Температура мгновенная

При разности потенциалов на электродах происходит ионизация межэлектродного промежутка. Когда напряжение достигнет определенного значения, в среде между электродами образуется канал проводимости, по которому устремляется электрическая энергия в виде импульсного искрового или дугового разряда. При высокой концентрации энергии, расходуемой за 10" —10 с, мгновенная плотность тока в канале проводимости достигает 8000—10 ООО А/мм , в результате чего температура на поверхности обрабатываемой заготовки-электрода возрастает до 10 ООО—12 ООО °С. При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности заготовки образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде гранул диаметром 0,01—0,005 мм. [c.401]

Поведение материала характеризуется моделью 2 в табл. 5.1. Модули ( 1, G2 и вязкость т]2 зависят от температуры. При низких температурах мгновенный модуль Gi увеличивается, а упругая деформация становится незначительной. При понижении температуры все более заметной становится замедленная упругость. [c.138]

При шлифовании различают температуру мгновенную 6 , развивающуюся непосредственно в зоне микрорезания шлифующим зерном и являющуюся высокой (от 1000 °С до температуры плавления обрабатываемого материала) и кратковременной контактную 6 (среднюю в зоне шлифования) в зоне контакта круга с деталью ( 200—1100°С) среднюю 0(. на поверхности шлифуемой детали ( 20 — 350 °С). [c.76]

В момент первого понижения температуры (мгновенного) получаем (1гв (гв/е) е, и поэтому начало охлаждения является поворотным моментом. Запоминаются значения гп = га сп = = Ёх Сц = гд/ех гв (Гц) = гв (Гх) = 0,7гз. Точка состояния А Б процессе охлаждения остается неподвижной. Дальнейшее деформирование (первый полуцикл) следует выражениям (7.10), (7.11), где 9, — Гв (Гз) — гв (Тп) =— 0,7г2 =— 1,7г2. Диа- [c.183]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Фрикционные материалы применяют в тормозных устройствах и механизмах, передающих крутящий момент они работают в тяжелых условиях изнашивания — при высоких давлениях (до 6 МПа), скоростях скольжения (до 40 м/с) и температуре, мгновенно возрастающей до 1000°С. Для выполнения своих функций фрикционные материалы должны иметь высокий и стабильный в широком интервале температур коэффициент трения, минимальный износ, высокие теплопроводность и теплостойкость, хорошую прирабатываемость и достаточную прочность. Этим требованиям удовлетворяют многокомпонентные неметаллические и металлические спеченные материалы. Их производят в виде пластин или накладок, которые прикрепляют к стальным деталям, например дискам трения. Материал выбирают по предельной поверхностной температуре нагрева и максимальному давлению, которые он выдерживает. Неметаллические материалы применяют при легких (<пред < 200 °С, Ртах < 0,8 МПа) и [c.347]

Температура мгновенного быстрого горе ни я. В сухом углекислом газе перед плавлением металла не наблюдается никакой значительной реакции, что подтверждается результатами, полученными ранее [13, 14]. Даже после плавления саморазогревание незначительно. Это показывает, что скорость реакции еще невелика. Резкое повышение температуры. [c.84]

В данном случае рассматриваются только температуры мгновенного быстрого горения Тс. [c.85]

Температура мгновенного быстрого горения. В сухом углекислом газе Т для магния и его сплавов достигает 900° С (рис. 13). Она остается близкой к 880° С для магния и аналогична для урана (рис. И). [c.89]

Теплообмен с СОЖ может оказывать и отрицательное воздействие. Это проявляется во влиянии на напряженное состояние обработанной поверхности детали — при резании с интенсивным охлаждением, как правило возникают внутренние напряжения растяжения, что ухудшает эксплуатационные свойства деталей в уменьшении стойкости твердосплавного инструмента, если при резании имеют место частые перерывы, а температура мгновенного нагрева высока и, как следствие, значительны колебания температуры режущей части инструмента. [c.49]

При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде сферических гранул диаметром 0,01—0,005 млк [c.593]

Алюминий на воздухе даже при нормальной температуре мгновенно окисляется с образованием тонкой, плотной и прочной пленки окиси алюминия. Эта пленка имеет очень высокую температуру плавления (2050°), в то время как сам алюминий плавится при температуре 658°. Кроме того, пленка окисла имеет -очень большой удельный вес. Естественно, что окись алюминия не расплавляется в жидкой сварочной ванне, а остается в ней в виде взвешенных частиц и препятствует сплавлению основного и наплавленного металла. При высокой температуре, близкой к температуре плавления, алюминий становится очень хрупким. Он может разрушаться даже под действием собственного веса. При высокой температуре у него нарушается связь между зернами, и поэтому приложение незначительной нагрузки может вызвать разрушение. Это явление способствует также образованию трещин. Алюминий при высокой температуре растворяет газы, особенно водород, что способствует появлению пор в металле шва. Высокая теплопроводность алюминия затрудняет его сварку из-за интенсивного отвода тепла. [c.90]

Прежде чем привести соответствующую формулу, рассмотрим связи величин в формуле температуры мгновенного линейного источника тепла в пластине и в формуле (IV.56). [c.191]

Назовем первый тип начальных и краевых условий, когда нагружение первоначально невозмущенного тела потоком энергии происходит на границе, распределенным нагружением, а второй тип, когда в теле существует начальный фронт температур,— мгновенным нагружением. [c.164]

Отметим, что существенную роль играет начальное условие Г(т, 0) = 0. Выше было показано, что при Т т, 0) = Г, О не существует конечного фронта температурных волн. Температура мгновенно распространяется до бесконечности по пространству при произвольном а. Последнее также связано с тем, что поток тепла на начальном фоне может обратиться в нуль лишь за счет обращения в нуль производной 1 , которая стремится к нулю асимптотически при оо. [c.76]

Прокат металла производят при определенной температуре заготовок, но по пути к прокатному стану заготовка остывает. Чтобы определить, на сколько она остыла и нужен ли дополнительный нагрев, в Московском станкостроительном институте разработан ультразвуковой прибор, позволяющий измерять температуру мгновенно. Он может автоматически следить за тепловым режимом во время шлифовки, не допуская перегрева деталей. [c.112]

По мере дальнейшего движения поршня к в. м. т. температура рабочего тела повышается, теплообмен между рабочим телом и стенками цилиндра вследствие уменьшения разности температур снижается и наступает момент равенства температур — мгновенное равновесное тепловое состояние. При дальнейшем сжатии температура заряда становится выше средней температуры стенок, а направление теплового потока изменяется, заряд начинает отдавать теплоту стенкам, кривая действительного процесса сжатия проходит более полого и показатели политропы в конечной стадии процесса сжатия ниже показателей адиабат, причем эта разность возрастает по мере приближения поршня к в. м. т. [c.43]

Это уравнение является, по существу, и допущением о виде уравнения состояния материала оно описывает материалы, для которых напряжение изотропно, и, следовательно, может быть полностью определено одной скалярной величиной (давлением). Таким образом, это допущение заключается в том, что давление полностью определено мгновенными значениями удельного объема и температуры. [c.147]

В псевдоожиженном слое крупных частиц практически обоснованно предполагать, что температурный перепад между поверхностью теплообмена и ядром слоя сосредоточен в основном на первом от поверхности ряде частиц. Можно также считать, что от поверхности к частице тепло передается теплопроводностью через газовую линзу, образованную поверхностями, теплообмена и частицы и условно ограниченную цилиндрической поверхностью диаметром, равным с1ц (для упрощения расчетов, как и ранее, частицу принимаем в виде цилиндра диаметром йц, а газовую прослойку — в виде диска того же диаметра и по объему, равному линзе), т. е. рассматривается задача по прогреву пакета из двух пластин (газ и частица) толщиной б и R = d соответственно с одинаковой начальной температурой to поверхность одной стороны пакета мгновенно приобретает температуру /ст, которая поддерживается постоянной, температура поверхности противоположной стороны также постоянна в про- [c.95]

Превращение аустенита в мартенсит (являющийся основной структурной составляющей закаленной стали и определяющий ее свойства) отличается от всех других превращений в твердом состоянии. Мартенситное превращение возникает мгновенно и развивается с огромной скоростью, когда температура при охлаждении достигает точки М (начала мартенситного превращения). Эта температура не понижается с увеличением скорости охлаждения. Процесс при этом останавливается и значительная часть аустенита остается непревращенной. Повышение скорости охлаждения ниже температуры мартенситной точки увеличивает количество образующегося мартенсита и уменьшает количество остаточного аустенита. [c.102]

При ходе поршня из левого мертвого положения в крайнее правое через всасывающий клапан засасывается горючая смесь, состоящая из паров и мелких частиц топлива и воздуха. Этот процесс изображается на диаграмме кривой 0-1, которая называется линией всасывания. Очевидно, линия 0-1 не является термодинамическим процессом, так как в нем основные параметры не изменяются, а изменяются только массовое количество и объем смеси в цилиндре. При обратном движении поршня всасывающий клапан закрывается, происходит сжатие горючей смеси. Процесс сжатия на диаграмме изображается кривой 1-2, которая называется линией сжатия. В точке 2, когда поршень еще немного не дошел до левого мертвого положения, происходит воспламенение горючей смеси при помощи электрической искры. Сгорание горючей смеси происходит почти мгновенно, т. е. практически при постоянном объеме. Этот процесс на диаграмме изображается кривой 2-3. В результате сгорания топлива температура газа резко возрастает и давление увеличивается (точка 3). Затем продукты горения расширяются. Поршень перемещается в правое мертвое положение, и газы совершают полезную работу. На индикаторной диаграмме процесс расширения изображается кривой 3-4, называемой линией расширения. Затем откры- [c.261]

Рис. 5.6,1. Изменение радиуса а воздушного пузырька в воде (п = 0,1 мм, р, = 1 бар), теплоты О, отданной в жидкость, распределения температур внутри пузырька в различные моменты времени после мгновенного повышения давления жидкости от Pj = 1 бар ДО Ре = 2 бар. Моменты времени lat = О а Ш = 2я соответствуют состояниям А и В — е последовательным состояниям максимального сжатия пузырька.

Определенный интерес представляют значения мгновенного показателя политропы к, среднемассовой температуры газа < Г > и безразмерного теплового потока Nu (числа Нуссельта) [c.282]

Рис. 5.7.1. Изменение радиуса парового пузырька в воде (о = 5 мм, р = 1 бар), давления п нем и распределения температур в различные моменты времени после мгновенного изменения давления жидкости от р = 1 бар до pg = 0,8 бар.

Будем считать, что в начальный момент времени на всей поверхности пузырька газа мгновенно установилось состояние насыщения, которое в дальнейшем сохраняется в течение всего процесса тепломассообмена и характеризуется линейной зависимостью концентрации целевого компонента от температуры. Предположим также, что все тепло, выделившееся на поверхности раздела фаз, идет только на нагревание газа в пузырьке. В соответствии со сделанными предположениями начальные и граничные условия к уравнениям (8. 1. 1), (8. 1. 2) имеют следующий вид [c.309]

Принципиальные схемы сварки трением показаны на рис. 73. Простейшая и наиболее распространенная схема процесса показана на рис. 73, а. Две детали, подлежащие сварке, устанавливают соосно в зажимах машины одна из них — неподвижна, другая приводится во вращение вокруг их общей оси. На сопряженных торцовых поверхностях деталей, прижатых одна к другой осевым усилием Р, возникают силы трения. Работа, затрачиваемая при вращении на преодоление этих сил трения, преобразуется в тепло, которое выделяется на поверхностях трения и нагревает прилегающие к ним тонкие слои металла до температур, необходимых для образования сварного соединения (1000—1300°С — при сварке черных металлов). Нагрев прекращается при быстром (практически мгновенном) прекращении относительного вращения. Подготовленный таким образом к сварке металл подвергают сильному сжатию — проковке, в результате образуется прочное сварное соединение. [c.118]

Если при напряжениях, соответствующих точке 5 (рис. 11.13), прекратить нагружение и оставить образец на некоторое время под нагрузкой, то деформация будет расти (отрезок 57), причем вначале быстрее, а затем медленнее. При разгрузке часть деформации, соответствующая отрезку О/, исчезнет почти мгновенно, другая часть деформации, изображаемая отрезком ОО, исчезнет не сразу, а спустя некоторое время . Это явление изменения упругих деформаций во времени называют упругим последействием. Чем однороднее материал, тем меньше упругое последействие. Для тугоплавких материалов при обычных температурах оно настолько невелико, что его можно не учитывать. Наоборот, в материалах органического происхождения упругое последействие велико и с ним нельзя не считаться. [c.38]

Поляризационный метод имеет очевидные преимущества при расчетах мгновенных значений скорости коррозии многих металлов в разнообразных средах при различных температурах и скоростях протекания растворов. Он также может быть использован как для выбора ингибитора или защитного покрытия, так и для изучения изменения коррозии во времени. Если при измерении имеет место омическое падение напряжения, требуется внесение поправок. [c.67]

При движении в канале двух неомешивающихся параллельных потоков жидкости с одинаковой скоростью между ними происходит теплообмен, обусловленный теплопроводностью. Аналогичные процессы происходят. например, при соприкосновении длинной ленты материала с нагретым барабаном или в случае, когда два твердых тела различной температуры мгновенно приводятся в (плотный контакт. В этих случаях градиенты скорости в направлении нормали к поверхности раздела отсутствуют и процесс теплообмена почти всегда происходит в результате только молекулярного механизма проводимости. [c.58]

Температура мгновенно. г о быстрого горения. Полученные кривые. показывают, что в сухом воздухе очень сильное окисление происходит начиная с температуры 380° С, когда перегрев значителен. Это перегревание вмражается многочисленными колебаниями кривой, представляющей Тм— которая изменяется между 10 и 125° С. В этом случае происходит значительное саморазогревание. Горение образца начинается только при температуре 610° С. Однако уже при температуре от 450° С наблюдается появление искр. [c.81]

Для алюминия Ts = 0,62 К (для меди Га = 0,40 К) при Во — = 1 Вб/м . Это значит, что в рамках приближения, используемого в данной работе, температура мгновенно повышается до значения Ts при воздействии магнитного поля и затем поддерживается ращой Г = Г под действием тепла, вызываемого рассеивающимся магнитным полем. Как показано в книге (И], такой скачок температуры Т приведет к возникновению разрыва напряжений, равного Atxx = fnTs. Для алюминия Atxx = 38Q фунт/дюйм (26,8 кгс/см ) для меди Мхх— = 475 фунт/дюйм (33,4 кгС/см ) при 5о=1 Вб/м (I Т). [c.105]

В. Повторить вычисления, принимая, что сосуд теплоизолирован и процесс адиабатный, а клапан сосуда внезапно широко открывается и давление в сосуде через гипотетическую диафрагму или с помощью поршня мгновенно падает до атмосферного. В этом случае процесс необратим и конечная температура определяется уравнением (1-47). Для идеального газа с независи- [c.47]

Давление в части А будет р , а давление в части В — р . Если принять, что скорость перехода теплоты между этими частями достаточно велика, то температурный градиент, обусловленный процессами расширения и сжатия, мгновенно выравни- вается. Хотя температура в изолированной системе может изменяться, все же предполагается, что она одна н та же во всех частях системы. [c.192]

Проведенные исследования вертикально опускающегося и поперечно продуваемого слоя в основном подтвердили сказанное выше [Л. 91, 93]. Данные о работе высокотемпературного теплообменника такого типа приведены в гл. 11. Для изучения особенностей теплообмена были поставлены эксперименты, выполненные Г. В. Мальцевой. Теплообменный участок представлял собой вертикальный канал прямоугольного сечения со сменными стенками. Температура воздуха измерялась на входе в одной точке (/ = 50- 280°С), а на выходе — в 9 точках. Температура слоя мулитовой насадки диаметром 5,3 и 9,2 мм измерялась в 3 точках на ходе и в 9 на выходе. Метод отбора и калориметрирования части насадки, а также метод мгновенной остановки слоя при отключении продувки показали удовлетворительное совпадение результатов измерений температуры слоя. Небаланс в большинстве опытов не превышал 10%. [c.325]

После насыщения поверхности металла хемосорбированньш окислителем, что происходит обычно почти мгновенно и приводит к образованию монослоя окислителя, при низких температурах может иметь место и физическая адсорбция молекул окислителя за счет ван-дер-ваальсовых сил поверх хемосорбированного слоя (рис. И). [c.30]

Рис. 5.6.2, И.зыененис радиуса а во.эдушного пузырька в воде (а, = 0,03 мм, Ро = I бар), его среднемассовой температуры < Т ), мгио-венного показателя политропы ft и числа Нуссельта Nu во времени в стадии сжатия после мгновенного повышения давления жидкости от Ро = 1 бар до Ре = 10 бар.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...