ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Верхняя граница из "Вычислительная гидродинамика " Наряду с условием г 5 = О нельзя использовать условия симметрии для производных от я ), так как это переопределило бы задачу для уравнения Пуассона. [c.229] В случае осесимметричного течения в цилиндрической системе координат имеем = V X V и условие (3.457) по-прежнему выполняется. Но уравнения в этом случае удобнее записать для I == Цг, где г —локальный радиус, причем на центральной линии г = 0. Торранс [1968] указал, что на центральной линии величина I, хотя и ограничена, но не равна нулю. [c.229] Ранчел и Больфштейн [1969], рассчитывая струю, ударяющую о стенку под прямым углом, брали условие симметрии = О вдоль прямой, образующей угол 45° со стенкой и с центральной линией струи ). Строгая симметрия в этом случае имеет место только для потенциального течения, но в. этой работе она принималась в качестве приближения для течения при больших значениях Ке. [c.229] Прямоугольных тел (практически они могут представлять собой, например, ряд ребер теплообменника). [c.230] Если рассматривается течение в неограниченной по у области, то на В 3 надо поставить условие отсутствия границы как при свободном полете в этом случае выбор граничных условий уже не столь очевиден. [c.230] Роуч и Мюллер [1970] моделировали стенку трубы, фиксируя на входной границе и считая, что В 3 является линией тока, но модельное условие отсутствия трения на крышке для получалось менее ограничительным способом. Желательно, чтобы крышка не обладала трением, т. е. допускала скольжение, хотя в то же время на самое жидкость вблизи крышки должно действовать трение. Заметим, что если на крышке и = О, то на ней ди/дх == О и = ди ду. Таким образом, условие 5 = 0 приводит к условию ди ду = 0. [c.232] Для интерпретации этого условия в терминах скорости заметим, что формула (3.461) дает ду1дх 1 = Ь. Если граница ВЗ расположена достаточно далеко от стенки В 2, так что ы(ВЗ) меняется почти линейно по л (т. е. если д и дх ] = О0[Ау)), то можно показать, что йу/дх у 1 = О-)-О(Ду ) и условие (3.463) приблизительно эквивалентно линейной экстраполяции составляющей скорости и на крышку ). Экстраполяции высших порядков для 5 приводят к быстрому развитию неустойчивости или к смещению решения. [c.232] Последний способ лучше моделирует условие свободного полета , чем способ с движущейся стенкой трубы (формулы (3.458) и (3.459)), хотя привести достаточные основания в общем случае довольно трудно. Но способ с движущейся стенкой обладает тем достоинством, что правильно моделирует некоторую физическую задачу. Единственный остающийся открытым вопрос (помимо вопроса об ошибках аппроксимации) заключается в том, насколько хорошо эта физическая задача аппроксимирует интересующую нас задачу, т. е. случай свободного полета . Последний из рассмотренных способов, однако, менее ограничителен. [c.232] Вернуться к основной статье