Браун

Браун М. П. и др Механические свойства, теплоустойчивость и тепло-обработка Тематический обзор. Киев Институт технической информации, [c.632]

Краткий перечень основных проблем Взаимодействие частиц и жидкости Броуновская диффузия — Браун (1828) [7151. Сопротивление множества частиц — oy (1965) [7331. Вязкость взвеси — Эйнштейн (1906) [1861, Тейлор ( 954) [7891. [c.267]

Браун Б., Запаздывание скорости частиц в металлизированных топливах, сб. Детонация и двухфазное течение , изд-во Мир , М., 1966. [c.501]

Трубка Брауна — см. трубка электроннолучевая. [c.160]

Принцип Ле Шателье-Брауна, или принцип наименьшего принуждения, формулируется следующим образом в любой системе, находящейся в равновесном состоянии, всякое изменение параметра, выводящее систему из равновесия, сопровождается такими изменениями в системе, которые стремятся свести на нет возмущающее изменение параметра. [c.26]

Принцип Ле Шателье-Брауна носит совершенно общий характер. Для его доказательства применительно к релаксационным процессам вблизи равновесия используется термодинамический критерий устойчивости в равновесном состоянии. [c.26]

Математическое выражение принципа Ле Шателье-Брауна имеет вид [2] [c.26]

Сила Fi, вызывающая скольжение со скоростью может быть как угодно мала, и она все же вызовет движение в направлении, перпендикулярном к Vg, а это и значит, что в этом направлении застой отсутствует. Это явление используется для устранения застоя в некоторых приборах (например, в гирокомпасе Брауна). Этим же явлением объясняется, например, тот факт, что приводные ремни соскальзывают при остановке или резком уменьшении скорости ведомого шкива. При нормальной работе станка скольжение ремня отсутствует при резком изменении скорости ведомого шкива возникает скольжение ремня. Тогда достаточно самых малых сил в направлении, перпендикулярном к скольжению, чтобы ремень начал двигаться вдоль оси шкива и соскочил с него (обычно эти малые силы существуют всегда вследствие не вполне параллельной установки ведущего и ведомого шкивов). Этим же явлением [c.204]

В 1827 г, английский ботаник Роберт Браун (Броун) наблюдал быстрое хаотическое движение мелких частиц цветочной пыльцы в воде, а затем надежно установил столь же энергичное движение в жидкости и макроскопических неорганических частичек. Это указывало на то, что брауновское (броуновское) движение не связано с движением живых микроорганизмов, хотя сам Браун, основываясь на универсальности явления, полагал, что он открыл первичные молекулы живой материи. В течение последующих семидесяти лет прошлого века было поставлено много других экспериментов и высказано большое число теоретических гипотез о сущности наблюдаемого эффекта. Брауновское движение неизменно обнаруживалось и после того, как образец выдерживался в течение недели в темноте, и после нагревания в течение многих часов. Становилось ясным, что явление имеет фундаментальный характер. [c.37]

Следует заметить, что в последующем само понятие браунов-ского движения значительно расширилось. Специальный раздел теории вероятностей, имеющий дело с соответствующим типом случайных процессов (см. гл. V), использует для их обозначения термин брауновское движение , т. е. в этом смысле брауновским движением называют любые случайные процессы такого типа независимо от их физической (или даже химической, биологической, экономической и т. д.) природы. [c.38]

Рассмотрим теперь более детально важный пример браунов-ского движения осциллятора, на который кроме случайной /(О воздействует также внешняя переменная сила F t). Соответствующее уравнение Ланжевена имеет вид (4.42) [c.80]

До сих пор мы ограничивались обсуждением задач браунов-ского движения в одномерном или трехмерном (декартовом) пространстве. Рассмотрим более общий случай, когда состояние системы задается точкой х= (хи , х ) в п-мерном метрическом криволинейном пространстве. Плотности вероятности (условные и безусловные) будем, по определению, относить к элементам объема. Элемент объема в этом пространстве определяется формулой [c.84]

Наряду с рассмотренной выше существует и другая модель жидкости, согласно которой жидкость представляет собой систему твердых сфер, движущихся между столкновениями по браунов-ским траекториям, возникающим в результате столкновений вс щд-ствие притягивающей части потенциала. Поскольку последние из отмеченных столкновений нарушают временную корреляцию движения частиц, это движение можно рассматривать как некоррелированное. На основе сделанных предположений можно написать кинетические уравнения для функций распределения и, решая их, найти кинетические коэффициенты. [c.195]

ПРИНЦИП ЛЕ ШАТЕЛЬЕ —БРАУНА [c.131]

В случае азотирования при температуре выше эвтектоидной, например 650" С, слой при этой температуре состоит из следующих фаз е+У+у+а структура же после охлаждения претерпевает изменения, -у-фаза (азотистый аустепит) при медленном охлаждении распадается на эвтектоид (так называемый браунит) [c.334]

Браун У., Сроули Дж. Испытание высокопрочных материалов на вязкость разрушения при плоской деформации.— М. Мир, 1972.—246 с. [c.365]

Браун Д.А Новые материалы а технике.-М/. Высшая школа, 19б5г288с. [c.83]

Рост температуры подогретых масс газа вызывает нарушение равновесия диссоциирующего газа, в результате чего возникает химическая реакция, направление которой в соответствии с правилом Ле-Шателье—Брауна вызывает снижение фактора, вызвавшего нарушение равновесия, т. е. снижение эффектов подогрева и увеличение э<Й)ектов охлаждения. Очевидно, проявление этого правила тем интенсивнее, чем больше темп роста фактора, вызвавшего нарушение равновесия. Этим можно объяснить рост темпа снижения эффектов с повышением температуры и относительной доли охлажденного потока. [c.97]

Обзор работ по скорости звука в двухфазных смесях выполнен Гаузом и Брауном [280]. Бы.ло показано, что д.ля жидких капель эффект сжимаемости очень мал. [c.264]

Браун [77] по скорости перемещения неоднородностей в продуктах истечения из сопла, измеренной с помощью скоростной киносъемки, определил также скорость конденсированной фазы на срезе сопла. Влияние этих скоростей, отнесенных к расчетным скоростял газа, на удельную тягу показано на фиг. 7.16. Теоретическая кривая получена в предположении равновесного течения на входе в сопло и изэнтропийного расширения [9] и занижена на 1%, чтобы учесть тепловые потери. Сопла А, Б, В имеют следующие характеристики [c.322]

Браун с сотрудниками показали [33], что титановые сплавы, обладающие при прочих равных условиях превосходной стойкостью в морской воде, подвергаются транскристаллитному КРН, если на поверхности есть концентраторы напряжений. Гладкие образцы могут быть стойкими. Отмечают, что КРН технического титана, содержащего большое количество кислорода (0,2—0,4 %), и различных других сплавов, включая 8-1-1, происходит только в водных растворах в присутствии С1 , Вг и 1 . Ионы F , SO4", 0Н , NOi и lOj не только не вызывают КРН, но могут замедлять распространение трещин в некоторых сплавах, склонных к КРН в дистиллированной воде (например, эффективна добавка 100 мг/л KNO3) [34, 35]. Некоторые из указанных анионов также ингибируют КРН в присутствии галогенид-ионов в этом отношении их действие сходно с влиянием посторонних анионов на поведение аустенитных нержавеющих сталей (см. разд. 18.5.3). [c.377]

Макродинамический подход Г.П. Гладышева к анализу неравновесных систем позволяет расширить применение принципа Ле Шателье-Брауна для анализа открытых систем. [c.26]

В применении к квазиравновесным системам любой природы и иерархичности принцип Ле ПЛателье-Брауна часто формулируют следующим образом поведенческие реакции системы направлены на компенсацию внешнего возмущения. [c.27]

Метод оказался менее чувствительным к точности установок зеркал и флуктуациям атмосферы, что позволило раздвигать зеркала на большее расстояние и измерять меньшие угловые диаметры звезд (вплоть до 0,0005"). Укажем также, что модификация метода Брауна и Твисса оказалась очень перспективной при измерении временной когерентности интенсивностей, позволила получить интересные результаты и существенно расширить представление о когерентности высших порядков. [c.337]

Изложите идею опыта Брауна—Твисса по интерференции интенсивностей. Как таким методом можно оценить время когерентности и угловые размеры звезд [c.457]

Решающая идея принадлежала Л.П. Каданову. Он сформулировал ее в 1966 году, когда работал в Университете Брауна. Не употребляя явно сам термин самоподобие , Каданов разработал основную концепцию, выражающую это понятие. Он исследовал, как будет выглядеть один и тот же магнит при использовании различных масп1табов. [c.84]

Возможны опыты несколько иного типа, в которых, однако, также проявляются корреляционные свойства световых пучков. Сущность дела можно понять из схемы опыта, изображенной на рис. 4.24 (Браун и Твисс, 1956 г.). Свет от источника 5 проходил через малое отверетие Ь (размером меньше размера области когерентности), разделялся на два пучка полупрозрачным зеркалом М и [c.111]

Указанные обстоятельства, затрудняющие получение стабильной интерференционной картины, оказываются несущественными в близком по схеме методе Брауна и Твис-са (1958 г.). [c.197]

Важной чертой метода Брауна н Твнсса является значительно меньшая чувствительность измерений к небольшим неточностям в перемещении приемников света, равно как и к нестабильности атмосферы, чем в интерференционном методе Майкельсона. Это обстоятельство позволило создать прибор, в котором расстояние О может доходить до 180 м и который позволяет измерять угловые диаметры звезд вплоть до 0,0005. [c.198]

Опыт Брауна — Твисса. Интерферометр интенсивностей. [c.291]

Теперь обратимся к интерференционному опыту иного типа— опыту, выполненному X. Брауном и Р. Твиссом в середине 50-х годов. В этом опыте в отличие от опыта Юнга флуктуации интенсивности света (флуктуации числа фотонов в световых пучках) непосредственно определяют получаемый результат. [c.291]

Экспериментальная установка, использованная в опыте Брауна — Твисса, может быть названа интерферометром интенсивности. Ее схема показана на рис. 13.2. Световой пучок / расщепляется полупрозрачным зеркалом 2 каждый [c.291]

Браун, Земанскнй и Бурс [290] исследовали иолуваттное радиосопротивление также фирмы Аллен-Брэдли К° . Оно было охлаждено 7 раз до температуры жидкого гелия в среднем градуировочные кривые в различных экспериментах совпадали в пределах 0,002° К. Было найдено, что сопротивление подчиняется формуле [c.581]

Исследование структуры и физико-механических свойств покрытий (1986) -- [ c.163 ]

Термодинамическая теория сродства (1984) -- [ c.100 ]

Технический справочник железнодорожника Том 6 (1952) -- [ c.604 ]

Небесная механика (1965) -- [ c.32 , c.45 , c.339 , c.417 , c.419 , c.431 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...