Потенциал полного притяжения

Потенциал полного притяжения 320 Преломленный луч 416 Преобразование вполне каноническое 257, 258, 261, 265 -- — бинарное 260 [c.548]

Полный потенциал взаимодействия двух ионов разного знака Ud r) будет равен сумме кулоновского потенциала сил притяжения (2.16) и потенциала (2.19) [c.34]

Так как п>т, то из (2.14) следует, что энергия сцепления, в основном, определяется потенциалом сил притяжения, а потенциал сил отталкивания является лишь небольшой добавкой к нему. Это связано с тем обстоятельством, что потенциал сил отталкивания возрастает столь круто при уменьшении г, что его вклад в полную энергию в минимуме функции U( г) становится относительно малым. [c.63]

Это выражение представляет собой, в частности, потенциал притяжения полной сферы (состоящей из однородных концентрических слоев) во внешних точках. [c.82]

Обычно в учебниках или руководствах по теории потенциала излагается классический метод Лагранжа или метод Гаусса. Эти методы заключаются в нахождении составляющих сил притяжения, т. е. частных производных от силовой функции, а затем уже в определении самой силовой функции путем интегрирования ее полного дифференциала. Здесь мы изложим способ непосредственного вычисления самой силовой функции, а составляющие силы найдем затем обычным путем при по.мощи дифференцирования ). [c.116]

Рассмотренная в предыдущем параграфе промежуточная орбита учитывает главный член, а также вторую, третью и часть четвертой зональные гармоники потенциала притяжения Земли. Чтобы построить полную теорию движения спутника, которая учитывала бы все остальные возмущающие факторы, нужно иметь дифференциальные уравнения для элементов промежуточного движения. Здесь мы приведем одну систему таких уравнений. Она получена в работе [54]. [c.591]

Частицы массой 500 и 600 Мэе взаимодействуют посредством потенциала притяжения в виде прямоугольной ямы, глубина которой равна 100 Мэе, а ширина 10" см. Вычислить и построить график полного сечения в приближении эйконала при энергиях в системе центра масс, меняющихся в интервале от 1 до 50 Мэе. Можно ли ожидать, что в этой энергетической области приближение будет хорошим При каких энергиях применимо борновское приближение [c.540]

Интересно посмотреть, каково физическое происхождение члена в псевдопотенциале, который описывает отталкивание и благодаря которому становится применимой теория возмущений. Когда мы будем говорить о фазовых сдвигах, мы увидим, что все дело в уменьшении фаз, которые определяют рассеяние, на целое число п. Ясно, что при этом волновые функции в пространстве вне рассматриваемого иона остаются неизменными, а осцилляции в области иона исчезают. Поскольку отталкивание, о котором мы говорим, возникает из-за ортогональности волновых функций электронов зоны проводимости и сердцевины , часто считают ответственным за этот э4х )ект принцип Паули. Однако нетрудно видеть, что в рамках одночастичного подхода, который мы используем, принцип Паули совершенно не имеет отношения к делу. На самом деле этот эффект отталкивания чисто классический. Пролетая мимо иона, электрон с положительной энергией ускоряется следовательно, в этой области он движется с большей скоростью и проводит меньше времени. Конечно, если бы мы рассматривали распределение классических частиц при тепловом равновесии в области, где действует потенциал притяжения, мы бы обнаружили, что некоторые из них оказываются связанными и полная плотность частиц вблизи центра притяжения выше. По отношению же к частицам высокой энергии (в нашем [c.117]

Выходит, что эксперимент Майера [36] - [39] поколебал интуитивно правильное убеждение Кельвина. В этом эксперименте шестерка одинаковых магнитов располагалась в вершинах правильного треугольника и в серединах (или около середин) его сторон (см. рис. 2). Объяснение противоречия опыта Майера и теории устойчивости вихрей мы, однако, находим в той же статье Кельвина. Он указал, что полная аналогия вихрей с магнитами получается лишь при определенном распределении намагниченности вдоль иголок, которая, однако, в опыте Майера не контролировалась. К этому можно добавить, что устойчивость по Раусу выдерживает малые возмущения приведенного гамильтониана, когда на заданном стационарном режиме его второй дифференциал положительно определен. Ясно, однако, что ограничение малости возмущений тем жестче, чем мы ближе к критическому случаю вырождения этого второго дифференциала. Этот критический случай возникает при п = 7, но довольно ясно, что уже при п = 6 отклонение потенциала притяжения магнитов от вихревого оказывается недостаточно малым. [c.275]

Здесь 6о — сдвиг фазы волны, обусловленный взаимодействием, который всегда положителен в случае потенциала притяжения. Полное эффективное сечение упругого рассеяния в соответствии с формулой (1.25) равно [c.106]

Если вышеописанное упрощение годится при вычислении потенциала бесконечно малой колонки, окружающей РТУ, то, очевидно, оно уже не проходит при формулировании условия, выражающего исчезновение давления на свободной поверхности. В самом деле, при колебании эта свободная поверхность находится уже не в (хо, уо, го), а. в некоторой другой точке (ж, у, г). Поэтому, чтобы получить давление р с точностью до первого порядка малости, вклад в полный механический потенциал от притяжения невозмущённой конфигурации и центробежной [c.186]

Сверхтекучая модель ядра. Игорные корреляции сверхпроводящего типа возникают в ядре за счёт т.н. остаточного взаимодеиствия между нуклонами, той части реального нуклон-нуклоаного взаимодействия, к-рая не включена в самосогласованный потенциал ср. поля об( )- Эмпирически отмечалась энергетич. выгодность двум нуклонам на орбите nlj образовать пару со скомпен-сир, спинами, т.е. с полным моментом /=0, Такая пара подобна куперовской паре электронов с противоположными импульсами в сверхпроводнике. Притяжение между нуклонами в указанных состояниях вблизи поверхности Ферми обусловливает сверхтекучесть атомных ядер. [c.689]

Введенная Бором модель структуры атома характеризуется произвольным предположением дискретных орбит, по которым электроны В ращаются войруг центральных ядер с положительным зарядом где X — атомный номер и е — заряд электрона. Равенство заряда ядра числу орбитальных электронов Z дает, таким образом, нейтральный атом. При собирании атома и внесении в него электрона с бесконечного расстояния требуется затрата энергии для приближения его к положительно1му ядру, и следовательно, электрон О бладает отрицательной потенциальной энергией в пределах атома. Это является результатом терминологии, так как полож ительный потенциал определяется как работа переноса единичного положительного заряда с бесконечного расстояния к положительному заряду. Таким образом, орбитальные электроны наиболее устойчивы в нейтральном состоянии и энергия стабильного состояния — минимальна. Следовательно, отрицательная потенциальная энергия электрона в атоме соответствует притяжению электрона к ядру кулоновскими силами. При дальнейшем приближении к ядру начинают проявляться другие силы,, вызывающие отталкивание. Следовательно, положительная составляющая потенциальной энергии такова, что полная потенциальная энергия равна сумме [c.142]

Коагуляция, или превращение воля в гель, т. е. соединение коллоидных частиц, приводящее к выпадению и,х в осадок (у лиофобных К.) или к застыванию всей массы К. в студень (у лиофильных К.), наступает тогда, когда нарушаются основные факторы устойчивости коллоидной системы и создаются благоприятные условия -для действия междумолекулярных сил притяжения. Коагуляция м. б. вызвана изменением Г, действием света, электрич. поля, механич. влияниями, но наиболее полно изучена коагуляция, происходящая от прибавления к золю определенных химич. веществ (см. Коагуляция). Для лиофобных золей особенно характерна коагуляция под действием растворов электролитов. Роль последних объясняли раньше т. о., что заряды коллоидных частиц электростатически нейтрализуются теми ионами электролита, которые несут противоположный заряд. Нейтрализованные частицы, лишенные отталкивательных сил, притягиваются друг к другу междумолекуляр-ными силами и сливаются в более крупные частицы. В настоящее время считают, что прибавление электролитов понижает -потенциал, уменьшает диффузность и толщину двойного слоя (см. выше) и позволяет частицам К. сблизиться на расстояние, при к-ром начинают действовать силы притяжения. По. Шульце-Гарди, коагуляция протекает тем энергичнее и тем меньше может быть конечной концентрация электролита в золе, чем выше валентность иона, несущего заряд,, противоположный заряду частицы. Так, коагулирующая способность солей К очень мала двухвалентные ионы Ва и Мд действуют-значительно сильнее еще эффективнее трех-и четырехвалентные ионьх А1 и ТЬ. Последний часто не только понижает -потенциал, но и вызьшает изменение его знака с точки зрения адсорбционной теории (см. выше) это-объясняется тем, что число положительных зарядов ионов ТЬ"", адсорбированных частицей, превышает число притянувших их отрицательных зарядов, и т. о. происходит [c.334]

Числовые значения коэффициентов разложения потенциала притяжения Земли определяются как при помощи гравиметрических и геодезических измерений, так и по наблюдениям Луны и искусственных небесных тел. В последние годы часто используется комбинированный метод, основанный на совместном использовании гравиметрических и спутниковых данных. Начиная с 1958 г. при помощи наблюдений искусственных спутников Земли было выведено несколько десятков систем постоянных геопотенциала ). Наиболее полные результаты были получены в Смитсонианской обсерватории США на основе [c.29]

В этом параграфе рассмотрены модельные задачи Т. Штерна [24], Б. Гарфинкеля [25] и К. Акснеса [26], которые дают приближенные решения проблемы о движении спутника с учетом сжатия Земли. Эти решения определяют некоторые промежуточные орбиты, которые более близки к истинной орбите спутника, чем кеплеровская орбита, и могут рассматриваться как невозмущенные при построении полной теории движения спутника. Поскольку здесь вводятся формулы, которые аппроксимируют только первые два члена потенциала притяжения Земли, то для силовой функции V можно принять следующее упрощенное выражение [c.577]

В общем случае система дифференпиальных уравнений движения ИСЗ в конечном виде не интегрируется. Поэтому прн разработке аналитических методов прогноанрования применяют различные способы получения приближенных решений. Для этих целей обычно используют методы приближенного интегрирования уравнений Лагранжа или стремятся найти такой вид потенциальной функции (потенциала тяготения), аппроксимирующей гравитационное поле Землн, которая допускала бы решение дифференциальных уравнений в квадратурах (через конечные аналитические аависимости). Получить решение в квадратурах удалось пока только в иекоторых частных случаях — для потен-пиалов тяготения, довольно полно учитывающих полярное сжатие Земли и частично аномалии поля сил притяжения [75]. [c.189]

Энергия атома и её квантование. Благодаря малым размерам и большой массе ядро А, можно приближённо считать точечным и покоящимся в центре масс А, (т. к. общий центр масс ядра и эл-нов находится вблизи ядра, а скорость движения ядра относительно центра масс мала по сравнению со скоростями эл-нов). А, можно рассматривать как систему N эл-нов, движущихся вокруг неподвижного притягивающего центра. Полная внутр, энергия такой системы 8 равна сумме кинетич. энергий Т всех эл-нов и потенц. энергии V притяжения их ядром и отталкивания друг от друга. В простейшем случае А. водорода один эл-н с зарядом —е движется вокруг ядра с зарядом - -е. Кинетич, энергия эл-на в таком А. равна [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...