Уравнение состояния продуктов детонации

Измерения волновых профилей стационарных детонационных волн дают сведения о скорости взрывчатого превращения, а также опорные точки для определения ударной сжимаемости исходного ВВ и уравнения состояния продуктов взрыва. Для этих целей используются различные варианты магнитоэлектрического метода измерения скорости вещества, метод манганиновых датчиков давления, лазерные доплеровские интерферометрические измерители скорости, а также методы, основанные на регистрации затухания ударной волны, возбуждаемой в эталонной преграде детонацией исследуемого ВВ. Более подробно физические принципы и конструкционные особенности методов измерений параметров ударных и детонационных волн описаны в гл.2. [c.272]

Экспериментальной основой для определения констант в уравнениях состояния продуктов взрыва являются параметры в точке Чепмена—Жуге, изэнтропы расширения ПВ и зависимость скорости детонации В от начальной плотности ВВ рр. Условие прохождения [c.326]

Поведение вещества, являющегося газовым продуктом детонации (вторая фаза), характеризуется адиабатами ПД (см. линии В Е2 я В]Ег на рис. 3.1.6, а, 6), которые в свою очередь определяются уравнениями состояния ПД. [c.263]

Уравнение состояния БКВ содержит пять констант определяемых, главным образом, с помощью данных по скорости и давлению детонации. В [163] сравниваются результаты расчета по уравнению состояния БКВ со стандартным и модифицированным набором констант и уравнению, основанному на модели молекулярной ячейки Леонарда —Джонса, с измеренными параметрами детонации ВВ. Отмечается, что уравнение, основанное на учете реальных молекулярных потенциалов является перспективным для расчета детонационных свойств взрывчатых веществ, однако требует трудоемкого определения входящих в него коэффициентов. Применение других уравнений состояния для описания параметров продуктов детонации в точке Чепмена—Жуге, их состава, а также сравнение результатов расчетов между собой и с экспериментальными данными можно найти в сборнике [164]. [c.324]

Из последних работ отметим [165], где уравнения состояния основных продуктов детонационного превращения С —, N —, Н —, О— соединений получено обработкой имеющихся экспериментальных данных по динамическому сжатию конденсированных веществ. В целях получения наибольшей точности описания опытных данных, с одной стороны, и использования полученных ранее параметров потенциала межмолекулярного взаимодействия — с другой, проведено разделение давления внутренней энергии на потенциальную и тепловую составляющие. Предложенное уравнение состояния [165] хорошо описывает экспериментальные данные для ряда ВВ, в частности, зависимость скорости и температуры детонации от начальной плотности. [c.324]

Область давлений порядка нескольких десятков и сотни тысяч атмосфер имеет большое значение для практики. Это — типичные давления, которые развиваются при детонации взрывчатых веществ, при взрывах в воде, при ударе продуктов детонации о металлические преграды и т. д. В области изэнтропического течения часто используют эмпирическое уравнение состояния конденсированного вещества типа [c.554]

Рассмотрим несколько уравнений состояния продуктов детонации, предназначенных для описавия свойств ПД как при их расширении, так и при небольших сжатиях по сравнению с начальной плотностью взрывчатого вещества. [c.77]

В соответствии с теорией Я.Б.Зельдовича [7] детонационное превращение взрывчатых веществ осуществляется под действием ударной волны, которая, распространяясь по заряду ВВ, возбуждает экзотермическую химическую реакцию. Энергия реакции разложения ВВ идет на поддержание процесса в целом. Существует стационарная скорость самоподдерживающейся детонации, которая не зависит от инициирующего импульса и определяется только энергией, выделяющейся при химической реакции (теплотой взрыва), и уравнением состояния продуктов взрыва. Как показано на рис.8.1а, детонационный комплекс включает в себя ударный скачок, зону химической реакции (химпик) постоянной ширины и нестационарную область расширяющихся продуктов взрыва. Разделение детонационной волны на ударный скачок и зону химической реакции [7] позволило строго обосновать правило отбора скорости стационарной [c.271]

На рис.8.30 приведена, в сопоставлении с экспериментальными данными, зависимость скорости детонации флегматизированного гексогена от начальной плотности, рассчитанная по уравнению состояния продуктов взрьша в форме (8.25). Хорошее соответствие получено при Г = 0,3, что практически совпадает с оценкой по (8.26). [c.328]

Уравнения состояния типа (3.1.2) для описания плотных газовых продуктов детонации (ПД) конденсированных ВВ на примере гексогена были конкретизированы в работе Н. М. Кузнецова, К. К. Шведова (1967) на основе обработки экспериментов, в которых измерялись скоростп детонационных волн D и массовые скорости вещества v. за пимн при подрыве зарядов гексогена разной плотности заряжения от 560 до 1720 кг/м При этом холодные составляющие Up p°) и jOp(p°) для продуктов детонации представлялись кубичными и квадратичными параболами. Естественно, что эти зависимости для единообразия представлений и расчетов нетрудно аппроксимировать и в виде потенциала Борна — Майера. Результаты этой аппроксимации для ПД гексогепа приведены в Приложении. [c.249]

Конденсированные ВВ обычно имеют плотность 1—2 г/см . В процессе детонации малоустойчивые молекулы исходного ВВ перестраиваются за время порядка 10 с в устойчивые молекулы ПД. Плотность продуктов детонации примерно в 4/3 раза выше плотности ВВ. При таких плотностях собственный объем молекул, или коволюм а, составляет значительную часть общего объема. Коволюмное уравнение состояния Абеля [c.99]

Для описания поведения продуктов детонации (ПД) взрывчатых вепдеств широко используется уравнение состояния [35—37] [c.77]

Возвращаясь к вопросу о базе ударно-волновых данных для построения уравнений состояния взрывчатых веществ, отметим, что эксперименты по регистрации эволюции ударных волн при инициировании детонации одновременно могут служить источником информации о сжимаемости исследуемого ВВ и продуктов его взрьша. Рассмотрим для примера профиль давления на поверхности образца ВВ, нагружаемого ударом достаточно толстой пластины (рис.8.29). Соответствующая диаграмма давление — массовая скорость вещества [c.318]

В задачах об инициировании и развитии детонации рассматривается двухкомпонентная среда, состоящая из непрореагировавшего ВВ и продуктов взрыва. Описывать эту ситуацию можно двумя различными способами. В рамках представлений механики гетерогенных сред [182] рассматривается движение двухкомпонентной среды, т.е. законы сохранения записываются для каждой фазы с учетом их взаимодействия. Обычно принимается условие механического равновесия (равенство давлений в фазах) и используется односкоростное и однотемпературное приближение [142]. При этом учитывается лишь взаимодействие, связанное с химическим разложением ВВ. В этом случае достаточно знать уравнение состояния для каждой из фаз в отдельности. При втором подходе реагирующее В В рассматривается как однокомпонентная среда, уравнение состояния которой, наряду с обычными термическими переменными, содержит концентрацию ПВ. Поскольку уравнения движения такой среды значительно проще и разработаны эффективные алгоритмы решения как одномерных, так и неодномерных газодинамических течений, то второй подход используется более широко [3]. [c.332]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...