Волчки электронные 346, XII

Энергию, которая должна быть сообщена электрону для его ионизации, часто выражают в вольтах (точнее в электрон-воль-тах) и называют соответственно потенциалом ионизации — Ui. Условия неупругого соударения электрона е при напряжении поля и можно записать так [c.44]

Другой часто используемой единицей является кельвин, обозна-чаемый К и равный 1,38 10 эрг или 1,38 10 Дж. В одном электрон-вольте приблизительно 1,1 10 К. В этих единицах средняя тепловая энергия молекул газа при нормальных условиях равна [c.41]

Существование собственного механического и магнитного моментов у элементарной частицы, например у электрона, позволяет представить его условно в виде заряженного волчка, вращающегося вокруг собственной оси. При этом в отличие от классического волчка, который может иметь любое значение механического момента, спин электрона имеет только одно вполне определенное значение, равное /г/2. Соответственно магнит-ний момент электрона также имеет только одно вполне [c.18]

Рис. 11.7. Прецессия волчка (а) прецессионное движение электрона и его орбитального магнитного момента (б)

Воль- фрам 3380 3230 — — Испарение электронной пушкой. Катодное распыление [c.430]

Пост. маги, поле существенно влияет на движение электронов, искривляя их траектории, что сказывается на характере акустоэлектронного взаимодействия в металлах. При этом на определ. частотах упругих воли возможен ряд резонансных явлений, иапр. кван- [c.477]

Для объяснения тонкой структуры Гоудсмит и Юленбек в 1925 г. высказали гипотезу, согласно которой электрон надо представлять себе в некотором смысле похожим на заряженный волчок, вращающийся вокруг собственной оси. Благодаря этому вращению электрон будет обладать собственным моментом количества движения (спином) и магнитным моментом. Если предположить, что проекция спина может принимать только два значения, то тонкую структуру оптических линий можно объяснить как результат взаимодействия магнитного поля, создаваемого орбитальным движением электронов, с магнитным моментом, обусловленным наличием спина. Это взаимодействие несколько различно при разных направлениях спина, благодаря чему происходит расщепление терма на два близких подтерма. При этом количественное согласие с опытом получается в том случае, если [c.59]

Электрическое поле волны приводит электрон в колебание с частотой самой волны. Колеблющийся электрон представляет собой диполь с, переменным электрическим моментом и создает, в свою очередь, Рис. 1.39. Диаграмма направлен- переменное электромагнитное поле, ности рассеянного рентгеновского Интенсивность этого поля и есть излучения. Картина имеет- симметрию тела вращения вокруг на- интенсивность излучения, рассеян-правления падающего луча (вол- НОГО ЭЛектрОНОМ. Из электродина-на не поляризована) мики известно, ЧТО для рентгенов- [c.42]

Вращательные уровни энергии — это уровни, связанные с вращательным движением молекулы как целого. Вращение молекул приближенно рассматривают как свободное вращение твердого тела с тремя моментами инерции вокруг трех взаимно перпендикулярных осей. При этом возможны три случая 1) сферический волчок (все три момента инерции одинаковы) 2) симметричный волчок (два момента инерции одинаковы, третий отличен от них) 3) асимметричный волчок (все три момента инерции различны). Разности энергий соседних вращательных уровней составляют от сотых долей электрон-вольта для самых легких молекул до стотысячных долей электрон-вольта для наиболее тяжелых молекул. Вращательные переходы непосредственно изучаются методами инфракрасной спектроскопии и комбинационного рассеяния света, а также методами радиоспектроскопии. Колебательно-вращательные спектры получаются в ре-дультате того, что изменение колебательной энергии сопровождается одновременными изменениями вращательной энергии. Такие изменения происходят и при электронно-колебательных переходах, что и обусловливает вращательную структуру электронно-колебательных спектров. [c.228]

Первый член в этом выражении обусловлен рассеянием электронов и играет и])ообладаю1цую роль выше 1" К коэффициент А иронорционален 0 . Второй член возникает вследствие рассеяния на границах кристалла входящая в него величина С есть средний свободный пробег для рассеяния воли па этих границах и i — константа. Роль этого члена значительно возрастает ири температурах ниже 1 К. Рассеяние решеточных волн на иримесях крайне незначительно, поскольку при этих температурах их средняя д-типа волны значительно больше ра.змеров рассеивающих примесных центров. [c.663]

Обменное вырождение. Волновая функция (52.7) предс1авляет решение уравнения (52.5) с собственным значением энергии Е = + Е,,. Очевидно, что из-за идентичности электронов ничего не изменится, если электрон 2 поместить в состояние а, занимаемое элек роном /, а электрон У - в состояние Ь, занимаемое электроном 2, т. е. ничего не изменится, если электроны поменять местами. Следовательно, волновая функция, получающаяся в результате такой перемены мест элек1 ронов, также является решением уравнения (52.5), Таким образом, наряду с волновой функцией (52.7) решением уравнения (52.5) будет вол- [c.272]

Для достижения чувствительности в области больших длин воли создают охлаждаемые мишени из PbS—РЬО, а также из Si и Ge, легированных примесями. Разработаны видиконы с мишенью на основе р—п-перехода из InAs, у которых п-область облучается, а р-область сканируется электронным лучом. Максимум чувствительности такого видикона — в области 3,25 мкм. [c.141]

Усиливающее действие металлических экранов, используемых при контроле методом прямой экспозиции, определяется вторичными электронами, образующимися в экране при прохождении через него ионизирующего излучения. Экраны изготовляют из фольги тяжелых металлов (свинец, вольфрам, олово и др.), так как она обрспечивает высокие коэффициенты усиления (рис. 8). Для каждого источника ионизирующего излучения материал экрана следует выбирать в зависимости от его энергии, в частности, для рентгеновского излучения целесообразно использовать олово, вольфрам, свинец, для v-излучения —воль- [c.317]

СПЕКТРЫ АТОМОВ и ионов с ДВУМЯ и ВОЛЕЕ ВАЛЕНТНЫМИ ЭЛЕКТРОНАМИ (ГЛ. III [c.158]

Состояние поверхности металлизированного углеродного воло -на при комнатной и повышенной температурах изучалось методом сканирующей электронной микроскопии. Было установлено, что исходные металлические покрытия из меди и никеля сплошные. Под воздействием температуры поверхность металлизированного углеродного волокна модифицируется. Так, медное покрытие после отжига при температуре 400° С собирается в складки (рис. 2, а, см. вклейку). При увеличении температуры термообработки до 800° С происходит сфероидизация покрытия (рис. 2, б, см. вклейку). Аналогичные результаты при указанных температурах получаются и в случае покрытия углеродных волокон никелем. [c.130]

На рис. 20, а, 6 показана схема устройства для калибровки ударных акселерометров при свободном падении ударной платформы по методу измерения силы. Принцип действия устройства основан на использовании второго закона Ньютона. Градуируемый ударный акселерометр 1 закреплен на ударной платформе 2, которая удерживается в исходном положении стопорным устройством (здесь электромагнитного типа). При отключении стопорного устройства ударная платформа свободно Падает в направляющей трубе 3 до соударения через элементы тормозного устройства 4 с датчиком силы 5. Выходные сигналы с акселерометра и датчика силы через предварительные усилители заряда 6 поступают на пиковые вол(,тметры 7 с запоминанием, выходы которых подключены к двухлучевому электронному осциллографу S. Ударное ускорение, воздействующее на акселерометр D процессе соударения, определяют по OiHOiii HJHO контактной силы к массе акселерометра с ударной платформой. Устройство для калибровки контролируют при помощи эталониого ударного акселерометра. Как правило, при калибровке ударных акселерометров несколько раз сбрасывают ударную платформу с одной и той же высоты. При этом регулируют коэффи- [c.368]

Элемент Сим- вол щения тепловых нейтронов S. 1 028, м2 выхода электронов, эВ цнент Холла 10- 2 МПа [c.342]

Распространение гиперзвука в твёрдых телах. На дальность распространения Г. в твёрды.ч телах большое влияние оказывают его взаимодействия с тепловыми фононами, электронами, магпонами [спииоеыми вол-на.ми) и др, [c.477]

Для металлов характерны те же эффекты, что и для полупроводников, но из-за большого затухания Г. эти эффекты становятся заметными лишь при темп-рах ниже 10К, когда вклад в затухание за счёт колебаний решётки становится незначительным. Распространение упругой волны в металле вызывает движение положит, ионов, и если электроны не успевают следовать за ними, то возникают электрич. поля, к-рые, воздействуя иа электроны, создают электронный ток. В случае продольной волны изменения плотности создают пространственный заряд, к-рый иепосредственпо генерирует электрич. поля. Для ноперечных воли изменения плотности отсутствуют, но смещения положит, ионов вызывают осциллирующие маги, поля, создающие электрич. поле, действующее на электроны. Т. о., электроны получают энергию от упругой волны и теряют её в процессах столкновения, ответственных за электрич. сопротивление. Электроны релакснруют путём столкновений с решёткой положит, ионов (примесями, тепловыми фононами и т. д.), в результате чего часть энергии возвращается обратно к упругой волне, к. рая пе-реносшсн решёткой положит, ионов. Затухание Г. в чистых металлах при низких темп-рах пропорционально частоте. Если металл — сверхпроводник, то при темп-ре перехода в сверхпроводящее состояние электронное поглощение резко уменьшается. Это объясняется тем, что с решёткой, а следовательно, и с упругой волной взаимодействуют только нормальные электроны проводимости, число к-рых уменьшается с понижением темп-ры, а сверхпроводящие электроды (объединённые в куперовские пары — см. Сверхпроводимость), число к-рых при этом растёт, в поглощении Г. не участ. вуют. Разрушение сверхпроводимости внеш. маги, полем приводит к резкому возрастанию поглощения. [c.477]

Д. р. наблюдалось для молекулярных экситонов разл. природы — электронных возбуждений синглет-иых (спин 1=0) и триплетиых (/=1) внутримолекулярных колебательных возбуждений возбуждений типа спиновых воли и др. [c.555]

ДИФРАКЦИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЁЙ - возникновение отклонённых (дифрагированных) лучей в результате интерференции упруго рассеянных электронами вещества вторичных воли, Д. р. л, обусловлена пространственно упорядоченным расположением атомов рассеивателя и большой величиной параметра пространственной дисперсии (1 — длина волны рентгеновского н.= лучения, d — характерное межатомное расстояние в веществе). Она является осн. методом исследования атомной структуры веществ (см. Рентгеновский структурный анализ. Рентгенография материалов. Рентгеновская топография. Рентгеновская спектроскопия) [1 — 6]. [c.671]

ЛИНИИ ЗАДЕРЖКИ акустически е—устройства для задержки электрических сигналов на время от долей МКС до десятков мс, основанные на использовании относительно малой скорости распространения упругих воли. Л. з. наа. ультразвуковыми (УЛЗ) при работе на частотах (о волн от единиц до сотен МГц или гиперзвуковыми (ГЛЗ) приот 1 ГГц и выше. Л. 3. применяются в качестве устройств акусто-мектроники для обработки сигналов в разл. областях электронной техники (радиолокац, аппаратура, телевидение, устройства связи и др.). Известны также акус-тооптич. Л. 3., в к-рых для обнаружения сигнала на выходе Л, 3. используется взаимодействие упругих волы со световым пучком. [c.594]

Смотреть страницы где упоминается термин Волчки электронные 346, XII : [c.644] [c.326] [c.480] [c.325] [c.327] [c.931] [c.939] [c.216] [c.333] [c.302] [c.240] [c.45] [c.55] [c.182] [c.433] [c.607] [c.16] [c.16] [c.108] [c.187] [c.275] [c.363] [c.464] [c.553] [c.634]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...