Спиновое стекло

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Как показывает пример спиновых стекол [66], при значительном удалении от равновесия система теряет эргодичность, в результате чего ее фазовое пространство разбивается на кластеры, которые отвечают структурным уровням, иерархически соподчиненным друг другу. Такое поведение присуще не только спиновым стеклам, но и всем системам, значительно удаленным от равновесия [58]. Основная часть настоящей главы посвящена исследованию систем такого рода в рамках представления об иерархически соподчиненных структурах. С этой целью в настоящем параграфе излагается статистическое описание иерархической системы, которое представляет основу дальнейшего изложения [65]. [c.126]

Случайный характер взаимодействия в спиновом стекле обуславливает вероятностный характер функции распределения p q) [87], в связи с чем ее моменты (в частности, момент первого порядка, сводящийся к структурному фактору (2.52)) являются случайными величинами. В нашем случае [c.144]

При наличии магнитных примесей магнитное поле, кроме закручивания электронов, поляризует спины примесных атомов. При этом направление спинов фиксируется и, так же как и при образовании спинового стекла, исчезает возможность рассеяния электронов с поворотом спина. Полная вероятность рассеяния при этом уменьшается, а с ней уменьшается и сопротивление. Если ЗрН(Р—магнетон Бора, —магнитный момент при- [c.71]

Соотношение Эйнштейна 45 О>противление туннельного контакта 451 Спаривание с ненулевым моментом 299 Спиновое стекло 69 [c.519]

Спиновые стекла представляют собой неупорядоч. твёрдые растворы магн. атомов в немагнитных со случайным (зависящим от конкретной реализации раствора) зиакоперем. взаимодействием между магн. моментами. Образование к.-л. регулярной структуры в такой системе невозможно. Тем не менее при понижении темп-ры Т из-за взаимодействия между спинами процессы спиновой релаксации замедляются, причём для макс. времени релаксации хорошо выполняется закон Бугеля — Фулчера, и при Т<.Т возникают ненулевые ср. магн. моменты на отд. атомах (средний по системе момент при этом отсутствует). Наиб, характерной чер- [c.457]

Магнитные свойства П. п. существенно отличаются от свойств магнитных полупроводников. Они зависят от концентрации магн. ионов (л ) и темп-ры (Г). На фазовой диаграмме х — Г есть 3 области парамагнитная, т. ж. область спинового стекла и антиферромаг-нитная (ряс. 4). В парамагн. области, к-рая соответст- [c.32]

При низких темп-рах и значит, х в П. п. наблюдается переход в фазу спинового стекла. (напр., в Hg JйMnз Te при X >0,17 рис. 4). В бесщелевых П. п. [c.33]

СПИНОВЫЕ ФЛУКТУАЦИИ — отклонения локального значения спиновой плотности от её ср. значения. В случае некоррелированных С. ф, их вклад в термодв-намич. свойства пропорц. N /1 (где N — число частиц в системе) и исчезает в термодинамическом пределе. Возбуждения спиновой подсистемы можно рассматривать как коррелированные С. ф. К С. ф. такого рода относятся магноны, более сложные спиновые возбуждения, существующие в магнитоупорядоченных фазах при темп-рах, близких к критич., а также спиновые возбуждения в парамагн. фазе. Состояния спинового стекла или состояние со спиновой плотности волной можно интерпретировать как ансамбль замороженных или статич. С, ф. [c.641]

Величины /. могут быть анизотропны не только в спиновом (по индексам а, ), но н в координатном (по индексам i, /) пространстве (см. Слоистые магнетики). В примесных или неупорядоченных магнетиках обменные константы могут быть случайно распределёнными величинами (см. Спиновое стекло). При теоретич. расчётах иногда удобно использовать вместо исходных решёточных (дискретных) С. г. (3) и (4) их континуальный (непрерывный) аналог для зтого вводится зависящий от времени t оператор плотности магн. момента M r,t) = — вРв2 Si б(с — г ), o(r) — дельта-функция, i [c.643]

Взаимодействие спинов хаотически распределённых магн. атомов приводит к образованию состояния, называемого спиновым стеклом. Для спиновых стёкол характерны отсутствие спонтанной намагниченносги, максимум [c.52]

Особый класс Ф. п. 2-го рода представляют собой Ф. п. в неупорядоченных системах (напр., в спиновых стёклах). С точки зрения макроскопич. симметрии фаза спинового стекла неотличима от соответств. высокотемпературной (парамагн.) фазы. Физ. отличие этих фаз связано с появлением в фазе спинового стекла неубывающих во времени автокорреляц. ф-ций локализованных маги, моментов [c.273]

Лит. см. при статьях Спиновое стекло. Стёкла. Ю. Г. Рудой. ФТОР (лат. Fluorum), F,— хим. элемент VII группы перио-дич. системы элементов, ат. номер 9, ат. масса 18,9984, относится к галогенам. В природе представлен стабильным F. Конфигурация электронных оболочек ]s 2s p . Энергии последоват. ионизаций 17,422 34,987 62,661 87,2 [c.376]

В п. 2.1 на простейшем примере течения песка по наклонной поверхности было показано, что развитая схема представляет процесс формирования лавины в явлениях самоорганизуемой критичности [27-29, 34, 37, 38, 63-65]. Подобно спиновым стеклам [66], эффективный потенциал образует сложный ландшафт в конфигурационном пространстве системы, где области разрешенных состояний разделены барьерами, разбивающими полный статистический ансамбль на подансамбли [63], Поэтому полное описание самоорганизуемой критичности требует исследования распределения по набору статистических ансамблей неэргодической системы [18]. Такой набор отвечает различным размерам лавин, распределение по которым исследовалось в п. 2.4, 2.5. [c.110]

Кроме описанных особенностей структурной релаксации, ВТСП оксиды обладают своеобразными магнитными свойствами [120], которые напоминают поведение спинового стекла [85]. Обычно объяснение особенностей магнитной релаксации достигается на основе андерсоновской модели пиннинга вихрей на дефектах кристаллической структуры (границы двойников, зерен и т.д.), либо в рамках модели сверхпроводящего стекла. Ниже излагается картина, предполагающая, что магнитная релаксация определяется течением структурной. При этом роль центров пиннинга играют кластеры структурных элементов, а не дефекты структуры. В пользу такой версии говорит тот экспериментальный факт [119], что магнитная релаксация наблюдается не только в монокристаллах [c.152]

В отличие от эргодических систем, где коррелятор и восприимчивость связаны флуктуационно-диссипационной теоремой, сингулярные составляющие 5 и Д, обусловленные неэргодичностью, соотносятся более [ сложным образом. Как показывает пример спинового стекла [85], эта [c.153]

Развитая картина предполагает модификацию в трактовке линии необратимости, существование которой следует как из криповой, так и спиновой моделей [120]. На наш взгляд, существует не одна, а две не совпадающие линии необратимости — структ> ная и магнитная. Существование первой обусловлено наличием иерархической соподчиненности кластеров структуры типа наблюдающейся в спиновых стеклах. На фазовой диаграмме концентрация кислорода—температура положение этой линии определяется подобно точке потери устойчивости де Альмейды—Таулесса [85] (при этом совершенно не затрагивается магнитная структура). Можно полагать, что проявлением структурной необратимости обусловлена аномалия теплоемкости в области температур 240 К [125]. Что касается линии магнитной необратимости, то ее положение определяется согласно криповой модели [120], где харак- [c.155]

Отметим в заключение важное различие между системой дефектов кристаллического строения и спиновым стеклом, по аналогии с которым мы провели рассмотрение временнбй зависимости отклика на внешнее механическое воздействие. Это различие связано с тем, что в спиновом стекле роль мельчайших структурных единиц играют спины, полное число которых составляет 10 см , тогда как плотность дефектов ЛГ < ЛГо намного меньше. Поскольку ползучесть связана с эволюцией дефектов, а не атомов, то ее особенности определяются поведением ансамбля дефектов. Однако их вклад в термодинамические характеристики в NQ/N > 1 раз меньше атомного и практически не обнаружим на фоне атомного. Физическая причина состоит в том, что термическое возбуждение воспринимается всей атомной системой, а механическое (точнее, его пластическая составляющая) — только дефектами. [c.291]

Рис. 5, Теоретические модели стекла, а — идеальное спиновое стекло, характеризующееся низкой концентрацией магнитных моментов, распределенных в решетке совершенно случайно. Пред-полагается, что спины испытывают дальнодействующее взаимо-д твие /, энергия которого периодически меняет знак при уве-личении расстояния, б непрерывная случайная сетка в. стеклообразных слоях В2О3 1Ли АзгЗез с максимальным беспорядком. 0 —частично полимеризовайные кластеры в стекле содер-

Тем не менее можно предположить [34], что основное состояние этой системы магнитное в нем каждый спиновый вектор 8 направлен параллельно эффективному полю Н , создаваемому другими спинами, находящимися в своих предпочтительных ориентациях. Однако, поскольку параметры взаимодействия Iц, по-видимому, случайны — с нулевым средним значением, это основное состояние не соответствует ни ферромагнетику (с поляризацией всех спинов в одинаковом направлении), ни антиферромагнетику (где одинаковые числа спинов отвечают двум противоположным направлениям поляризации). Иначе говоря, при Г = О спиновое стекло представляет собой миктомагнетик или сперимагнетик [35], в котором нет ни результирующей намагниченности, ни какой-либо правильной картины локального упорядочения спинов (рис. 12.3). [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...