Преломление луча плоскопараллельной пластинкой

ПРЕЛОМЛЕНИЕ ЛУЧА ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОЙ ПЛАСТИНКОЙ [c.69]

Рис. 31. Преломление луча плоскопараллельной пластинкой [c.70]

Выполненное рассмотрение преломления луча плоскопараллельной пластинкой показывает, что ее. расположение в пучке параллельных лучей вносит одинаковое осевое и одинаковое поперечное смещение всех лучей. [c.71]

Преломление в плоскопараллельной пластинке. При падении луча АВ (фиг. 2,а) на плоскопараллельную стеклянную пластинку он [c.8]

Преломление луча на остром крае линзы можно рассматривать как случай отклонения луча, создаваемого клином с малым преломляющим углом г >, или как случай поворота второй плоскости плоскопараллельной пластинки на некоторый малый угол . [c.373]

Пусть теперь в ход среднего луча введена некоторая допол- нительная оптическая длина пути, например, плоскопараллельная пластинка К (см. рис. 3.4.1). Световое колебание, соответствующее среднему лучу, приобретает дополнительную фазу Р = (2яД)А, где A = t (n —1), причем 1 — толщина пластинки К, п — ее показатель преломления. Результирующее колебание по аналогии с формулой (3.4.3) будет иметь вид [c.135]

Пусть теперь в ход среднего луча введена некоторая дополнительная оптическая длина пути, например, плоскопараллельная пластинка К (см. рис. 6.1). Световое колебание, соответствующее среднему лучу, приобретает дополнительную фазу Р = (2л/Я)А, где А — й (п — 1) ( — толщина пластинки /С п — ее показатель преломления). [c.61]

Луч, падающий нормально к рабочей грани плоскопараллельной пластинки, проходит последнюю без преломления. [c.50]

Эго соотношение можно получить путем предельного перехода. Пусть световой луч падает из вакуума на плоскопараллельную пластинку с показателем преломления а затем попадает в среду с показателем преломления (рис. 5). [c.15]

Если на пути одного из лучей, например 5гЛ, ввести прозрачную плоскопараллельную пластинку Р с толщиной I и показателем преломления я, то оптическая длина этого луча увеличится на п — 1) /, а разность хода между лучами и уменьшится на такую же величину. Прежнее значение разности хода получится в какой-то другой точке А, отстоящей от 5х и 5а на расстояниях г[ и Гз- Положение точки А найдется из условия [c.195]

После выяснения этих геометрических соотношений обратимся к рассмотрению внутренней конической рефракции, теоретически предсказанной Гамильтоном (1805—1865) в 1832 г. Примерный ход рассуждений Гамильтона был следующий. Пусть плоскопараллельная пластинка из двуосного кристалла прикрыта с одной стороны непрозрачным экраном с малым отверстием О (рис. 293). Осветим пластинку параллельным пучком неполяризованных лучей таким образом, чтобы после преломления на передней поверхности пластинки волновая нормаль оказалась направленной вдоль одной из оптических осей второго рода О А. Волновой нормали ОА соответствует конус лучей. Энергия распространяется [c.511]

Как осевые, так и поперечные смещения фокусов плоскопараллельной пластинкой не зависят от л ,, т. е. от положения пластинки, а зависят только от ее толщины, показателя преломления и наклона главного луча к передней грани. [c.36]

Если световая волна падает на поверхность раздела двух сред из среды с показателем преломления п, то часть световой энергии отражается в ту же среду, а часть проникает во вторую среду с показателем преломления п . Пусть вторая среда представляет собой плоскопараллельную стеклянную пластинку. На границе раздела (рис. 10) один луч отразится от нее и пойдет обратно, другой же войдет внутрь пластинки и для него, если i — угол падения, а г — угол преломления, [c.23]

Пучок лучей, прошедший через пластинку, даже при падении под углом Брюстера поляризован не полностью. С целью получения максимально поляризованного излучения при преломлении применяют стопу плоскопараллельных пластин. Несколько отражающих поверхностей как бы отфильтровывают 5-составляющую, [c.209]

Другой способ получения интерферирующих пучков изображен на рис. 12. На плоскопараллельную стеклянную пластину падает исходный поток I от какого-то удаленного источника света. Этот поток частично отражается от наружной границы пластинки, образуя луч 2, частично преломляется. После отражения от нижней грани пластинки и преломления у ее верхней грани возникает луч 3. Аналогично создаются лучи 4, 5, 6,. .., интенсивность которых постепенно убывает. Фазы этих лучей связаны с фазой исходного луча 1, и поэтому они когерентны друг с другом, способны к образованию интерференционных явлений. [c.28]

При ф1=2тя, где т — целое число, оба колебания максимально усилят друг друга и поле при рассмотре-И 1И сквозь скрещенные поляризаторы окажется просветленным. При ф1=(2ш + 1)я/2 колебания полностью погасят друг друга и поле останется темным. При освещении системы белым светом условия максимального уси-.тения или ослабления колебаний будут осуществляться не одновременно для лучей разных длин волн и поэтому при заданной толщине плоскопараллельной пластинки, расположенной между скрещенными поляризаторами, поле будет равномерно окращенным. Тон окраски зависит от толщины пластинки и разности показателей преломления По—Пе. [c.59]

Сравнительно большое расстояние между лучами и, 2 позволяет установить на их путп две кюветы и Л з одинаковой длины I с исследуемы.мн вещества.чи, показатели преломления к-рых п nj. Возникающая разность хода Д = (mj—Hi)/=6n/ приводит к смещению ахроматич. полосы в поле зрения зрительной трубы. Измерение Д в И. Ж. производят с помощью компенсатора Жамепа, к-рый создаёт дополнит, разность хода, обратную той, к рая вызвана различием iij и п - Компенсатор состоит из двух одинаковых плоскопараллельных пластинок Р] и (рис.), установлрт1Е1ЫХ в ходе лучей и 52 и укреплённых ыа оси ОО под углом [c.172]

Решение задач подобного рода значительно облегчается введением эквивалентных воздушных пластинок. Этот прием заключается в том, что стеклянная плоскопараллельиая пластинка заменяется эквивалентной ей в оптическом отношении (в области параксиальной оптики) плоскопараллельной пластинкой толщины d/n, где d — геометрический ход луча в стеклянной призме п — показатель преломления призмы. Воздушная пластинка имеет те же поперечные размеры, что и стеклянная, так что диаметр ее отверстия тоже равен D. Такая воздушная призма, конечно, не преломляет лучей, как стеклянная она может быть поставлена на пути лучей, и при этом рисунок с начерченным ходом лучей не требует никакой переделки. В этом ааключается практическое значение приема развертывания отражательных призм. Нужно помнить, что этот прием применим только в тех случаях, когда первая и последняя грани призмы перпендикулярны оптической оси системы. [c.169]

Плоскопараллельная пластинка с воздушной телеанастигма-тической линзой обладает тем ценным свойством, что полевые углы при выходе из нее в воздух возрастают в соответствии с законом преломления это позволяет иметь не очень большие углы падения и преломления главного луча с нормалями к сферическим поверхностям такой телеанастигматической линзы, что предопределяет отсутствие значительных остаточных зон астигматизма для меньших полевых углов. [c.367]

Расчет разности хода в пластинке в общем случае представляется довольно сложной задаче . Поэтому целесообразно ограничиться пока частны.м случаем плоскопараллельной пластинки. Пусть точечный источник света 8 расположен на расстоянии /Г, от пластинки (рис. 135), показатель преломления которой р,и толщина к. Интерференция наблюдается в произвольной точке Р. Если точки 3 т Р лежат в плоскости чертежа, то, принимая во внимание закон отражения и преломления, можно утверждать, что от точки до точки Р можно провести только два луча ЗКР и ЗQTDP. Оптические пути их будут [c.172]

Отдельную группу представляют поворотные компенсаторы. Они выполняются в виде одиночной или составной плоскопараллельной пластинки из анизотропного материала. Изменение разности хода осуществляется поворотом вокруг оси 00 лежащей в плоскости пластинки (рис. 4.4.5). Здесь представлены два возможных варианта такого компенсатора. Компенсатор в виде одиночной пластинки (компенсатор Берека) представляет собой плоскопараллельную пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси (рис. 4.4.5,а). При нормальном падении света (а = 0) разность хода равна нулю, так как луч света идет параллельно оптической оси и показатели преломления для ортогональных компонент (параллельной и перпендикулярной оси вращения) равны между собой. При наклонном падении разность хода вычисляется по формуле (4.3.18) с учетом соотношений (4.3.19) и (4.3.20), которую запишем в виде [c.293]

Для проверки теории Френель поставил опыт, который позволил ему реально обнаружить пучки лучей, поляризованных по правому и левому кругу после прохождения их через систему трех кварцевых призм. Опыт состоял в следующем поляризованный пучок лучей падает на плоскопараллельную пластинку, состоящую из трех призм, две из которых прямоугольные и изготовлены из правовращающего кварца Я третья призма равнобедренная и изготовлена из левовращающего кварца Л (рис. 30.3). Оси кристаллов располагаются параллельно основаниям призм. Линейно поляризованный луч в первой призме проходит без изменения направления. Падая на границу раздела, луч раздвоится из-за того, что относительные показатели преломления Пдев/ пр Н Пкр/Плев будут равны. На выходе лучи [c.232]

Полосы, получающиеся с двумя одинаковыми пластинами интерферометр Жамена и интерференционный микроскоп. Пусть свет от квазимонохроматического точечного источника S падает на две прозрачные плоскопараллельные пластинки (толщиной h каждая и с показателем преломления п ), расположенные друг за другом и образующие между собой небольшой угол а (рис. 7.45). Если пренебречь лучами, испытавшими более двух отражений от [c.283]

Многолучевые интерференционные полосы, полученные с плоскопараллельной пластинкой. Рассмотрим плосконарал.лельную прозрачную пластинку с показателем преломления п, находящуюся в среде с показателем преломления п, и предположим, что на эту пластинку под углом 0 падает плоская волна монохроматического света. Пусть луч ЗВ (рис. 7.56) представляет [c.297]

Теперь легко понять происхождение двойного лучепреломления. Допустим, что плоская волна падает на плоскопараллельную пластинку из одноосного кристалла. При преломлении на первой поверхности пластинки волна внутри кристалла разделится на обыкновенную и необыкновенную. Эти волны поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются внутри пластинки в разных направлениях и с разными скоростями. Волновые нормали обеих волн лежат в плоскости падения. Обыкновенный луч, поскольку его направление совпадает с направлением- волновой нормали, также лежит в плоскости падения. Но необыкновенный луч, вообще говоря, выходит из этой плоскости. (В случае двуосных кристаллов деление на обыкновенную и необыкновенную волны теряет смысл — внутри кристал та обе войны необыкновенные . При преломлении волновые ьормали обеих волн, конечно, остаются в плоскости падения, однакооба луча, вообш,е говоря, выходят из нее.) [c.460]

Отражение пучка лучей в квазиплоском зеркале. Преломление па плоскости плоскопараллельная пластинка [c.162]

При прохождении через плоскопараллельную пластинку, находящуюся в воздухе, каждый луч претерцевает преломление два/ 1пы (рис. 5.18). В результате, упав на пластинку под углом и, луч выйдет из нее под тем же углом и" — и, но окажется смещоть ным на величину АА = Asy. Если толщина пластинки равна d, [c.166]

Для плоскопараллельной пластинки с толщиной d и показателем преломления п формулы Аббе приводят к особенно простым вычислениям. Пусть (рис. 1.14) на пластинку падает луч, образующий с осью угол U, и абсцисса точки-фоку-са М, (сагиттального нли меридионального) относительнопервой поверхности призмы равна х,. Найдем х — абсциссу соответствующего фокуса М после преломления через пластинку. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...