Предельные Определение

Момент изгибающий предельный — Определение 276 Момент инерции — Графическое определение 44 [c.548]

Нагрузки предельные — Определение 284 [c.552]

При осмотре гребней бандажей и цельнокатаных колес следует проверить, нет ли вертикального подреза и остроконечного наката. В случае обнаружения подреза гребни обмеряют шаблонами. Выдача из депо электропоездов с остроконечным накатом и предельным (определенным по шаблону) износом гребней недопустима. [c.47]

Наиболее интересным эффектом наличия пластического сопротивления у фильтрующейся жидкости является образование застойных зон — областей, в которых жидкость не движется, поскольку градиент давления по модулю меньше предельного. Определение формы и размеров застойных зон является основной в прикладном отношении задачей теории фильтрации вязкопластичных жидкостей. Так, в задачах разработки месторождений вязкопластичных нефтей застойные зоны в определенной степени характеризуют долю нефти, теряемой в целиках (см. подробнее ниже) при вытеснении нефти водой. [c.54]

Пластикат полихлорвиниловый 6 — 350 Пластинки — Колебания собственные — Частота 3 — 375 — Нагрузки предельные — Определение [c.452]

Неравенство (11.2) устанавливает только максимально возможную величину силы трения покоя, так как сила трения является слагающей пассивной реакции связи и ее сначала неизвестное направление определяется в дальнейшем только активными силами. Из этого неравенства также следует, что сила трения покоя имеет всегда такую величину, которая необходима для предотвращения скольжения тел одного относительно другого, но не может превзойти некоторого предельного значения. Если бы трение отсутствовало, то равновесие было бы возможно при вполне определенных значениях сил или координат, определяющих положение тела. При трении имеется целая область положений равновесия и бесконечное множество значений активных сил, при которых имеет место равновесие. [c.215]

Кроме определения комплексной вязкости т], системы с периодическим течением можно использовать для определения дополнительных свойств функционала Q в предельном случае очень малых деформаций. Для обсуждения этой возможности необходимо рассмотреть приближение второго порядка для функционала выражаемое уравнением (4-3.25) и приводимое ниже [c.206]

Заметим, что определенные выше значения ц, и Л we полностью идентифицируют поведение материала даже в предельном случае малых деформаций, скажем когда выполняется уравнение (4-3.24). [c.268]

Рассмотренные методы вызывают большой интерес и позволяют глубоко овладеть чтением чертежа. Каждый метод, взятый отдельно, не решает поставленной задачи до конца, но вместе взятые они могут составлять некоторую методику для целеустремленного чтения чертежа. Оценивая каждый из рассмотренных методов, можно заключить, что в развитии навыков определения формы детали по чертежу хорошие результаты получают по первому и второму методам, т, е. выполняя упражнения на расчленение деталей по элементам и на составление эскизов. В развитии навыков чтения размеров на чертежах с обоснованием их простановки лучшим может оказаться третий метод — изучение чертежа с использованием технологической карты. По этому методу получение заданной чертежом формы детали, шероховатости поверхностей, исполнение размеров и технических требований будут восприняты гораздо глубже. Чертеж будет изучаться в тесной связи с конкретным оборудованием и технологическими процессами, которые всегда указаны в технологической карте. Станет понятнее, как обеспечиваются заданные чертежом предельные отклонения от номинальных размеров, геометрической формы и расположения поверхностей. [c.34]

Наглядное геометрическое пояснение, определение предельных отклонений формы, расположение поверхностей и соответствующих знаков, входящих в обозначение, приведено в табл. П. [c.137]

Соприкасающуюся плоскость рассматриваем как предельную секущую плоскость, вращающуюся вокруг касательной t . Пространственные кривые линии как это следует из определения, имеют двоякую кривизну. [c.336]

Определение предельно,, грузоподъемности вала, заключается н определении максимального момента, действующего на нал. [c.19]

П4.4. Предельные калибры выпускают на определенные номинальные размеры с учетом их допусков . Например, у предельной скобы (рис. 231, а) расстояние между щеками внизу больше, чем вверху (проходной и непроходной размеры) на величину допуска. Аналогично выполнены проходной и непроходной концы двусторонней пробки (рис. 231,6). [c.266]

Примеры обозначения описанных отклонений приведены в табл. 11. Подробнее об указании предельных отклонений формы и расположении поверхностей см. ГОСТ 2.308 — 79 (СТ СЭВ 368 - 76). Термины и определения допусков формы и расположения поверхностей приведены в ГОСТ 24642 — 81 (СТСЭВ 301 - 76), числовые значения допусков формы и расположения поверхностей — в ГОСТ 24643 — 81 (СТ СЭВ 636 — 77). [c.120]

Так как рассматриваемые гиперболические функции приближаются к единице асимптотически, то это определяет такой же асимптотический характер приближения относительной скорости к своей предельной величине. Следовательно, с определенного, конечного промежутка времени движение частиц можно рассматривать с некоторой погрешностью как равномерное. Последнее позволяет приближенно определить время и длину разгона частиц до практически равномерного движения. Для пневмотранспорта и противотока соответственно из (2-49) и (2-46) получим [c.69]

ГОСТ 10 356—63 Отклонение формы и расположения поверхностей. Основные определения. Предельные отклонения , введенный в действие с 1 января 1964 г., впервые установил общие для всех отраслей промышленности определения отклонений формы и расположения поверхностен, определение отдельных видов отклонений, а также ряды предельных отклонений. ГОСТ 3457—46 не отражал многие важные положения ГОСТ 10356—63, на основе которого должны назначаться величины допускаемых отклонений формы и расположения поверхностей. [c.62]

Ясно, что принцип затухающей памяти вводит понятие естественного времени для любого данного материала. В некотором интуитивном смысле естественное время является мерой временного промежутка памяти материала, например минимально необходимой продолжительности проведения эксперимента, подобного описанному вьпне. Теория чисто вязких жидкостей (т. е. теория Рейнера — Ривлина) может трактоваться как предельный случай, когда естественное время равно нулю. Таким образом, можно надеяться установить, что обобщенная гидромеханика ньютоновской жидкости будет асимптотически справедливой при определен-иых условиях. В дальнейшем будем использовать символ Л для обозначения естественного времени жидкости, в то время как символ X, используется для обозначения любого реологического [c.132]

Определение периодических течений было дано в разд. 5-1. Следует повторить, что, поскольку такие течения представляют интерес в реометрии в предельном случае очень малых деформаций, определяющее уравнение (5-1.24) должно удовлетворяться только с точностью до членов первого порядка по величине деформации. [c.194]

Определение, данное выше для естественной вязкости [х, было до некоторой степени интуитивным, а специальное определение, которое повело бы к конкретной возможности измерения (г, представляется делом выбора. Поскольку известно (см. разд. 4-3), что все простые жидкости с затухаюш ей памятью ведут себя как ньютоновские жидкости в предельном случае медленных течений, представляется уместным отождествить естественную вязкость с предельной ньютоновской вязкостью жидкости, скажем [c.266]

Вид теплоизолятора выбирают по температуре и физико-химическим свойствам теплоносителей. Каждый теплои-золятор имеет вполне определенную предельную температуру / р, при которой он еще сохраняет свои свойства. [c.102]

Современное состояние вопроса общего математического описания дисперсных систем нельзя признать до-статочло удовлетворительным, несмотря на растущий интерес к этой проблеме. Каж травило, в работах, шо-священных этому вопросу, фактически используется феноменологический подход к исследованию дисперсного потока в целом. Идея условного континуума п03(В0Ляет полностью использовать математический аппарат механики сплошных сред, но несет с собой погрешности физического порядка тем более существенные, чем значительней макроднскретность системы. Системы таких уравнений, полученные рядом авторов как общие, все же не охватывают класс дисперсных потоков во всем диапазоне концентраций (вплоть до плотного движущегося слоя). Они не учитывают качественного изменения структуры потока и в связи с этим изменения закономерностей распределения частиц, появления новых сил (например, сухого трения), изменения с ростом концентрации (до предельно большой величины) условий однозначности и пр. В основном большинство работ посвящено турбулентному течению без ограничений по концентрациям, хотя при определенных значениях р наступает переход к флюидному транспорту, а затем — плотному слою. Сама теория турбулентности применительно к дисперсным потокам находится по существу в стадии становления (гл. 3). Наиболее перспективные методы — статистические (вероятностные) применяются мало, по-видимому, в силу недостаточной изученности временной и пространственной структур дисперсных систем Общим недостатком предложенных систем уравнений является их незамкнутость, которая объясняется отсутствием конкретных данных о тензорах напряжений и [c.32]

Из 1рассмотрения (4-59) следует, что для прямотока при Ргт>3,7-10-2 Ка=11, т. е. сила аэродинамического перемещения частиц на порядок выше сил их вза 1Модей-ствия со стенками канала. Поэтому последними можно пренебречь, в частности, при определении относительной предельной скорости Оо.пр—г в- При Ргт<1,95-10- рассматриваемые силы соизмеримы и их учет необходим. [c.136]

Плотные движущиеся структуры возникают при выполнении по крайней iMepe двух условий а) при дальнейшем предельном насыщении флюидного потока сыпучей средой, т. е. при увеличении истинной концентрации до величины, вызывающей стыковку соседних частиц в фильтрующуюся массу (0,3<р<рпр), и б) при обеспечении энергозатрат, необходимых для совместного, про-тпвоточного или перекрестного перемещения газа и частиц плотного слоя. В количественном отношении совокупность обоих условий должна проявиться в достижении обобщенным комплексом типа критерия проточности (гл. 1) определенной критической величины. [c.273]

Однако характерный профиль скорости газа в движущемся про-тивоточно продуваемом плотном слое нельзя объяснить только эффектом снижения плотности в пристенной зоне. Так как сыпучая среда во входном участке располагается под определенным углом, то по оси камеры высота слоя больше, чем на периферии (рис. 9-1,а). При этом необходимо учитывать, что этот угол зависит от формы, физических свойств материала и скорости встречного потока газа. При отсутствии газового потока для гладких, окатанных и округленных зерен он равен примерно 30°. С увеличением скорости газа до предельной величины, при которой начинается псевдоожижение, угол откоса падает до 10° и ниже [Л. 305]. Согласно Л. 237] небольшая разность высот слоя вызывает значительную неравномерность расхода воздуха, особенно в невысоких и неизотермичных камерах. [c.276]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

Большинство исследователей отмечает, что средняя плотность укладки частиц при установившемся движении практически не зависит от скорости слоя. В некоторых работах отмечается незначительная зависимость р от Уел [Л. 30, 221, 341]. Характерной особенностью большинства работ является ограниченный диапазон скоростей слоя. Опыты автора с движущимся слоем показали, что зависимость плотности слоя от его скорости качественно меняется при расширении диапазона скоростей сверх определенной величины, названной предельной скоростью [Л. 77, 80]. Вначале было обнаружено, что в каналах круглого, кольцевого и ореб-ренного сечений отношение предельной скорости слоя частиц графита различного размера к соответствующему эквивалентному диаметру канала остается практически неизменным [c.301]

Точность определения Ргкр зависит от надежности определения величины предельной скорости слоя. Ис- [c.303]

Подтверждение и определенное уточнение выдвинутых положений получено в Л. 286, 286а]. Детально изучая переходные режимы, Ю. Л. Тонконогий обнаружил, что возможно существование как плотного, так и неплотного слоя, в зависимости от предыстории системы. Между переходом плотного слоя в неплотный и обратным переходом неплотного слоя в плотный существует различие в значениях критического числа Фруда существует как бы область гистерезиса , покрывающая промежуточные режимы. На рис. 9-11 для примера изображены результаты опытов со смесью графитовых частиц 0,17 мм в вертикальном канале длиной 2 и диаметром 16 мм. Стрелками показано направление изменения диаметра выпускного отверстия. Кризисное изменение структуры слоя оказывается зависящим от первоначального его состояния. В соответствии с этим предлагается вместо диапазона критического числа Фруда иметь в виду два критических значения первое характеризует предельное условие перехода плотного слоя в падающий [c.305]

В 1965 г. была принята рекомендация по стандартизации для стран— членов СЭВ P 430—65 Чертежи в машиностроении. Предельные от1 лонения формы и расположения поверхностей. Обозначения на чертежах , которая должна была быть введена в национальные стандарты не позже декабря 1967 г. Эта рекомендация по стандартизации установила условные знаки для обозначения предельных отклонений формы и расположения поверхностей, а также правила нанесения их на чертежах в точном соответствии с рекомендацией по стандартизации P 327—65 Отклонения формы и расположение поверхностей. Понятия и определения , которая в свою очередь соответствует дей- [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...