Чепмен

Метод Чепмена—Энскога. В 1911—1920 гг. Чепмен и Энског разработали метод решения кинетического уравнения Больцмана, основанный на теории возмушений. По этому методу функция распределения разлагается в степенной ряд по малому параметру е, используя в качестве нулевого приближения локальное распределение Максвелла о [c.143]

Тяжелые условия проводки нефтяных скважин исключали возможность простого переноса существовавшего оборудования для бурения разведочных скважин на промыслы. Легкие станки для вращательного бурения со стальной коронкой или с алмазным инструментом приводили в движение вручную, угловая зубчатая передача была довольно миниатюрна. Появилась необходимость увеличить мощность привода и усилить вращательный механизм. Эта задача была решена в 1889 г. в США Чепменом, [c.105]

Открытие химической детонации послужило стимулом для создания теории распространения экзотермических волн в газах, основы которой были заложены на рубеже нашего столетия Михельсоном (1889), Чепменом (1899) и Жуге (1905), а дальнейшее существенное развитие произошло в годы второй мировой войны в Советском Союзе, США и Германии. [c.117]

Для случая инертного газа при отсутствии фазовых переходов (фо = 0), рассмотренного ранее Чепменом и Плессетом[43], характеристическое уравнение упрощается [c.301]

Более точные расчеты, сделанные Энскогом и Чепменом, учитывающие влияние скорости и на распределение скоростей молекул, приводят к несколько иному числовому множителю М. = 0,499рс/. [c.278]

В 1911 г. Энског, развивая теорию газа Лоренца, пришел к заключению о возможности в такой газовой смеси диффузии не только за счет градиента концентрации, но и вследствие градиента температуры (термическая диффузия). Несколько позже Чепмен и Энског теоретически предсказали термодиффузию в общем случае газовой смеси. Первое экспериментальное подтверждение этого результата было получено из опытов Чепмена и Дутсона в 1917 г. [c.151]

ЧЕПМЕНА—ЭНСКОГА МЕТОД—метод решения кинетического уравнения Больцмана. Независимо предложен С. Чепменом (S. hapman) в 1916—17 и Д. Энскогом (D. Enskog) в 1917. Подробнее см. в ст. Кинетическая теория газов. [c.448]

Д. Р. Чепмен и М. В. Рубезии решили задачу о теплообмене на полуограниченной плоской поверхности при выражении температуры Tw степенной функцией координаты X. Они использовали уравнения пограничного слоя в переменных Мизеса, которые решили численно при Рг = 0,72 и (/=1 2 3 4 5 и 10. [c.95]

Следуя Чепмену и Рубезину [Л. 4], примем для коэффициентов вязкости чистых компонентов линейную зависимость от температуры [c.170]

Развитие пошло быстрее с середины прошлого столетия в 1855 г. Фик опубликовал свою фундаментальную работу, в которой устанавливается пропорциональность скорости диффузии компонента смеси локальному градиенту его концентрации. Коэффициент пропорциональности известен теперь под названием коэффициента диффузии. Затем благодаря трудам Клаузиуса (1857), Максвелла (1867) и Больцмана (1896, 1898) была создана вполне законченная теория диффузии в газах. После работ Энскога (1917) и Чепмена (1912) эта теория в начале XX в. приняла современную форму (Чепмен и Коулинг, 1939 Гирш-фельдер, Куртис и Бирд, 1956). Математический аппарат теории великолепен. Однако он трудно доступен для обычного инженера. [c.30]

Идея использовать гравитационные или центробежные силы для разделения смеси газов, имеющих различные молекулярные массы, не нова. Еще в 1895 г. Бредиг, а после открытия изотопов химических элементов Линдеман и Астон (1919 г.) провели первые исследования, предложив использовать центрифугу. Их работы были продолжены позже американцами Мелликеном и Чепменом, занимавшимися разделением изотопов хлора и брома. В предвоенный период в США профессор Бимс с сотрудниками провели первые успешные экспериментальные исследования с газовой центрифугой, ротор которой работает в высоком вакууме. В 1941 г. немецкие ученые Мартин и Кун теоретически показали, что наибольшие перспективы может дать предложенная в 1939 г. американским ученым Юри противоточная центрифуга, в которой используется тепловая конвекция для осевой циркуляции газа внутри ротора. [c.276]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

По Чепмену и Колингу плотность одномерного потока массы при отсутствии конвекции и термодиффузии [c.556]

Чепмен и Рубезин ) предложили для пользования в теории пограничного слоя простой линейный закон связи р и Г [c.635]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...