Детонация конденсированных

Численное моделирование инициирования детонации конденсированного ВВ и взаимодействия детонационной волны с металлом при контактном взрыве [c.268]

После 1983 года в литературе появились работы (например [118, 119]), в которых обсуждался вопрос о возможном образовании мелкодисперсных алмазных частиц при детонации конденсированных взрывчатых веществ с отрицательным кислородным балансом, т. е. разлагающихся с выделением свободного углерода, из которого и образуется алмазная фаза. Такой процесс образования алмазных частиц с их последующим охлаждением в газовой фазе (так называемый сухой синтез ) реализован авторами работ [120, 121] и в настоящее время применяется для промышленного получения ультрадисперсных алмазных порошков различного технического назначения. В другом варианте детонационного синтеза алмазных порошков из конденсированных взрывчатых веществ с отрицательным кислородным балансом, называемом водным синтезом , используется водяной охладитель алмазных частиц. [c.41]

После 1983 года в литературе появились работы (например, [106,107]), где обсуждался вопрос о возможном образовании мелкодисперсных алмазных частиц при детонации конденсированных взрывчатых веществ с отрицательным кислородным балансом, т.е. разлагающихся с выделением свободного углерода, из которого и образуется алмазная фаза. [c.47]

Известно, что скорость детонации конденсированных ВВ зависит от многих факторов. Для насыпных ВВ наиболее существенными из них являются начальная плотность ро, а также размеры заряда (в данном случае толщина слоя ВВ—6о)- [c.27]

И ДЕТОНАЦИИ В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ [c.241]

ГЛ. 3. УДАР и ДЕТОНАЦИЯ в КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ [c.242]

ГЛ. 3. УДАР И ДЕТОНАЦИЯ В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ [c.262]

Расчет инициирования и распространения детонации. В соответствии с задачей 1 в 2 на основе уравнений двухфазной конденсированной среды с физико-химическими преврашениями были проведены численные расчеты одномерного нестационарного инициирования и распространения детонации (рис. 3.3.2). [c.268]

Большинство теоретических и экспериментальных исследований процесса детонации относится к газовым смесям [6, 20, 30, 36]. Основные результаты этих работ оказались справедливы и для конденсированных ВВ [6, 11, 14, 20, 43]. [c.87]

При распространении детонационных волн в конденсированных ВВ щирина зоны химической реакции обычно много мень-ще размеров самого ВВ. Исходя из предположения, что щирина зоны химического превращения не играет существенной роли и детонационный фронт является просто поверхностью разрыва, отделяющую исходное ВВ от продуктов реакции, была создана классическая гидродинамическая теория детонации, в которой рассматривается плоский стационарный детонационный фронт. На рис. 5.1 схематически показана структура одномерной детонационной волны согласно гидродинамической теории [c.88]

Горение газовых смесей и конденсированных ВВ при определенных условиях может перейти в детонацию. Процесс перехода горения в детонацию у твердых ВВ можно разбить на не- [c.97]

В дальнейшем проводились обширные теоретические исследования стационарной структуры волн химической детонации для различных моделей газов и конденсированных взрывчатых веществ с превращением последних в газ. В газах изучалась кинетическая модель детонации, в которой волна детонации представляет собой ударную волну, сопровождаемую зоной химических реакций, идущих с конечной скоростью, в которой процессами переноса можно пренебречь. Оказалось, что в теоретически мыслимых случаях, в которых имеется решение для слабой детонации, это решение существует лишь при определенном значении скорости волны детонации, которое может рассматриваться как собственное число соответствующей краевой задачи для системы обыкновенных дифференциальных уравнений. По этой причине решение для структуры слабых волн детонации получило название собственного решения. Нейманом, изучавшим кинетическую модель волны детонации еще в 1942 г., эти случаи детонации были названы патологическими. Соответствующая связь между скоростью волны и параметрами среды является в этих случаях дополнительным граничным условием на экзотермическом скачке типа слабой детонации. [c.121]

Инициирование детонации впереди идущей ударной волной не является единственным механизмом детонации конденсированных ВВ. В частности, в порошковых ВВ воэмоя. ен механизм взрывного горения, которое инициируется струяли горячих газов, проникающих в направлении распространения волны в поры между зернами исходного ВВ из зоны горения ( . i. 4 гл. 5). [c.263]

У. в. в конденснроваяных средах. В конденсированных средах (твёрдых телах и жидкостях) в У. в,, получаемых в лаб. условиях, достижим чрезвычайно широкий диапазон давлений. При детонации конденсированных ВВ возникают и затем переходят в контактирующее с ВВ исследуемое вещество — твёрдое тело или жидкость — У. в. с давлением до неск. сотен кбар. С помощью кумулятивных зарядов достигаются давления порядка мегабар. Для получения У. в. очень большой интенсивности используются также спец. газовые и др. пушки, к-рыми разгоняются снаряды — пластины, ударяющие затем по преграде из исследуемого вещества. Благодаря разработанны.м в 1940—50-х гг. методам получения и диагностики У. в. стали могучим и во многом незаменимым средством эксперим. исследования физ.-хим. и др. свойств веществ в экстремальных условиях. Особенно широко У. в. испо льзуются для определения ур-ний состояния твёрдых тел и жидкостей при высоких давлениях и темп-рах, не достижимых в статич. экспериментах. Измерив две скорости — D и и, можно вычислить Р2 и У2 по ф-лам [c.210]

Электропроводность конденсированных веществ в ударной волне изучалась несколькими авторами. А. А. Бриш, М. С. Тарасов и В. А. Цукерман разработали методику и измеряли проводимость продуктов детонации конденсированных взрывчатых веществ [45], а также воды, органического стекла, парафина [46] ), в сильных ударных волнах [c.606]

Уравнения состояния типа (3.1.2) для описания плотных газовых продуктов детонации (ПД) конденсированных ВВ на примере гексогена были конкретизированы в работе Н. М. Кузнецова, К. К. Шведова (1967) на основе обработки экспериментов, в которых измерялись скоростп детонационных волн D и массовые скорости вещества v. за пимн при подрыве зарядов гексогена разной плотности заряжения от 560 до 1720 кг/м При этом холодные составляющие Up p°) и jOp(p°) для продуктов детонации представлялись кубичными и квадратичными параболами. Естественно, что эти зависимости для единообразия представлений и расчетов нетрудно аппроксимировать и в виде потенциала Борна — Майера. Результаты этой аппроксимации для ПД гексогепа приведены в Приложении. [c.249]

Детонация в конденсированных ВВ была открыта в 1885 г. шведским инженером А. Нобелем, который впервые применил ударную волну, образующуюся при взрыве гремучей ртути, для инициирования процесса взрыва. В газах детонация была открыта при исследовании распространения пламени в трубах в 1880 г. Малляром и Ле-Шателье и независимо в 1881 г. Бертло и Вьейем. [c.87]

Конденсированные ВВ обычно имеют плотность 1—2 г/см . В процессе детонации малоустойчивые молекулы исходного ВВ перестраиваются за время порядка 10 с в устойчивые молекулы ПД. Плотность продуктов детонации примерно в 4/3 раза выше плотности ВВ. При таких плотностях собственный объем молекул, или коволюм а, составляет значительную часть общего объема. Коволюмное уравнение состояния Абеля [c.99]

Расчет параметров стационарных детонационных волн в конденсированных средах с использованием уравнени состояния также позволяет получить удовлетворительные результаты. Однако классическая теория не дает тонкой структуры в зоне химической реакции. Теория Зельдовича (аналогичные результаты были получены несколько позднее Нейманом и Дерингом) базируется на конкретных представлениях о структуре детонационного фронта. В ней дано качественное объяснение правила отбора скорости детонационных волн и предельных условий распространения детонации. Для количественных расчетов по [c.101]

Для расчета параметров детонационных волн в случае негладкого фронта разработан метод, позволяющий пользоваться правилом отбора скоростей детонации и законами сохранения так же, как и для гладкого фронта. При этом показано [И], что для конденсированных ВВ в случае, когда коэффициент Грюнайзена Г>2/3, осуществляется правило отбора Чемпена — Жуге, т. е. устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет место только при нормальном режиме детонации. [c.102]

В последние годы возник значительный интерес к экзотермическим волнам, обусловленным другими механизмами тепловыделения и распространения тепла, чем химические реакции и процессы молекулярного переноса. Здесь в первую очередь следует назвать тепловыделение при термоядерных реакциях и распространение волн термоядерного горения и детонации, а также тепловыделение при поглощении подводимой извне электромагнитной энергии, прежде всего в оптическом диапазоне частот, и распространение светодетонационных и светодефлаграционных волн. Нужно отметить также, что при распространении экзотермических волн в конденсированных веществах, обусловленных не только горением, а и другими физико-химическими процессами (например, фазовыми переходами, полимеризацией, рекомбинацией радикалов и др.), кинетика процессов и соотношения между коэффициентами переноса совершенно отличны от имеющихся в газовой среде. Поэтому в таких средах нельзя исключать возможность распространения экзотермических волн типа слабой детонации, а, может быть, и сильной дефлаграции. Тем более это относится к гетерогенным системам, в которых распространение экзотермических волн может обеспечиваться весьма разнообразными механизмами, например, упорядоченным движением диспергированной фазы относительно несущей фазы в газовых смесях с твердыми или жидкими час- [c.122]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Смотреть страницы где упоминается термин Детонация конденсированных : [c.249] [c.262] [c.280] [c.246] [c.250] [c.254] [c.256] [c.258] [c.260] [c.264] [c.268] [c.276] [c.280] [c.282] [c.284] [c.290] [c.292] [c.298] [c.133] [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...