ИЗМЕРЕНИЕ - КАДМИЙ

Изучая тонкие детали реакции кулоновского возбуждения (в частности, угловое распределение и поляризацию у-квантов), можно получать информацию о временах жизни, спинах и четностях, а также квадрупольных моментах низших возбужденных состояний ядер. Например, с помощью реакции кулоновского возбуждения был измерен квадрупольный момент первого уровня 2 в ядре изотопа кадмия d . Он оказался равным —0,5-10 см . [c.166]

С помощью корреляционных экспериментов удалось измерить магнитные моменты возбужденных состояний некоторых ядер. Идея этих экспериментов состоит в том, что в промежутке между двумя каскадными переходами спин возбужденного ядра опрокидывался резонансным высокочастотным полем (ср. гл. И, 5). В частности, этим методом был измерен магнитный момент первого возбужденного уровня ядра кадмия оказавшийся равным —0,78. Наряду с у—7 измеряются р— -корреляции, а—у-корреляции, корреляции спинов и т. д. [c.267]

Сохраняя положение датчика и последовательно используя разные электролиты в зависимости от покрытия, определяют толщину каждого слоя многослойных покрытий. Можно установить толщину покрытий кадмием, хромом, медью, свинцом, никелем, серебром, оловом и цинком, нанесенных на различные основные материалы, включая пластмассы. Точность метода более 10% при толщине покрытия от 0,2 до 50 мкм. Метод приемлем для измерения большей толщины покрытий (например, твердых хромовых покрытий, используемых в инженерных сооружениях), но в этих случаях необходимо частое пополнение электролита в элементе кроме того, могут появиться некоторые [c.145]

Температурная зависимость кинетики роста трещин не установлена, хотя такие измерения могут быть полезными при исследовании процессов в жидких металлах. В работе [160] установлена температурная зависимость охрупчивания металла твердым кадмием и получено значение кажущейся энергии активации 56,7 кДж/моль. В результате сделан вывод, что эта величина может служить доказательством того, что диффузия кадмия в твердом состоянии есть стадия, контролирующая скорость процесса. Однако зависимости v от К не были определены, поэтому сравнения не могут быть сделаны при одинаковых скоростях роста трещин. [c.405]

Прибор ИТП-200. Предназначен для измерения толщины немагнитных гальванических покрытий (хром, цинк, кадмий и др.), а также неметаллических пленок (лаки, эмали и пр.) на изделиях, изготовленных из ферромагнитных материалов. [c.59]

Прибор конструкции Ю. А. Выгоды. Прибор предназначен для измерения толщины различных гальванических покрытий таких, как цинк на стали, кадмий иа стали, хром на латуни, серебро на латуни, олово на стали, хром на стали. [c.73]

Погрешность измерения при струйно-объемном варианте при толщинах цинка, кадмия и никеля от 2 до 30 мкм и меди до 50 мкм колеблется в пределах [c.101]

В том и другом случае контактные сферические поверхности нутромера не должны иметь заметных следов износа. Следует иметь в виду, что индикаторные нутромеры имеют довольно значительное измерительное давление и поэтому неприменимы при измерении внутреннего диаметра тонкостенных деталей. Вследствие этого при измерении деталей, изготовленных из относительно мягких металлов или покрытых красной медью, кадмием и т. п., нужно остерегаться царапин и вмятин на измеряемой поверхности. [c.472]

И циркония были проведены измерения абсорбции бора и кадмия. Результаты объяснимы иа основе ионного обмена между гидратированными окислами на поверхности и ионами ядов (табл. 6.10). [c.192]

Проведенные исследования в этой области дали положительные результаты для определения упругих постоянных латуни, сплавов железа и алюминия, монокристаллов германия и кремния, никеля, твердых растворов меди и поликристаллического сплава магний— кадмий. Ультразвуковые методы позволяют определять модули Юнга и сдвига на одном и том же образце, что открывает большие возможности для исследования упругих постоянных экспериментальных сплавов и установления для них взаимосвязей модулей с другими характеристиками межатомного взаимодействия. Так же как и при контроле жидкостей, скорость распространения ультразвука в жидких металлах в основном определяется величиной коэффициента адиабатической сжимаемости, а последний -относится к числу физических величин, которые в значительной степени зависят от строения жидких металлов. Поэтому, зная скорость, распространения ультразвуковых колебаний в данном металле, можно рассчитать величину модуля Юнга, модуля Пуассона и модуля сдвига. Для точного измерения интервала между ультразвуковыми импульсами достаточно иметь длину образца, равную 25 мм. [c.223]

Рис. Jl. Активности жидких сплавов d-Zn согласно измерениям э. д. с. при 435° (по Тейлору (364]). Кривая для кадмия вычислена при помощи уравнения Гиббса — Дю-гема (1-47)

Незначительность изменения теплопроводности сплавов кадмия с оловом при плавлении показывает, что эти изменения вызваны не нарушениями дальнего порядка, которого не существует в жидкой фазе, а изменениями в ближней координации атомов — изменениями координационного числа для атомов того и другого компонента. На изменении теплопроводности сказывается также изменение междуатомных расстояний и плотностей. Этим можно объяснить наблюдаемое увеличение отношения Кв/ ж по мере увеличения концентрации кадмия. Изменение теплопроводности кадмия при плавлении значительно больше (2,4) по сравнению с изменением для олова (1,8). Наши измерения показывают, что теплопроводность жидких сплавов медленно увеличивается с температурой. [c.128]

Теперь нам нужно определить границу 7-фазы и твердого раствора компонента А в В обозначим этот твердый раствор символом 8. Как было сказано выше, область 8-твердого раствора очень ограничена, а в таких случаях применение микроскопического исследования весьма затруднительно. Если твердый раствор при высоких температурах распространяется больше, чем на 1—2% (атомн.), то граница (7+3)/3 часто может быть определена рентгеновским методом. Примером этого может служить определение Оуэном и Пикапом [110] растворимости кадмия в меди. Если сплав достаточно вязок и из него можно изготовить проволоку, то граница твердого раствора может быть определена по данным измерения электросопротивления (см. главу 27). В этом случае кривая зависимости удельного электросопротивления от состава имеет перегиб на границе твердого раствора с двухфазной областью. Для хрупких сплавов можно применить тот же метод, используя тонкие литые прутки. Однако часто этот метод не применим из-за возможности образования в образцах трещин и пузырей. [c.217]

Если для таких элементов, как ртуть и кадмий, невозможно создать условия для получения эмиссионного спектра от как бы невозмущенного атома, то следует перейти к исследованиям в поглощении. В эмиссионных источниках влияние температуры, электромагнитного поля и давления излучающих атомов на длины волн ртути и кадмия не поддается учету, в то время как в поглощающей камере электромагнитное поле не является обязательным, а давление и температура могут быть точно измерены. Инвариантность с высокой степенью точности значений длин волн линий поглощения является основным преимуществом при положительном решении задачи измерений с поглощающей камерой. [c.70]

Исследуя неравновесные потенциалы, во многих случаях можно составить представление о процессах, происходящих на поверхности металла. Так, например, по величине электродного потенциала, измеренного при погружении кадмия в раствор хлористого натрия, можно предположить, что вследствие коррозии в растворе вблизи поверхности кадмия создается малая концентрация его ионов ( d +), определяющая величину его потенциала. [c.70]

Решение этой задачи было проверено на модели трехэлектродной системы (медь, кадмий, цинк), в цепи которых были включены сопротивления Г] = 10 ом и Г2 = Гз= 1000 ом (а = 5, р = 500). Для определения полярности кадмиевого электрода последний предварительно отключали от системы и замеряли потенциал в точке В (см. рис. 31), а также начальный потенциал кадмия. Результаты этих измерений представлены ниже. [c.80]

Нет необходимости подробно рассказывать здесь о попытках Персона объяснить, почему значения отношений не совпадали точно, однако интересно, что он вызвался произвести измерение значений скрытой теплоты плавления для кадмия и серебра, для отношения которых он заранее предсказал значение, исходя из известных ему постоянных упругости для этих элементов. В статье описаны его калориметрические эксперименты. Результаты Персона [c.526]

Коррозионные потенциалы амальгам в растворах солей соответствующих металлов почти достигают значений обратимого потенциала легирующего компонента благодаря очень низкой скорости коррозии и отсутствию заметной анодной поляризации. Например, коррозионный потенциал амальгамы кадмия в растворе dS04 ближе к термодинамическому для реакции d - -f 2ё, чем для чистого кадмия в этом же растворе. Стационарная скорость коррозии чистого кадмия значительно выше, чем его амальгамы, что ведет к еще большим отклонениям измеряемого коррозионного потенциала от соответствующего термодинамического значения. Вообще говоря, стационарный потенциал любого металла, более активного, чем водород (например, железа, никеля, цинка, кадмия) в водных растворах, содержащих собственные ионы, отклоняется от истинного термодинамического значения на величину, зависящую от преобладающей скорости коррозии, которая сопровождается разрядом Н+ [17]. Измеренные значения положительнее истинных. Это справедливо также и для менее активных металлов (например медь, ртуть), которые корродируют в присутствии растворенного кислорода. [c.64]

Экспериментальная кривая видимости, полученная Майкельсоном для красной линии кадмия (л == 6439А), изображена на рис. 5.46. Как мы видим, наблюдается отличное согласие этой кривой с расчетной для одиночной линии, позволяющее определить ее ширину. Высокая монохроматичность красной линии кадмия была подтверждена последующими измерениями, и линия /. = 6439А долгое время использовалась в качестве основного стандарта в метрологических работах. [c.231]

Детальное исследование свойств медленных нейтронов было проведено в серии опытов, схема которых изображена на рис. 110 (И — источник, окруженный замедлителем 3 d —лист кадмия толщиной 1 MM-, П — поглотитель, толщину которого можно было изменять, п Д — детектор). Измерение активности детектора А проводилось в четырех вариантах опыта (при разных толщинах иоглотителя) [c.302]

Разрешающая способность прибора Даннинга, т. е. точность выделения из пучка нейтронов данной скорости, очевидно, будет тем лучше, чем больше расстояние между дисками (6), чем больше скорость вращения (п) и чем уже щели (d p). Ясно, что ограничение накладывала интенсивность первичного пучка нейтронов, которая в те годы не могла быть высокой [в работе использовался (Rn +Не)-источник]. Поэтому разрешающая способность прибора Даннинга была небольшой. Кроме того, область его применения ограничена энергией Тп < 0,3 эв, так как для нейтронов с более высокой энергией кадмий практически прозрачен. Тем не менее с помощью прибора Даннинга был впервые измерен спектр тепловых нейтронов. [c.331]

Халм [92] провел измерения на олове при гелиевых температурах, а Мендельсон и Розенберг [111,112]—на кадмии, цинке, олове, свинце и галлия. Хотя измерения при гелиевых температурах производились ]i относительно более широком интервале Т по сравнению с более ранними измерениями Грюнейзена и др., а также де-Хааза и др., однако область изменения W (0) Т была меньше, ибо сопротивление ири этих температурах является остаточным. Таким образом, измерения при гелиевых температурах не всегда являются серьезной проверкой правила 1 олера (18.8). Мендельсон и Розенберг действительно нгшли в сильных нолях отклонения от этого правила, однако они были не очень большими и могли быть объяснены с точки зрения решеточной компоненты, которая в нулевом поле должна была бы составлять лишь несколько процентов общей теплопроводности. Однако, как показал Колер [75, 77], при водородных температурах соотношение (18.8) хорошо выполняется для вольфрама [108] и бериллия [104]. [c.279]

Теоретическая оценка давала для этой реакции сечение о еор 6-10 см (для антинейтрино, вылетающих из реактора), что примерно на 20 порядков ниже сечений, обычно измеряемых в ядерной физике. Эти 20 порядков были выиграны за счет следующих факторов. Во-первых, в качестве источника был использован мощный реактор, дававший поток антинейтрино, равный примерно lOi ча-стиц/см -с. Во-вторых, для регистрации был использован-жидкий сцинтиллятор с колоссальным объемом 5000 литров. В-третьих, вся установка была помещена глубоко под землей и отделена мощной защитой от реактора. В результате фон от космических лучей и от других (не антинейтринных) излучений из реактора был столь низким, что можно было регистрировать очень редкие события. В опыте был использован жидкий сцинтиллятор с высоким содержанием водорода и обогащенный кадмием. На ядрах водорода шла реакция (9.22). Возникающий в этой реакции позитрон аннигилировал с электроном вещества на два Кванта (см. гл. VII, 6), дававших первую вспышку. Нейтрон за несколько микросекунд замедлялся до надтепловых скоростей, после чего захватывался кадмием (см. гл. XI, 3, п. 4). Получившееся ядро, возбужденное при захвате на 9,1 МэВ, испускало каскад 7-квантов, которые давали вторую вспышку. Эти пары вспышек регистрировались схемой запаздывающих совпадений (см. ниже 6, п. 3), что позволяло уверенно отделять нужные события от фоновых излучений. Регистрировались примерно 3 события в час, и проведение всего опыта заняло около полугода. В результате для экспериментального сечения было получено значение сТэксп = = (11 4)- 1(И см , хорошо согласующееся с теоретическим. Это — самое маленькое сечение, измеренное человеком. [c.502]

Действующим в настоящее время ОСТ 85000-39 Меры длины концевые плоскопараллельные установлена система последовательной передачи размеров от эталона длины (основной световой волны кадмия) до изделия включительно. Условия воспроизведения длины основной световой волны кадмия изложены в ОСТ 7762. Промежуточным звеном в этой метрологической схеме служат рабочие длины волн криптона и гелия эти волны являются производными от основно световой волны и применяются для обеспечения взаи.м-ного соответствия поверок концевых мер первого разряда (на абсолютном интерференционном компараторе) и второго разряда при относительном интерференционном методе измерения. Следующим основным звеном метрологической цепи в этой системе являются плоскопараллельные концевые меры длины, подразделяющиеся, в свою очередь, на разряды и классы. Поскольку почти все заводские измерения исходят из соответственным образом аттестованных плоскопараллельных концевых мер, практически длина световой волны кадмия является исходной мерой в системе измерения длин. [c.72]

Прибор позволит в широком диапазоне осуществлять дистанционные измерения, запись и регулирование уровня при расположении датчика с одной стороны объекта контроля в отличие от уровнемера, используюн],его принцип просвечивания у-лучами. Сущность метода определения концентрации отдельных элементов (например, бора,. гития, кадмия, серебра, отдельных редкоземельных элементов и др.) состоит в измерении ноглощения медленных нейтронов в исследуемых средах. [c.126]

Эллиот и Чипмен [78] и Мелгрен [254] определили с помощью измерения электродвижущих сил активность кадмия в тройных системах РЬ— d — Bi, Pb— d — Sn и Sn— d —Bi. Подставив полученные значения в (1-62), они вычислили интегральную избыточную молярную свободную энергию / для этих тройных [c.26]

Результаты измерения в практической шкале могут быть выражены в градусах Цельсия и в градусах Кельвина и связаны между собой соотношением Г ( С) =273,5- -+t (°С). Для проверки образцовых термометров ВНИИМ и Главсоюзреактива создаются установки реперных точек в диапазоне 300—1400 К в составе тройной точки воды, точек затвердевания олова, кадмия, цинка, сурьмы, алюминия и меди чистотой 99,999 и 99,9999%. [c.249]

Атомная анергия. В индии легко вызывается искусственная радиоактивность нейтронами низкой энергии, в связи с чем этот металл можно применять в качестве индикатора в ядерном реакторе. Кроме того, индиевую фольгу можно применять для измерения потока тепловых нейтронов в реак-Tojie 131]. Из сплава серебро — индий — кадмий изготовляют регулирующие стержни для реакторов с водяным охлаждением. [c.241]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

В отличие от звездного интерферометра спектральный интерферометр основан на явлении интерференции при делении амплитуд (разд. 1.4). Основы его конструкции разработаны Майкельсоном в 1881 г. в связи с экспериментом по проверке возможности движения Земли относительно эфира. С этой целью он совместно с И. В. Морли (исторический опыт Майкельсона-Морли) намеревался создать прибор большого размера. Но основные схемные решения были использованы для измерения спектральных длин волн (позднее для эталонирования метра в единицах длины волны красной линии кадмия) и изучения тонкой структуры спектра. Именно эти спектроскопические приложения сохраняют свое значение и даже становятся все более важными в наши дни. [c.130]

Уже в 1827 г., в год торжества волновой теории света, французский физик Ж. Бабине предложил определить единицу длины длиной волны света натрия, соответствующей желтой линии, выделяемой спектроскопом . Ж. Бабине мог говорить только о свете натрия, так как в это время натриевое пламя было почти единственным источником монохроматического света. Реальная же возможность такого использования длины световой волны появилась лишь после 1887 г., когда американский физик Майкельсон разработал первые методы применения явления интерференции световых волн для измерения длины. Классическая работа Майкельсона, выполненная им в Международном бюро мер и весов з 1892—1893 гг., явилась первым сравнением метра с длиной световой волны. В этой работе в качестве источника света Майкельсо-ном была использована специально сконструированная им для этой цели лампа, излучающая спектр кадмия, длина волны крас- [c.6]

Факт невозможности обнаружения различия между адиабатическим и изотермическим значениями модуля даже при очень точных измерениях подобный факту невозможности обнаружить различие в случае сравнения значений модуля, найденных при продольных колебаниях и в условиях продольного квазистатического воздействия, не так удивителен, как может показаться. Как указал Грюнай-зен, при отношении удельных теплоемкостей, столь близком к единице, как это имеет место для большинства металлов, экспериментальное обнаружение различия между адиабатическим и изотермическим модулями лежало на пределе возможностей его собственной, весьма точной, техники эксперимента. Цинк и кадмий, отличающиеся от других металлов тем, что обнаружение неодинаковости значений модулей представляется возможным, не годились для таких опытов по другим причинам ). [c.173]

Адаптивный интерферометр для измерения малых механических вибраций, собранный по аналогичной схеме, был экспериментально исследован в [9.26]. В этой работе запись динамических голограмм в кристаллах SBN Се осуш,ествлялась с помош,ью гелий-кадмие-вого лазера (к = 442 нм) во внешнем постоянном электрическом поле Eq = 3.6 кВ-см- . При используемой мощ,ности световых пучков Ро = 20 мВт) характерная частота среза /о = (2ят8, ) 10 Гц. Экспериментально достигнутый минимальный уровень регистрируемых колебаний зеркала порядка 1 А в диапазоне частот 10 4--ьЮ Гц и полосе Af 10" / определялся главным образом собственными шумами лазера. Такая же величина чувствительности была получена и при использовании в качестве записываюш,ей среды кристаллов LiNbOg на длине волны к = 475 нм. [c.222]

Более точно определить не только bk, но и полную функцию f(k) можно, измерив контрастность при разных разностях хода и затем выполнив преобразование Фурье. Такой метод был раз-заботан Майкельсоном [20] для измерения кривой контрастности красной линии кадмия (соответствующей гауссову распределению с полушириной 0,0013 нм). [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...