Критический диаметр детонации

Рис.8.6. Зависимость критического диаметра детонации тротила от плотности заряда [25]. Верхняя кривая для размера зерна ВВ 0,07.г-0,2 мм нижняя—0,01+0,05 мм.

Рис.8.7. Зависимость критического диаметра детонации от размера зерна. Заряды плотностью 1,0 г/см в целлофановой оболочке. I—ТЭН II —гексоген III — тетрил, IV—пикриновая кислота V—тротил с кристаллическим зерном VI— тротил с агрегатным зерном VII — тротил- -1 % парафинового масла [26].

Сущест венная неодномерность детонационных процессов в зарядах малого диаметра затрудняет разработку последовательной теории явления. Извлечение кинетической информации из измерений критического диаметра осложняется также тем фактом, что скорость и давление детонацим уменьшаются с приближением диаметра заряда твердого взрывчатого вещества к критической величине [1, 2]. Исследования прекращения детонации в зарядах малого диаметра гомогенных (жидких или газообразных) и негомогенных взрывчатых веществах [2] продемонстрировали качественное различие в механизмах явления для этих двух типов ВВ. Вследствие сильной зависимости времени реакции от температуры ударного сжатия в гомогенных В В наблюдаются явления срыва реакции вблизи критического диаметра за )яда. В негомогенных ВВ изменение параметров детонации с уменьшением диаметра заряда происходит более плавным образом. С учетом этих обстоятельств измерения критического диаметра детонации можно использовать скорее для полуколичествен-ной оценки кинетических характеристик или в качестве тестов для проверки расчетным путем кинетических моделей взрывчатого превращения. [c.277]

Подобно длительности химпика плоской детонационной волны, критический диаметр детонации негомогенных ВВ зависит от физической структуры м плотности заряда ВВ. Это видно из рис.8.6 по данным работы [25], где приведены зависимости критического [c.277]

В работе [28] из)гчалось влияние температуры на критический диаметр детонации твердых и жидких ВВ. Результаты измерений, представленные на рис.8.9 показьшают, что зависимость критического [c.278]

Рис.8.8. Зависимость критического диаметра детонации нитрометана от содержания примеси, выраженной в весовых процентах [27]. Кривая I-полидисперсиый порошок алюминия АСД-1 с размером частиц в основном 5—10 мкм кривая 2-корунд МП—7 с размером частиц 7 мкм.

Рис.8.9. Зависимрсть критического диаметра детонации от температуры [28]. 1—молотый тротил с плотностью 1 г/см 2 —жидкий тротил 3—нитроглицерин.

При использовании подхода к определению уравнения макрокинетики, основанного на сопоставлении результатов измерений и математотеского моделирования экспериментальной ситуации, нет необходимости в регистрации всей эволюции инициирующей ударной волны. Для этих целей могут бьггь использованы более простые тесты, например, регистрация волновых профилей на границе между испьггуемым образцом и инертным экраном, через который в ВВ вводится ударно-волновой импульс с первоначально прямоугольным профилем давления [95]. На рис.8.23 приведены давления на контактной границе для прессованного тротила с плотностью 1,56 г/см . Расчет проведен с использованием эмпирического уравнения макрокинетики (8.10), где у = 0,3, й = 1,25 10 кг/(с Дж Па). Скорость разложения прессованного тротила в пять раз выше, чем литого, что согласуется с соотношением критических диаметров детонации этих ВВ [1]. Удовлетворительно согласуются с измерениями и расчетные значения длительности химпиков стационарной детонационной волны. [c.306]

При обсуждении вопросов инициирования и распространения детонации зачастую возникает вопрос в какой мере описание макрокинетики разложения ВВ, полученное на основании экспериментов с плоскими ударными волнами применимо к анализу пространственных течений реагирующего вещества Окончательное решение вопроса о применимости эмпирических соотношений, вообще говоря, может бьггь получено только опытным путем. Соответствующие расчеты в двумерной постановке [61, 115, 123] продемонстрировали вполне приемлемую точность определения критического диаметра детонации [115] и предельных условий инициирования компактными ударниками. [c.313]

В твердых ВВ самоподдерживающаяся детонация не распространяется, если диаметр заряда меньше некоторого критического значения кр- Это значение зависит от физико-химических свойств ВВ, внешних условий (давления, температуры). Существование критического размера заряда нельзя объяснить в рамках классической теории детонации, так как в ней не учитывается конечное время химической реакции но фронте детонационной волны. Впервые связь между временем химических реакций и критическим диаметром теоретически рассмотрел Ю. Б. Харитон [38, 39]. Условие возможности распространения детонации имеет вид йз10тр, где ёз — диаметр заряда, с — скорость звука, Тр — характерное время реакции. Из неравенства следует, что время химической реакции ударносжатого вещества должно быть меньше времени разлета реагирующей среды. Для оценки критического диаметра предложена формула [c.99]

Сущест-вует критический диаметр заряда ВВ, такой, что заряды меньшего диаметра оказываются неспособными к самоподдерживающейся детоиации. Объяснение этому явлению было дано Ю.Б.Харитоном на основании того факта, что для завершения энерговыделения в детонационной волне необходимо определенное время. Согласно принципу КЭ.Б.Харитона [24], критические условия детонации определяются равенством времени реакции сжатого вещества и времени его бокового разлета. Следовательно, величина критического диаметра непосредственно связана с кинетикой процесса взрывчатого превращения. [c.277]

Большое практическое и теоретическое значение имеют исследования возбуждения взрыва и оценка чувствительности взрывчатых веществ. Новое направление в этой области обосновано в работах Г. Т. Афанасьева, В. К. Боболева и Л. Г. Болховитинова (1960), в которых при оценке чувствительности ВВ учитывается как нагрев при пластической деформации ВВ, так и значение критического диаметра распространения детонации. [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...