Детонация пересжатая

Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает—ср. задачу 4 (Б. В. Айвазов, Я. Б. Зельдович, 1947) ). [c.683]

Мы получили следующий результат. Фронт реакции движется со сверхзвуковой скоростью относительно невозмущенной среды при детонации. В случае слабой (недосжатой) детонации и сильной дефлаграции фронт движется со сверхзвуковой скоростью относительно среды за ним. Движение фронта реакции дозвуковое относительно невозмущенной среды при дефлаграции, дозвуковое относительно среды за фронтом при сильной (пересжатой) детонации и слабой дефлаграции. [c.95]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D [c.97]

Пусть в газообразной горючей смеси, которую будем считать идеальным газом с начальной плотностью ро происходит мгновенное выделение энергии Е в точке, на оси или на плоскости симметрии. По газу распространяется сильная ударная волна, в которой полностью происходит сгорание. Эта волна является пересжатой волной детонации. Распространяясь по газу, с течением времени она перейдет в самоподдерживающуюся детонационную волну — волну Чепмена-Жуге ( ВЧЖ ). Рассмотрим развитие процесса в приближенной постановке, основанной на методе Г.Г. Черного [1-3]. [c.411]

Видно, что пересжатая волна детонации, возникаюндая при взрыве, переходит в ВЧЖ на расстояниях порядка масштаба Т, который дает полученная из обндих соображении формула (2), и чем ближе 7 к единице, тем дальше происходит этот переход. Заметим, что в окрестности точки перехода, где В/В близко к единице, применяемый приближенный метод перестает быть справедливым, так как не выполняется основное предположение о сгребании волной всей массы газа. [c.413]

Это неравенство совпадает с приведенным в [4] условием для сферических (г/ = 3) волн детонации ЧЖ. При невыполнении условия (3.3) интегральные кривые автомодельных уравнений развернуты в противоположную сторону от точки ж = О и все волны детонации оказываются пересжатыми, т.е. распространяются со скоростью, меньшей скорости звука в газе за детонационной волной. Это имеет место, в частности, при г/ = 2, // = 2, п = 1и = 0 (бимолекулярные реакции при наличии цилиндрической симметрии). [c.618]

Рис.8.10. Формирование детонационной волны в гомогенных ВВ. 1 — фронт инициирующей ударной волны 2 —границы заряда 3—детонационная волна, распространяющаяся по предварительно сжатому ВВ, 4 — нормальная детонация 5-пересжатая детонация т. —период индукции.

Наличие спектра очагов качественным образом изменяет динамику ударно-волнового инициирования детонации негомогенных ВВ. В отличие от однородных жидких и газообразных ВВ, в таких веществах не наблюдается выраженный период индукции, инициирующая ударная волна переходит в детонационную относительно плавно, без скачков и пересжатий. На рис.8.11 показана эволюция [c.284]

В связи с задачей сверхзвукового обтекания тел горючей смесью с образованием детонационной головной волны С. С. Квашнйна и Г. Г. Черный (1959) и Г. Г. Черный (1966) изучили обтекание конуса с присоединенной детонационной головной волной. При достаточно больших углах конуса течение за пересжатой детонационной волной аналогично известному случаю обтекания конуса с адиабатическим скачком уплотнения. При уменьшении угла конуса волна детонации ослабевает и превращается в волну детонации Чепмена — Жуге. При дальнейшем-уменьшении угла конуса волна детонации не изменяется, но за ней возникает коническая волна разрежения. Эта волна разрежения отделяется от течения сжатия вблизи конуса скачком уплотнения, интенсивность, которого при уменьшении угла конуса сначала растет, а затем вновь, уменьшается. В пределе, когда угол конуса обращается в нуль, скачок [c.163]

Из точки А, характеризующей начальное состояние, можно пров,ести к адиабате Гюгоньо Г две касательные АВ и АР. Все детонации, состояния которых лежат на адиабате Гюгоньо выше точки касания В, называют сильными (или пересжатыми), а ниже ее — слабыми (или недосжатыми). Соответственно дефлаграции, описываемые участком ЕР, называют слабыми, а участком, лежащим ниже точки касания Р,— сильными. Точка касания В соответствует минимально возможной скорости детонации, точка Р — максимально возможной скорости дефлаграции. [c.376]

Итак, в зоне С давление продуктов реакции повышается, детонация в районе С оказывается пересжатой, условие Жуге здесь нарушается. Вперед от зоны С к ударному фронту СС идет волна сжатия, период индукции в этой области уменьшается, газ воспламеняется быстрее и точка С приближается к фронту СС. В зонах РР давление вследствие расширения падает, газ охлаждается, период индукции увеличивается, точки РР отходят еще дальше от ударного фронта СС. В итоге возмущение возникнув, усиливается. В этом и заключается неустойчивость плоского комплекса, состоящего из ударной волны и следующей за ней плоской зоны воспламенения. [c.385]

После длительных и очень трудных поисков К. И. Щелкину (1945) и Я. Б. Зельдовичу (1945) удалось выяснить, что спин имеет газодинамическую природу и представляет собой косую пересжатую детонацию, распространяющуюся с постоянной скоростью вдоль стенок трубы по спирали. Горение в спиновой детонации, как выяснилось, начинается за фронтом ЬМ тройной маховской конфигурации (рис. 11). Волна ЬС этой же конфигурации представляет собой прямой ударный фронт, характеристики которого можно вычислить по теории Зельдовича — Неймана. [c.391]

Структура неоднородностей при пульсирующей детонации, как показывают эксперименты и сопоставленные с ними газодинамические расчеты, выглядит следуюпщм образом. От пересжатых участков (С на рис. 8) к ударному фронту приходят волны сжатия и вызывают на его поверх-ности возмущения двух типов излом — пересечение двух ударных волн (рис. И, а и 12, а) и пересечение ударной волны с косой детонационной (рис. 11, б и 12, е). [c.393]

Вследствие более высокой температуры в ударном фронте пересжатой (сильной) детонации по сравнению с детонацией Чепмена — Жуге размер ячеек при потере устойчивости оказывается значительно меньшим, чем в детонации Чепмена — Жуге. Так возникает тонкая структура в пульсирующей детонации. Тонкая структура зарегистрирована теми же авторами и спиновой дето- [c.394]

Точки J и Jj называются точками Чепмена—Жуге, а соответствующий им режим тепловыделения называется нормальным или режимом Чепмена—Жуге. На детонационной ветви кривой Гюгонио различают режимы сильной (пересжатой) детонации—вверх от точки J, и режимы слабой детонации быстрого или сверхзвукового горения)—вниз от нее. На дефлаграционной ветви точка /х отделяет режимы слабой дефлаграции (или медленного горения)—вверх от нее, от режимов сильной дефлаграции. [c.114]

Применение пересжатия основано на том, что склонность к детонации для любых топлив уменьшается с высотой. По исследованиям американского национального комитета авиации была установлена зависимость допустимой степени сжатия на различных высотах полета при работе двигателя без детонации на земле в этом случае двигатель дросселировался (фиг. 47). [c.487]

Подобные двигатели были сконструированы и назывались переразмеренными , так как рабочий объем их цилиндров был избыточно велик для получения номинальной мощности на уровне земли, и пересжатыми , так как высокая степень сжатия не допускала полного открытия дроссельной заслонки на земле не только из соображений прочности, но и из-за возможности возникновения детонации. Такой переразмеренный и пересжа-тый двигатель дросселировался на земле до номинальной мощности, постоянство которой с высотой поддерживалось путем постепенного открытия дроссельной заслонки. Примером такого двигателя являлся двигатель М-17. Двигатель имел номинальную мощность 500 л. с. и сохранял ее до высоты около 3000 м. Степень сжатия двигателя составляла е = 7,3, а максимальная кратковременная мощность при полном открытии дроссельной заслонки на уровне земли достигала примерно 700 л. с. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...