление влияет очень мало. Однако паровая фаза может подвергаться сильному сжатию, и на скрытую теплоту и температуру испарения давление влияет весьма существенно. [c.60]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Нижняя изобара р = р р своим прямолинейным участком разграничивает области равновесных двухфазных состояний жидкость—газ и твердое тело—газ . В случае, когда за точку начала отсчета энтальпии и энтропии принимают тройную точку (как, например, для воды), эта изобара проходит через начало координат. [c.137]

Калориметрический метод основан на том, что измеряемый тепловой поток подводится к какому-либо телу и расходуется на изменение его энтальпии, которое может быть измерено по изменению температуры тела. В качестве тепловоспринимающего тела может использоваться жидкость, газ или твердое тело-(чаще всего используются соответственно вода, воздух или медь). [c.272]

При записи (5.5.13) использована естественная система координат, связанная с образующей тела вращения, индексы е и ап приписывают параметрам на внешней границе пограничного слоя и на поверхности твердого тела соответственно, Ло — энтальпия образования смеси газов при 0 К. [c.215]

Формула (5.5.13) была получена в результате интерполяции числовых значений теплового потока, найденных путем численного интегрирования уравнений гиперзвукового равновесного пограничного слоя. Она, в сущности, не отличается по структуре от граничных условий третьего рода, но вместо разности температур использована разность энтальпий газа на внешней границе пограничного слоя и на поверхности твердого тела. [c.215]

Аналогично изложенному в 21.4, теплота в количестве 6Q, поступившая в параллелепипед объемом dV, должна пойти на повышение его энтальпии. Однако в отличие от изложенного в 21.4, где речь шла о твердом теле, здесь рассматривается текущая среда, и в связи с этим координаты х, у, г, определяющие положение в пространстве рассматриваемого параллелепипеда, за время dx претерпят соответствующее изменение, зависящее от размера и направления скорости в точке с координатами х, у, г. [c.310]

С температурой Г к поверхности неограниченной плоской стенки, второе — плотность теплового потока, переносимого путем теплопроводности от граничного узла 1 к узлу 2 твердого тела. Правая часть уравнения (2.36) учитывает изменение энтальпии массы тела, соответствующей толщине слоя стенки 0,5Дх, за малый промежуток времени А1. [c.90]

Химический потенциал дислокаций характеризует термодинамический потенциал модели — решетки дислокаций. Поскольку увеличение термодинамического потенциала дислокаций связано с увеличением энтальпии системы твердого тела в целом, необходимо установить зависимость химического потенциала атомов тела (решетки металла) от химического потен- [c.49]

Химический потенциал дислокаций характеризует термодинамический потенциал модели — решетки дислокаций. Поскольку увеличение термодинамического потенциала дислокаций связано с увеличением энтальпии системы твердого тела в целом, необхо- [c.52]

Индекс S обозначает твердое тело, а индекс/—жидкость. При этом предполагается, что энтальпия потока пара в пограничном слое тела (—0) одинакова с энтальпией пара в пограничном слое воздуха (О, б). Энтальпия воды переходит в пар без затраты теплоты. [c.212]

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

ГИИ изнутри стенки к поверхности раздела, равный по величине (ра) hy s- При испарительном охлаждении этот поток энергии переносится охлаждающим газом по мере его продвижения к поверхности стенки. При абляционном охлаждении (pa)t есть скорость, с которой граница раздела фазы отступает в твердую стенку. Энтальпия равна энтальпии газа-охладителя при достижении им поверхности для охлаждения выпотеванием и энтальпии твердого или жидкого тела при абляционном или испарительном охлаждении. В итоге с поверхности раздела энергия [c.68]

В этом же разделе рассматриваются важнейшие методы определения наиболее часто используемых в теплотехнических расчетах свойств плотности твердых тел коэффициента поверхностного натяжения энтальпии и теплоемкости вещества термодинамических свойств на линии фазового перехода теплопроводности вязкости. [c.9]

Теплоемкость твердых тел (162). 5-3-2. Теплоемкость жидкосте (172). 5-3-3. Теплоемкость газов (паров) (172) Характеристические функции состояния. 184 5- -1. Энтальпия (184). 5-4-2. Энтропия (184). 5-4-3. Изобарно-изотермический потенциал (100) [c.140]

Согласно элементарной теории Блоха для твердого тела, доля теплового рассеяния пропорциональна квадрату среднего перемещения иона из положения равновесия и, таким образом, пропорциональна Г/М0 , где Qe — температура Эйнштейна [96], а М — масса атома. Мотт [292] распространил эту теорию на жидкое состояние, не принимая во внимание влияния увеличения атомных перемещений, так что рь/ps — отношение удельных сопротивлений в твердом и жидком состояниях можно рассматривать как пропорциональное 6 /0 . Значения рь/рв можно найти из энтальпии плавления Н в предположении, что модель Эйнштейна можно применить к жидкости, как и к твердому состоянию (см. раздел 2). На основании этого, предположив, что энтропия плавления увеличивается только за счет изменений в колебательном движении, можно показать, что [c.102]

Количество тепла, которое может быть перенесено в виде скрытой теплоты парообразования, обычно на несколько порядков величины выше количества, которое может быть перенесено в виде энтальпии рабочей жидкости в обычной конвективной системе. Поэтому тепловая труба может передавать большое количество тепла при малом размере установки. Температурный напор в тепловой трубе равен сумме температурных напоров в испарителе, паровом канале и конденсаторе. Благодаря тонкой структуре фитиля и малому температурному напору, который необходим для движения пара, были разработаны тепловые трубы, имеющие тепловые характеристики на порядок лучше характеристик любых известных твердых тел. [c.16]

Так как изменения состояния твердых тел связаны с относительно малыми изменениями объема, внутренняя энергия и и энтальпия Н по величине не очень сильно отличаются друг от друга. Поэтому во многих случаях можно принять и- Н. [c.50]

Активированными твердыми телами называют тела с термодинамически и структурно нестабильными расположениями элементов решетки, которые по сравнению с идеальным или слегка нарушенным монокристаллом отличаются повышенным значением свободной энтальпии. В связи с этим сознательно отказываются от названия кристалл , так как отклонения от трехмерного периодического расположения элементов решетки в таких кристаллах часто бывают настолько сильны, что достигается степень разупорядоченности, какая имеет место у аморфных веществ. [c.434]

Одну из них составляют реакции, протекающие в среде жидкого реагента (который часто выполняет функции и калориметрической жидкости). В этой группе можно различить несколько подгрупп реакций, измерения энтальпий которых отличаются в методическом и аппаратурном отношениях, а именно реакции, где вторым реагентом являются твердые тела, жидкости или газы. [c.134]

Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции плотности потока энергии. Обычно для твердого тела изохорную теплоемкость принимают равной изобарной теплоемкости Ср, т. е. Ср = = с. Следовательно, для капиллярнопористого тела локальная производная от объемной концентрации энтальпии по времени равна дивергенции плотности потока энтальпии, включая перенос энтальпии за счет конвективного и диффузионного (молекулярного) движения [c.469]

Вычисляем удельные энтальпию, Длс/кг, и энтропию, Дж/(кг К), пара при То и ро. В большинстве случаев значения Тд и />о таковы, что пар представляет из себя твердое тело,тогда [c.474]

Энергия (работа), затраченная на деформирование и разрушение твердого тела, сопоставляется с одной из термодинамических характеристик материала (теплотой сублимации, энтальпией в твердом и жидком состояниях, скрытой теплотой плавления). При этом допускается, что термодинамические свойства не зависят от структуры материала. [c.152]

Для количественной оценки активности иногда используют не избыточную свободную энергию, а избыточную энтальпию твердого тела, оцениваемую как разность теплот растворения активной и стабильной формы (например, [233—235]). При этом часто полагают, что АО т-= АЯр, т. е. 0. Таркер показал [236], что в действительности величина ASp не равна нулю, так как нулевая энтропия активной формы ASj9 0. Поскольку активное состояние промежуточное между идеально кристаллическим и идеально аморфным (расплав), то величина ASo должна лежать между нулем и энтропией плавления. Расчет AGo из термических данных следует производить по формуле [c.37]

При релятивистском обобщении термодинамики, как показали Г. Каллен и Дж. Горвиц , естественнее исходить из выражения для энтальпии. Действительно, в этом случае, как следует из теории относительности, все входящие в выражение (8.8) независимые переменные являются лоренц-инвариантами, тогда как независимые переменные других термодинамических потенциалов имеют либо разные, либо неизвестные законы преобразования. Кроме того, давление в качестве независимой переменной более подходящая величина, чем объем. В классической термодинамике систему можно было заключить в жесткие стенки, но само представление о твердом теле или абсолютно жестких стенках неприемлемо в рамках теории относительности—абсолютно твердое тело передавало бы сигналы с бесконечной скоростью, так как движение, сообщенное одной точке тела, незамедлительно вызовет движение всех остальных точек тела. [c.151]

Уравнение энергии. Для исследования теплоотдачя при взаимодействии твердых тел с потоками газа большой скорости целесообразно использовать уравнение энергии (2.51), в котором вместо внутренней энергии н(Ьа = с 0 Г) используется другая функция состояния —энтальпия h(Dh = pDT). [c.202]

В основе термодинамического подхода к изнашиванию и разрушению твердых тел лежит энергетическая аналогия механического (при деформации) и термодинамического (при плавлении и сублимации) разрушения тел. Энергия, затраченная на деформирование и разрушение твердого тела, сопоставляется с одной из термодинамических характеристик материала (теплотой сублимации, энтальпией в твердом и жидком состоянии, скрытой теплотой плавления). Тело рассматривается как сплошная однородная изотропная среда со статистически равномерно распределенными структурными элементами. Пластическое деформирование рассматривается как совокупность большого числа микроскопических актов атомно-молекулярных перефуппировок, связанных с генерированием источников деформации (дислокаций). Разрушение материала происходит тогда, когда плотность дефектов и повреждений [c.112]

Крайняя нижняя изобара р = ртр своим прямолинейным участком разграничивает области равновесных двухфазных состояний насыщенный пар — жидкость и твердое тело — насыщенный пар. В случае, когда за точку начала отсчета энтальпии и энтропии принимают состояние тройной точки ( ак, например, для Н2О), эта зобара проходит через начало координат. [c.132]

Для исследования теплоотдачи при взаимодействии твердых тел с потоками газа большой скорости целесообразно использовать уравнение энергии (П-51), в котором вместо внутренней энергии и (Ои = =с ОТ) используется другаяфункция состояния — энтальпия Я Ок = = СрОТ). [c.223]

Можно показать, что при динамическом активировании избыточная свободная энтальпия наиболее велика. Это происходит благодаря увеличению свободной поверхности за счет нарущеиия атомной структ фы твердого тела, а также из-за появления сильно возбужденных состояний. Динамическое активирование вызывает возбужденное состояние не только в твердом теле, но и в окружающей газовой атмосфере. [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...