Поля излучения

Эта формула Рэлея — Джинса для энергии в полости, являющаяся результатом применения статистики Больцмана к полю излучения. [c.313]

Эйнштейн показал, что при тепловом равновесии атомов с полем излучения из термодинамических соображений можно получить [c.321]

Проектирование радиационной защиты реакторов — комплексный многоступенчатый процесс, состоящий из взаимозависимых этапов и включающий выбор материалов защиты, компоновку защиты, ее конструирование. При этом необходимо учитывать соображения безопасности, экономики и эксплуатационные требования. Неотъемлемой составной частью всех этапов проектирования является анализ полей излучения в защите, проводимый с той или иной степенью подробности и точности. [c.73]

Важнейшим элементом проектирования защиты реактора является расчет полей излучения в защите. Приведем краткую характеристику различных типов излучения реактора с точки зрения их важности в проекте защиты. [c.77]

Затем проводится более строгий расчет полей излучения в рассматриваемых вариантах защиты по схеме, описанной выше [c.79]

Реальный ход проектирования защиты реактора может оказаться намного сложнее этой идеальной схемы. Во-первых, проектирование реактора и всей ЯЭУ в комплексе выполняется в несколько этапов, различающихся глубиной и детальностью проработки. При этом происходят изменения и усложнения конструкций и иногда даже схемы установки. Эти изменения могут привести к изменениям в компоновке оборудования и защиты, к необходимости дополнительных многократных расчетов защиты. Во-вторых, при переходе к заключительным стадиям проектирования повышаются требования к детальности и точности расчетов. Как отмечается в работе [43], повышение точности расчетов поля излучения за защитой на 50%, снятие излишнего коэффициента запаса и соответствующее уменьшение толщины защиты может привести к снижению веса защиты на 2%. [c.80]

Естественно, что при расчетах поля излучения для защит с неоднородностями не менее важны характеристики источника [c.131]

При решении задач с объемными источниками удобно сводить их к поверхностным эквивалентным источникам с некоторыми эффектными характеристиками (см. 7.6). Подобный подход оправдан необходимостью расчета поля излучения в каналах в точках, удаленных достаточно далеко от источника. [c.132]

Часто встречаются угловые распределения источников, которые могут быть записаны как комбинация членов изотропных и косинусоидальных различной степени п угловых распределений излучения. Тогда поле излучения определяют для каждого вида углового распределения при фиксированном значении л с унятом их относительного вклада соответственно. Например, токовое угловое распределение на плоской границе в непоглощающей изотропно рассеивающей среде, в которой диффундируют частицы или кванты, приближенно описывается распределением Ферми вида [c.133]

Ослабление защиты введением тех или иных неоднородностей удобно характеризовать величиной кратности увеличения поля излучения е, которая является отношением величины поля излучения при наличии неоднородности к величине поля в этой же задаче без учета неоднородности (при сплощной защите). Представляется удобным различать дифференциальную кратность увеличения поля, определяемую для каждой данной точки детектирования, и интегральную, характеризующую среднее увеличение поля в некоторой области пространства. В виде примера на рис. 12.3 показаны распределения поля излучения над [c.133]

Кроме определенной выше величины е часто оказывается удобным характеризовать наличие в защите неоднородности абсолютным увеличением поля излучения АФ, определяемым [c.134]

При решении практических задач удобным является разложение полной величины, характеризующей поле излучения,, на компоненты. Такой метод дает возможность оценить вклад в общую величину, характеризующую поле излучения, той или иной компоненты, определяемой конкретной задачей и законами прохождения излучения через защиту с неоднородностями, глубже понять закономерности формирования поля излучения. [c.135]

Компоненты поля излучения для основных групп элементарных неоднородностей (каналов) [c.136]

Таким образом, поле излучения во всех основных случаях в полых каналах, полностью или частично пронизывающих защиту, оказывается возможным охарактеризовать как суперпозицию нескольких из восьми выделенных компонент. [c.138]

Для заполненных каналов можно предложить также методику разложения поля излучения на компоненты. Так, для прямых заполненных каналов поле, излучения удобно представить в виде суммы двух компонент [c.138]

Аналогичное разложение характеристики поля излучения на отдельные компоненты применимо и к другим характеристикам поля излучения интенсивности, мощности дозы и т. д. [c.138]

МЕТОДЫ РАСЧЕТА ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ В ЗАЩИТАХ С НЕОДНОРОДНОСТЯМИ [c.139]

Другим подходом к решению задачи [1—4] может быть использование методов расчета полей излучения в защитах с неоднородностями, основанных на макроскопических константах закономерностей распространения излучений в средах. [c.139]

Метод прямой видимости применим для расчета компонент излучения прямой видимости. Для полых неоднородностей метод сводится к расчету поля излучения, приходящего в точку детектирования после геометрического ослабления от видимого из этой точки полностью или частично источника. [c.139]

Указанные выше методы были использованы для расчета полей излучения в различных видах неоднородностей, рассматриваемых в последующих параграфах на примере наиболее часто встречающихся групп каналов в защите. [c.143]

Рассмотрим методы, которыми пользуются при расчете отдельных компонент поля излучения, определяемых соотношением (12.9), в полых каналах, полностью пронизывающих защиту. Для конкретности изложения проиллюстрируем подходы к рещению задачи на примере круглого цилиндрического канала. Расчет отдельных компонент для других видов каналов данной группы производится подобными методами [2]. [c.143]

Рассмотрим для точки детектирования Я , находящейся на оси канала на расстоянии г от источника, возможные токовые и потоковые характеристики поля излучения, если угловое распределение излучения источника также задается в виде токовых или потоковых функций. [c.144]

В общем случае при определении поля излучения, как видно из кривых рис. 12.7, необходимо учитывать все компоненты, плотности потока. Однако при относительных расстояниях вдоль канала г/а (ЗОн-50) основной вклад в полное поле излучения, [c.152]

Поле излучения для двух наиболее характерных случаев каналов, частично пронизывающих защиту, определяется суммой компонент в соответствии с формулами (12.19) и (12.21) табл. 12.2. [c.152]

Рассмотрим первый случай, когда канал отделен от источника средой. Поле излучения в этом случае определяется четырьмя компонентами формулы (12.19). Для расчетов каждую компоненту удобно разделить на составляющие нерассеянного (нр) и рассеянного (р) излучений в соответствии с формулой (12.20). [c.152]

Отметим, что поле излучения внутри полости, отделенной от источника средой, в соответствии с формулами (12.17) и (12.18) можно определить методами, изложенными выще. [c.154]

Специфика геометрии такой задачи приводит к тому, что поле излучения определяется практически компонентами и Остальные составляющие в формуле (12.22) не дают [c.154]

Таким образом, знание поля излучения тонкого луча в защитной среде дает возможность оценить поле излучения за 154 [c.154]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Этот метод предусматривает дистанционное исследование тепловых полей излучения объектов в инфракрасном диапазоне. При обследовании технического состояния металла колонных аппаратов его можно использовать для исследования напряженно-деформированного состояния конструктивных элементов. Контроль возможен везде, где есть градиент температур реакторы, колонны, печи, дымовые трубы. У змеевиков трубчатых печей можно выявить места закоксова-ния, перегрева. Можно количественно оценить с точностью до 10% места повреждений кладки печи, нарушения футеровки реактора. Чувствительность теплового приемника такова, что удается зарегистрировать разницу температур поверхности 0,1°С. [c.220]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Расчет радиационной защиты начинается с расчета интенсивности и пространственного распределения источников нейтронов и у-квантов деления в активной зоне реактора. При известном распределении этих источников в принципе возможно определение поля излучения во всей защите — поля быстрых, замедляющихся (промежуточных энергий) и тепловых нейтронов, а также картины ослабления в защите у-квантов, образующихся в результате деления ядер. При этом необходимо учитывать также и ослабляющие свойства материалов активной зоны,т. е. практически проводить совместный анализ распределения излучения в защите и в активной зоне. Однако возможен и другой подход — рассмотрение только лищь защиты или ее отдельной [c.7]

Относительная роль этих источников в разное время не одинакова. При работе реактора в поле излучения в защите основную роль наряду с первичным у-иэлучение.м играют захватные у-кванты. Кроме того, некоторое значение имеет у-излучение, сопровождающее неупругое рассеяние нейтронов. Остальными источниками в первом приближении можно пренебречь. После остановки реактора наряду с запаздывающим у-излуче-нием продуктов деления важную роль начинает играть активационное у-излучение. [c.27]

Таким образом, при расчете отдельных компонент поля излучения основная трудность заключена в корректном учете рассеянного излучения. Для учета этого излучения необходима соответствующая количественная информация о дифференциальных характеристиках рассеянного при отражении (см. 7.4 и 8.6) и прохождении через защиту (см. 7.3, 7.5, 7.6, 8.2, 8.3) излучения. Расчет нерассеянных составляющих не вызывает больщих затруднений. [c.139]

Компонента излучения прямой видимости обычно становится определяющей поле излучения при достаточном удалении от источника. Тогда Qo делается небольшим и изменением /V (Гч, Q) можно пренебречь, считая N (г. Q) = onst. [c.140]

Случай, когда точка детектирования Ра находится на рас-стояпнм г от оси канала (О г а), подобен задаче определения поля излучения над дисковым источником в точке, проекция которой на плоскость источника заключена в пределах источника. [c.145]

Проведены [2] многочисленные эксперименгальные исследования полей излучения внутри и на выходе неоднородностей за защитой реакторных и других установок с источниками у-кван-тов и нейтронов для прямых каналов различных видов (цилиндрических, кольцевых, щелевых), проходящих через защиту из разных материалов (воды, бетона, железа, свинца). Особый интерес представляют эксперименты, где методика моделирования протяженных источников точечными позволила выделить отдельные составляющие поля. Результаты экспериментов для некоторых задач сравниваются с расчетными данными на рис. 12.7. [c.151]

Если источник находится непосредственно перед входны.м отверстием канала, а защитный материал расположен между точкой детектирования и каналом (см. табл. 12.2), то поле излучения в защите существенным образом зависит от длины канала / и его диаметра 2а. При этом часто 1 а, — 1, [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...