Преломление и отражение лучей

Многогранники в виде оптических призм используют и в технической оптике. Здесь также приходится решать инженерные задачи, связанные как с проектированием оптических приборов, так и с учетом физических явлений преломления и отражения лучей при их падении на границу раздела двух сред. [c.104]

Преломление и отражение луча на плоских поверхностях. Плоские зеркала применяются для изменения направления светового луча или пучка лу чей. Плоское зер- [c.229]

На рис. 4.10 приведена схема преломления и отражения лучей в прозрачном покрытии. Направление падающего и отраженного луча от поверхности пленки и подложки показано стрелками. [c.109]

Простейшим поляризатором может служить зеркало из черного стекла или стопа стеклянных пластинок. Если тангенс угла падения луча равен показателю преломления вещества (tg г = п), то отраженный луч будет полностью поляризован в плоскости падения (закон Брюстера). Закон Брюстера равносилен условию, чтобы преломленный и отраженный лучи были взаимно перпендикулярны. [c.55]

Фиг. 36. Построение преломленных и отраженных лучей с помощью вспомогательных окружностей, радиусы которых пропорциональны п ж п.

Преломление и отражение лучей можно наглядно представить с помощью двух вспомогательных окружностей, радиусы которых пропорциональны п ж п. [c.85]

При угле падения, равном , преломленный и отраженный лучи образуют угол 90 (рис. IV, 7, 6). [c.192]

Схема преломления и отражения лучей сильно осложняется при переходе от идеальных оптических материалов к реальным, какими являются лакокрасочные покрытия. Световой поток, 120 [c.120]

ПРЕЛОМЛЕНИЕ И ОТРАЖЕНИЕ ЛУЧЕЙ [c.18]

В реальных оптических системах вследствие различия в условиях преломления и отражения лучей, падающих на поверхности оптических деталей на различных высотах от оптической оси и идущих под различными углами к ней, возникают искажения в строении выходящего из системы пучка лучей. Его спектральная структура также искажается из-за дисперсии в оптическом материале деталей системы. Совместное влияние этих причин приводит к тому, что изображения, полученные с помощью реальных оптических систем, отличаются по геометрической форме, резкости и спектральному составу от изображений, создаваемых эквивалентными идеальными системами, являющимися в данном случае эталонными. [c.92]

Геометрическая оптика оперирует понятием отдельных световых лучей, подчиняющихся известным законам преломления и отражения и независимых друг от друга (см. Введение , I). [c.272]

Однако предварительно покажем, что при явлениях преломления и отражения соблюдается закон взаимности, или обратимости световых лучей. [c.278]

Oho описывает преломление или отражение луча, проходящего через начало координат и имеет решения даже если последние два условия (П1.3) не выполнены. Если же эти условия удовлетворены, i Izl и (П1.7) запишется в виде [c.145]

При преломлении или отражении луча на сферической поверхности за начало отсчета отрезков принимается вершина поверхности (точка О). Отрезки считаются положительными, если они откладываются вдоль оси справа от точки О по направлению распространения света и отрицательными — слева, от точки О. В случае отрицательных значений указанных выше величин перед ними ставится знак минус. [c.89]

Геометрическая оптика, отвлекаясь от волновой природы света, описывает его распространение с помощью лучей. При этом оказывается, что поведение лучей при Я. 0 определяется теми же законами, что и для плоских волн законы преломления и отражения, установленные для плоской волны, падающей на плоскую границу раздела, справедливы в приближении геометрической оптики при более общих условиях. Например, при падении луча на поверхность линзы направление, интенсивность и состояние поляризации отраженного и преломленного лучей можно найти из соответствующих формул для плоских волн. [c.329]

В то время как амплитуды Eq, и Е — это медленно меняющиеся функции, фазовый множитель ехр (/ S) таковым не является. Поэтому приведенные векторные соотношения могут выполняться, только если приращения Д(5" — S) и Д(5 — S) тождественно равны нулю на поверхности разрыва. Пусть п — показатель преломления в области преломленного луча, а л — в области падающего и отраженного лучей. Используя (2.4.1) и (2.9.1), эти условия можно записать в виде [c.96]

Рис. 18. Изменение направления лучей с максимальными амплитудами преломленной и отраженной волн при падании продольной волны

Волновое уравнение оптики и акустики вместе с условиями совместимости Френеля-Пуассона приводят к математической формулировке принципа Гюйгенса, который позволяет легко решать задачи об отражении и преломлении световых и акустических лучей. Но наряду с условиями совместимости Френеля-Пуассона существуют условия совместимости Гюгонио-Адамара, которые по своему виду не имеют ничего общего с первыми. Поэтому интересно рассмотреть законы преломления и отражения волн и с позиций последних условий совместимости. [c.193]

Лучи света, падая на эмаль в одном направлении, частично Отражаются от ее поверхности, частично проходят в эмаль и претерпевают многократное преломление и отражение, что вызывает рассеяние света. [c.70]

Динамические модели механизма колебаний эфира привели Френеля к законам (носящим теперь его имя), которые дают интенсивность и поляризацию световых лучей после преломления и отражения [24]. [c.18]

Падающий и отраженный лучи образуют равные углы с нормалью к поверхности (закон зеркального отражения). При угле падения 01, для которого 01 + Ог =90°, отраженный луч образует с преломленным (т. е. прошедшим в среду 2) лучом угол в 90°(рис. 8. 7). [c.372]

Введение мнимых объектов и мнимых лучей освобождает теорию от необходимости раздельного рассмотрения действительных и мнимых изображений. Отпадает также необходимость в раздельном рассмотрении преломления и отражения света, что имеет большое значение в теории оптических систем, содержащих большое количество преломляющих и отражающих поверхностей. Действительно, пусть Р — мнимое изображение точки Р, полученное в результате отражения света от зеркала (рис. 36). Согласно принятому нами правилу знаков, оптическая длина мнимого луча АР отрицательна. Поэтому для оптической длины пути РАР можно написать [c.68]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Здесь п - показатель преломления среды, из которой на границу падает луч. Он преобразуется в два луча - преломленный и отраженный в среду П2. Углы фь фг, фз - соответственно углы с нормалью падаютцего, преломленного и отраженного лучей. Все три луча и нормаль к поверхности расположены в плоскости падения. Хотя эти законы получены для случая падения плоской волны на плоскую границу раздела однородных сред, они выполняются и для неплоской границы между плавно неоднородными средами, если поле сохраняет лучевую структуру (1.3.9). [c.39]

Произвольная центрированная система. Было показано, что в приближении параксиальной оптики преломление и отражение лучей на повер.хно-сти вращения описывается проективными соотношениями между величинами, относящимися к пространствам предмета и изображения ). Поскольку, согласно 4.3, последовательное применение нескольких проективных преобразований эквивалентно одному проективному преобра.чованию, в этом приближении отображение центрированной системой тоже оказывается таким преобразованием. Используя формулы, приведенные в пп. 4.4.1, 4.4.2 и 4.4.4, можно [c.163]

Первые два закона, определяющие направления дифракционных лучей, как и законы образования преломленных и отраженных лучей в ГО, можно рассматривать как следств-ие обобщенного принципа Ферма, согласно которому оптический путь от источника до точки наблюдения является экстремальным. Обобщение обычного принципа Ферма заключается в том, что рассматриваются экстремальные пути при дополнительных условиях. Так, закон зеркального отражения есть следствие принципа Ферма при дополнительном условии луч должен соприкоснуться с поверхностью тела. Закон образования конуса дифракционных лучей у ребра (1.5) следует из принципа Ферма при введении дополнительного условия путь должен содержать какую-либо точку ребра. [c.17]

Понятие лучей сохраняется и в еолковой оптике, в к-рой световые лучи Г. о. трактуются как нормали к волновой поверхности — геом. месту точек, в к-рых световые эл.-магн, колебания имеют одинаковую фазу. Согласно теореме Малюса — Дюпена, пучку лучей, вышедшему из к.-л. точки, после произвольного числа преломлений и отражений в последней среде соответствует множество ортогональных этому пучку поверхностей, являющихся волновыми поверхностями, т. е. свойство ортогональности не теряется при преломлении и отражении. Произведение показателя преломления однородной среды п на расстояние между двумя волновыми [c.438]

Макс. соответствие изображения объекту достигается, когда каждая его точка изображается точкой. Иными словами, после всех преломлений и отражений в оптич. системе лучи, испущенные светящейся точкой, должны пересечься в одной точке. Одпако это возможно не при любом расположении объекта относительно системы. Напр., системы, обладающие осью симметрии [оптической осью), дают точечные И. о. лишь тех то-аек, к-рые находятся на небольшом удалении от оси, в т. и. параксиальной области. Применение законов геометрической onmuKit позволяет определить положение И. о. любой точки из параксиальной области для этого достаточно знать, где расположены кардинальные точки оптической системы. [c.113]

Индексы 1 и 2 соответствуют входной и выходной плоскостям, которые считаются расположенными в среде с показателем преломления п= 1. При необходимости рассмотрения траекторий лучей в среде спФ можно полагать, что эти плоскости находятся в разрывах среды, имея в виду, что истинные углы наклона внутри среды равны ajn, OLyin. Если система содержит границы раздела, зеркала и т.п., ось z должна следовать траектории луча по неразъюстированной системе, претерпевая вместе с ним преломление и отражение. [c.255]

Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1] [c.21]

Преломление и отражение нейтронов. При пересечении границы двух сред нейтронный пучок так же, как и луч света, отражается и преломляется. Показатель преломления п рассчитывается по формуле — 1 = = —K NbJn, где N—число атомов в ) oi , —амплитуда когерентного рассеяния и к— длина волны падающих [c.928]

Перейдем к вопросу об излучении дуги. Излучение представляет процесс переноса энергии от излучающего тела к телам, расположенным в окружающем пространстве. Этот процесс осуществляется электромагнитными колебаниями, могуш,ими иметь различную длину волны. В дуге приходится иметь дело с излучением световых лучей, тины волн которых лежат в пределах 0,4—0,8 мк, а также теило-ых — более длинных — лучей. Световые и тепловые лучи, распро-граняясь со скоростью света, способны претерпевать преломление и отражение при встрече с какими-либо телами или веществами. Преломленный луч, проникая во встречное тело, может частью пройти через него, а частью (или полностью) поглотиться им, передав ему свою энергию, которая при этом превращается в тепло. Твердые л жидкие тела поглощают тепловые лучи сильно, газы же — слабо. Световые лучи поглощаются твердыми и многими жидкими телами сильно, газами же при обычных условиях — очень слабо. [c.131]

Свет, имеющий колебания только в одном направлении, называется л и н е й н о-п оляризован-ны м. Явления поляризации основаны на рааложенип обычного света на две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты при применении черного зеркала и стеклянных пластинок получаются лучи преломленный и отраженный, тогда как дву-преломляющие кристаллы (турмалин, известковый шпат) дают луч обыкновенный и необыкновенный. Вообще говоря, вторая компонента тем или иным путем удаляется из пучка лучей. [c.534]

Если светящаяся точка испускает лучи различной длины волны, то возникают новые недостатки изображения, с к-рыми приходится бороться при конструировании оптич. системы. Помимо устранения хроматич. аберрации, упомянутой выше и представляющей наиболее значительную из всех аберраций, в нек-рых случаях принимается в расчет еще ряд недостатков. Из них мы назовем хроматич. разницу сферической аберрации, хроматич. разницу увеличения и вторичный спектр. Первая состоит в том, что при уничтожении сферич. аберрации для одного какого-нибудь цвета лучи другой длины волны, прошедшие через разные зоны системы, не сходятся в одну точку. Вторая же возникает от того, что величина изображения, образованного лучами различной длины волны, не одинакова. Нетрудно вывести формулы, по к-рым можно вычислить эти аберрации, если считать, что пятые степени углов лучей с осью и отношений отверстий линз к радиусам кривизны исчезающе малы. Это условие в действительных системах, и то не во всех, является только приближенным, а потому такими ф-лами можно пользоваться лишь для ориентировочных вычислений. Взаимное расположение лучей по прохождении через систему с большой степенью точности дает тригонометрич. просчет хода лучей через систему, на основании законов преломления и отражения. Этим способом обычно и пользуются в точных расчетах. Конечно, в случае многих поверхностей и нескольких лучей, эти вычисления требуют очень много времени и внимательности. Оптич. систем, вполне свободных от вышеуказанных недостатков, почти не существует. При конструировании обыкновенно стремятся ослабить наиболее существенные для данной системы недостатки, за счет увеличения менее существенных. [c.73]

Магнитооптический эффект Керра. Влияние магнитного поля на преломление света в среде должно принципиально сказаться и на отражении света, поскольку теоретически преломление и отражение неразделимы. Такой магнитооптический эффект отражения найден Керром в 1877 г. при отражении света от металлических ферромагнитных зеркал в магнитном поле. При наложении поля меняются фазы и амплитуды компонентов падающего света. Для наблюдения аффекта при нормальном падении применяется следующая установка (фиг. 5). Поляризованный николем луч света отражается от стеклянной пластинки р, проходит через пробуравленный полюс магнита, отражается от ферромагнитного зеркала 5 и проходит обратно через пластинку р и НИКОЛЬ к наблюдателю. Наблюдение эффекта именно на ферромагнитных металлах связано с огромной величиной постоянной Верде у последних (см. таблицу). При сильном [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...