Детектор

Для анализа в отработавших газах суммарных углеводородов (СрН, ) наиболее широкое применение получили методы ИКС и пламенно-ионизационное детектирование (ПИД). ИКС-анализаторы с оптико-акустическим детектором компактны, обладают высоким быстродействием, относительно дешевы и доступны. Основным их недостатком является достаточно высокая ошибка, вносимая нестабильностью состава углеводородов в ОГ. Поскольку отдельные углеводороды обладают каждый своей полосой поглощения, то создать универсальный детектор на С Н не удается. Обычно ИКС-анализаторы калибруют по -гексану или пропану — наиболее характерным углеводородам, входящим в состав ОГ. [c.21]

Рие. 3.14. Схема шумового термометра с последовательным переключением [56]. Схема выполнена таким образом, что шумовые напряжения на сопротивлениях Л1 и Ла при температурах соответственно Т к Тг поочередно сравниваются друг с другом. I — усилитель 2 — фильтры 3 — детекторы 4 — преобразователь напряжения в частоту 5 — тактовый генератор 6 — счетчик 7 — коммутатор 8 — соленоид. [c.115]

После введения поправки на То, которая может рассматриваться как ограничивающий шум детектора, остается статистическая погрешность в окончательном измерении значения Т. Погрешность ЬТ для Т имеет вид [c.122]

До конца бО-х годов измерения на переменном токе не использовались при работе с прецизионными термометрами. С тех пор ситуация изменилась под влиянием двух факторов. Прежде всего это использование индуктивных делителей напряжения или трансформаторов отношений в мостовых схемах. Кроме того, развитие электронной техники привело к созданию высокочувствительных синхронных детекторов, обладающих превосходным отношением сигнал/шум. Появились также сложные системы автоматической балансировки. [c.257]

Рис. 6.1. Распределение потенциала вдоль проволоки термопары, изготовленной из электродов А и В п имеющей горячий спай в области постоянной температуры Т . Электроды присоединены к одинаковым проводам С в области холодного спая при постоянной температуре То. Проводники С присоединены к детектору в области постоянной температуры Г]. Полагая, что величина Ес(То—>Т ]) одинакова для обоих проводников С, получаем измеренную э. д. с. [ а—Яв](7 о—>Т г)- Электроды Л и В проходят через одно и то же температурное поле.

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Рис. 7.5. Схема полости черного тела с отверстием в стенке, через которое испускается излучение, регистрируемое детектором Р.

Существенно отличающаяся конструкция черного тела показана на рис. 7.15. Эта полость предназначалась для определения постоянной Стефана — Больцмана [74]. При этом полное излучение черного тела при температуре 273,16 К измерялось калориметрическим детектором при 2 К (см. разд. 7.7 и рис. 7.15). [c.347]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Предположим, что имеется идеальный нейтральный фильтр с коэффициентом пропускания т (практическую реализацию такого фильтра рассмотрим позднее) и можно измерить отношение R(Tau, Т) = 1/х следующим образом. Выбрав подходящий детектор со спектральной характеристикой s X), через оптическую систему, которая включает узкополосный фильтр со спектральным коэффициентом пропускания t X), наблюдаем по очереди черные тела при температурах Гди и Т. Температура второго черного тела Т регулируется до тех пор, пока сигнал от детектора, регистрирующего излучение черного тела в точке золота, не станет равен сигналу, возникающему при наблюдении второго черного тела через нейтральный фильтр. При этих условиях можно записать [c.369]

Уравнения (7.69) и (7.70) являются интегральными уравнениями для Т, выраженными через измеренные или известные значения Н(Таш Т), (Я,), (Х) и L X, Т а), и могут быть численно решены относительно Т. Если же для определения (Гаи, Т) не использовать нейтральный фильтр, а непосредственно измерять отношение сигналов детектора, то уравнение не изменяется, но необходимо учесть нелинейность (которая может иметь место при детектировании), введя в 5(X) температурную зависимость, так что она превращается в з(Я., Т). [c.370]

При конструировании фотоэлектрического пирометра одним из наиболее важных выборов, который нужно сделать, учитывая температурную область, в которой должен работать пирометр, является выбор детектора. [c.376]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Оба описанных выше метода требуют применения дополнительного источника теплового излучения. В промышленности широкое применение нашел другой, более простой метод [35]. Вместо отдельного дополнительного источника здесь используется сама поверхность совместно с позолоченным полусферическим зеркалом, которое находится в контакте с поверхностью или в непосредственной близости от нее. Для измерений плотности излучения внутри полусферы в качестве детектора используется кремниевый фотоэлемент. Если полусфера является идеальным отражателем (коэффициент отражения золота в инфракрасной области больше 99%), а площадь поверхности полусферы, занятая кремниевым элементом, пренебрежимо мала. [c.391]

Обозначения условные графические в схемах детекторов ионизирующих излучений. . . 2.733—68 [c.205]

Детектор ионизирующих излучений. ................. [c.224]

И.Ф.Щеголев Отношение сигнал/шум в регенеративном детекторе ядерного магнитного резонанса, ДАН, 123(1), 84, (1958). [c.241]

Детектор — прибор, выполняющий роль выпрямителя в высокочастотных или измерительных схемах (см. диод). [c.142]

Кристадин — кристаллический детектор, изобретенный О. В. Лосевым в ]922 г. и явившийся первым полупроводниковым прибором—ч предшественником современных транзисторов 19]. [c.146]

В наиболее общем виде, с точки зрения местоположения детектора, могут встретиться две группы задач. К первой группе относятся случаи, когда детектор находится вблизи защиты, ко второй группе — когда детектор достаточно удален от поверхности защиты. В задачах второй группы необходимо учитывать, что законы ослабления нерассеянного и рассеянного излучения, выходящего из защиты, будут различны. Для рещения этих задач следует использовать информацию об угловом распределении рассеянного излучения на границе среды. [c.131]

Для анализа СО в ОГ применяются в основном методы инфракрасной спектроскопии (ИКС). ИКС базируется на селективном поглощении инфракрасного излучения в области длин волн 4,7 мкм. ИКС-анализаторы обладают высокой селективностью, стабильностью и надежностью показаний. Преимущественное распространение получили бездисперсионные анализаторы, работающие на полихроматическом излучении, в которых применяются оптико-акустические детекторы, заполненные анализируемым газом. Эти приборы отличают простота и надежность конструкции устойчивость к механическим и тепловым нагрузкам, что и определило их преимущественное распространение. При заполнении рабочих полостей другим газом (метаном, сернистым ангидридом, двуокисью углерода, окисью азота) и соответствующей корректировке оптической и измерительной систем ИКС-анализаторы могут быть использованы и для анализа других компонентов отработавщих газов. [c.20]

Рис. 3.17. Схема шумового термометра на основе измерения мощности источника шума [6]. А — чувствительный предусилитель напряжения В—предусилитель тока высокой чувствительности С — дополнительный усилитель и фильтр О — квадратичный детектор Е — интегратор Ей О — запоминающие устройства для щумового напряжения и шумового тока соответственно Н — умножитель.

Рис. 5.53. Схема моста — компаратора, постоянного тока Ку-стерса. 1—контроль уравновешивания 2 — ключевой детектор 3 — магнитный модулятор 4 — источник постоянного тока 5 — уравновешивание числа ампер-витков.

Точность, с которой может быть использован пирометр с ис-чезаюшей нитью для измерения температуры, вполне достаточна для большинства практических применений. Во всяком случае, ограничивающим фактором чаще служит неопределенность в излучательной способности объекта, температура которого подлежит измерению. Однако, несмотря на удобство, точность и надежность, оптический пирометр с исчезающей нитью имеет один существенный недостаток его использование требует активного участия квалифицированного наблюдателя. Его нельзя использовать в тех приложениях, которые нуждаются в непрерывных или быстрых измерениях, а также измерениях в недоступных или опасных ситуациях. По этой причине с самого начала некоторые оптические термометры объединялись с тепловыми, термоэлектрическими, фоторезисторными и фо-тоэмиссионными детекторами. Среди них наиболее удачными оказались оптические термометры с кремниевыми фотоэлементами. Высокая прочность и долговременная воспроизводимость [c.310]

Для фотоэлектрической пирометрии в области от 700 °С и выше предпочтительным детектором является фотоумножитель с фотокатодом типа 5-20. Его конкурентом служит кремниевый фотодиод, который хотя и обладает некоторыми преимущест- [c.376]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

На рис. 5.9 представлена структурная схема вычислительного томографа. Полол<ение источника излучения — коллиматора, формирующего излучение, и детекторов соглусопано между собой и относительно координат исследуемого сече- ния. Указанные блоки сканируют по [c.122]

Имеются системы, использующие сцинцилляционные кристаллы (среднетоковый метод), и системы с полупроводниковыми счетчиками (импульсный метод). При среднетоковом методе сигнал выдается в виде значения среднего тока, значение которого зависит от размеров дефекта. При полупроводниковом методе контроля ионизационное излучение просвечивания после прохождения соединения регистрируется в виде последовательности им-пульсон двумя независимыми полупроводниковыми детекторами. Сигналы обоих детекторов при отсутствии дефектов одинаковы. При наличии дефектов устройство выдает сигнал, равный разности сигналов обоих детекторов. [c.123]

ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ ЧАСТОТНЫЙ АНАЛИЗАТОР обеспечивает анализ в реальном масил-абе времени с детекторами на выходе ка>кцого фильтра. Преимущества анализаторов, работающих в реальном масштабе времени,-это возможность измерения не установившихся сигналов, высокая скорость анализа, непосредственная индикация измерений, возмож чость изучения вибросигналов в динамике непосредственно у объекта. [c.58]

Более стабильно работают усилители постоянного тока с преобра-вователями. В таком усилителе усиливаемый сигнал сначала с помощью преобразователя переносится в диапазон какой-либо частоты /, а затем усиливается резонансным узкополосным усилителем. После усиления полученное напряжение поступает на выпрямитель (детектор), где вновь преобразуется в постоянное напряжение. [c.171]

Распределение у-квантов в активной зоне оказывается довольно близким к распределению нейтронов и распределению энерговыделения. На рис. 9.13 показаны эти распределения, измеренные для водо-водяного реактора Yankee [32]. Отклонение одного поля от другого наблюдается в основном вблизи границ активной зоны и в блоках горючего] некоторое расхождение расчетных и экспериментальных данных по распределению у-квантов в радиальном направлении следует объяснить, по-видимому, влиянием возмущения у-полей детекторами). [c.48]

Предполагается, что в компонентах учтено излучение, отразившееся от стенок второй секции ннжние индексы характеризуют номера секций, через которые проходит излучение. Цифры 1 п 2 соответствуют номерам канала, ближнего к источнику, н канала, в котором помещен детектор. ,. [c.137]

Справочник металлиста. Т.1 (1976) -- [ c.142 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.254 ]

Теория и техника теплофизического эксперимента (1985) -- [ c.297 , c.301 , c.302 , c.306 , c.307 ]

Справочник металлиста Том5 Изд3 (1978) -- [ c.42 ]

Машиностроение Энциклопедия Оборудование для сварки ТомIV-6 (1999) -- [ c.467 ]

Основные термины в области метрологии (1989) -- [ c.0 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.340 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.3 (1976) -- [ c.142 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...