Отражение от плоского слоя и системы слоев

Объемная голограмма. Как ясно из предыдущего, метод Габора заключается в том, что рассеянная объектом волна воспроизводится в результате дифракции опорной волны на плоской голограмме. Ю. Н. Денисюком предложен новый метод получения и использования трехмерной (объемной) голограммы. В этом случае рассеянная объектом волна воспроизводится путем отражения опорной волны от объемной голограммы. Объемная голограмма получается в достаточно толстом слое эмульсии в результате интерференции двух волн — опорной волны, падающей на эмульсию, и волны, идущей от объекта с противоположной стороны и рассеянной объектом. Так как эти волны противоположны по направлению, то в слое эмульсии образуется система стоячих волн. На рис. 42.8 [c.312]

В системе чередующихся плоских слоев из легкого и тяжелого веществ рассмотрим движение волны с фронтом, параллельным слоям. Имея в виду случай неограниченного усиления ударной волны, будем считать оба вещества идеальными газами, до сжатия холодными, с V = = /д. Если толщины тяжелых слоев между собой равны (то же для легких слоев), т. е. система периодическая, то в ней может идти ударная волна с периодически меняющимся давлением на фронте, например, под действием равномерно движущегося поршня. (Очевидно, что периодичность установится не сразу, а лишь вдали от поршня.) Характер такого движения показан на рис. 17. Давление на фронте меняется периодически, испытывая скачки на границах слоев и в местах, где его догоняют вторичные ударные волны — результаты отражений от границ слоев. [c.335]

Для данной комбинации показателей преломления отражательную способность подложки можно увеличить за счет установки достаточного большого числа двойных слоев, для которых частота излучения попадает в центр полосы непрозрачности. При этом удобно представить отражательную способность К диэлектрического зеркала как функцию параметра, называемого отношением стоячей волны V и учитывающего распределение поля, локализованного у передней поверхности всей системы [25]. Этот параметр широко используется в микроволновой технике [21] для характеристики импедансного рассогласования в волноводе. В нашем случае V является отношением максимума и минимума амплитуды поля, образующегося в результате интерференции с усилением и ослаблением между начальной и отраженной плоской волной. В отсутствие отражения амплитуда поля вдоль направления распространения постоянна. Если же существует и отраженная волна, то интерференция приводит к появлению стоячей волны и амплитуда поля записывается в виде [c.195]

Отражение от плоского слоя и системы слоев [c.15]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Наряду с экстинкцией существенное влияние на дифракционные свойства поглощающего кристалла оказывает пространственное распределение в нем волнового поля, образованного падающей и дифрагированной волнами. При изменении угла падения плоской волны в границах дифракционного пика максимумы волнового поля в кристалле плавно смещаются в пределах межплоскостного расстояния системы отражающих плоскостей. При их совпадении с атомными слоями наблюдается повышенное поглощение, а при сдвиге поглощение аномально мало. В соответствующей последнему случаю узкой области углов падения сохраняется высокий коэффициент отражения, несмотря на значительное фотоэлектрическое поглощение в кристалле. Этот эффект, впервые наблюдавшийся при дифракции на прохождение, получил название эффекта Бормана [7]. [c.307]

Рис. 6.2. Падающие и отраженные волны в задаче о рассея)1ии плоской волны на системе упругих слоев

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

К числу интерферометров, ра-ботаюш их на принципе многолучевой интерференции, можно отнести интерференционные светофильтры, клиновые многолучевые интерферометры, резонаторы лазеров. Рассмотрим принцип работы двухзеркальной системы с промежуточным диэлектрическим слоем толш иной (рис. 7.1). Пусть на двухзеркальную систему падает плоский фронт волны. Световая волна, попадая на первое полупрозрачное покрытие, расш епляется на отраженную и проходяш ую, которая бесконечное число раз проходит через диэлектрик. Интерес представляет интерференционная картина, получаемая в, проходяш ем свете. Благодаря высокому энергетическому коэффициенту отражения полупрозрачных слоев А 0,8- -0,9) при каждом последовательном отражении происходит незначительное снижение интенсивности пучка. Таким образом, как в проходяш ем, так и в отраженном свете получается система параллельных когерентных лучей. [c.66]

Рис. 13.23. Отражение скачка уплотаения от плоской стенки при турбулентном пограничном слое. По С. м. Богдонову и К. Э. Кеплеру [ ]. Толпщна пограничного слоя перед скачком 6 3 мм. с) Слабый скачок угол отклонения в = 7°. Отражение скачка примерно такое же, как в невязком течении отрыва пограничного слоя не происходит, б) Сильный скачок угол отклонения в 13 . В результате отражения скачка возникает система волн уплотнения и разрежения пограничный слой отрывается, в) Распределение давления при различных углах отклонения в. Отрыв происходит при

Формулы (4.79)-(4.83) полностью решают задачу об отражении звуковой волиы от системы произвольного числа упругих слоев. Заметим, что задача об отражении плоской волиы, падающей из упругого полупространства иа систему слоев, решается совершенно аналогично [323]. [c.104]

Поле в любой точке Р верхнего слоя будет даваться общими формулами (36,2а) и (36.26), в которых нужно положить Fj = —1. Для Fi надо взять значение коэффициента отражения плоской волны от плоскопараллельного слоя согласно (3.10). При этом необходимо учесть разницу в системе обозначений в 3 и внастошцем параграфе, обусловленную различием нумерации сред. В частности, параметры среды, из которой падает волна, в 3 отмечались ин-.дексом 3, теперь Ае они вообще не будут иметь индекса. [c.250]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

Рис. 12. Схема метода цветно11 фотографии Липпмана. Излучение некоторого объекта (лучи U, k, k) с длиной волны Ха фокусируется объективом фотоаппарата О на фотопластинку F. Пройдя стеклянную подложку фотопластинки а и прозрачный эмульсионный слой с, это излучение отражается от ртутного зеркала г. В результате сложения падающего и отраженного излучения над зеркалом возникает стоячая световая волиа, пучности которой представляют собою систему слоев, параллельных поверхности зеркала г и расположенных на расстоянии Яо/2. Распределение интенсивности такой стоячей волны в зависимости от расстояния до поверхности зеркала г приведено в нижней части рисунка. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое с образуется система плоских металлических зеркал, расположенных на расстоянии Хо/2 друг от друга. Оказывается, что если на такую систему падает излучение белого света, то она выбирает из этого света и отражает излучение только той длины волны, которое экспонировало фотопластинку

Действие ИФП основано на многократном отражении света двумя параллельными плоскими зеркалами и интерференции выходящих из этой системы лучей света (рис. 1). Обычно ИФП выполняется в виде двух плоских (или сферических) полупрозрачных зеркал, разделенных промежутком (часто воздушным). ИФП может быть выполнен также в виде плоскопараллельной пластинки (например, из стекла или кварца), поверхности которой покрыты отражающими слоями. Описание устройства ин терферометров, выпускаемых отечественной промышленностью и разработанных в исследовательских лабораториях, дано в книгах [15, 16, 26]. [c.5]

Если 8 претерпевает резкие изменения на имеющих большую протяженность границах раздела объемов, заполненных оптически однородными средами, то условия распространения электромагнитных волн определяются явлениями отражения и нреломлеипя волны на границах раздела, набега фазы волны па пути от одной границы до другой и интерференции во.лн, приходящих от различных границ ра.здела. Наиболее существенные случаи, широко применяемые в оптич. приборах и СВЧ технике, — системы плоских однородных слоев (см. Оптика тонких слоев) и различные типы волноводов (наир., системы однородных коаксиальных цилиндров). [c.502]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...