Релятивистская кинематик

Сама возможность независимого построения геометрии и хронометрии при классическом миропонимании возникла именно потому, что такое миропонимание исходит из предположения о независимости течения времени от свойств пространства. Разумеется, это очень сильное и, вообще говоря, не обязательное предположение например, релятивистская кинематика специальной теории относительности основана на утверждении о взаимосвязи времени и пространства, а при этом раздельное построение геометрии и хронометрии оказывается невозможным. [c.11]

Релятивистская кинематика. В своей основной статье Эйнштейн ввел два следующих постулата [c.334]

Использование 4-импульса существенно упрощает решение задач с релятивистской кинематикой. Так, при распаде частицы с массой на частицы с массами получаем Ро — Р T a или [c.501]

Изменение основного закона не может не сказаться на всей механике. Новая механика, согласующаяся с преобразованиями Лоренца, получила название релятивистской. Некоторые особенности релятивистской кинематики мы уже разобрали (относительность одновременности, изменение временных и пространственных масштабов, сложение скоростей и т. д.). Обратимся теперь к релятивистской динамике. [c.186]

В П2.1 речь идет о кинематике в специальной теории относительности, в основании которой лежат преобразования Лоренца. Рассматриваются различные следствия из этих преобразований относительность длин тел, моментов и промежутков времени. Рассматривается также сложное движение в релятивистской кинематике. [c.425]

П2.1.3. Сложное даижение в релятивистской кинематике. [c.429]

ОБЩИЕ ПРИНЦИПЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ 1. Интегралы движения. Законы сохранения [c.9]

ОБЩИЕ ПРИНЦИПЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ [гЛ. I [c.10]

Здесь отброшены малые члены порядка и /с. Френелевское частичное увлечение эфира , описываемое формулой (8.1), можно рассматривать как простое следствие релятивистской кинематики. Тот факт, что электронная теория дает такое же выражение для скорости света в движущейся среде, совсем не удивителен, так как уравнения электродинамики удовлетворяют принципу относительности (сохраняют свой вид при преобразованиях Лоренца). [c.406]

Несколько слов о сложении скоростей в релятивистской кинематике. Мы имеем [c.459]

Ясно, что такие модели нужно искать среди тех, в которых нарушен релятивистский постулат. Поставленным условиям удовлетворяет прежде всего модель, в которой масса, связывающая 4-векторы импульса и скорости, не скаляр, как обычно, а тензор [5]. В этой модели сохраняется обычная релятивистская кинематика, а динамика (в частности, связь энергии и импульса частицы с ее скоростью) отличается от обычной. Это отличие тем больше, чем выше значение лоренц-фактора частицы, причем соответствующее критическое значение 7 определяется безразмерной относительной разностью собственных значений тензора массы. Недавно Сазоновым было указано на возможное влияние тензорного характера массы на спектр космических лучей в области сверхвысоких энергий [5. [c.162]

В нерелятивистской кинематике преобразования Галилея без вращений декартовых осей образуют подгруппу группы преобразований Галилея. Это неверно, однако, для релятивистской кинематики, так как при комбинировании двух преобразований Лоренца без вращений результирующее преобразование в общем случае приводит к изменению ориентации декартовых осей. Пусть переход от системы 5 к системе 5 определяется преобразованием (2.25), а переход от системы 5 к системе 8" уравнениями, полученными из (2.25) заменой (х, у) на (х, и ) и (х, ) на (х", "). Исключение (х, ) приводит к преобразованиям Лоренца типа (2.28), т. е. [c.44]

Таким образом, люжно утверждать, что релятивистская кинематика полностью соответствует экспериментальным результатам. Она дает простое объяснение всем эффектам увлечения без введения каких-либо дополнительных гипотез и приводит к формуле для доплер-эффекта, которая, в отличие от соответствующей формулы теории эфира, хорошо согласуется с экспериментом. [c.52]

Книга не претендует на роль энциклопедии по теории рассеяния многие значительные разделы теории рассеяния в нашем изложении опущены. Наиболее важный из них — большая часть релятивистской квантовой теории рассеяния. Этот раздел не включен в книгу главным образом потому, что методы исследования релятивистского рассеяния в настоящее время совершенно отличаются от методов, принятых в излагаемых здесь теориях. Еще не пришло время для написания книги, посвященной этой проблеме, которая представляла бы собой нечто большее, чем простой литературный обзор (но, разумеется, меньшее, чем оригинальный и революционный научный труд). Поэтому весь этот раздел автор не включил в книгу. Исключение составляют применяемая в некоторых местах релятивистская кинематика, обсуждение лоренц-инвариантности сечений и т. д. [c.10]

Сложение скоростей. В качестве второго важного примера применения преобразований Лоренца, посмотрим, как складываются в релятивистской кинематике скорости, т. е. выясним, с какой скоростью V будет двигаться относительно системы К материальное тело, которое движется со скоростью V относительно системы К, в свою очередь движущейся относительно К со скоростью V. Напомним, что классические преобразования Галилея приводили к простому ответу [c.161]

В ТОМ, что несколько частиц направляют навстречу друг другу и смотрят, что происходит, измеряя как можно точнее импульсы входящих и выходящих частиц. Напомним основные понятия релятивистской кинематики. Если Рг е — импульс частицы I с массой т,, то ее энергия задается формулой р]= [c.146]

Такое же определение может быть дано и релятивистской кинематике, сведения о которой приведены в предыдущих параграфах этой главы. [c.403]

ГЛАВА 13. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КИНЕМАТИКА [c.324]

Для сохранения свойства аддитивности в релятивистской кинематике вводится новая кинематическая величина — быстрота у (англ. rapidity). По определению [c.15]

Точность релятивистской кинематики можно оценить по точности в определении масс нестабильных частиц ( 10" — 10 . ) Здесь производится проверка кинематики на самосогласованность, поэтому приведённая ошибка в определении масс может рассматриваться как оценка точности релятивистской кинематики. [c.502]

В Р, э. используются те же синхронизмы, между электронами и эл.-магн. волнами (или, в общем случае, между спектральными компонентами ВЧ-полей), т. е. те же типы индуцвров. излучения электронов, что и в нерелятивистской классической электронике (табл,) однако особенности релятивистской кинематики в динамики релятивистского электрона приводят к радикальным различиям между законами, определяющими работу релятивистских и соответствующих не-релятивистских Приборов, а также создают возможности реализации высокоэфф. приборов, не имеющих близких нерелятивистских аналогов, К числу важнейших эффектов, используемых Р. э., можно отнести следующие. [c.334]

Самая возможность такой постановки вопроса не является общепризнанной. Нередко утверждается (см., например, доклад Челлепа [1]), что релятивистская инвариантность базируется на отсутствии сверхсветовых сигналов, и что поэтому нарушение у.м.п. несовместимо с группой Лоренца ввиду необходимости пересмотра процедуры измерения. По существу аналогичной является точка зрения, согласно которой различие между классической и релятивистской кинематиками состоит в том, что первой отвечает бесконечная, а второй — конечная величина максимальной скорости распространения взаимодействия г тах- [c.25]

МИНКОВСКОГО ПРОСТРАНСТВО — четырехмер-ноо пространство, точки к-рого соответствуют событиям (см. Мировая линия) специальной теории относительности. М. п. дает удобное геометрич. отобран5с-ние релятивистской кинематики. Первые три координаты М. н, 1, 2- з действительны и соответствуют координатам х, у, z обычного трехмерного простраи-ства. Четвертая — мнимая координата x — i i, где с — скорость света, t — время события. Введение мнимой координаты сводит Лоренца преобразования специальной теории относительности к вращениям в М. п. При этом нет необходимости различать кова-риантные и контравариантные компоненты векторов и тензоров. Основным инвариантом М. п. является квадрат длины четырехмерного радиус-вектора x j - --j- 3 +ж = не меняющийся при вра- [c.250]

К 2. Впервые вопросы лоренцевской инвариантности сечений рассеяния рассмотрены Меллером [609]. Общий обзор релятивистской кинематики частиц дал Хагедорн 364]. [c.222]

Для придания результата возможно более общего характера мы будем использовать релятивистскую кинематику в следующем виде. Если W — полная энергия, nil и rri2 — массы покоя двух испускающихся частиц, то импульс в системе центра масс определяется выражением [c.546]

Эти формулы И выражают правило сложения-скорбстей в релятивистской кинематике. При медленных движениях, когда можно пренебречь квадратичными величинами и v xVl , они переходят в нерелятивистские формулы [c.665]

Отметим, что при переходе от уравнения (9.5) к уравнению (9.8)-не была учтена возможность того, что в последнем могут оказаться добавочные члены, пропорциональные ускорению, т.е. члены, которые не фигурировали в нредыдуш,ем рассмотрении, так как там мы ограничивались случаем постоянной относительной скорости движения. Тем не менее нет причин, заставляюш их предполагать наличие таких членов даже при описании движения электронов, испытываюш их огромные ускорения. Во всяком случае, введение в релятивистскую кинематику членов, зависяш их [c.332]

Книга содержит лезщии по университетскому курсу теоретической механики, а также но ряду ее дополнительных разделов, читанные в разное время (30-е — 50-е годы) известным советским ученым и замечательным педагогом чл.-кор. АН СССР Н. Г. Четаевым студентам и аспирантам Казанского и Московского университетов. Книга содержит кинематику, статику, динамику и аналитическую механику, а также оригинальные курсы лекций по теории уравнений Пуанкаре, теории притяжения, релятивистской механике и некоторым главам аналитической динамики. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...