Преломление луча плоской поверхностью

Рис. 26. Преломление луча плоской поверхностью

Рис. 52. Строение пучка лучей при преломлении через плоскую поверхность

Рис. 53. Строение элементарного астигматического пучка лучей при преломлении через плоскую поверхность

Рис. 2.38. Строение пучка лучей при преломлении через плоскую поверхность прн п < п (а) к п > > (б)

При выводе законов Снеллиуса и Френеля мы использовали понятие о зеркальном отражении и преломлении луча от поверхности раздела сред. Эти законы справедливы и для пучков лучей, отражающихся от абсолютно плоской поверхности. В этом случае (рис. 3) справедливы соотношения [c.55]

Величина смещения h может быть определена из правого верхнего графика (фиг. 121) как произведение из величины смещения As входного зрачка на тангенс полевого угла и на косинус угла главного луча после его преломления на плоской поверхности линзы. Величина h может быть найдена по формуле [c.197]

Рассмотрим преломление луча плоской границей двух сред (рис. 9) при условии, что П1 < n j (пх и 2 — показатели преломления этих сред). Луч из точки А на оси падает в точку М плоской поверхности на высоте h. Согласно закону преломления [см. формулу (5) ] sin е = njn ) sin е. Однако е = а и е = ог , поэтому [c.18]

Ход лучей света при преломлении на плоской поверхности, разделяющей две прозрачные среды. Пунктиром обозначен отражённый луч. Угол преломления % больше угла падения ф это указывает, что в данном случае происходит преломление из оптически более плотной первой среды в оптически менее плотную вторую (П1 >nj). п — нормаль к поверхности раздела. [c.583]

Преломление и отражение луча на плоских поверхностях. Плоские зеркала применяются для изменения направления светового луча или пучка лу чей. Плоское зер- [c.229]

Логические операции — Схемы для выполнения 592, 593 Логические устройства 593 Лупы — Технические характеристики 346 Лучи — Отражение на плоских поверхностях 318 — Преломление 318 [c.717]

В рассматриваемом случае нормали к сферической и плоской поверхностям получаются параллельными поэтому ось такой линзы будет совпадать с нормалью к сферической поверхности в точке преломления главного луча, т. е. зрачок входа такой системы будет совпадать с первой сферической поверхностью. [c.227]

Входной полевой угол обозначим через со, угол после преломления главного луча на плоской поверхности через со, величину неискаженного изображения через г/о и угол, образованный с осью системы нормалью к параболической поверхности в точке преломления луча, — через ф. [c.254]

В случае плоско-выпуклой линзы с исправленным астигматизмом главный луч выходил по нормали ко второй преломляющей поверхности, а на первой плоской поверхности углы падения и преломления главного луча становились равными полевым углам и . [c.376]

Для развития поля зрения выгодным является использование передней плоской поверхности, не вносящей ни астигматизма, ни кривизны поля, ни комы. Правда на плоской поверхности при преломлении главного луча из стекла в воздух возникает значительная отрицательная дисторсия. [c.436]

Переход через плоские поверхности связан с ростом угла выхода для наклонных пучков лучей в соответствии с законом преломления. Так, задаваясь величиной угла поля зрения в воде 2(0 = 90°, получаем после плоской разделяющей поверхности выходное поле зрения в воздухе равным 2со = 14Г при этом характерным является возникновение значительной положительной дисторсии. [c.455]

Рис. 51. Преломление луча через плоскую поверхность

ПОТОК после прохождения через поляроид входит в призму, показатель преломления которой равен показателю преломления слоя (призма может быть выполнена из того же материала, что и слой). Отразившись от поверхности детали, свет проходит снова через слой, призму и анализатор. Этот прибор имеет следующие существенные недостатки он пригоден только для измерений на плоских поверхностях, и в связи с тем, что при входе и выходе луч проходит в слое по разным путям, дает значительные погрешности при больших градиентах деформаций. Последний недостаток, присущий и всем V-образным полярископам, устраняется при применении полярископов удваивающего типа (фиг. П1. 49, б). Недостатком полярископов этого типа является малая сила света, выходящего из анализатора. [c.243]

При обобщении построений Гюйгенса на случай анизотропной одноосной среды для вторичных волн нужно использовать найденные в 4.2 поверхности лучевых скоростей. Касательная к ним плоскость дает положение фронта (т. е. поверхности равных фаз) преломленной волны, а прямая, проведенная из центра вторичной волны в точку касания, — направление преломленного луча. Так как лучевая поверхность состоит из сферы и эллипсоида, то построение Гюйгенса дает два луча обыкновенный, направление которого совпадает с нормалью к фронту, как и в изотропной среде, и необыкновенный, направление которого в общем случае отклоняется от нормали к фронту необыкновенной волны. Для строгого обоснования построений Гюйгенса (которое здесь не приводится) требуется показать, что распространение света от точечного источ ника по некоторому направлению в анизотропной среде происходит так же, как и рассмотренных в 4.2 плоских волн, скорости кото рых по разным направлениям характеризуются лучевыми поверхностями. [c.189]

Геометрическая оптика, отвлекаясь от волновой природы света, описывает его распространение с помощью лучей. При этом оказывается, что поведение лучей при Я. 0 определяется теми же законами, что и для плоских волн законы преломления и отражения, установленные для плоской волны, падающей на плоскую границу раздела, справедливы в приближении геометрической оптики при более общих условиях. Например, при падении луча на поверхность линзы направление, интенсивность и состояние поляризации отраженного и преломленного лучей можно найти из соответствующих формул для плоских волн. [c.329]

Отражение световой волны, происходящее на границе двух различных сред (при соотношении щ Ф пг), неразрывно связано с явлением преломления луча во вторую среду. Если показатели преломления обеих сред одинаковы, то отражения не происходит даже в том случае, когда среды различаются по другим свойствам. Законы отражения принимают простой вид для случая оптически гладкой плоской поверхности раздела. При выполнении этого условия каждый луч падающего пучка света отражается так, что угол падения, образуемый лучом с нормалью к поверхности в точке его падения, равен углу отражения причем оба луча (падающий и отраженный) лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности. Эта плоскость называется плоскостью падения. [c.56]

Двухлучевые поляризаторы пропускают два ортогонально поляризованных луча, которые выходят из поляризатора под некоторым углом друг к другу (рис. 4.2.1,б). Принцип работы таких двухлучевых поляризаторов состоит в следующем (рис. 4.2.2). Если параллельный пучок света от источника /, пройдя объектив Оь падает на плоскую поверхность поляризационной призмы Р перпендикулярно ее входной грани, то на выходе получим в общем случае два преломленных пространственно разделенных луча 1 и 2, имеющих ортогональные линейные поляризации. Если выделить диафрагмой, расположенной в фокальной плоскости объектива Ог, любой из этих лучей, то получим один пучок, поляризованный в определенной плоскости. На этом принципе основано действие многих призм — поляризаторов. [c.255]

Интерференционная картина возникает при наложении плоской стеклянной пластины 1 на зеркальную поверхность 2 под углом а, близким к нулю (рис. 89,а). Луч света / делится на нижней грани пластины на два луча. Отраженный луч II выходит из пластины, а преломленный луч III проходит воздушный зазор, отражается от поверхности и снова проходит стеклянную пластину. После выхода из пластины лучи II и III интерферируют. Интерференционную картину можно наблюдать визуально или через окуляр. [c.124]

Предположим, что показатель преломления пластинки является постоянным, коррекционная пластинка совмещена своей плоской поверхностью с плоскостью изображения, и поле зрения (углы главных лучей с осью системы) достаточно большое. [c.231]

Для определения дисторсии, возникающей в цилиндрических линзах, нам необходимо предварительно рассмотреть явление преломления косого луча на плоской поверхности (фиг. 188). [c.310]

Фиг. 188. Преломление косого луча на плоской поверхности, касательной к цилиндрической поверхности.

Такая линза представлена на рис. 17.3. Рассматривая ход наклонного параллельного пучка лучей через эту линзу, видим, что после преломления на плоской поверхности этот параллельный пучок по-прежнему сохранит свою симметричность по отноп1ению к главному лучу, следствием чего явится отсутствие комы для анастигматической точки на главном луче. Но, вместе с тем, вторая поверхность будет обладать отрицательной сферической аберрацией. [c.313]

Посмотрим, сохраняется ли гомоцентричность пучка лучей при преломлении его плоской поверхностью. Для этого найдем величину s при изменении /г, т. е. при разных углах и. [c.62]

Закон преломления волн. Рассмотрим процесс возникновения преломленной волны при падении волны с плоским фронтом на плоскую поверхность раздела двух сред. Если угол падения волны отличен от нуля, то падающая волна достигает различных точек границы раздела двух сред в разные моменты времени. В тот момент времени, когда участок падающей волны, отмеченный лучом AiA (рис. 225), достигает границы раздела двух сред, точка А согласно принципу Гюйгенса становится источником вторичных волн. За то время, пока в первой среде гранип,ы раздела достигнет участок волнового [c.226]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

В статье auses finales мы видели, что принцип минимальности времени терпит фиаско в вопросе об отражении в вогнутых зеркалах. Кажется, что так же дело обстоит с минимальностью действия, так как тогда путь светового луча есть максимум, а действие — также максимум. Правда, что здесь можно было бы подогнать этот принцип, постоянно относя отражение к плоским поверхностям но, быть может, противникам конечных причин этот ответ придется не по вкусу лучше сказать, как мне кажется, что здесь действие есть некоторый максимум, а в других случаях — некоторый минимум. Будет не меньшей заслугой впервые применить этот принцип к преломлению, и дело будет обстоять, как и с принципом сохранения живых сил, который прилагается к удару упругих тел, но не имеет места в твердых телах. [c.112]

Однако и в данном случае нельзя ограничиться рассмотрением только волновых аберраций, поскольку в (2.5) входят их производные — угловые аберрации. В связи с этим возникает вопрос об изменении угловых аберраций при переходе через поверхность, разделяющую среды с различными показателями преломления. Волновые аберрации падающего фронта без изменений входят в волновые аберрации фронта, сформированного оптическим элементом (необходимо, конечно, добавить искажения, вносимые самим элементом), но это не так для угловых величин fj, f , которые определены в п. 2.1 как производные волновой аберрации, деленные на показатель преломления среды. Поскольку волновые аберрации при переходе через поверхность не меняются (без учета искажений, вносимых элементом), то угловые должны измениться в njri раз, где п и п — показатели преломления среды до и после поверхности. Тот же результат получим, если принять во внимание, что угловые аберрации (на плоской поверхности) будут составными частями направляющих косинусов светового луча, а направляющие косинусы при переходе в другую среду изменяются в соответствии с отношением п/п. Таким образом, для угловых аберраций любого порядка при переходе от координат предмета к координатам изображения, т. е. при переходе от аберраций падающего [c.61]

Рассматривая телеконцентрические системы, мы пока ограничивались картиной для монохроматического света однако на плоских поверхностях будет происходить различное преломление лучей для различных длин волн. Отсюда возникает необходимость устранения в телеконцентрических линзах хроматизма увеличения. [c.214]

Как электромагнитная теория объясняет появление двух преломленных волн при падении плоской волны на поверхность одноосного кристалла Используя построение преломленных лучей по Гюйгенсу, выяснить, при какой ориентации оптической оси преломление необыкновенной волны на поверхности одноосного кристалла описывается обычным законом, т. е. 5Шф/51пф2 = СОП51. [c.191]

В оптической системе сферические (и плоские) поверхности служат границами раздела различных однородных сред (материал линз и промежутки между ними). Траектория луча состоит из отрезков прямых линий. Будем рассматривать только меридиональные лучи, т. е. лучи, лежащие в одной плоскости с главной оптической осью (ось г на рис. 7.6). Пусть это будет плоскость уг. Выберем некоторую плоскость 2=сопз1, перпендикулярную оптической оси, и назовем ее опорной плоскостью (ОП). Любой меридиональный луч можно определить заданием двух параметров координаты у точки его пересечения с опорной плоскостью и угла а, который он составляет с осью г (рис. 7.6). Однако в дальнейшем для характеристики направления луча удобно вместо а использовать параметр У=па, т. е. произведение показателя преломления среды на угол а. [c.337]

Произвольный широкий пучок лучей можно разложить на Преломление на плоской границе элементарные астигматические пучки, каждому из которых соответствует пара фокальных точек С и Сг. Множество фокальных точек образует двухлистную поверхность, называемую каустикой пучка лучей. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...