Система сил эквивалентная

II. Аксиома о добавлении (отбрасывании) системы сил, эквивалентной нулю. Если па твердое тело действует система сил, то к ней мЬж/ю добавить (отбросить) систему сил, [c.10]

Пара сил не составляет системы сил, эквивалентной нулю. [c.30]

Если данная система сил эквивалентна одной силе, то эта сила называется равнодействующей данной системы сил. [c.11]

Если одну из сил пары, например Р, сложить с силой R, то рассматриваемую систему сил можно еще заменить двумя скрещивающимися, т. е. не лежащими в одной плоскости силами и Р (рис. 93). Так как полученная система сил эквивалентна динамическому винту, то она также не имеет равнодействующей. [c.78]

Если тело в покое, то оно сохранит его если тело в движении, то оно будет двигаться под действием новой системы сил Qi, Q , Р,, 2. Ра, Pi так же, как под действием сил Р , Р , Рз, Р4, т. е. новая система сил эквивалентна прежней. [c.9]

Итак, данная система сил эквивалентна силе R = 2P , приложенной в точке О, и паре с моментом М — — 4Ph. [c.44]

Иначе говоря, если к данной системе сил присоединить уравновешенные силы или из данной системы сил их исключить, то вновь образованная система сил эквивалентна данной. [c.9]

Следовательно, данная система сил эквивалентна паре с моментом —16,2 И М, т. е. паре, действующей по ходу часовой стрелки (рис. 1.49,6). [c.42]

Так как система сил эквивалентна паре, зн,ачение главного момента в этом случае не зависит от выбора центра приведения. [c.42]

В примере 1.10 (см. 1.16) рассмотрена плоская система сил, эквивалентная пространственной системе (рис. 1.72), которая и действует на крышку люка сила есть не что иное, как равнодействующая равномерно распределенной реакции опоры, действующей на переднее ребро крышки люка по всей его длине, а силы равнодействующие соответственно равных по модулю сил йгх И / 2у— горизонтальных и вертикальных составляющих [c.61]

Системы сил эквивалентные 186, 187 Скаляр 18 [c.466]

Заметим, что главный момент не зависит от центра приведения в том случае, когда главный вектор системы равен нулю. В самом деле, если система сил эквивалентна паре сил с моментом, равным [c.77]

Независимо от центра приведения О главный момент системы равен удвоенной площади треугольника AB , т, е. система сил эквивалентна паре. [c.78]

Будучи приложенной к движущемуся телу, система сил, эквивалентная нулю, не изменяет также и характера движения тела. [c.9]

Таким образом, в этом предельном случае равнодействующая сила равна нулю, а ее точка приложения находится в бесконечности. Но пара сил не составляет системы сил, эквивалентной нулю. [c.28]

Так как силы Р, ЯпФ образуют систему сходящихся сил и удовлетворяют условию (45), то они являются системой сил, эквивалентной нулю, т. е. [c.341]

Две системы сил называются эквивалентными, если их действие по отдельности на одно и то же твердое тело или материальную точку одинаково при прочих равных условиях, т. е. если одна система сил приводит твердое тело или материальную точку в какое-то движение, например, из состояния покоя, то другая система сил, эквивалентная первой, сообщит такое же движение. Движения, вызванные действием эквивалентных систем сил, имеют одинаковые характеристики для каж,дого момента времени. Условие эквивалентности двух систем сил Р , Р.,,. .., / ) м (/-1, Р -/,..., Р1) выражают в форме [c.7]

I. Аксиома о равновесии системы двух сил. Для равновесия системы двух сил, приложенных к точкам твердого тела, необходимо и достаточно, чтобы эти силы были равны по величине и действовали вдоль одной прямой, проходящей через точки их приложения, в противоположных направлениях (рис. 1). Этой аксиомой устанавливается простейшая система сил, эквивалентная нулю. Если силы Рх и находятся а равновесии, то, естественно, они образуют систему сил, эквивалентную [c.8]

Системы сил преобразуются посредством приложения к телу системы сил, эквивалентной нулю ( 125). [c.235]

Обобщая сказанное здесь, приходим к выводу, что замена некоторой системы СИЛ эквивалентной системой изменяет распределение внутренних сил. Эго было указано в 1.37. [c.260]

Системы сил эквивалентные 100 Скобка Лагранжа 287 [c.412]

СИЛА, СИСТЕМА СИЛ, ЭКВИВАЛЕНТНАЯ СИСТЕМА СИЛ И УРАВНОВЕШЕННАЯ СИСТЕМА СИЛ [c.20]

Если данная система сил эквивалентна одной силе, то эта сила называется равнодействуюш ей данной системы сил, а силы, совместное Действие которых может быть заменено равнодействующей, называются составляющими. Таким образом, равнодействующая-—это сила, которая одна может заменить действие данной системы сил на твердое тело. [c.22]

Свобода переноса точки приложения силы вдоль линии ее действия является характерным свойством только абсолютно твердого тела. В деформируемом теле такой перенос силы недопустим. Например, если вдоль стержня к двум концам его приложить две равные по модулю и прямо противоположные по направлению силы Р и Р , направленные внутрь стержня, то деформируемый стержень будет сжиматься (рис. 4, а). Если же перенести эти силы вдоль линии их действия (рис. 4, б) в соответственно противоположные концы стержня, то в новом своем положении те же силы Р и Р будут растягивать стержень. В этом случае говорят, что сила, приложенная к деформируемому телу, есть вектор приложенный (неподвижный/. Этот пример показывает, что системы сил, эквивалентные в статическом смысле, могут быть не эквивалентны с точки зрения механики деформируемых тел. [c.25]

Доказательство. Предположим, что данное абсолютно твердое тело находится в равновесии под действием системы трех сил р1, Рг, Рз, т- е. эта система сил эквивалентна нулю. Пусть дано, что линии действия сил и Р пересекаются в точке О, а линия действия силы 3 неизвестна (рис. 7). Перенесем точки приложения сил Fl и Р по линиям действия этих сил в точку О. Построив на этих силах как на сторонах параллелограмм, заменим эти силы согласно аксиоме III одной равнодействующей Н=р1- -р2 (рис. 8). В результате получим систему сил R, Ра, эквивалентную, прежней системе сил Р , Р , Ра и находящуюся по условию в равновесии. Но, согласно аксиоме I, это возможно только в том случае, если силы Я и Ра лежат на одной прямой, чем и доказывается теорема. Эта теорема будет иметь широкое применение при решении задач. Заметим, что данная теорема дает лишь необходимое условие равновесия, но недостаточное, ибо ясно, что не всякие три силы, линии действия которых пересекаются и лежат в одной плоскости, будут находиться в равновесии. [c.28]

Рассматриваемая произвольная плоская система сил эквивалентна, таким образом, силе R и паре R, R"). Отбрасывая силы R и R" как уравновешенные, получим, что вся рассматриваемая система сил заменяется одной силой R=R, являющейся, следовательно, равнодействующей. При этом линия действия равнодействующей R будет проходить через точку А, положение которой относительно выбранного центра приведения определяется формулой (1). [c.84]

В 18 было доказано, что произвольная плоская система сил эквивалентна совокупности силы, равной главному вектору Я, и пары, [c.92]

Система двух равнопротивоположных сил, т. е. равных по модулю и направленных вдоль одной и той же прямой в противоположные стороны, является для твердого тела простейшей системой сил, эквивалентной нулю. [c.27]

Системой сил, эквивалентной нулю (или равновесной системой сил), называют гакую систему сил, действие которой на твердое тело или материальную точку, находящиеся в покое или движущиеся по инерции, не приводит к изменению состояния покоя или движения но инерции этого тела или материальной точки. [c.9]

I. Аксиома о равновесии системы двух сил. Для равновесия системы двух сил, приложенных к точкам твердого тела, необходимо и достаточно, чтобы эти силы были равны по модулю и действовали вдоль одной прямой, проходящей через точки их приложения, в противоположных направлениях (рис. 1). Этой аксиомой устанавливается простейидая система сил, эквивалентная нулю. Если силы F, и Fj находятся в равновесии, го, естественно, они образуют сисгему сил, эквивалентную нулю. Действие такой системы сил на покоящееся твердое гeJЮ не изменяет состояния покоя этого гела. Аксиома пpaвeдJшвa и для сил, приложенных к одной точке тела или одной материальной точке. [c.10]

Таким образом, произвольная плоская система сил эквивалентна одной силе — главному вектору и одной паре, момент которой pa en главному моменту. [c.36]

Х[опустим, что тело 5 (рис. 5) давит в точке А па другое тело с силой Р. В свою очередь последнее действует на первое тело в точке А с силой N. Силы Р с. 5 эти равны, противоположны по направлению, но приложены к различным телам. В одной геометрической точке А сов-п.адают как бы две материальные точки одна принадлежит одному из взаимодействующпх тел, а другая — другому. Поэтому действие и противодействие, очевидно, не образуют системы сил, эквивалентной нулю. К ним нельзя применять первую аксиому статики, так как они приложены к разл[1чным телам. [c.10]

И. Аксиома о добавлении (отбрасывании) системы сил, эквивалентной нулю. Если на твердое тело действует система сил, то к ней можно добавить (отбросить) систему сил, эквивалентную пулю. Полученная после добавления (отбрасывания) новая система сил является эквивалентной первоначальной системе сил. Под дейстр,ием заданной системы сил и новой, полученной после добавления (отбрасывания) равновесной системы сил, тело будет двигаться (или находиться в покое) совершенно одинаково при прочих рапных условиях В частности, к любой системе сил можно добавить (отбросить) простейшую равновесную систему сил, состоящую из двух равных по величине сил, действующих вдоль одной прямой в противоположных направлениях и приложенных в одной или разных точках твердого тела в соответствии е первой аксиомой. [c.8]

Очевидно, что такая система сил эквивалентна нулю, т. е. находится в равновесии. Наоборот, если данная система сил находится в равновесии, то должны выполняться условия (1). В самом деле, если бы, например, R фО, но Мо =0, то данная система сил привелась бы к равнодействующей R=R, приложенной в центре приведения О, и равновесия не было бы. Еслибы =0, но МоФО, то данная система сил привелась бы к одной паре и равновесия также не было бы. Не будет равновесия и в том случае, когда R ф0 и Мо фО, так как сила и пара не могут уравновесить друг друга. Отсюда следует, что для равновесия произвольной пространственной системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор этой системы сил и ее главный вектор-момент относительно произвольно выбранного центра приведения одновременно были равны нулю. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...